Преобразование состояния поляризации излучения в многокомпонентных оптических системах

Хотя поляризационные эффекты в оптике наблюдались еще тогда, когда их природа, обусловленная векторным характером светового поля, не осознавалась, всплеск интереса возник лишь после создания лазеров и их повсеместного использования в науке и технике. Поляризационные эффекты нашли широкое применение в медицине для исследования органических тканей, в астрономии для исследования свойств удаленных объектов, в дефектоскопии для определения напряжений в прозрачных диэлектриках. Широкое распространение получили поляризационно-оптические методы исследования [1], системы модуляции излучения [2], в основе которых лежат поляризационные эффекты, а также компенсаторы поляризационно-модовой дисперсии [3].

Необходимость исследования и использования поляризационных эффектов привела к появлению разнообразных методов создания световых пучков с заданным состоянием поляризации, методов контроля и трансформации состояния поляризации и разработке на их основе поляризационных систем.

Любая поляризационная система, как правило, включает один или несколько элементов, которые являются основными элементами преобразования состояния поляризации, а именно, линейный фазосдвигающий элемент, частичный линейный поляризатор, частичный циркулярный поляризатор, циркулярный фазосдвигающий элемент [4]. Расширение возможностей поляризационных систем достигается за счет увеличения составляющнх ее элементов или увеличения числа ее свободных параметров, необходимых для настройки системы. Наиболее распространенным элементом для преобразования состояния поляризации является линейный фазосдвигающий элемент, или фазовая пластина с постоянным на заданной длине волны фазовым сдвигом Г. Возможности такой пластины ограничены одной степенью свободы (поворот пластины вокруг оси распространения светового пучка).

Для увеличения количества степеней свободы можно либо использовать активные фазовые пластины (поляризационные элементы с переменным фазовым сдвигом) [5], принцип действия которых основан на элек-трооптнческих эффектах в кристаллах, жидкостях и жидких кристаллах, либо использовать комбинацию двух фазовых пластин [6], с постоянным фазовым сдвигом. В рассмотренных случаях для управления поляризационными свойствами систем используются принципиально разные методы. В первом случае изменяют фазовый сдвиг активного элемента Гу, во втором — угол между осями двух фазовых пластин.

Увеличение числа степеней свободы позволяет создавать поляризационные системы с новыми свойствами. Использование трех фазовых пластин с заданным фазовым сдвигом (пассивных фазосдвигающих элементов) позволило создать перестраиваемую по длине волны полуволновую пластинку [7]. Три свободных параметра дали возможность реализовать ахроматичные полуволновые и четвертьволновые системы Панчаратнама [8], а также перестраиваемую четвертьволновую систему без оптической активности [9]. Использование четырех степеней свободы делает возможным независимое преобразование состояния поляризации одновременно двух спектральных компонент [10].

Использование активных фазовых элементов с независимой системой управления величиной фазового сдвига [11] дает дополнительные свободные параметры, и система из трех активных элементов может обеспечить преобразование любого состояния поляризации на сфере Пуанкаре в любое произвольное [12].

Использование пассивных и активных фазовых элементов для увеличения числа свободных параметров в одной поляризационной системе позволило бы расширить перспективы и возможности применения сложных поляризационных устройств. Расширение функциональных возможностей поляризационных систем требует рассмотрения преобразования состояния поляризации в сложных оптических системах, состоящих из двулучепреломляющпх сред с фиксированным и управляемым фазовыми сдвигами.

Многолучевая интерференция многократно переотраженных волн оказывает существенное влияние на свойства простых поляризационных элементов [13]. Очевидно, что для более сложных систем влняние интерференции увеличивается из-за большего количества поверхностей раздела сред. Для повышения точности преобразования состояния поляризации в многокомпонентных оптических системах необходимо учитывать влияние интерференции многократных переотражений на всех поверхностях.

Цель настоящей работы — теоретически и экспериментально определить особенности преобразования состояния поляризации когерентного излучения в многокомпонентных системах, состоящих из активного и пассивного фазовых элементов.

Для достижения поставленной цели необходимо решить следующие задачи:

1)Исследование особенностей преобразования состояния поляризации двухкомпонентной системой, состоящей из активных и пассивных фазовых элементов с произвольным углом между их осями.

2)Исследование принципиальной возможности получения излучения с любым состоянием поляризации из линейно поляризованного излучения в двухкомпонентной системе, состоящей из активного и пассивного фазовых элементов, а также обратного преобразования эллиптически поляризованного излучения в линейно поляризованное с любым азимутом.

3)Исследование влияния интерференции многократных переотражений на особенности преобразования состояния поляризации в сложных оптических системах.

Используемые методы исследований. Для решения сформулированных задач в работе использовался комплексный подход, сочетающий известные экспериментальные методы и методы компьютерного моделирования:

— для расчета преобразования состояния поляризации в двухкомпонентной системе использовались матричный метод Джонса, теоремы Джонса и метод представления поляризации излучения на комплексной плоскости, традиционно используемые для решения задач поляризационной оптики.

— для расчета интерференционных явлений использовался модифицированный метод Джонса и метод точного преобразования уравнений Максвелла. На основе анализа литературы было показано, что сочетание указанных методов позволяет упростить расчет преобразования состояния поляризации в многослойных анизотропных системах.

— для изучения свойств четвертьволновой системы был предложен метод визуальной настройки системы с помощью вращающегося поляризатора и приемника излучения, в котором сочетается простота реализации и высокая точность.

— для изготовления жидкокристаллической (ЖК) ячейки использовалась традиционная технология, где нанесение слоев осуществлялось методом центрифугирования, установка толщины ЖК слоя производилась с помощью микроспейсоров, структура ячейки закреплялась светочувствительным клеем в ультрафиолетовой камере. Контроль параметров ячейки осуществлялся и емкостным методом, и интерферометрическим методом для повышения точности измерений.

— для определения фазового сдвига модулятора применялся ноль-эл-липсометрический метод с компенсатором, величина фазового сдвига которого была оптимизирована, для получения наибольшей точности в конкретных экспериментальных условиях.

Основное содержание работы.

Во введении обоснована актуальность выбранной темы, сформулированы цели и задачи, указана научная новизна, приведены основные положения, выносимые на защиту.

В первой главе приведены результаты обзора методов преобразования состояния поляризации света и свойств поляризационных систем. На основе литературных данных рассмотрены задачи поляризационной оптики, способы преобразования состояния поляризации света, основные типы поляризационных систем и их свойства. Рассмотрены активные, пассивные фазовые элементы, а также комбинации активных и пассивных фазовых элементов.

Показано, что один из способов повышения эффективности поляризационных устройств — это увеличение количества степеней свободы в системе. Как правило, применяется либо комбинация пассивных элементов, и настройка осуществляется за счет установки углов между осями отдельных элементов, либо комбинация активных элементов, и свободными параметрами являются фазовые сдвиги элементов. Как показал обзор литературы, оба метода преобразования состояния поляризации в системах не применялись одновременно.

При распространении излучения через плоскопараллельную пластину возникают многократные переотражения от границы раздела сред. В том случае, если излучение обладает высокой степенью когерентности, переотраженные волны будут интерферировать между собой. Как показал расчет, интерференция многократных переотражений будет оказывать значительное влияние на фазовый сдвиг простых поляризационных элементов. С увеличением границ раздела сред в системе влияние интерференции может возрастать. Для учета интерференционных явлений, возникающих в системах, состоящих из нескольких элементов, разработаны различные методы. Однако, из-за сложной конструкции систем иногда пренебрегают теми или иными составляющими элементами. Так, в ЖК модуляторах расчет проведен только для упрощенных структур.

Анализ литературы показал, что методы измерения параметров отдельных фазовых элементов можно условно разделить на две группы, в основе которых лежит измерение интенсивностей излучения п метод компенсации фазового сдвига одного из элементов фазовым сдвигом другого. Если через поляризационный элемент распространяется высококогерентное излучение, методы определения фазового сдвига имеют свои особенности и должны быть адаптированы для этого случая.

Во второй главе приведен комплексный расчет преобразования состояния поляризации в оптической системе, состоящей из активного и пассивного фазовых элементов с произвольными углами между их осями.

Получены выражения для определения состояния поляризации при распространении излучения через двухкомпонентную оптическую систему. Проведен анализ влияния угла между осями пластин и величины фазового сдвига активного элемента на эллиптичность и ориентацию эллипса поляризации на выходе системы.

Предложена конфигурация составной четвертьволновой системы с перестраиваемой оптической активностью. Получены формулы для расчета эллиптичности и ориентации эллипса поляризации на выходе системы. Показано, что такая система позволяет получать любое состояния поляризации из исходной линейной поляризации используя только две степени свободы: общая ориентация системы позволяет задавать значение эллиптичности на выходе системы, а фазовый сдвиг активного элемента — поворот эллипса поляризации. Система также позволяет получать линейно поляризованное излучение с любым азимутом из произвольного эллиптически поляризованного излучения.

В третьей главе приведены результаты расчета многолучевой интерференции в сложных поляризационных системах.

Проведен расчет преобразования состояния поляризации двухкомпо-нентной четвертьволновой пластиной в широком спектральном диапазоне с учетом интерференции многократных переотражепий. Исследована зависимость угла между осями пластин от длины волны излучения в условиях многолучевой интерференции в системе. Показано, что зависимость носит быстроосциллирующий характер, а частота и амплитуда осцилля-ций зависят от длины волны излучения и толщины пластин. Резкий характер зависимости дает возможность измерения с большой точностью сдвига длины волны излучения по углу между осями пластин.

Проведен расчет фазового сдвига ЖК модулятора (активный поляризационный элемент) в широком спектральном диапазоне с учетом интерференции многократных переотражений на всех его слоях. Для расчетов использовалось точное преобразование уравнений Максвелла. В результате численного моделирования показано, что для расчета фазового сдвига ЖК модулятора необходимо учитывать всю структуру как единое целое, так как вклад каждого слоя значителен, а пренебрежение внутренними слоями меняет характер спектральной зависимости фазового сдвига.

В четвертой главе содержатся результаты экспериментального исследования преобразования состояния поляризации в многокомпонентных поляризационных системах.

Реализована четвертьволновая пластинка с перестраиваемой оптической активностью. Экспериментально доказано, что угол поворота эллипса поляризации равен половине фазового сдвига активного элемента.

Экспериментально исследована зависимость угла настройки четвертьволновой двухкомпонентной системы от длины волны излучения. Показано, что по величине угла настройки четвертьволновой системы можно оценить сдвиг длины волны величиной несколько ангстрем.

Исследована зависимость фазового сдвига нематической жидкокристаллической ячейки от длины волны излучения полупроводникового лазера. Анализ полученной зависимости показал, что слои стекла стандартного качества не вносят значительного вклада в общую зависимость фазового сдвига от длины волны.

В заключении сформулированы основные результаты работы.

Основные положения, выносимые на защиту.

1. Система из двух фазовых элементов, чьи фазовые сдвиги Tf = const и Гу, а угол между их оптическими осями (р управляется внешним воздействием, преобразует состояние поляризации излучения с эллиптичностью ео и положением большой оси эллипса поляризации ©-о в состояние поляризации с эллиптичностью е и положением большой оси эллипса поляризации 0о таким образом, что.

Здесь А, В и? определяются следующими выражениями: А = 0.5 sin (4e) sin2(0.5reff) + 0.5 tg (2a) х х [sin2(2e) cos 6Q (1 — cos Гея) + sin4 s cos (reif — <50) + cos4 s cos (reff + 50)], В = cos4 e + sin4 e + sin2 (2s) (cos (refr) — 0.5).

— 2 tg (2a) sin (2s) sin (0.5reff) [cos (2s) sin (0.5reff) cos ?)o + cos (0.5reff) sin ?0] sin (2?) = sin (2s) sin (reff) cos (2a:) + 0.5 sin (2o-) x x [2 cos4 e sin (reff + Jo) + 2 sin4 e sin (<50 — reff) + cos (reff) sin2 (2s) sin i0], где a, Jo — параметры вектора Джонса на входе системы Jo.

Jo (V cosa у sin, а • е l5° J J, а Гед, 0 — эффективные параметры системы, найденные из второй теоремы Джонса.

2. При распространении когерентного излучения с длиной волны Л через многослойный фазосдвигающий элемент, в котором только один слой обладает двулучепреломлением, а толщина каждого из отдельных слоев (?1 меньше длины когерентности излучения Ь, зависимость фазового сдвига модулятора Гсо11(А) отличается от той же зависимости для некоге-рентиого излучения Г1ШСоЬ (А). Это отличие ДГУ (А) = Г&trade-11 (А) — Г™с (А) имеет осциллирующий по, А характер. Амплитуда осцилляций и их период зависят от оптической толщины каждого слоя = и величины двулучепреломления жидкокристаллического слоя Ап = щ — п3Для жидкокристаллического модулятора с параметрами с1 = ^ = 500 мкм, с?2 = <2в — 20 нм, .

3. При распространении когерентного излучения с длиной волны, А через четвертьволновую систему из двух одинаковых двулучепреломля-ющих пластин с фазовыми сдвигами Г, толщина (I которых меньше длины когерентности излучения Ь, и углом (р между их оптическими осями, зависимости углов настройки срь, от Л отличаются от зависимости 1рппс (Л) для некогерентного излучения, носят осциллирующий характер и определяются величинами Л, с? и Г: tgtpL = | (р2 ^ sinr ± Xf sin2 Г 4F2 cos (2Г)| /2 F,.

2) tg ^ = [+ (F2 — l) sinT ± J (F2 — if sin2 Г — 4F2 cos (2Г)] /2 °F.

Здесь значения Г и коэффициенты амплитудного отношения F рассчитываются с учетом многолучевой интерференции в отдельных пластинах из выражений:

2тг.

Г = arctg tg^d п2 + 1 2 щ arctg.

2тг Д + 1 tgU nsd.

2nsi.

F =.

Ex0/Ey0 nf (nsl + l)2 ~ CQS (2fn^) +.

2 ' ад ^ (n, + 1) + где Exo, Eyo и ЕХ, ЕУ — амплитуды обыкновенной и необыкновенной волн на входе и выходе пластины, соответственно, щ, ns — их показатели преломления.

Для когерентного излучения углы cpL и cpR, необходимые для получения правои левоциркулярнополяризованного излучения, различны. Например, для пластин слюды с di = d, 2 = 20 мкм в спектральном диапазоне 680−700 нм отличие Д кь = (pR ф (pL составляет 12°.

Достоверность научных положений и других полученных результатов. 1. В пользу достоверности I защищаемого положения свидетельствует то, что представленные аналитические выражения получены строгим математическим способом в результате синтеза классических принципов эллипсометрии [Р.Аззам, Н. Башара. М: Наука, 1976] и следствия из первой теоремы Джонса [I.V.Goltser и др. Opt.Comm. 1993]. Теоретический расчет преобразования состояния поляризации излучения созданной составной двухкомпоиеитнои системой с перестраиваемой оптической активностью находится в согласии с экспериментальными данными в пределах 5%.

2. Достоверность II защищаемого положения подтверждает то, что расчет зависимости фазового сдвига жидкокристаллического модулятора от длины волны излучения проведен независимо методом преобразования уравнений Максвелла и методом Хевенса-Кларка [I.Chernyaev и др, MCLC, 2008]. Кроме того, полученные результаты не противоречат расчетам и экспериментальным исследованиям пропускания подобных структур (определяется фазовым сдвигом) [A.Marquez и др, Optics Communication, 2006 -Yong-Kyu Jang и др, Jornal of App. Physics, 2007]. В пользу достоверности II защищаемого положения говорит тот факт, что представленные экспериментальные результаты подтверждают предположение о влиянии слоев стекла на пропускание жидкокристаллического модулятора, сделанное в работе [La Trong HUNG и др, Journal of App. Physics, 2005].

3. Достоверность III защищаемого положения основана на том, что результаты отдельных этапов расчета (определение фазового сдвига и амплитудного коэффициента пропускания) совпадают с результатами других авторов [D.A. Holmes, J.Opt. Soc. Amer. 1964; D. Clarke, Astronomy and Astrophysics, 2005], а расчет зависимости угла настройки от длины волны излучения в частном случае, когда длина когерентности излучения равна нулю, согласуется с результатами, описанными в литературе [И.В. Гольцер и др, Квантовая электроника, 1995]. В пользу достоверности III защищаемого положения свидетельствует повторение характера зависимости угла настройки от длины волны излучения в экспериментах с различными двухкомионентными системами.

Научная новизна научных положений и других полученных результатов.

1. Научная новизна I защищаемого положения заключается в том, что предложен принцип настройки поляризационных систем, который предполагает изменение угла между осями элементов и фазовых сдвигов отдельных элементов системы одновременно.

2. Научная новизна II защищаемого положения заключается в том, что методом точного преобразования уравнений Максвелла рассчитан фазовый сдвиг жидкокристаллического модулятора в широком спектральном диапазоне с учетом интерференции на всех его слоях п оценен вклад отдельных слоев жидкокристаллического модулятора в зависимость фазового сдвига от длины волны.

3. Научная новизна III защищаемого положения заключается в том, что теоретически и экспериментально исследован эффект интерференции многолучевых переотражений в двухкомпонентных четвертьволновых системах в широком спектральном диапазоне и показана принципиальная возможность использования многолучевой интерференции в двухкомпонентной системе для определения сдвига длины волны излучения.

Научная ценность защищаемых положений и других полученных результатов.

1. Полученные в I защищаемом положении аналитические выражения позволяют характеризовать преобразование состояния поляризации излучения при его распространении через анизотропные двухкомпо-нентные системы и прогнозировать влияние параметров этих систем на результирующее состояние поляризации.

2. Разработанные согласно II защищаемому положению методики расчета интерференционных явлений позволяют прогнозировать состояние поляризации в слоистых системах и системах, где изменяется ориентация отдельных элементов перпендикулярно оси распространения пучка.

3. Установленные в защищаемых положениях I и II соотношения для свойств жидкокристаллического модулятора и четвертьволновой системы с учетом интерференции многократных переотражений обеспечивают оптимизацию по точности параметров этих объектов.

4. Расчет фазового сдвига жидкокристаллического модулятора с учетом его полной структуры согласно защищаемому положению I выявляет роль отдельных слоев в преобразовании состояния поляризации когерентного излучения.

Практическая значимость научных положений и других полученных результатов.

1. Предложенный в I защищаемом положении смешанный принцип настройки поляризационных систем полезен для разработки автоматизированных систем нового класса, состоящих из активных п пассивных фазовых элементов. По сравнению с одиночными фазосдвигающими элементами и двухкомпонентнымн системами с фиксированным углом между осями элементов такие системы имеют дополнительные возможности настройки, позволяющие достигать оптимальную точность преобразования состояния поляризации в конкретных экспериментальных условиях.

Такие системы применимы в схемах эллипсометрии, в качестве пространственно-временных модуляторов излучения, в качестве компенсаторов поляризационно-модовой дисперсии и в экспериментальной оптике для создания требуемого состояния поляризации излучения.

Частные конфигурации предложенной системы обеспечивают вращение плоскости поляризации и преобразование линейной поляризации излучения в любое состояние поляризации при использовании всего двух степеней свободы. Предложенная в I защищаемом положении четвертьволновая система является альтернативой классическим поляризационным вращателям, четвертьволновой пластинке и распространенным системам преобразования состояния поляризации излучения, поскольку обладает дополнительными полезными свойствами и позволяет решать задачи вращения плоскости поляризации и преобразования линейной поляризации излучения в любое состояние поляризации без привлечения дополнительных дорогостоящих элементов или только автоматизированным способом.

2.Сформулированные в II защищаемом положении условия оптимизации структуры жидкокристаллического модулятора (на этапе изготовления) и вклада различных его слоев в преобразование состояния поляризации когерентного излучения снижают чувствительность фазового сдвига к многолучевой интерференции до пяти раз.

3.Сформулированные в III защищаемом положении результаты исследования влияния многолучевой интерференции на преобразование состояния поляризации перестраиваемой четвертьволновой пластинкой в широком спектральном диапазоне полезны для создания нового поляризационного метода измерения сдвига длины волны излучения в спектральном диапазоне шириной несколько нанометров с точностью несколько ангстрем.

Внедрение результатов работ и рекомендации по их дальнейшему использованию. Результаты диссертационной работы используются в лаборатории нелинейной оптики для преобразования состояния поляризации излучения с высокой точностью в отдельных экспериментальных установках и для изучения эффектов спин-орбитального взаимодействия фотона.

Разработанные методики используются для выполнения квалификационных работ бакалавров и магистерских диссертаций.

Результаты диссертации целесообразно использовать в ФИАН, Самарском филиале ФИАН, на физическом факультете МГУ для прогнозирования спектральных свойств жидкокристаллического модуляторов и определения параметров ячейки спектральными методами.

Апробация работы. Материалы диссертационной работы докладывались на следующих конференциях: конференциях молодых ученых института Электрофизики УрО РАН (2004, 2005, 2006, Екатеринбург) — на международной конференции «20th Congress of the International Commission for Optics (1С020)» (August 21−26, 2005, Changchun, China) — на четвертой международной конференции молодых ученых и специалистов «0птика-2005» (17−21 октября 2005, Санкт-Петербург, Россия) — на международной конференции «The 21st International Liquid Crystal Conference» (July 1 — 2, 2006, Keystone, Colorado, USA) — на международной конференции «ICO Topical Meeting on Optoinformatics /Information Photonics'2006» (4−7 сентября 2006, Санкт-Петербург, Россия) — на международной конференции «NATO Advanced Study Institute on Imaging for Detection and Identification» (July 23 — August 5, 2006, 111 Ciocco, Italy) — на международной конференции «SPIE Optics and Optoelectronics» (April 16−19, 2007, Prague, Czech) — на международной конференции «12th International Topical Meeting On Optics of Liquid Crystals» (October 1−5, 2007, Puebla, Mexico) — на международной конференции «SPIE Conference on Defense and Security» (March 16−20, 2008, Orlando, Florida, USA) — на международной конференции «NATO Advanced Study Institute. Unexploded Ordnance Detection and Mitigation» (July 20 — August.

2, 2008, 111 Ciocco, Italy) — Optical Congress. Optics — XXI Century. Topical Meeting on 0ptoinformatics'08″, (15−18 September, 2008, Saint-Petersburg, Russia) — на всероссийской конференции «Шестой Самарский региональный конкурс-конференция студентов и молодых исследователей по оптике и лазерной физике» (19−22 ноября, 2008, Самара).

Публикации Основные результаты диссертации изложены в следующих работах [21, 61, 100, 98, 95, 96, 99].

Структура и объем диссертации

Диссертация состоит из введения, четырех глав, заключения и списка литературы, содержащего 100 наименований цитируемой литературы. Общий объем диссертации, включая иллюстрации и таблицы, составил 140 машинописных страниц.

4.4 Основные результаты главы 4.

Проведено экспериментальное исследование преобразования состояния поляризации излучения сложными составными системами.

Показано, что при преобразовании состояния поляризации линейно поляризованного излучения в системе, состоящей из ЖК модулятора и четвертьволновой пластины, угол между осями которых составляет 45°, можно получать эллиптически поляризованное излучение с любой эллиптичностью на выходе, а затем изменять ориентацию большой оси эллипса поляризации на любой угол за счет изменения фазового сдвига активного элемента, т. е, изменяя, а и Гу, можно получить излучение с любым состоянием поляризации. Полученные экспериментальные результаты совпадают с теоретическими расчетами.

Показано, угол настройки четвертьволновой системы для когерентного излучения существенно зависит от длины волны и при изменении длины волны излучения на 1 нм может изменяться на 8°. Экспериментально показано, что полученные результаты можно использовать для создания поляризационного метода измерения сдвига длины волны излучения в диапазоне 3,5 нм с точностью 2 ангстрем. Получено качественное соответствие между теоретическими расчетами и экспериментальными результатами.

Получена экспериментальная зависимость фазового сдвига модулятора от длины волны излучения. На основе сравнительного анализа теоретических расчетов и экспериментальных данных показано, что на зависимость фазового сдвига ЖК ячейки от длины волны излучения существенное влияние оказывает многолучевая интерференция только на слоях полимера, 1ТО и слое жидкого кристалла.

Заключение

.

I.

Определены закономерности преобразования состояния поляризации двухкомпонентными системами из элементов с фиксированными и переменными фазовыми сдвигами: а) Получены аналитические зависимости эффективного фазового сдвига, положения эффективных осей и оптической активности системы, состоящей из активного и пассивного фазосдвигающих элементов, от их параметров и угла между их оптическими осями. б) Получены выражения, позволяющие определить состояние поляризации на выходе системы, состоящей из активного и пассивного фазосдвигающих элементов, в зависимости от состояния поляризации на входе, фазовых сдвигов составляющих элементов и угла между их оптическими осями. в) Показано, что для получения любого состояния поляризации из линейно поляризованного излучения в системе, состоящей из активного и пассивного фазосдвигающих элементов, достаточно двух степеней свободы, а именно, фазового сдвига активного элемента и азимута линейно поляризованного излучения на выходе. д) Теоретически и экспериментально показано, что систему, состоящую из активного фазосдвигающего элемента и пассивного элемента с фазовым сдвигом 90 градусов, оптические оси которых составляют угол.

45 градусов друг с другом, можно использовать как аналог четвертьволновой пластинки с управляемой оптической активностью. Продемонстрировано, что эллиптичность излучения на выходе такой системы определяется только азимутом линейной поляризации, а поворот эллипса поляризации — фазовым сдвигом активного элемента, причем составляет половину его значения. е) Теоретически доказано, что любое эллиптически поляризованное излучение на выходе аналога четвертьволновой системы с управляемой оптической активностью можно преобразовать в линейно поляризованное с заданным азимутом, но чем выше значение эллиптичности на входе системы, тем меньше диапазон возможных значений эллиптичности, которые могут быть получены на выходе системы.

Совмещение двух способов управления параметрами сложных поляризационных систем, одновременное изменение фазового сдвига одной из пластин и изменение угла между их осями позволяет уменьшить количество элементов, необходимых для преобразования одного состояния поляризации в другое.

II.

Исследовано распространение высококогерентного излучения через сложные поляризационные системы:

1)составные четвертьволновые системы а) Определены закономерности преобразования состояния поляризации высококогерентного излучения в двухкомпонентной четвертьволновой пластине. Показано, что зависимость угла настройки от длины волны излучения имеет быстро осциллирующий характерамплитуда и период осцилляций определяются толщинами пластин и длиной волны излучения, а различие между углами настройки в системе из пластин слюды для получения циркулярно поляризованного излучения с разными знаками может достигать 12 градусов. б) Предложен поляризационный метод измерения длины волны некогерентного излучения в широком диапазоне длин волн и измерения сдвига длины волны когерентного излучения в узком спектральном диапазоне, но с большей точностью. Показано, что точность в выбранном спектральном диапазоне можно варьировать, изменяя толщины пластин. в) Создана экспериментальная установка для измерения параметра настройки четвертьволновой системы от длины волны излучения и продемонстрировано, что четвертьволновую систему из пластин слюды можно использовать для измерения сдвига длины волны когерентного излучения в диапазоне длин волн 3,5 нм с точностью 0,2 нм.

2)жидкокристаллические модуляторы а) Предложен метод расчета фазового сдвига анизотропной слоистой структуры жидкокристаллического модулятора на основе уравнений Максвелла. б) Определен вклад различных слоев жидкокристаллического модулятора в зависимость его фазового сдвига от длины волны когерентного излучения. в) Отработана методика изготовления и тестирования жидкокристаллических ячеек на основе сегиетоэлектрических и нематических жидких кристаллов с толщиной зазора между подложками 2−20 мкм. г) Нуль-эллипсометрический метод с оптимизированным фазовым сдвигом компенсатора адаптирован для измерения зависимости фазового сдвига жидкокристаллического модулятора от длины волны когерентного излучения. д) Проведен сравнительный анализ экспериментальных данных с теоретическим расчетом зависимости фазового сдвига жидкокристаллического модулятора от длины волны когерентного излучения для различных моделей его структуры. Экспериментально выявлена основная роль переотражений на внутренних слоях модулятора на спектральную зависимость его фазового сдвига.

Полученные результаты позволили выявить роль многолучевой интерференции в преобразовании состояния поляризации излучения сложными составными системами в широком спектральном диапазоне.

В заключение автор выражает благодарность своему научному руководителю профессору Наталии Дмитриевне Кундиковой за плодотворное научное руководство, переданные знания и опыт и за постоянную помощь в работе.

Автор выражает признательность Федору Валерьевичу Подгорнову за переданные знания, полезные дискуссии и подготовку жидкокристаллических модуляторов.

Автор благодарит своих коллег и товарищей Эвелину Анатольевну Бибикову, Ивана Владимировича Черняева и Ивана Игоревича Попкова за полезные обсуждения полученных результатов, помощь в подготовке диссертационной работы, совместное проведение экспериментов и постоянный интерес к работе.

Автор выражает признательность сотрудникам, студентам и аспирантам лаборатории нелинейной оптики за поддержку, содействие и благоприятную рабочую атмосферу.