Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Исследование магнитогидродинамических течений с Т-слоем в дисковом МГД-генераторе

Диссертация: Исследование магнитогидродинамических течений с Т-слоем в дисковом МГД-генераторе
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Pv ()~cj-(иН)~ /с~, где сг — проводимость газа, и — скорость потока, Ннапряженность магнитного поля. Скорость потока определяется условиями истечения из камеры сгорания, или какого — либо реактора и не может изменяться в широких пределах. Величина напряженности магнитного поля также ограничена техническими возможностями. Допустимо применение магнитных полей с напряженностью до 60 000 Э, которые… Читать ещё >

Содержание

  • Глава 1. Экспериментальная установка и методики для исследования МГД-процессов в дисковом МГД-генераторе
    • 1. 1. Вступление
    • 1. 2. Экспериментальная установка. Источник плазмы и конструкция МГД-канала
    • 1. 3. Условия эксперимента и измеряемые величины
    • 1. 4. Экспериментальные методики
      • 1. 4. 1. Скоростное фотографирование и измерение скорости потока плазмы
      • 1. 4. 2. Измерение электрических и магнитных величин
      • 1. 4. 3. Измерение давления в потоке плазмы
      • 1. 4. 4. Измерение плотности электронов
      • 1. 4. 5. Измерение Ne по поглощению ИК-излучения
      • 1. 4. 6. Измерение Ne по полуширине линии Hp
      • 1. 4. 7. Измерение плотности тока
      • 1. 4. 8. Измерение деформации магнитного поля
      • 1. 4. 9. Параметры плазменного потока, рассчитываемые по экспериментальным данным
      • 1. 4. 10. Точность и синхронизация измерений
      • 1. 4. 11. Краткая характеристика исследований
    • 1. 5. Выводы
  • Глава 2. Экспериментальное исследование течения в модели дискового МГД-генератора. Самопроизвольное образование Т-слоя
    • 2. 1. Однородное течение в МГД-канале
    • 2. 2. Неоднородное течение в МГД-канале. Спонтанное образование Т-слоя
      • 2. 2. 1. Течение плазмы в отсутствие магнитного поля
      • 2. 2. 2. Течение в условиях спонтанного образования Т-слоя
    • 2. 3. Поток плазмы в однородном по пространству внешнем магнитном поле
    • 2. 4. Условия самопроизвольного образования Т-слоя
    • 2. 5. Выводы
  • Глава 3. Получение потока с неоднородной температурой. .78 3.1 .Управление мощностью плазмотрона с помощью дополнительного высокочастотного источника
    • 3. 1. 1. Экспериментальная установка и методики
    • 3. 1. 2. Описание эксперимента
    • 3. 1. 3. Вольтамперная характеристика дуги, горящей с ВЧ-сопровождением
    • 3. 1. 4. Построение вольтамперных характеристик дуги с ВЧ-сопровождением
    • 3. 1. 5. Уточнение закона равенства полной мощности для дуги с магнитной стабилизацией
    • 3. 1. 6. Квазистационарное управление мощностью электрической дуги с помощью ВЧ-сопровождения
    • 3. 1. 7. Некоторые свойства дуги с ВЧ-сопровождением
    • 3. 2. Управление дуговым разрядом в плазмотроне с помощью добавочного постоянного тока
    • 3. 2. 1. Экспериментальная установка и методики
    • 3. 2. 2. Работа двух генераторов постоянного тока на общую нагрузку
    • 3. 3. Кондукционный подогрев плазмы импульсным током
    • 3. 3. 1. Экспериментальная установка и методики
    • 3. 3. 2. Характеристики подогрева. Экспериментальные результаты
    • 3. 3. 3. Обобщение результатов по импульсному подогреву плазмы
    • 3. 4. Индукционный подогрев плазменного потока
    • 3. 4. 1. Приближенный расчет параметров индукционного подогрева
    • 3. 4. 2. Расчет параметров электрической цепи для индукционного подогрева
    • 3. 5. Выводы
  • Глава 4. Экспериментальное исследование развития слоистой структуры потока в МГД-канале из изохорического теплового возмущения
    • 4. 1. Инициирование Т-слоя изохорическим тепловым воздействием
    • 4. 2. Индукционный подогрев плазменного потока
    • 4. 3. Исследование развития температурного изохорического возмущения в потоке плазмы в индуцированном электрическом поле
      • 4. 3. 1. Постановка эксперимента
      • 4. 3. 2. Экспериментальная установка и методы измерений
      • 4. 3. 3. Результаты экспериментов
      • 4. 3. 4. Инициирование токового слоя в плазме гелия
      • 4. 3. 5. Инициирование токового слоя в плазме С
    • 4. 4. Обсуждение экспериментальных результатов. Влияние эффекта Холла
    • 4. 5. Устойчивость Т-слоя, инициированного в различных газах
    • 4. 6. Выводы
  • Глава 5. Т-слой в модели МГД-генератора
    • 5. 1. Режим с однородным потоком плазмы в канале
      • 5. 1. 1. Работа МГД-генератора на активную нагрузку
      • 5. 1. 2. Работа МГД-генератора на реактивную нагрузку
    • 5. 2. Неоднородный по проводимости поток плазмы в магнитном поле
    • 5. 3. Влияние Т-слоя на эффективность преобразования энергии в индукционном МГД-генераторе
    • 5. 4. Кондукционный дисковый генератор с Т-слоем
    • 5. 5. Развитие Т-слоя в канале с электродной вставкой
      • 5. 5. 1. Влияние величины нагрузки на характер течения
    • 5. 6. Влияние формы электродов на эффективность передачи энергии во внешний контур
    • 5. 7. Развитие МГД-метода генерации энергии в некоторых
  • приложениях
    • 5. 8. Выводы

Исследование магнитогидродинамических течений с Т-слоем в дисковом МГД-генераторе (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Магнитогидродинамические (МГД) течения плазмы в каналах в настоящей работе исследуются в связи с решением проблемы прямого преобразования энергии высокоэнтальпийного потока в электрическую энергию.

Магнитогидродинамический способ производства электроэнергии рассматривается как один из наиболее перспективных методов в развитии энергетики. МГД-генераторы (МГДГ) особенно перспективны в связи с ядерной и термоядерной энергетикой, отличающихся наличием высокой температурой потока плазмы, более 10 000 К, и термической ионизацией газа [1,2]. Использование ядерных и термоядерных реакторов в качестве тепловых источников даёт возможность осуществить МГД-преобразование энергии с КПД более 50% [2]. Эксперименты, в которых для охлаждения ядерного реактора использовался водород, демонстрируют возможность получения в ближайшее время потоков рабочего газа с температурой более 2000 К [3].

Отсутствие в настоящий момент надежно работающих тепловых источников, способных нагревать газ до температур более 10 000 К с одной стороны и наличие источников с температурами рабочего газа около 2500 — 3000 К с другой стороны, приводит к необходимости исследовать нетермические способы ионизации рабочего газа. Например, в [4] предлагается использовать ионизирующее излучение из активной зоны ядерного реактора. В [5] предлагается пропускать по газовому потоку ударные волны, или создавать течения, в которых имеется чередование зон с повышенной и пониженной проводимостью [6].

Разрабатываются также и другие перспективные схемы, так называемые коллоидные реакторы типа «световая лампа» и газо-фазные реакторы, где температура газового теплоносителя будет поднята до уровня 4000 К [7].

Исследуются также МГДГ, работающие с тепловым источником на химическом топливе. Из рассматриваемых до настоящего времени МГД-генераторов наиболее разработанными являются кондукционные генераторы открытого цикла с камерой сгорания химического топлива. Характерным представителем генераторов такого типа является созданная в ИВТ АН установка У-25 [8]. Результаты, полученные на этой установке, позволили планировать создание МГД-станций первого поколения, работающих на чистом углеводородном топливе с КПД не ниже 48−49% [9]. Имеется большой опыт работы экспериментальных и опытно-промышленных МГД-установок, работающих по схеме Фарадея и Холла с дозвуковым и сверхзвуковым потоком рабочего тела с однородной электропроводностью [10].

Эти работы показали, что при реализации проектов по созданию МГД — электростанций на химическом топливе с температурой потока (2000;3000) К возникают трудности обеспечения необходимого уровня взаимодействия потока с магнитным полем, связанные с низкой проводимостью потока в МГД-канале.

Удельная мощность МГД-генератора может быть оценена величиной.

9 7.

Pv ()~cj-(иН)~ /с~, где сг — проводимость газа, и — скорость потока, Ннапряженность магнитного поля. Скорость потока определяется условиями истечения из камеры сгорания, или какого — либо реактора и не может изменяться в широких пределах. Величина напряженности магнитного поля также ограничена техническими возможностями. Допустимо применение магнитных полей с напряженностью до 60 000 Э, которые получаются только с помощью сверхпроводящих магнитных систем [10]. Поэтому наиболее перспективным направлением повышения эффективности МГД-преобразования и повышения удельной мощности МГДГ сейчас представляется повышение проводимости потока. Рассматриваются три основных пути решения задачи повышения эффективной проводимости потока. Первый заключается в повышении уровня термической ионизации потока путем введения в поток рабочего тела легкоионизируемых присадок, например, солей щелочных металлов [10,11]. Второй путь решения этой проблемы — это использование потока плазмы с неравновесной проводимостью [12]. Третий — организация неоднородных по температуре (слоистых) потоков рабочего тела [13,14].

Использование щелочных присадок связано с серьезными экологическими проблемами и допустимо только в генераторах закрытого цикла или в генераторах открытого цикла специального назначения с ограниченным использованием, например, МГД-генератор для геофизических исследований, работающий на твердом ракетном топливе с присадкой цезия [11].

Плазма с неравновесной проводимостью может быть использована в установках специального назначения. Особо следует выделить работу [15], в которой исследуется импульсная модель МГДГ с неравновесной плазмой. Высокая эффективность процесса преобразования (до 30%) начального теплосодержания потока была зафиксирована, когда температура торможения газа на входе составляла около 9000К. Однако снижение температуры газа приводит к резкому уменьшению доли тепловой энергии, преобразуемой в электрическую энергию из-за снижения эффективной проводимости потока. Создание промышленных МГД-генераторов большой мощности на этом принципе, по-видимому, является маловероятным из-за того, что рабочим телом в таких генераторах является инертные, одноатомные газы (например, аргон) с присадкой легкоионизуемого вещества (например, щелочных металлов). Такая рабочая среда не является продуктом какого — либо экзотермического процесса. Для нагрева её необходимы высокотемпературные 3000−4000 К теплообменники, что является сложной инженерной проблемой.

Уже в первых теоретических работах по слоистым течениям в МГД-каналах [16] было показано их преимущество по сравнению с однородными потоками, заключающееся в повышении эффективности взаимодействия плазмы с магнитным полем. Выигрыш определяется уменьшением диссипативных, джоулевых потерь на единицу длины МГД-канала. Например, коэффициент полезного действия импульсного индукционного МГД-генератора со сплошным потоком может быть (1520%, а с горячими слоями, составляющими всего 0.1 часть длины канала — 60%. Зоной повышенной проводимости в этих работах являлся токовый (температурный) слой.

Суть эффекта заключается в том, что в однородном плазменном потоке в магнитном поле, в результате проявления перегревной неустойчивости возникает область, в которой джоулев нагрев плазмы преобладает над охлаждением. В этом месте потока температура повышается и возникает слой с более высокой, чем в остальной части потока, проводимостью. Этот эффект впервые был открыт в результате численного эксперимента, группой исследователей под руководством ак. Тихонова А. Н. и Самарского А. А., в которую входили также сотрудники Института Прикладной математики АН СССР: Дегтярев JI.H., Курдюмов С. П. и сотрудники Института Теоретической и прикладной механики СО АН СССР: Заклязьминский JI.A., Соколов B.C. [18,36]. Эффект был назван «Эффектом Т-слоя». В результате повышения проводимости в слое концентрируется взаимодействие потока с магнитным полем и протекает электрический ток, вызванный этим взаимодействием [17−20].

Проявление эффекта Т-слоя характерно не только для МГД-каналов, экспериментально он обнаружен в различных физических установках в условиях сильного взаимодействия плазмы с магнитным полем [21−24]. Общим во всех случаях являлось то, что в однородном плазменном потоке при некоторых условиях, характеризуемых величиной магнитного числа Рейнольдса Rem и величиной отношения магнитного давления к газовому Рт, возникала слоистая структура потока с зонами повышенной температуры, в которых локализуется основной электрический ток, обусловленный взаимодействием плазмы с магнитным полем. Например, в плазменной пробке размером 10 см, полученной во взрывной ударной трубе и движущейся поперек магнитного поля, наблюдались токовые слои с характерным размером 2 — 8 см [24]. Экспериментально наблюдались и более тонкие слои толщиной около 0.1 см [20,25,26] .

Из результатов экспериментального исследования течения в дисковом МГД-канале [27] следует, что Т-слой возникает, когда параметр гидромагнитного взаимодействия, равный величине произведения P=RemPm ~ 0.25. Здесь Rem — магнитное число Рейнольдса, подсчитанное по скорости потока а, ширине токового слоя 1С и проводимости плазменного потока су, /?.

Начальное магнитное поле при этом изменялось в пределах 2000 -4000 Э. Возникший Т-слой вел себя как устойчивое образование, по крайней мере, в нарастающем по радиусу магнитном поле.

Из других способов создания слоистой структуры потока следует отметить вибрационное горение [28]. Однако такой подход в настоящее время мало исследован применительно к МГД-течениям.

Таким образом, на основании рассмотренных выше работ, в основном теоретических, можно заключать, что МГД-способ преобразования энергии с использованием слоистого потока рабочего газа заслуживает детального экспериментального изучения, ибо вопрос о получении и поддержании слоистой структуры потока в настоящее время остается открытым.

Изучение слоистой структуры потока газа в МГД-каналах проведено, в основном, методами численного моделирования. Например, в работах [29−35,18,] исследуется развитие Т-слоев из конечных, локальных возмущений электропроводности. Рассматривается два типа возмущений: возмущение температуры [36,33] и возмущение электропроводности за счет локального введения легкоионизируемой присадки при постоянной температуре потока [32, 38]. Основные черты развития неоднородностей в обоих случаях очень похожи. При Rem ¦ Рт к 0.3 происходит их переход в токовые слои с высокой проводимостью. При этом условие Rem ¦ Рт > 0.3 совпадает с известным условием возникновения перегревной неустойчивости в плазме [37]. Особенностью работ [18,34,35,36,38] является то, что они не рассматривают какой-либо конкретный способ создания локального возмущения и поэтому, в известной степени, отражают идеализированную картину. Учет конкретного способа создания возмущения температуры был предпринят в [33]. Методами численного моделирования рассматривалось развитие возмущения, полученного в потоке слабо проводящей плазмы аргона с помощью локального нагрева газа, осуществленного при постоянной плотности потока. Интересным выводом работы [33] является то, что слишком сильное возмущение температуры при постоянной плотности приводит к срыву развития возмущения температуры. Это связано с тем, что увеличение температуры сопровождается увеличением давления с последующим расширением возмущенной зоны. Температура в расширяющемся потоке понижается столь сильно, что взаимодействие возмущенной области с магнитным полем становится неэффективным.

Экспериментальное изучение вопроса создания проводящей зоны в потоке гелия с присадкой цезия можно найти в [39], где описывается способ преобразования энергии, с использованием МГД-генератора Холловского типа работающего на неравновесной проводимости. В работе сделан вывод о том, что начальное, локальное возмущение электропроводности, создаваемое индукционным разрядом в начале дискового канала, может быть устойчивым и не затухать до конца канала при значении параметра Холла (соете = (3) порядка единицы и величине индуцированного электрического поля большей 3 В/см. При параметрах /?> 10 возникала перегревная неустойчивость, проявляющаяся в появлении неоднородностей проводимости в виде жгутов, вытянутых под углом к направлению основного потока. Повышение давления газа в МГД-канале могло бы положительно повлиять на преодоление перегревной неустойчивости, которая в генераторах Холловского типа является отрицательным эффектом. Однако на этом пути есть ограничения, связанные с необходимостью создавать условия, в которых параметр (5 ~ 5−10. Повышение давления влечет за собой повышение напряженности магнитного поля в канале. В настоящее время в МГД-каналах реально достижимой величиной является 30 000 -40 000 Э. По этой причине давление в канале МГДГ холловского типа не может быть более 10 атм. Это является серьезным ограничением способа преобразования энергии в каналах с неравновесной проводимостью.

Использование слоистых по температуре потоков в МГД-канале может существенно увеличить эффективную проводимость [14,40]. Такой слоистый поток может быть получен с использованием эффекта Т-слоя [27,41,42]. В случае использования эффекта Т-слоя, проводимость в слое носит равновесный характер при незначительном отрыве температуры электронов. Поэтому повышение давления, вплоть до 100атм, благоприятно сказывается на существовании в канале слоистого течения и ведет к повышению эффективности МГД-установки в целом. Использование слоистых потоков позволяет уменьшить индукцию магнитного поля до 10 000 — 20 000 Э, что достижимо с помощью электромагнитов с железным сердечником.

Идея использования неоднородных по температуре потоков рабочего тела была высказана сравнительно давно [14,40]. Суть проблемы состоит в том, что нужно создать узкие «горячие» зоны с высокой проводимостью в потоке, средняя температура которого была бы приемлема с точки зрения механической и тепловой стойкости конструкционных материалов. Если массовая доля таких зон невелика, то теплосодержание потока по сравнению с однородным потоком заметно не изменится, а эффективная проводимость возрастет. При достаточно высокой скорости течения газа в МГД-канале можно сократить время теплового контакта «горячей» зоны с заданным участком поверхности настолько, что она не будет разрушаться. Основная трудность состоит в создании неоднородной структуры и ее устойчивости.

Как уже было отмечено выше, токовый или температурный слой (Т-слой) может возникать в плазменном потоке в результате взаимодействия движущейся плазмы с магнитным полем, что приводит к образованию в потоке зон с повышенной температурой и проводимостью. Это существенно повышает эффективность взаимодействия потока плазмы с магнитным полем [36]. При этом температура основного потока может быть 5000 — 6000 К, а температура в токовом слое 10 000- 15 000 К и ограничивается, в основном, потерями тепла на излучение. Взаимодействие потока с магнитным полем сосредоточено в узкой зоне токового слоя, длина которой (в направлении движения потока) /с сравнима с шириной канала d,< IJd. < 10 [27] и при этом выполняются условия сильного магнитогидродинамического взаимодействия Р = Рт-Remx .

Есть еще один путь повышения эффективности преобразования, это реализация индукционных схем МГДГ. Возможность бесконтактного съема электрической энергии позволяет значительно повысить температуру газа (Т > 10 000 К) одновременно с эффективной теплозащитой стенок канала. Такие схемы найдут широкое применение в будущем, когда будут созданы высокотемпературные источники тепла. Дисковые схемы МГДГ обладают рядом преимуществ по сравнению с линейными [13]. Они при заданном объеме и выходной мощности имеют наименьшую площадь поверхности, т. е. оптимальны с точки зрения снижения тепловых и вязких потерь. Поэтому дисковая схема МГДГ хорошо согласуется с возможностью использования неоднородного потока с Т-слоем для повышения эффективной проводимости потока. Кроме того, в дисковых схемах магнитная система может быть выполнена наиболее простым способом с минимальным расходом материалов. Основные результаты по исследованию индукционных дисковых схем МГДГ с радиальным потоком были получены в Институте теоретической и прикладной механики СО АН СССР, где эти работы начинались по инициативе и под руководством д-ра техн. наук JI. А. Заклязьминского. Результаты расчетно-теоретических и экспериментальных исследований по организации неоднородных потоков с Т-слоем в дисковом МГД-канале обобщены в коллективной монографии [17].

Эффект образования Т-слоя в плазме, движущейся в магнитном поле в дисковом МГДканале, был обнаружен впервые в результате численного эксперимента группой ученых ИПМ АН СССР и ИТПМ СО АН СССР под руководством академиков А. Н. Тихонова и А. А. Самарского [11, 14, 17]. Дальнейшее теоретическое изучение МГД течений с Т-слоем выявили перспективность их использования для прямого преобразования тепловой энергии в электрическую [19,20,2935,44,45]. Вопросы реализации МГД-течений с Т-слоем не могут быть решены только теоретически, требуется экспериментальное изучение условий и особенностей возникновения и развития Т-слоя в потоке слабоионизованной плазмы в магнитном поле. Необходимо также исследование способов генерации потоков с неоднородной температурой и проводимостью и способов инициирования Т-слоев в потоке слабо проводящей плазмы. Для этих целей необходимо создать соответствующие экспериментальные установки и экспериментальные методики. Исследование установившихся режимов работы МГД-генераторов переменного тока может быть выполнено только на макетных установках — стендах со временем работы хотя бы несколько секунд. Разработка таких стендов является важной задачей изучения МГД-способа преобразования тепловой энергии в электрическую энергию.

Приведенный выше краткий обзор показывает, что МГД-генераторы со слоистым потоком, в настоящее время следует считать наиболее перспективными, а проблему создания генераторов актуальной. Составной частью этой проблемы являются вопросы создания экспериментальных установок для моделирования и изучения процессов, протекающих в МГД-генераторах. Сюда входит также задача получения слоистых потоков с заданными параметрами: величиной проводимости, толщиной слоя и частотой их следования. Решение названной задачи требует изучения возможных способов получения потоков плазмы с неоднородной проводимостью и умения применить тот или иной из них для реализации конкретной модельной МГД-установки.

Из известных в настоящее время источников плазменных потоков наиболее перспективными являются плазмотроны. Развитие плазмотронной техники определялось, в основном, прикладными задачами, связанными с химической и металлургической технологиями, аэромеханикой и физикой плазмы. Одним из важных требований к плазмотронам, применяемым в этих областях, является стабильность параметров пламенной струи (температуры, давления, расхода). Поэтому способы управления режимами работы плазмотронов (подробнее это будет рассмотрено ниже) являются квазистационарными.

Для решения названных выше задач, связанных с использованием в МГД-генераторах течения с Т-слоем, необходимы способы управления плазмотронами, позволяющие получать поток плазмы с периодически меняющейся температурой или с одиночными температурными возмущениями. В практике использования плазмотронов такие способы не известны, поэтому необходимо изучить физические и технические аспекты этого вопроса. В частности, изучить механизмы управления мощностью плазмотронов с ВЧ-сопровождением и возможность модуляции температуры потока газа, выходящего из плазмотрона, с помощью дополнительного электрического разряда.

Одним из способов создания потока с высокотемпературным слоем в лабораторных условиях является инициирование Т-слоя в МГД-канале. В соответствии с этим необходимо изучить развитие температурного возмущения и возможность инициирования Т-слоя в потоке слабопроводящей плазмы в магнитном поле. Все эти вопросы направлены на решение задач, связанных с созданием физических установок для моделирования и изучения процессов, протекающих в МГД-генераторах с Т-слоем. Например, таких, как использование эффекта Т-слоя в режиме длительной периодической работы МГД-канала. К таким вопросам можно отнести изучение МГД-генератора с Т-слоем как электрической машины, определение величины внутреннего.

КПД процесса преобразования энергии в зависимости от различных параметров установок.

Основными задачами экспериментальных исследований, описанных в диссертации, являются:

• Исследование МГД-течений в канале дискового МГД-генератора в условиях реализации течений с Т-слоем.

• Создание адекватной для этого экспериментальной базы и экспериментальных методик измерения параметров плазмы: давления, температуры, плотности электронов, плотности тока, скорости течения.

• Исследование возможных способов генерации потоков с неоднородной температурой и проводимостью.

• Исследование развития Т-слоя из локального возмущения температуры.

• Исследование влияние Т-слоя на эффективность преобразования энергии в МГД-генераторе при индукционном и кондукционном съемах энергии.

• Разработка стендов для исследования процесса МГД-преобразования тепловой энергии в электрическую с использованием течений с Т-слоем.

Диссертация состоит из введения, пяти глав, включающих выводы по каждой главе, заключения, списка литературы и приложения. В первой главе описаны экспериментальная установка и оригинальные экспериментальные методики, использованные для исследования эффекта Т-слоя в дисковом МГД-генераторе. Дается подробное описание и обоснование оригинальных методик, созданных автором или по инициативе автора и с его участием. Вторая глава посвящена.

5.8. Выводы.

Исследовано влияние Т-слоя на эффективность преобразования энергии в МГД-генераторе при индукционном и кондукционном съемах энергии. Показано, что использование неоднородного по проводимости потока, в частности, течения с Т-слоем, повышает эффективность МГД-преобразования энергии, как в индукционной, так и в кондукционной схемах МГД-генератора.

Заключение

.

В работе экспериментально проверена и показана возможность получения потока с неоднородной температурой — течения с Т-слоем в дисковом МГД-генераторе. В частности решены следующие задачи:

• Созданы адекватные решаемой задачи экспериментальная база и методики измерения параметров плазмы: давления, температуры, плотности электронов, плотности тока, скорости течения, других электрических величин, характеризующих работу дисковых МГД-генераторов с Т-слоем.

• Исследовано самопроизвольное образование Т-слоя в потоке плазмы в дисковом МГД-канале. Экспериментально проверено, что Т-слой возникает, когда выполняются условия сильного взаимодействия потока с магнитным полем, Рт ~ 1 и Rem~ 1, что хорошо согласуется с результатами расчетных работ других авторов, выполненных ранее.

• Исследованы возможные способы генерации потоков с неоднородной температурой и проводимостью.- Показано, что для модуляции температуры потока плазмы могут быть использованы ВЧ-сопровождение электрического дугового разряда в плазмотроне, кондукционный и индукционный дополнительные разряды. Индукционный подогрев потока плазмы был использован для исследования возможности инициирования Т-слоя.

• Исследовано развития Т-слоя из локального изохорического возмущения температуры. Показано, что Т-слой в потоке плазмы в дисковом МГД-канале может быть инициирован с помощью индукционного подогрева потока плазмы.

• Исследовано влияние Т-слоя на эффективность преобразования энергии в МГД-генераторе при индукционном и кондукционном съемах энергии. Показано, что использование Т-слоя повышает эффективность МГД-преобразования энергии, как при индукционном, так и при кондукционном съемах энергии.

Показать весь текст

Список литературы

  1. В.А., Шейндлин А. Е., Шумяцкий Б. Я., Морозов Г. Н. О перспективах МГД-преобразования энергии// Магнитогидродина-мические установки. — М.: «Наука», 1975. — С. 3−16.
  2. Е.П., Голубев B.C., Чернихов В. В. О возможности МГД-преобразования энергии импульсных термоядерных реакторов.// Атомная энергия. 1974, — Т.36, № 4. — С. 258−260.
  3. R.R. Holman, S.Way. Exploring a closed Brayten cycle MHD-power system applying NERVA reactor technology. // AIAA paper. 1970. — № 1225.
  4. Ю.А., Московкин B.H. Ядерный реактор источник низкотемпературной плазмы для МГД-преобразователей. //В сб. Магнитогидродинамический метод преобразования энергии. Свердловск, — 1972.-Вып. 1,-С. 149−152.
  5. П., Зетовог П. МГД-генератор с неоднородным потоком рабочего тела // Прикладная магнитная гидродинамика- Под редакцией Губарева. -М.: «Мир», 1965.-С. 93−109.
  6. I.R.Williams, R.I. Rosa, I.I. Iang, I. D. Clement. Exploratory study of Several advanced nuclear MHD Power Plant System // 13-h National Sympos. Eng. aspects Magnetohydrodynamecs. Stanford. USA. March. -1973.
  7. В.А., Шейндлин А. Е. Некоторые итоги исследования энергетической МГД- установки У-25. // ТВТ. 1974. — Т. 12, № 2. — С. 372−389.
  8. В.А., Мелентьев Л. А., Шейндлин А. Е. О перспективах МГД-электростанций в энергетике // Сб. Первый советско- американский коллоквиум по МГД-преобразованию энергии. М.: ИВТ АН. — 1974-С. 3−20.
  9. Магнитогидродинамическое преобразование энергии. Открытый цикл / Ред. Шумяцкий Б. Я., Петрик М. М.: Наука. — 1979.
  10. Е.П., Жуков Б. П., Шейндлин А. Е. и др. Состояние и перспективы развития геофизической МГД-энергетики.// 8-я Международная конференция по МГД-преобразованию энергии. М. 1983. Т.5. -С.59−64.
  11. Дж. Саттон, А. Шерман. Основы технической магнитной газодинамики. М.: Мир, 1968. — 492 С.
  12. Р. Магнитогидродинамическое преобразование энергии. М.: Мир, 1968.
  13. П., Зетвог П. МГД-генератор с неоднородным потоком рабочего газа // В кн.: Прикладная магнитная гидродинамика. М.: Мир, 1065.-С. 13−21.
  14. А.Д., Гурашвили В. А., Голубев B.C. Исследование высокоэффективного МГД-генератора с неравновесной проводимостью // ТВТ. 1975 -Т. 13, № 5.-С. 1064−1071.
  15. J. Ponselet, P. Zetwoog. Accroissement de la temperature ges flammes par addition d’energie electrique // Journ. Internel. Combust, at convers. energie. Paris. 1964 — P. 685−695.
  16. Н.П., Кацнельсон С. С., Фомичев В. П. Неоднородные МГД-течения с Т-слоем. Новосибирск: Наука, Сиб. Отд.- 1984. -177 с.
  17. Jl.Н., Заклязьминский Л. А., Курдюмов С. П. и др. Развитие конечных, локальных возмущений электропроводности в потоке слабо проводящего газа в присутствии магнитного поля // ТВТ. 1969 — Т. 7, № 3.-С. 471−478.
  18. В.А., Головизнин В. М., Славин B.C., Ткаченко С. И. Численное исследование двумерной устойчивости токового слоя в МГД-канале М.: Препринт ИПМ АН СССР, 1987, — № 40, — 25 с.
  19. B.C. Расчетно-теоретические модели МГД-метода преобразования энергии, использующего эффект самоподдерживающегося токового слоя.- Диссертация на соискание ученой степени д.ф.-м.н.- Новосибирск: ИТФ СО АН СССР. 1992, 376С.
  20. А.Я., Ершов А. Г. и др. Исследование импульсногоплазменного ускорителя рельсовой геометрии // БТФ. -1967. Т.37, вып. 2. — С. 274−279.
  21. И.М. Экспериментальное обнаружение возникновенияТ-слоя при расширении плазмы в магнитном поле // Доклад на I объединенном семинаре по вычислительной физике. Сухуми. 1972.
  22. А.Ю., Соколов B.C., Трынкина Н. А., Фомичев В. П. Экспериментальное исследование эффекта токового слоя // ДАН 1973. — Т. 211, № I. — С. 69−72.
  23. А.И., Клавдиев В. В., Письменный В. Д., Ротхарт Л., Саенко В. Б., Старостин А. Н., Ян Г. Экспериментальное наблюдение Т-слоя в движущейся плазме, взаимодействующей с магнитным полем // ДАН. -1973.-Т. 212. № 5.-С. 1092−1097.
  24. В.Е., Максиглов A.M., Лебедев Е. Ф., Кузнецов Ю. А., Давыдов А. Н. Нестационарное взаимодействие потока плазмы за сильной ударной волной с магнитным полем // ТВТ. 1975. — Т. 13, № 1,-С. 110−115.
  25. M.E. Jones. Experimental observation of a Peak Carrent Limit in Explosive Driven MGD-Generators 11 13-h National Sympos. Eng. Aspects Magnetohydrodynamecs. Stanford, USA. — March, 1973.
  26. А.Ю. Течение плотной плазмы в дисковом канале в условиях сильного гидродинамического взаимодействия. Дис.. кан. физ.-мат. наук,-Новосибирск: ИТПМ СОАН СССР, 1975, 181 с.
  27. Heitland Н., Klucker К. Untersucheing von pulsieren den Verbrennung Sverfahren auf ihre Signung fur magnetohydrodynamische Antriebe und Generatoren // For Shungsler. Lande. Nordchein-Westfaltn- 1973. № 2326.-P.565.
  28. Rosciszesri J., Yeh T. Establishment of Quasi-Steady Conditions in Blow- Down Nonequilibrium MGD Generation // AIAA J, — 1974. -V. 8.- P. 1021−1024.
  29. H. И., Сапожников В. А., Славин В. С. Моделирование процессов в потоке газа, содержащего Т-слой // Преобразование энергии МГД-термоэлектрическим методом Киев: Наукова думка, 1981, — С. 103−110.
  30. В.А., Битюрин В. А., Виркинд А., Мерк В. Г., Байнович B.C. численное исследование эволюции токонесущего сгустка на МГД-установке с ударной трубой//ТВТ, — 1993, — Т. 31, No 6, — С. 988−994.
  31. С.С., Славин B.C., Соколов B.C. Поток непроводящего газа с неоднородностью концентрации легкоионизируемой присадки в поперечном магнитном поле// Газодинамика и физическая кинетика. Новосибирск: Изд. ИТПМ СО АН СССР, 1974, — вып. 3, — С. 25
  32. С.С. Решение некоторых нестационарных задач магнитной газодинамики. Дис. .кан. физ.-мат. наук — Новосибирск: ИТПМ СО АН СССР, 1975, 160 с.
  33. С.С., Славин B.C. Расчет течения плазмы в радиальном
  34. МГД-канале с учетом двухмерностн магнитного поля.//Магнитная гидродинамика.-1977.-№ 1.-С. 49−55.
  35. С.С. Возможности создания МГДГ на Т-слое с использованием в качестве рабочего тела фторидов тяжелых металлов // Вопросы магнитной газодинамики Новосибирск: изд. ТИПМ СО АН СССР, 1979,-С. 120−169.
  36. А.Н., Самарский А. А., Заклязьминский Л. А., и др. Нелинейный эффект образования самоподдерживающегося высокотемпературного электропроводного слоя в нестационарных процессах магнитной гидродинамики.// ДАН. 1967. Т. 173, № 4. — С. 808−817.
  37. A.M., Синкевич О. А. Исследование устойчивости возмущенного проводящего потока газа в магнитном поле при произвольных магнитных числах Рейнольдса.// ПМТФ. 1973 — № 3-С.3−9
  38. С.С., Славин B.C. Исследование процесса образования Т-слоя в потоке инертного газа с локальной неоднородностью концентрации присадки щелочного металла./ Отчет ИТПМ СО АН СССР, 1975.-№ 785.
  39. В. С. МГД-генераторы замкнутого цикла с неравновесной плазмой./ Магнитогидродинамические установки. М.: «Наука».- 1975. С. 16−31.
  40. Д. Использование слоистого течения в индукционном синхронном МГД-генераторе // В кн.: МГД-генераторы. Труды международного симпозиума по производству электроэнергии с помощью МГД-генераторов. Зальцбург. 1966-С. 439−450.
  41. А.Н., Самарский А. А. и др. Эффект Т-слоя в магнитной гидродинамике. Препринт ИПМ АН СССР. М, 1969.
  42. Н.П., Кацнельсон С. С., Поздняков Г. А., Фомин В. М., Фомичев В. П., Яненко Н. Н. Дисковый МГД-генератор с неоднородным по проводимости потоком. // 8-я Международная конференция по МГД -преобразованию энергии. -М 1983 -Т. 4.
  43. А.Р., Деревянко В. А., Зеленский Н. И. и др. Моделирование периодического режима работы МГД-генератора с Т-слоем // ТВТ-1987,-Т. 25, № 1.-С. 135−141.
  44. А.С. 791.175 СССР. Способ получения электроэнергии в магнитогидродинамическом генераторе / Деревянко В. А., Кацнельсон С. С., Славин B.C., Соколов B.C.-БИ, 1980.-№ 47.
  45. Н.П. Изучение двумерных нестационарных магнитогидро-динамических течений в режиме образования и развития локального возмущения // Численные методы механики сплошной среды. Новосибирск, ВЦ СО АН СССР, 1979. Т. 10, № 3. — С.45−49.
  46. Уилл март У. Миниатюрные датчики из титаната бария для аэродинамических и акустических измерений давления // В сб. Ударные трубы. Изд. И.Л.-М., 1962. С. 364−373.
  47. А.А., Гавриленко Т. П., Топчиян М. Е. Давление во фронте детонационной волны в газах // ФГВ 1973. Т. 9, № 5. — С.710−715.
  48. М.Е. Экспериментальные исследования спиновой детонации датчиками давления // ПМТФ. 1962. — № 4. — С. 94−99.
  49. С.Г. Об измерении быстроменяющихся давлений в газовой среде /7 ПТЭ, — 1958.- № 6, — С. 97−99.
  50. Р.И. Импульсный датчик давления // ПТЭ 1961.- № 3- С 170−171.
  51. К.О., Декас ЕЛ. Пьезоэлектрический датчик для исследования плазмы//ПНИ. 1961,-№ 2.-С. 34−38.
  52. И.Р. Датчик давления на основе берилиевого стержня со временем нарастания сигнала < 0,54 мкс // ПНИ. 1966. — № 8. — С. 7476.
  53. А.Ю. Керкис, В. П. Фомичев. Пьезоэлектрический датчик для измерения давления в импульсных электроразрядных установках // Вопросы газодинамики Новосибирск.: ИТПМ СО АН СССР, 1978.
  54. Wheeler С.В. and Fielding. Absorption of infra-red radiation is a general technique for the determination of plasma temperature // Plasma Physics.- 1970. -V.12,№ 8.-P. 551−564.
  55. Методы исследования плазмы- Под ред. Лохте-Хольтгревена. М.: Мир, 1977.
  56. Диагностика плазмы Под ред. Р. Хаддлстоуна и С. Леонарда. М.: Мир,-1967.
  57. Offenberger А.А. and Kerr R.D. Transient Plasma Diagnostic Using Simultaneous C02 Laser Interferometry and Absorption // Journal of applied Physics. 1972.-V.43, № 2,-P. 354−356.
  58. H. В. Севастьяненко В. Г. Влияние реабсорбции излучения на область существования локального термодинамического равновесия в низкотемпературной плазме // Доклад на VI конференции по низкотемпературной плазме. Киев, — 1979.- С. 238.
  59. Vidal С. R., Cooper J., Smith E.W. Hydrogen stark-broadening tables // The astrophys. Jorn. Suppl. Secies. -1973. -V.25, № 214,-P. 37−39.
  60. Wiese W.L., Kelleher D.E., Pagnette P.R. Detailed study of the Stark-Broadening of Balmer Lines in a High-' Density Plasma // Pus. Rev. A.1972.-V.6,№ 3.-P. 1132−1153.
  61. B.E. Подзин, Г. А. Поздняков, С. С. Правдин, Т. П. Пушкарева, В. П. Фомнчев. Измерение кинематических характеристик снаряда в рельсотроне с помощью поясов Роговского. //Теплофизика и аэромеханика, — 1995. Т. 2, № 1. — С. 89−92.
  62. Vladislav P. Fomichev, Sergei S. Pravdin. Investigation of Dynamics end Structure of Plasma Armature in the Railgun by means of Rogowski Induction Coils //IEEE Transaction on Magnetics. 1995. -V. 31, No 1- P. 714−716.
  63. Vladislav P. Fomichev and Sergei S. Pravdin. Investigation of Discharge in Railgun by means of Rogowski Coils // IEEE Transaction on Magnetics. -1997.-V. 33, No l.-P. 538−543.
  64. С.С. Исследование высокотемпературных магнито-гидродинамических потоков в задачах преобразования энергии. Дис. .док. физ.-мат. наук,-Новосибирск: ИТПМ СОАН РАН, 1997.- 316 С.
  65. Р., Броган Т. Одномерное течение ионизованного газа через магнитное поле // Вопросы ракетной техники. 1959. — № 6 — С. 19−42.
  66. В.А., Заклязьминский JI.H., Кацнельеон С. С., Фомичев В. П. и др. Исследование нестационарного взаимодействия сгустка проводящего газа с заданным электрическим контуром // ПМТФ-1968,-№ 2,-С. 59−67.
  67. Lin S. С., Resler Е. L., Kantowitz A. Electrical conductivity of highly ionized argon produced by shock waves // J. Appl. Phys. -1955.-V. 26, № 1-P. 95−109.
  68. В. И., Ефремов Г. Д. Изучение магнитного метода измерения электропроводности ионизованных газов // ТВТ. 1956. -Т.4,*№ 5.-С. 615−620.
  69. А.Ю. Керкис, B.C. Соколов, Н. А. Трынкина, В. П. Фомичев. Особенности сильного взаимодействия плазмы с магнитным полем при ее радиальном расширении в дисковом канале // Аэрофизические исследования Новосибирск, ИТПМ СО АН СССР, — 1972.
  70. А.Ю. Керкис, B.C. Соколов, Н. А. Трынкина, В. П. Фомичев. Экспериментальное исследование течения плазмы в дисковом канале в условиях самопроизвольного образования токового слоя // ПМТФ-1974.-№ 31.-С.31−37.
  71. В.П. Экспериментальное исследование потока плазмы с температурной волной в дисковом МГД-канале- Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук-Новосибирск: ИТПМ СО АН СССР, 1980.
  72. И.П., Мишне И. И., Рыков Ю. П. и др. Электрические и тепловые характеристики длинной сильноточной дуги в водороде // VI Всесоюзная конференция по генераторам низкотемпературной плазмы. Тезисы докладов. Фрунзе. — 1974 — С. 82−85.
  73. М.Ф., Смоляков В. Я., Урюков Б. А. Электродуговые нагреватели газа. Плазмотроны. -М.: Наука, 1973.
  74. Р.Я., Пустогаров А. В., Гаврющенко B.C., Курочкин Ю. В. Водородный плазмотрон мощностью 2 МВт // VI Всесоюзная конференция по генераторам низкотемпературной плазмы. Тезисы докладов, — Фрунзе, 1974.-С. 137−140.
  75. Т.А., Хомский И. Г. Игнитронные преобразователи дляпитания мощных плазмотронов и дуговых реакторов // Генераторы низкотемпературной плазмы. Сборник статей. Энергия. М. — 1969. -С. 378−393.
  76. А.С., Лебедев А. Д., Урюков Б. А. Влияние внешнего звукового поля на дуговой разряд, горящий в затопленной струе // Устойчивость горения электрической дуги. Сб. трудов под редакцией М. Ф. Жукова.-Новосибирск. 1973.-С. 163−170.
  77. А.Д., Лягушкин В. П. Влияние сильного локального возмущения на свойства дуги в осевом потоке газа // ТВТ. 1977. — Т. 15, № 5.-С. 953−964.
  78. В.А., Воробьева Н. И., Жуков М. Ф., Сухинин Ю. И. Совместное горение сильноточной и высокочастотной дуги в плазмотроне. // ПМТФ. 1968. — № 3. — С. 86−87.
  79. М.Ф., Сухинин Ю. И., Воробьева Н. И. и др. Электродуговой нагреватель водорода // Известия СО АН СССР, сер, техн. наук. 1968. -№ 13,вы0п. 3. — С. 16−21.
  80. Cristesku G.D. Eine neue elektrishe Entladungstorm, die durh Uberlagerung zweier Verschiedenertiger Entladungen erhalten wurde //Ann. der Physik. 1960. — B. 6, — H. 3−4, — P. 153−155.
  81. А. И Штеенбек M. Физика и техника электрического разряда в газах. М.Л.: ОНТИ, 1935,-Т. 2.
  82. Л.И. Колонина, Б. А. Урюков. Расчет постоянной времени электрической дуги в различных газах // Устойчивость горенияэлектрической дуги. Из-во АН СССР, Институт теплофизики, Новосибирск, -1973. — С. 38−43.
  83. В.К. Исследование электрических характеристик факельного комбенированного разряда // Изв. СО АН СССР, сер. Техн. Наук, — 1970, вып. 3. С. 22−24.
  84. В.К. Исследование некоторых характеристик факельного управляемого и комбинированного разрядов // Журнал прикладной спектроскопии. 1970, — Т. 12, № 2. — С. 208−212.
  85. Грановский В.JI./Электрический ток в газе. ГИТЛ, 1952. — С. 460 462.
  86. И.В., Фомичев В. П. Совместное горение дуги постоянного тока с высокочастотной дугой сопровождения // Известия СО АН СССР, серия технических наук. 1971. В. 3, № 13, — С. 66−77.
  87. В.Е. Голант. Успехи физ. наук, 1958.-Т. 65, вып. 1.-С. 39−86.
  88. В. Е. Голант. Сверхвысокочастотные методы исследования плазмы,-М.: Наука, 1968.
  89. А. С. Аныпаков, Г. Ю. Даутов. О динамической характеристике дуги переменного тока в плазмотроне // ТВТ. 1967.- Т. 5, № 3.
  90. А.С.Коротеев, А. М. Костылев и др. Генераторы низкотемпературной плазмы. -М.: «Наука», 1969. -128 с.
  91. В.П. Фомичев Некоторые свойства дуги, горящей с ВЧ-сопровождением // Устойчивость горения электрической дуги. Из-во АН СССР, Институт теплофизики, Новосибирск. 1973. С. 38−43.
  92. М.Ф., Коротеев А. С., Урюков Б. А. Прикладная динамика термической плазмы. Наука. 1975 — 296 с.
  93. О.В. Электрическая дуга в аппаратах управления. Госэнергоиздат 1954. — С.56. — (528 с.)
  94. Г. И. Безэлектродные разряды и некоторые связанные с нимивопросы // Вестник электропромышленности. 1942. — № 2.
  95. Е.А., Дорофеев Е. С., Дресвин С. В. К применению кольцевого разряда для получения высоких температур // Труды НИИ токов высокой частоты им. проф. В. П. Вологдина. 1963, вып. 4. — С. 97−107.
  96. Физика и техника низкотемпературной плазмы. М.: Атомиздат, 1972,-352 с.
  97. Л.Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред М-1957.
  98. Э. Справочник по обыкновенным дифференциальным уравнениям. М.: Наука, 1965.
  99. П.Л., Цейтлин Л. А. Расчет индуктивностей. М.: Энергия, 1970. С. 219.
  100. B.C. Явление Т-слоя и перегрев ной неустойчивости в некоторых задачах магнитной газодинамики. Дисс.. .докт. физ.-мат. наук. Новосибирск, 1974.
  101. Н.П., Керкис А. Ю., Поздняков Г. А. Фомичев В.П. и др. Искусственное инициирование Т-слоя в потоке плазмы, взаимодействующей с магнитным полем // ЧММСС 197 8.-Т. 9, № 5-С. 146−162.
  102. Л.И., Москвин Ю. В., Романычев B.C., Фаворский О. И. Основные свойства некоторых газов при высоких температурах. -Машиностроение, 1964.
  103. Н.Н., Кузмина Л. В., Рогов B.C. Таблицы термодинамических функций и транспортных коэффициентов плазмы. М.: ИПМ АН СССР им. Ленина. 1972.
  104. А.Ю., Трынкина Н. А. Экспериментальное исследованиеэффективности индукционного взаимодействия сгустка проводящего газа с электрическим контуром, в который включена сторонняя э.д.с. //ПМТФ.- 1971,-№ 2,-С. 143−146.
  105. Ю.И. Молородов, В. Р. Трынкин, Н. А. Трынкина. Влияние параметров нагрузки и геометрических размеров канала на эффективность работы модели Индукционного МГД-генератора. Отчет ИТПМ № 403/521. 1970.
  106. JI.A., Пузырев JI.H., Трутников Ю.Ф., Фомичев
  107. B.П. Модель Индукционного МГД-генератора на химическом топливе с использованием явления Т-слоя. Отчет ИТПМ СО АН СССР № 374. 1969.
  108. М.Д., Молька A.M., Недоспасов А. В., Шейндлин А. Е. О возможности использования газотурбинных установок и МГД-генераторов на АЭС с высокотемпературным газоохлаждаемым реактором // ТВТ. -1970. -Т. 8, № 2, — С. 379−393.
  109. JI.A. Генераторы с непосредственным получением энергии. Отчет ИТПМ СО АН СССР .1961.
  110. Н.П., Заклязьминский JI.A., Лебедев Е. Ф. Фомичев В.П. и др. Отчет ИТПМ СО АН СССР. 1963.
  111. В.А., Заклязьминский Л. А. и др. Авторское свидетельство № 40 604 от 14 января 1966.
  112. Вэй, Де Корсо и др. / сб. Плазма в магнитном поле и прямое преобразование тепловой энергии в электрическую. Госатомиздат. 1962.1. C.258.
  113. В.А., Славин B.C., Соколов B.C. Магнитогидро-динамические генераторы электроэнергии на продуктах газификации бурых углей // ПМТФ, — 1980, — № 5, — С. 129−137.
  114. Н.Н. Яненко, С. С. Кацнельсон, А. Ю. Керкис, Г. А. Поздняков, В. М. Фомин, В. П. Фомичев. Искусственное инициирование Т-слоя в потоке плазмы, взаимодействующей с магнитным полем // ЧММСС 1978 — Т. 9, № 5,-С, 146−162.
  115. А.С. № 791.175 СССР. Способ получения электроэнергии в магнитогидродинамическом генераторе / Деревянко В. А., Кацнельсон С. С., Славин B.C., Соколов B.C.- БИ.-1980.- № 47.
  116. Gridnev N.P., Katsnelson S.S., Pozdnyakov G.A., Fomichev V.P. Results of the Study on a Disk- MGD Channel with Radial Flow // Proc. of the Ninth Inter. Conf. on MHD Electrical Power Generation / Tsukuda, Japan, 1986.
  117. Jones M.S., Bangerter C.D., Horkins B.D. e.a. // Techn. Rep. № 669. MHD Research Inc., 1969.
  118. Импульсные МГД-преобразователи химической энергии в электрическую. Под ред. А. Е. Шейндлина и В.Е. Фортова- М.: Энергоатомиздат, — 1997.
  119. А.с. № 147 460 / Хамраев В. Р., Лебедев Е. Ф., Ефимов М. Г., Туманов В.И.
  120. А.с. № 144 972 СССР / Чумак А. Ф., Куприненко В: М., 1. Лебедев Е. Ф. и др.
  121. Е.П., Жуков Б. П., Шейндлин А. Е. и др. Состояние и перспективы развития геофизической МГД-энергетики // 8-я Международная конференция по МГД-преобразованию энергии. М. 1983. Т.5. — С.59−64.
  122. Е. П., Матвеенко О. Г., Панченко В. П. И др. Импульсная МГД-система // ДАН. 2000. — Т.370, № 5. — С. 617−622.
  123. Moder J.P., Myrabo L.N., Kaminski D.A. Analysis and Design of an Ultrahigh Temperature Hydrogen-Fueled МНЮ Generator // J. Propul. Power.- 1993. Vol. 9, No 5. — P.739−748. — ISSN 0748−4658.
  124. Ishikawa M., Suemura Т., Fujita M., Umoto J. Effects of External Control Circuit on Coal-Fired Supersonic Diagonal-Type MHD Generator // J. Propul. Power. 1993. — Vol. 9, No 5. — P.749−756. — ISSN 0748−4658
  125. JI.A. Вухтеев, P.В. Догадаев, Л. А. Королева, Б. М. Мартынов и др. Экспериментальное и численное исследование диагонального МГД-генератора «Памир-06» // ТВТ, — 1997, — Т. 35, № 4, — С. 631−638.
  126. Esposito N., Raugi М., Tellini A. MHD Generators as Pulse Power Sources for Are-Driven Reilguns // IEEE Trans. Magn. 1995. — Vol. 31, No 1 Part 1.-P.47−51.
  127. Babakov Y.P., Plekhanov A.V., Zheleznyi V.B. Range and Railgun Development Results at LS-and-PA Soyuz // IEEE Trans. Magn. 1995. -Vol. 31, No 1 Part 1. — P.259−262.
  128. A.L. Kuranov, E.G. Sheikin Possibilities of MHD Control in Scramjet // The 2 Workshop on Magneto-Plasma-Aerodynamics in Aerospace Applications.- Moscow. 2000. — P. 69−73.
  129. S.O. Macheret, M.N. Shneider, and R.B. Miles. MHD Power Generation and Control of Hypersonic Flows Ionized by Electron Beams // The 2nd Workshop on Magneto-Plasma-Aerodynamics in Aerospace Applications-Moscow. -2000.-P.86−93.
  130. В.А. Иванов. Расчет электрического тока в канале Фарадеевского МГД-генератора при сильном МГД-взаимодействии // ТВТ- 1992 Т. 30, № 4, — С. 822−828.
  131. Г. П. Базаров, A.M. Коломиец, Межова, В. И. Окунев и др.
  132. К расчету отрывных режимов течения в МГД-каналах // ТВТ 1993,-Т.31,№ 5. С. 824−829.
  133. Yoshiie R., Yoshida A., Kabashima S., Shioda S., Yamasaki H. Adiabatic efficiency of supersonic Faraday MHD generator // Jsme. Int. J. Ser. B. 1997. — Vol. 40, No 1. — P.81−86.
  134. Borghi C.A., Massarini A., Mazzanti G. Multidimensional Models for the Analysis of Einear MHD Generator Channel Plasma Flows // IEEE Trans. Plasma Sci. 1992. — Vol. 20, No 4. — P.473−476.
  135. И.М. Толмач, Л.P. Староминский. Об использовании схемы Монтарди с секционированными электродами для МГД-устройств с изотропно проводящим рабочим телом // Магнитная гидродинамика1968 № 4.
  136. Ishikawa M., Inui F., Umoto J. Fault analysis of a diagonal type MHD generator controlled with local control circuit // Energ. Conv. Manage. -1999. Vol. 40, No 3. — P.249−260.
  137. Ishikawa M., Suemura Т., Fujita M., Umoto J. Effects of External Control Circuit on Coal-Fired Supersonic Diagonal-Type MHD Generator // J. Propul. Power. 1993. — Vol. 9, No 5. — P.749−756.
  138. Г. П. Базаров, C.H. Бородин, A.M. Коломиец, В. Ю. Рикман. Об оптимальных размерах электродов в дисковых МГД-генераторах // ТВТ.- 1993,-Т. 31, № 6,-С. 1002−1005.
  139. Kobayashi Н., Okuno У., Kabashima S. Three-dimensional simulation of nonequilibrium seeded plasma in closed cycle disk MHD generator // IEEE Trans Plasma Sci. 1997. — Vol. 25, No 2. — P.380−385.
  140. Nakamura H., Okamura Т., Shioda S.
  141. Experimental studies on isentropic efficiency of a nonequilibrium MHD disk generator // IEEE Trans. Plasma Sci. 1998. — Vol. 26, No 1. — P.69−78.
  142. Kobayashi H., Okuno Y., Kabashima S. Three-dimensional structures of MHD flow in a disk generator // Ieee Trans. Plasma Sci. 1998. — Vol. 26, No 5. — P. 1526−153 1.
  143. Ueno K., Morioka S. Effects of Induced Magnetic Field and 2-Dimensionality of Imposed Magnetic Field in MHD Induction Generator // Fluid Dyn. Res. 1993. — Vol. 12, No 5. — P.259−270.
  144. B.M. Фомин, В. П. Фомичев, А. Ю. Керкис. Инициирование Т-слоя в дисковом МГД-канале // ДАН. 2001. — Т. 381, № 2, — С. 199−202.
  145. Ishikawa М., Fujita М., Fujita Y., Umoto J. Performance of Coal-Fired MHD Generators with Large Leakage Current // Energ. Conv. Manage. -1993. Vol. 34, No 8. — P.607−617.
  146. Ishikawa M., Suemura Т., Fujita M., Umoto J. Effects of External
  147. Control Circuit on Coal-Fired Supersonic Diagonal-Type MHD Generator 11 J Propul Power. 1993. — Vol. 9, No 5. — P.749−756.
  148. Ishikawa M., Kyogoku A., Umoto J. Stability of large-scale МРЮ channels designed for coal-fired MHD power generation // Energ. Conv. Manage. 1995.-Vol. 37, No 1.-P.31−41.
  149. Ishikawa M., Steinberg M. MHD-power systems for reduction of C02 emission // Energ. Conv. Manage. 1998. — Vol. 39, No 5−6. — P.529−539.
  150. Inoue I., Lineberry J.T., Ishikawa M., Umoto J. Numerical study of the electrodynamics behavior of the CDIF MHD generator // Energ. Conv. Manage. 1998. — Vol. 39, No 8. — P.785−795.
  151. George A.M., Das A.K. Thermodynamic and electrical properties of dry combustion plasma // Int. J Energ. Res. 1998. — Vol. 22, No 5. — P.477−482.
  152. Salas H., Cuevas S., deHaro M.L. Entropy generation analysis of magnetohydrodynamic induction devices // J. Phys. D. Appl. Phys. 1999. -Vol. 32, No 20. — P.2605−2608.
  153. Ishikawa M., Inui F., Umoto J. Fault analysis of a diagonal type MHD generator controlled with local control circuit // Energ. Conv. Manage. -1999. Vol. 40, No 3. — P.249−260.
  154. Degtev Y.G., Panchenko V.P. Properties of the Combustion Products of Powder Fuels for Pulsed MHD Generators // High Temp.-Engl. Tr. 1993. -Vol. 31, No 2. — P.263−268.
  155. Ю.П., Новиков B.A., Окунев В. И., Плеханов А. В. Полнота сгорания металлического горючего в твердотопливных генераторах низкотемпературной плазмы для импульсных геофизических МГД-генераторов // ТВТ- 1992, — Т. 300, № 4, — С. 829−835.
  156. JI.A. Бахтеев, Р. В. Догадаев, JI.A. Королев, Б. М. Мартынов и др. Экспериментальное и теоретическое исследование диагонального МГД-генератора // ТВТ- 1997. Т. 35, № 4. — С. 631−638.
  157. Н.М. Сергеенко, А. Г. Блох, А. В. Писакин, Б. Г. Ткаченко и др. Экспериментальное исследование элементов конструкции входного участка пастоохлаждаемого канала импульсного МГД-генератора, многократного действия // ТВТ 1999. — Т. 37, № 4. — С. 656−662.
  158. Ronen Y. Shwageraus Е. Ultra-thin Am-242m fuel elements in nuclear reactors // Nucl. Instrum. Meth. Phys. Res. A. 2000. — Vol. 455, No 2. -P.442−451.
  159. Harada N. Characteristics of a disk MUD generator with inlet swirl // Energ. Conv. Manage. 1999. — Vol. 40, No 3. — P.305−318.
  160. B.A. Деревянко, В. В. Деревянко. Модель детонационного МГД-генератора с Т-слоем // ТВТ- 2000. Т. 38, № 6. — С. 985−990.
  161. Satyamurthy P., Venkatramani N., Quraishi A.M., Mushtaq A. Basic design of a prototype liquid metal magnetohydrodynamic power generator for solar and waste heat // Energ. Conv. Manage. 1999. — Vol. 40, No 9. -P. 913−935.
  162. В.Б. Козлов. Термодинамические циклы и схемы МГД-преобразователей с жидкометаллическим рабочим телом / Инф. былл. ППТЭЭ и ТЭ.- 1970, — № 5.
  163. Spies B.R. An Investigation of Energy Storage Technology for Deep Electromagnetic Exploration // J Geomagn. Geoelectr. 1993. — Vol. 45, No 9. — P.917−930.
  164. Г. П. Базаров, Безразмерные вольт-амперные характеристики МГД-генератора и их применение для расчета самовозбуждения геофизических МГД-установок // ТВТ- 1994. Т. 32, № 4. — С 576−582.
  165. Е.П., Волков Ю. М. Перспективы развития импульсной МГД-энергетики и ее применение в геологии и геофизике // Препринт ИАЭ-3436.- 1981.28 с.
  166. Е.Ф., Осташев В. У., Швецов Г. А. Преобразованиехимической энергии взрывчатого вещества магнитогидродинамическим способом // ФГВ 1982,-Т. 18,№ 5. С. 3−20.
  167. Е.Ф., Осташев В. Е. Взрывные МГД-генераторы / Препринт ИВТАН, — № 3−076, — М, — 1982.
  168. Inui Y., Sugita Н., Ishikawa М., Umoto J. Behavior of He-Cs closed-cycle disk MHD generator connected to electric power system through line-commutated inverter // Energ Conv Manage. 1997. — Vol. 38, № 7. -P.625−635.
  169. Nakamura H., Okamura Т., Shioda S. Measurements of properties concerning isentropic efficiency in a nonequilibrium MHD disk generator // IEEE Trans Plasma Sci. 1996. — Vol. 24, № 3. — P. 1 125−1 132.
  170. Harada N., Suekane Т., Tsunoda K., Yamasaki H., Shioda S. High-enthalpy extraction demonstration with closed-cycle disk MHD generators // J. Eng. Gas Turb. Power T ASME. 1996. — Vol. 118, N 1. — P. 15−21.
  171. Yoshiie R., Yoshida A., Kabashima S., Shioda S., Yamasaki H. Adiabatic efficiency of supersonic Faraday MHD generator // Jsm. Int. J Ser B. 1997,-Vol. 40, No 1.-P.81−86.
  172. Г. А. Экспериментальное исследование Т-слоя в модели дискового МГД-генератора на аргоне и парах натрия // Диссертация на соискание ученой степени кандидата физико-математических наук. Новосибирск 1997.
  173. Yasui К., Zubtsov V.M., Yoshikawa К., Kabashima S. Nonlinear ionization instability of plasma in inert gas cycle direct power generation // Jpn. J. Appl. Phys. Pt 1. 1995. — Vol. 34, No 2A. — P.683−689.
  174. P.B. Васильева, E.A. Дьякова, А. В. Ерофеев, А. Д. Зуев и др. Исследование холловского МГД-канала, работающего на ионизационно неустойчивой плазме инертных газов // ЖТФ- 1997, — Т.67, № 12. С. 611.
  175. Kobayashi H. Okuno Y. Feasibility study on frozen inert gas plasma MHD generator // IEEE TRANS. PLASMA SCI. 2000. — Vol. 28, No 4. -P.1296−1302. — ISSN 0093−3813.
  176. T.A. Лапушкина, P.В. Васильева, A.B. Ерофеев, А. Д. Зуев. Модель дискового магнитогидродинамического канала с фарадеевской коммутацией тока при использовании чистых инертных газов // ЖТФ-1997.-Т.67, № 12. С. 12−15.
  177. B.C. Славин, М. С. Лобасова. Неоднородный газо-плазменный поток инертного газа в канале МТД-генератора // ТВТ- 1998. Т. 36, № 4. — С. 647−654.
  178. Slavin V.S., Gavrilov V.M., Zelinsky N.I., Bozhkov A.R. Magnetohydrodynamecs generator with plasma layers as power source aboard a hypersonic airplane // J. PROPUL. POWER. 2001. — Vol. 17, No 1,-P. 19−26.
  179. Ronen Y. Shwageraus E. Ultra-thin Am-242m fuel elements in nuclear reactors // NUCL. INSTRUM. METH. PHYS. RES. A. 2000. — Vol. 455, No 2. — P.442−451.
  180. Moder J.P., Myrabo L.N., Kaminski D.A. Analysis and Design of an Ultrahigh Temperature Hydrogen-Fueled MHD Generator // J. Propul. Power. 1993. — Vol. 9, No 5. — P.739−748.
  181. К.Л. Ковалев, T.A. Маркин. Энергосиловая установка с встроенным многополюсным МГД-генератором // ТВТ 1995. — Т. 33, № 3. — С. 463 472.
  182. Derevyanko V.A. Derevyanko V.V. Model of detonation MHD generator with T-layer // HIGH TEMP. ENGL. TR. 2000. — Vol. 38, No 6. -P.948−953.
  183. V.S. Slavin, K.A. Finnikov. Closed Cycle MHD Generator with High Stagnation Pressure Using the «Frozen Ionization» Effect // Perspectives of
  184. MHD and Plasma Technologies in Aerospace Applications- Moscow1999.
  185. V.S. Slavin, K.A. Finnikov. Nonequilibrium Plasma Layer Evolution in a Pure Noble Gas Flow in the MHD-Generator Channel // The 2nd Workshop on Magneto- Plasma- Aerodynamics in Aerospace Applications Moscow2000,-P. 246−250.
  186. Патент РФ № 2 110 131. Славин B.C., Данилов B.B. Магнитогидродинамический способ преобразования тепловой энергии в электрическую замкнутого цикла. -1998.
  187. Bangerter C.D., Hopkins B.D., Brogan T.R. Explosively Driven MHD Power Generation // Proc. Of the 6th Intern. Conf. On MHD Electrical Power Generation.- Washington, June 1975, — V.4.- P. 155−170.
  188. В.А. Битюрин, В. А. Иванов, А. Вифкинд. Исследование эволюции токонесущего плазменного сгустка и особенностей течения в
Заполнить форму текущей работой

На отлично!