Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Электронные кинетические явления в ВТСП соединениях с примесями замещения и нестехиометрическими дефектами

Диссертация: Электронные кинетические явления в ВТСП соединениях с примесями замещения и нестехиометрическими дефектами
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

В результате выполненных комплексных исследований кинетических и магнитных свойств в керамических образцах КахСо02 (х = 0.57, 0.63, 0.65, 0.70 и 0.72) показано, что поведение температурной зависимости сопротивления образца №хСо02 с х = 0.57 кардинально отличается от зависимостей р (Т) с другими составами: сопротивление образца с х = 0.57 выше на 1 -2 порядка, а зависимость р (Т) имеет… Читать ещё >

Содержание

  • 1. Структура и электронные свойства ВТСП соединений (литературный обзор)
    • 1. 1. Структура Ш2-хСехСи04+й
    • 1. 2. Структура УВа2Сиз07-х
    • 1. 3. Структура КахСо
    • 1. 4. Транспортные и магнитные свойства Ш2-хСехСи04+
    • 1. 5. Транспортные свойства УВагСизОу-х и плотность критического тока
    • 1. 6. Транспортные и магнитные свойства КахСоС>
  • 2. Методика эксперимента и приготовление образцов
    • 2. 1. Установка для исследования транспортных свойств ВТСП соединений
    • 2. 2. Установка для измерения температурной зависимости эффекта Холла
    • 2. 3. Измерение магнитной восприимчивости
    • 2. 4. Установка для измерения критических токов в сверхпроводниках
    • 2. 5. Приготовление керамических и монокристаллических образцов
      • 2. 5. 1. Приготовление монокристаллических пленок Ш2-хСехСи04+
      • 2. 5. 2. Приготовление керамических образцов УВагСизС^.х
      • 2. 5. 3. Приготовление керамических образцов КахСо
      • 2. 5. 4. Подготовка образцов к измерениям
    • 2. 6. Погрешность определения измеряемых величин
  • 3. Кинетические эффекты в керамических соединениях в УВа2Сиз07. х
    • 3. 1. Влияние низкотемпературного отжига на критические параметры УВагСизСЬ-х
  • 4. Кинетические эффекты и магнитные явления в МахСо
    • 4. 1. Электропроводность КахСоОг
    • 4. 2. Магнитная восприимчивость №хСоОг
  • 5. Сопротивление и эффект Холла в монокристаллических пленках N<¿2хСехСи04+
    • 5. 1. Сопротивление монокристаллических пленок № 2-хСехСи04+5 с разным содержанием кислорода
      • 5. 1. 1. Ш2-хСехСи04+8, х =
      • 5. 1. 2. Ш2-хСе.хСи04+5, х =
      • 5. 1. 3. Ш2-хСехСи04+5, х =
      • 5. 1. 4. Ш2-хСехСи04+й, х = 0.17 и х =
    • 5. 2. Эффект Холла в монокристаллических пленках Ш2-хСехСиС>4+5 с разным содержанием кислорода

Электронные кинетические явления в ВТСП соединениях с примесями замещения и нестехиометрическими дефектами (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

С момента открытия в 1986 г. Беднорцем и Мюллером [1] явления высокотемпературной сверхпроводимости (ВТСП) прошло уже более 20 лет, но до сих пор эта тема остается актуальной. Несмотря на то, что опубликовано уже более нескольких десятков тысяч работ, касающихся проблем ВТСП, все еще нет единой теории, объясняющей все экспериментальные факты. Причиной этого является прежде всего то, что недостаточно выяснена физическая картина нормального состояния высокотемпературных сверхпроводников, что в свою очередь препятствует целенаправленному поиску материалов с более высокими критическими параметрами. Поэтому исследование физических свойств высокотемпературных сверхпроводников, в том числе и в нормальном состоянии, является актуальной задачей.

Целью настоящей диссертации было получение новых данных об электронных свойствах нормального состояния керамических и монокристаллических соединений УВа2Си3Оу, КахСо02, Кс12. хСехСи04+5 с различными примесями замещения и нестехиометрическими дефектами в результате комплексного исследования кинетических свойств этих соединений и исследование влияния низкотемпературного отжига на критические параметры в соединении УВа2СизОу.

Для достижения поставленной цели было необходимо решить следующие задачи:

— Изучить влияние степени легирования церием на транспортные свойства монокристаллических пленок Ш2хСехСи04+5.

— Провести измерения температурных зависимостей сопротивления монокристаллических пленок Нс12хСехСи04+5 с различным содержанием кислорода с целью исследования влияния содержания нестехиометрического кислорода (5) на степень беспорядка в системе.

— Исследовать эффект Холла монокристаллических пленок Ыс12-хСехСи04+5 для получения данных о концентрации носителей и их подвижности в зависимости от степени легирования церием (х) и содержания нестехиометрического кислорода (5).

Выполнить экспериментальное исследование температурных зависимостей проводимости и критических параметров керамики УВа2Си3Оу (у = 6.96, 6.90 и 6.50) с целью изучения влияния низкотемпературного отжига в атмосфере кислорода и атмосфере аргона на транспортные свойства и критические параметры керамики.

— Разработать и изготовить экспериментальную установку для измерения критических токов импульсным методом в ВТСП соединениях в области температур (4.2 — 77) К.

— Провести экспериментальное исследование температурных зависимостей сопротивления и магнитной восприимчивости серии керамических образцов ЫахСо02 (х = 0.57 — 0.72) для изучения влияния легирования натрием на транспортные и магнитные свойства керамик.

Диссертация состоит из введения, пяти глав и заключения. Первая глава посвящена обзору литературы, в ней кратко изложены современные представления о строении кристаллических решеток УВа2Си3Оу, ЫахСо02 и Ис12. хСехСи04+5 и имевшихся к началу работы результатов исследования транспортных и магнитных свойств этих слоистых соединений. Во второй главе описаны методика подготовки образцов к измерениям, экспериментальная установка для исследования критических токов в ВТСП соединениях и установки для исследования гальваномагнитных эффектов: проводимости, эффекта Холла и магнитосопротивления. Третья глава посвящена исследованию кинетических эффектов и критических параметров Тс и ]с в керамических соединениях в? Ва2Си307х. В ней показано как отжиг влияет на транспортные свойства керамики, на её критические параметры. Четвертая глава посвящена исследованию влияния степени легирования натрием ЫахСо02.

Результаты исследования магнитной восприимчивости показали, что восприимчивость поликристаллических образцов №хСо02 с содержанием натрия х = (0.57 0.72) подчиняются закону Кюри-Вейсса, отрицательная величина температуры Кюри-Вейсса говорит об антиферромагнитном взаимодействии ионов кобальта.

Таким образом в результате выполненных комплексных исследований кинетических и магнитных свойств в керамических образцах ЫахСо02 (х = 0.57, 0.63, 0.65, 0.70 и 0.72) обнаружено, что поведение температурной зависимости сопротивления образца №хСо02 с х = 0.57 кардинально отличается от зависимостей р (Т) с другими составами: р (Т) образца с х = 0.57 выше на 1−2 порядка и имеет «диэлектрический» ход (с1р/с1Т < 0), в то время как р (Т) образцов с х = 0.63, 0.65, 0.70 и 0.72 демонстрирует «металлическую» зависимость (с1р/с1Т > 0). Такое различие связано, по видимому, с тем, что* в соединениях №хСо02 с х = 0.57 имеет место наличие суперпозиций фаз: устойчивой фазы № 0.5СоО2 с х = 0.5 со сверхрешеткой ионов натрия, с размером ячеики л/3 а х 2 а и фазы с х > 0.5. Верхняя граница диапазона легирования церием, при котором кобальтит натрия обладает «диэлектрическими» свойствами определена величиной х = 0.57.

5 Сопротивление и эффект Холла в монокристаллических пленках Nd2xCexCu04+8.

5.1 Сопротивление монокристаллических пленок Nd2xCexCu04+5 с разным содержанием кислорода.

В этой главе представлены результаты измерений температурных зависимостей сопротивления серии монокристаллических пленок Nd2 xCexCuC>4+8 с различным уровнем легирования церием х = О, 0.12, 0.14, 0.15, 0.17 и 0.20 и с разным содержанием кислорода в интервале температур Т — (1.5 + 300) К. Как уже упоминалось в гл. 1, сопротивление Nd2. xCexCu04 демонстрирует изменение поведения р (Т) от «диэлектрического» поведения при х = 0 до «металлического» при х = 0.2. Таким образом нами был охвачен весь диапазон изменения резистивных свойств Nd2xCexCu04+5.

5.1.1 Nd2-xCexCu04+8, х = 0.

Рассмотрим поведение нелегированного Nd2CuC>4, который соответствует диэлектрической фазе. На рис. 49 приведены температурные зависимости сопротивления раь (Т) для трех нелегированных монокристаллических пленок Nd2Cu04 подвергнутых разным режимам отжига: в вакууме, в кислороде и as-grown.

Ii-1−1-1i-1−1i-1iiii.

0 50 100 150 200 250 300.

T, К.

Рис, 49. Температурные зависимости сопротивления образцов NcUCuC^: 1 — отжиг в атмосфере кислорода- 2 — as-grown- 3 — оптимальный отжиг (таблица.

3).

Видно, что коэффициент dp/dT отрицателен для всех трех образцов в интервале Т = (50 + 300) К, а сопротивление образца, отожженного в кислороде, в десять раз больше, чем сопротивление образца, отожженного в вакууме. Тем не менее, эти зависимости р (Т) могут быть описаны законом р (Т) ~ ехр (АЕ/кТ) с энергией активации АЕ = 45 мэВ для образца, отожженного в кислороде Т — (76 J46) К и ДЕ = 25 мэВ Т = (65 + 177) К для образца, отожженного в вакууме. В первом случае найденная энергия активации втрое превышает тепловую энергию при Т = 146 К, во втором случае эти энергии сравнимы ДЕ = кТ. Мы полагаем, что найденные значения энергии ДЕ не являются шириной зонной щели, а являются активационными энергиями прыжковой проводимости. Для образца, отожженного в вакууме, зависимость Раь (Т) в интервале Г = (56 -ь 131) К может быть описана так же законом р (Т) ~ ехр (То/Т)'а, что может служить еще одним указанием на то, что проводимость носит прыжковый характер (рис. 50).

½.

Рис. 50. Зависимость р (Т) от (1/Т) монокристаллической пленки Ш2Си04 отожженного в вакууме.

Таким образом, все монокристаллические пленки нелегиро ванного N?201 104 с различным режимом отжига имеют активационную температурную зависимость сопротивления, а проводимость носит прыжковый характер.

5.1.2 Мг-хСе^СиОд+б, х = 0.12.

Как упоминалось выше в гл. 1, ]Мё2-хСехСи04+8 с х < 0.14 является недолегированным составом, обладает металлическими свойствами и не имеет сверхпроводящей фазы. На рис. 51 представлены температурные зависимости сопротивления раь (Т) четырех недолегированных монокристаллических пленок Ж2-хСехСи04+5 с х = 0.12, отожженных в разных условиях. т, к.

Рис. 51. Температурные зависимости сопротивления образцов Ndi.88Ceo, i2Cu04+s: 1 — отжиг в кислороде (см. таблицу 3) — 2 — as-grown- 3 -промежуточный отжиг- 4 — оптимальный отжиг. На вставке показано уменьшение сопротивления в магнитном поле — признак двумерной слабой локализации (режимы отжига см, таблицу 3, гл 2.4.1).

Видно, что ни один образец не обнаруживает сверхпроводящего перехода, что находится в согласии с известными литературными данными [47, 85, 86]. В области низких температур (Т < 77 К) сопротивление образцов 2, 3, 4 логарифмически зависит от температуры, что может служить указанием на то, что причиной небольшого увеличения сопротивления при понижении температуры является слабая локализация носителей тока в плоскостях Си02, обусловленная интерференционными квантовыми поправками к проводимости.

0,26.

5 о 0,24.

О 0,22.

CL 0,20.

0,18.

0.13 s.

0.12Н S О.

2 0,11.

0,10образец 2.

In Т образец 4.

3 4.

In Т.

0,145-j 0,140е.

0,135 S.

О 0,130 d 0|125-| 0.120 0.115−1 б) о. с.

— 1.0−1,5−2.0.

0,2.

Рис. 52. а, б, в — зависимость сопротивления р от In Т образцов as-grown (а), имеющего промежуточный отжиг (б) и оптимальный отжиг (в), г — зависимость р (Т) от ехр (Тг/Т) а образца отожженного в кислороде.

Вторым признаком проявления слабой локализации носителей тока при низких температурах в этих образцах является отрицательное магнитос о противление, которое в магнитном поле В = 5.5 Т составляет ~ 10% (вставка рис. 51). Для образца 1 сопротивление в области низких температур изменяется по закону р (Т) ~ ехр (То/Т)'4 (рис. 52, г), где Т0 -характеристическая температура, которая для этого образца Т0 в 448 К. Таким образом проводимость образца 1 имеет прыжковый характер с переменной длиной прыжка.

Т.к. ВТСП — материалы демонстрируют отчетливо выраженные двумерные (20) свойства носителей тока в макроскопически трехмерных (ЗО) образец 1 кристаллах, естественно использовать идеи физики неупорядоченных 2D — систем [87] при анализе явлений переноса в этих материалах.

В модели автономных С11О2 плоскостей, 2D — проводимость одной плоскости С11О2 может быть получена из выражения ая = с0 /раь (2) где раЬ — сопротивление вдоль плоскости ab, с0 — расстояние между плоскостями (со = 6 А). Из уравнения.

Ту = (e/h) kFl (3) где е — заряд электрона, h — постоянная Планка, / — средняя длина свободного пробега носителей, kF — волновой вектор Ферми, можно вычислить величину kFl, которая характеризует степень беспорядка в квазидвумерных системах [87].

Для всех образцов Ndi.88Ce0.i2CuC>4+5 из экспериментальных величин ртт и коэффициента Холла Rh мы нашли проводимость одного Си02 слоя as, а также объемную п = ('eRHУ1 и поверхностную (ns = п х с0) концентрации носителей тока {со = б А). Используя выражение (3), мы оценили параметр kFl, а так как kF.

1 /7 (2жпJ, мы нашли среднюю длину свободного пробега электронов в образцах с разным содержанием кислорода. Полученные величины /?, crs и kFl сведены в таблицу 6, где значения р приведены при температурах, соответствующих минимуму сопротивления для каждого образца, остальные параметры и их анализ приведены в табл. 9.

Заключение

.

1. Впервые экспериментально установлено, что отжиг керамических образцов УВа2Си3Оу, с кислородным индексом у = 6.96, 6.90 и 6.50 в атмосфере кислорода и атмосфере аргона приводит к систематическому росту сопротивления в нормальной фазе для всех образцов вследствие распада на богатую и бедную кислородом фазы. Такое изменение величины сопротивления свидетельствует об ухудшении межзеренной связанности вследствие механических напряжений, возникающих в ходе распада. Характер поведения температурных зависимостей сопротивления образцов с у = 6.96 и 6.90 в процессе отжига в атмосфере аргона и кислорода не изменяется и остается «металлическим» (фЛ/Г > 0). Исключение составляет образец УВа2Си3Об.9(ъ температурная зависимость сопротивления которого после отжига в течении 7 часов в атмосфере кислорода изменилась на «диэлектрическую» (фЛ/Г < О), вследствие возникновения механических напряжений в теле зерна.

2. Показано, что в результате отжига в атмосфере аргона керамических образцах УВа2Си3Оу с у = 6.96 и 6.90 происходит снижение критических характеристик. В то же время отжиг в атмосфере кислорода керамических образцах УВа2Си3Оу с у = 6.96 и 6.90 приводит к повышению критических параметров. Такая закономерность обусловлена окислением приграничных зерен или образованием в ходе распада обогащенных кислородом фаз. Установлено, что в магнитном поле В > 0.1 Т образцы, подвергнутые распаду, обладают более высокими значениями критической плотности тока, за счет пиннинга магнитных вихрей на частицах обедненных кислородом, которые образуются в ходе распада.

3. В результате выполненных комплексных исследований кинетических и магнитных свойств в керамических образцах КахСо02 (х = 0.57, 0.63, 0.65, 0.70 и 0.72) показано, что поведение температурной зависимости сопротивления образца №хСо02 с х = 0.57 кардинально отличается от зависимостей р (Т) с другими составами: сопротивление образца с х = 0.57 выше на 1 -2 порядка, а зависимость р (Т) имеет «диэлектрический» характер (dp/dT < 0), в то время как р (Т) образцов с х = 0.63, 0.65, 0.70 и 0.72 демонстрирует «металлическую» зависимость (dp/dT > 0). Такое различие связано с тем, что в соединениях NaxCo02 с х = 0.57 имеет место наличие суперпозиций фаз: устойчивой фазы Na0.5CoO2 с х = 0.5 со сверхрешеткой ионов натрия с размером ячейки л/з, а х 2 а и фазы с х > 0.5.

4. В результате проведенных комплексных исследований температурных зависимостей сопротивления раь (Т) в Си02 — плоскости на высококачественных пленках Nd2. xCexCu04+5 для широкого спектра значений 0 < х < 0.20 при варьировании режима отжига (содержания нестехиометрического кислорода) для каждого значения х установлено:

— с увеличением степени легирования церием кристаллы Nd2. xCexCu04+5 испытывают переход из фазы антиферромагнитного мотовского изолятора (х — 0) сначала в металлическую (х > 0.12), а затем в сверхпроводящую фазу (х = 0.15, 0.17 и 0.20).

— для всех образцов, легированных церием, увеличение содержания кислорода приводит к существенному (на один — два порядка) росту сопротивления во всей области температур, вплоть до комнатной, что соответствует росту степени беспорядка в системе.

— для образцов Nd2. xCexCu04+5 с 0.12 < х < 0.20, оптимально отожженных в вакууме наблюдается положительный температурный коэффициент сопротивления в нормальной фазе с преимущественно квадратичной по Т зависимостью р (Т). С другой стороны, в образцах, отожженных в среде с избытком кислорода, р (Т) имеет отрицательную производную (dp/dT < 0) вплоть до комнатной температуры, что свидетельствует о сильной локализации носителей. Для неотожженных и имеющих неоптимальный отжиг образцовситуация промежуточная: «металлическое» поведение р (Т) при Т > (50 — 100) К и эффекты слабой локализации при Т < (50 — 100) К с логарифмической температурной зависимостью сопротивления.

Таким образом, в результате комплексного исследования кинетических свойств изученных ВТСП материалов было установлено, что изменение содержания легирующей примеси и нестехиометрических дефектов приводит к кардинальному изменению механизма проводимости в нормальном состоянии соединений Ыё2хСехСи04+5 и ЫахСо02, и существенно влияет на критические параметры керамики УВа2СизОу.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Bednorz J.G., Muller — Possible high Tc superconductivity in the Ba-La-Cu-O system. — Z. Phys. В. — 1986. — v. 64. — p. 189.
  2. Dagotto E. Reviewing some theories for High-Temperature superconductors //J. met., 1997.-v. 49.-pp. 18−23.
  3. Физический энциклопедический словарь./ Гл. ред. A.M. Прохоров M.: «Советская энциклопедия», 1984. — 659 с.
  4. Haller M., Snyder R.L. The structural conditions for high-temperature superconductivity // J. met., 1997. — v. 49. — pp. 12−17.
  5. И.П., Гамаюнов K.B. Атомная структура монокристаллов ВТСП (Nd, Ce)2Cu04+s // Кристаллография. 1998. — т. 43. — № 2. — с. 197.
  6. Н.М. Высокотемпературные сверхпроводники. Москва: «Международная программа образования», 1996. — с. 287.
  7. Takagi H., Ushida S. and Tokura Y. Superconductivity Produced by electron doping in Cu02 Layered compounds // Phys. Rev. Lett., — 1989. — v. 62. — № 10. — pp. 1197−1200.
  8. Fortune N.A., Murata K., Ishibashi M. Systematic variation of transport and thermodynamic properties with degree of reduction in Nd] 85Ce0.15Cu04+g // Phys. Rev. B. 1991. — v.43. — № 16A. — pp. 12 930−12 934.
  9. Xu X.Q., Mao S.N., Jiang Wu. Oxygen dependence of the transport properties of Nd1.78Ce0.22CuO4±5 // Phys. Rev. B. 1996. — v. 53. — pp. 871−875.
  10. Uchida, Takaji H., Tokura Y., // ISEC. Tokyo. — 1989. — p.306.
  11. E. — Correlated electrons in high-temperature superconductors // Rev. Mod. Phys. 1994. — v.66. — N3. — p.766.
  12. Graude В., Muller-Buschbaum H., Schweizer M. Zur Kristallstructur von seltenerdmetalloxocupraten: La2Cu04, Gd2Cu04, // Z. Anorg. Allg. Chem. 1977. -v. 428.-p. 12.
  13. Beno M.A., Soderholm L., Capone D.W., Hinks D.G., Jorgensen J.D., Grace J.D., Schuller I.K., Segre C.U., Zhang K. Structure of the single-phase high-temperature superconductor YBa2Cu307.5 // Appl. Phys. Lett. v. 51. — n. 1. — p.57.
  14. Jorgensen J.D., Beno M.A., Hinks D.G. Oxygen ordering and the orthorhombic-to-tetragonal phase transition in YBa2Cu307. x // Phys. Rev. B. 1987.- v. 36. n.7. — pp. 3608−3616.
  15. Kubo Y., Nakabaushi Y., Tabuchi J., Yoshitake Т., Ochi A., Utsumi K. Determination of the orthorhombic-tetragonal YBa2Cu07.5, phase boundary in the 5-T diagram // Jap. J. Appl. Phys. 1987. — v. 26. — no 11. — p. 1888.
  16. Sprecht E.D., Spares C.J., Dhere A.G., Brynestad J., Cavin O.B., Kroeger D.M. Oye H.A. Effect of oxygen pressure on the orthorhombic-tetragonal transition in the high-temperature superconductor YBa2Cu307.5 // Phys. Rev. B. 1988. — v. 37.- n.13. p.7426.
  17. Khachaturyan A.G., Morris J.W., Transient homologous structures in nonstoichiometric УВа2Сиз07. х // Phys. Rev. Letters. 1988. — v. 61. — n. 2. — pp. 215−218.
  18. Khachaturyan A.G., Morris J.W., Ordering and decomposition in the high-temperature superconducting compound УВа2СизОх // Phys. Rev. Letters. 1987. v.59. — n. 24. — pp. 2776−2779.
  19. Е.И., Криницина Т. П., Сударева С. В., Бобылев И. Б. и Романов Е.П., Эволюция тонкой структуры соединения YBa2Cu307y в зависимости от содержания кислорода и низкотемпературного отжига // ФММ.- 1996.-т. 81.-вып. 4. с. 113−121.
  20. Sudareva S.V., Kuznetsova E.I., Krinitsina T.P., Bobylev I.B., Romanov E.P. Modulated structures in non-stoichiometric YBa2Cu307s compounds // Physica C. 2000. — v. 331. — pp. 263−273.
  21. Е.И., Блинова Ю. В., Сударева C.B., Бобылев И. Б., Романов Е. П., Криницина Т. П. Рентгенографическое исследование спинодального распада нестехиометрического соединения Y-Ba-Cu-O // ФММ. — 2003. т. 97. -№ 1. — с. 71−76.
  22. С.А., Воронин Г. Ф. Термодинамика и устойчивость сверхпроводящих фаз в системе иттрий-барий-медь-кислород. // СФХТ. 1991.- т.4. № 4. — с.765−775.
  23. Я.Г., Гурский З. А. Исследование упорядочения атомов кислорода в YBa2Cu306+6. // СФХТ. 1991. — т.4. — № 11. — с. 2119−2127.
  24. В.Е., Лапинскас С. Р., Торнау Э. Э. Фазовая диаграмма и упорядочение цепочек O-Cu-O в YBa2Cu3Ox. // СФХС. 1989. — т.2. — № 7. — с. 82−87.
  25. Semenovskaya S., Khachaturyan A.G. Structural transformations in nonstoichiometric YBa2Cu306+5. // Phys. Rev. В. 1992. — v. 46. — п. 10. — pp. 65 116 534.
  26. И.Б., Зюзева H.A., Сударева C.B., Криницина Т. П., Кузьминых Л. Н., Блинова Ю. В., Романов Е. П. Диаграмма состояния Ba2YCu306- Ba2YCu307 в области температур < 400 °С. // ФММ. 2006. — т. 102. — № 5. — с. 500−505.
  27. И.Б., Зюзева H.A., Сударева C.B., Романов Е. П. Влияние парциального давления кислорода на кинетику распада фазы Ba2YCu307.d при температурах < 400 °C. // ФММ. 2007. — т. 103. — № 4. — с. 420−425.
  28. Takada К., Sakurai H., Takayama-Muromachi Е., Izumi F., Dilanian R.A., Sasaki T. Superconductivity in two-dimensional Co02 layers. // Nature. 2003. — v. 422.-p. 53.
  29. Sakurai H., Takada K., Izumi F., Dilanian D. A., Sasaki T., Takayama-Muromachi E. The role of the water molecules in novel superconductor, Nao 35C0O2' 1.3H20 //Physica C. -2004. v. 412. — pp. 182−186.
  30. Liu B., Liang Y. and Feng S. Kinetic energy driven superconductivity in the electron doped cobaltate NaxCo02-yH20 // Commun. Theor. Phys. 2005. — v. 43.-pp. 1127−1132.
  31. Milne C. J., Argyriou D. N., Chemseddine A., Aliouane N., Veira J., Landsgesell S., Alber D. Revised superconducting phase diagram of hole doped NaxCo02-yH20. // Phys. Rev. Lett. 2004. — v. 93. — p. 247 007.
  32. Shi Y.G., Yang H.X., Huang H., Liu X. and Li J.Q. Superconductivity, charge ordering, and structural properties of a- and (3-NaxCo02-y (H20, D20) // Phys. Rev. B. -2006. v. 73. — p. 94 505.
  33. Wang C.H., Chen X.H., Luo J.L., Liu G.T., Lu X.X., Zhang H.T., Wang G.Y., Luo X.G., Wang N.L. Dimensional crossover and anomalous magnetoresistivity of superconducting Na^Co02 single crystals // Phys. Rev. B. —2005.-v. 71.-p. 224 515.
  34. Foo M.L., Wang Y., Watauchi S., Zandbergen H. W., Tao H., Cava R. J., and Ong N. P. Charge Ordering, Commensurability, and Metallicity in the Phase Diagram of the Layered Na^Co02. // Phys. Rev. Lett. 2004. — v. 92. — n. 24. — p. 247 001.
  35. Pedrini B., Gavilano J.L., Weyeneth S., Felder E., Hinderer J., Weller M., Ott H.R., Kazakov S.M. and Karpinski J. Magnetic phase transition at 88 K in Na0.5CoO2 revealed by 23Na NMR investigated. // Phys. Rev. B. 2005. — v. 72. — p. 214 407.
  36. Peihong Zhang, Rodrigo B. Capaz, Marvin L. Cohen, and Steven G. Louie. Theory of sodium ordering in Na^Co02. // Phys. Rev. B. 2005. — v. 71. — p. 153 102.
  37. Hidaka Y., Suzuki M. Growth and anisotropic superconducting properties ofNd2xCexCu04y single crystals //Nature. 1989. — v. 338. — p. 635.
  38. Tsuei C.C., Gupta A. and Koren G. Quadratic temperature dependence of the in-plane resistivity in superconducting Ndi.85Ceo.i5Cu04 — evidence for Fermi-liquid normal State//PhysicaC.- 1989. v. 161. — p. 415.
  39. H.A., Белова Л. М., Жернов А. П., Трубицын В. И. Квадратичная температурная зависимость электросопротивления в нормальном состоянии в пленках Nd2xCexCu04+s // СФХТ. — 1995. т. 8. — с. 193.
  40. Ihle D., Plakida N.M. Optical and dc contuctivities in high-Tc superconductors: spin-fluctuation scattering in the Emery model // Z. Phys. B. — 1994. — v. 96. — № 2. — pp.159−163.
  41. Tokura Y., Takagi H., Ushida S. Superconductivity produced by electron doping in Cu02 layered compounds // Nature (London). — 1989. — v. 337. — p. 345.
  42. Ushida S., Takagi H., Tokura Y. Doping effect on the transport and optical properties of p-type and n-type cuprate superconductors. // Physica C. 1989. — v. 162.-N10.-pp. 1677−1686.
  43. Kubo S., Suzuki M. Hall coefficient of Nd2.^Ce^Cu04 thin film. // Physica C.-1991.-V. 185−189.-p. 1251.
  44. Wang Z.Z., Chien T.R., Ong N.P. Tarascon M. and Wang E. Positive Hall coefficient observed in single-crystal Nd2. xCexCu04+5 at low temperatures // Phys. Rev. B. 1991. — v. 43, pp. 3020−3025.
  45. Hagen S. J., Xu X. Q., Jiang W., Peng J. L., Li Z. Y., and Greene R. L. Transport and localization in Nd^Ce^CuO^ crystals at low doping. // Phys. Rev. B. -1992.-v. 45.-pp. 515−518.
  46. Jiang Wu, Mao S. N., Xi X. X., Xiuguang Jiang, Peng J. L., T. Venkatesan5, Lobb C. J., and Greene R. L. Anomalous Transport Properties in Superconducting Nd185Ce0. i5CuO4B±or H Phys. Rev. Lett. 1994 — v. 73. — pp. 12 911 294.
  47. Billinge SJ.L., Egami T. Short-range atomic structure of NckxCe^CuO^ determined by real-space refinement of neutron-powder-diffraction data. // Phys. Rev. B. 1993 — v.47. — pp. 14 386−14 406.
  48. Matin J.I., Serquis A., Prado F. Hall effect in Nd185Ce0.-5CuOy with controlled oxygen content // Physica C. 2000 — v. 341−348. — p. 1943.
  49. Wu M.K., Ashburn J.R., Torug C.J. Superconductivity at 93 K in a new mixed phase Y-Ba-Cu-O compound system at ambient pressure // Phys. Rev. Lett. -1987. -v. 58. -n. 9.-p. 908.
  50. Hor P.H., Gao L., Meng R.L., Huang Z.J., Wang Y.Q. High-pressure study of the new Y-Ba-Cu-O superconducting compound system // Phys. Rev. Lett. — 1987. v.58. — n.9. — p. 911.
  51. Tarascon J.M., Greene L.H., McKinnon W.R. Superconductivity at 90 K in a multiphase oxide of Y-Ba-Cu-O // Phys. Rev. B. 1987. — v. 35. — n. 13.- p. 7115.
  52. Hwu S., Song S.N., Thiel J., Poeppelmeier K.R. High-Tc superconductivity in regions of possible compound formation: Y2-XBaxCu04.xy2+5 and Y2xBai+xCu206-x/2+5. // Phys. Rev. B. 1987. — v. 35 — n. 13. — p. 7119.
  53. Hosoya S., Shamoto S., Onoda M., Sato M. High-Tc superconductivity in new oxide system II. // Jap. J. Appl. Phys. 1987. — v. 26. — n. 4. — p. 1456.
  54. Kitazava K., Kishio K., Takagi H., Hasegawa T., Kanbe S. Superconductivity at 95 K in new Y-Ba-Cu oxide system. // Jap. J. Appl. Phys. -1987.-v. 26.-n. 4.-p. 1339.
  55. Siegrist T., Sunshine S., Murphy D.W., Cava R.J., Zahurak S.M. Crystal structural of the high-Tc superconductor Ba2YCu309.5. // Phys. Rev. B. 1987. — v. 35.-n. 13.-p. 7137.
  56. Cava R.J., Batlogg B., Van Dover R.B., Murphy D: W., Sunshine S., Siergrist T. Bulk superconductivity at 91 K in single-phase oxygen deficient perovskite Ba2YCu309.6. // Phys. Rev. Lett. 1987. — v. 58. — n. 10. — p. 1676.
  57. Beno M.A., Soderholm L., Capone D.W., Hinks D.G., Jorgensen J.D., Grase J.D., Structure of the single-phase high-temperature superconductor YBa2Cu307−5. // Appl. Phys. Lett. 1987. — v. 51. — n. 1. — p. 57.
  58. Izumi F., Asano H., Ishigaki Т., Takayaama-Muromachi E., Uchida Y. Rietveld refinement of the structure of Ba2YCu307. x with neutron powder difraction data. // Jap. J. Appl. Phys. 1987. — v. 26. — n. 5. — p. 1649.
  59. Grant P.M., Beyers R.B., Engler E.M., Lim G., Parkin S.S.P., Ramizer M.L., Lee V.Y., Savoy R.J. Superconductivity above 90 К in the compound YBa2Cu30x: structural, transport, and magnetic properties. // Phys. Rev. B. 1987. -v. 35.-n. 13.-p. 7242.
  60. P., Koch R. H., Laibowitz R. В., McGuire T. R., and Gambino R. J. Critical-current measurements in epitaxial films of YBa2Cu3C>7.x compound. // Phys. Rev. Lett. 1987. — v. 58. — pp. 2684 — 2686.
  61. А.И., Краснобородцев С. И., Печень E.B., Родин В. В. Информационные материалы «Проблемы высокотемпературной сверхпроводимости» // Свердловск. 1987. — ч. 2, с. 216.
  62. Ogale S.B., Dijkkamp P., Venkatesan Т., Wu X. D., Inam A. Current transport in high~rc polycrystalline films of Y-Ba-Cu-O. // Phys. Rev. B. 1987. — v. 36.-pp. 7210−7213.
  63. Физические свойства ВТСП: Справочное пособие в 2 т. Москва: временный научный коллектив «Базис», 1991. — т. 2. — с. 95.
  64. Roas В., Schultz L. and Saemann-Ischenko G. Anisotropy of the critical current density in epitaxial YBa2Cu3Ox films. // Phys. Rev. Lett. 1990. -v. 64. — p. 479.
  65. Sun S., Zhao Y., Pan G., Daoqi Y, Zhang H., Chen Zuyao, Qian Yitai, Kuan W. and Zhang Q. The nehaviour of negative magnetoresistance and hysteresis in YBa2Cu307−5// J. Phys. B. 1988. — v. 6. — n.4. — p. 53.
  66. Siigiyama J., Brewer J. H., Ansaldo E. J., Hitti В., Mikami M., Mori Y., Sasaki T. Electron correlation in the two-dimensional triangle lattice of NaxCo02. // Phys. Rev. B. 2004. — v. 69. — p. 214 423.
  67. Chen X.H., Wu Т., Wu G., Liu R.H., Chen H, Fang D.F. Superconductivity at 43 К in samarium-arsenide oxides. // cond-mat. 2008. — 0803.3603.
  68. Koziol Z., Piechota J., Szymcrak H. Superconducting glass-phase diagram for ceramic YBa2Cu307.5// J. Phys. 1989. — v. 59. — pp. 3123−3131.
  69. Wu D., Luo J.L., Wang N.L. Electron-boson mode coupling and the pseudogap of Na^Co02 by infrared spectroscopy // Phys. Rev. B. 2006. — v. 73. -pp. 14 523−14 531.
  70. Ю.М. Ципенюк. Физические основы сверхпроводимости: Учеб. Пособие. Москва: МФТИ, 2003. — с. 124.
  71. И.Б., Зюзева Н. А., Ташлыков А. О., Пономарев А. И., Романов Е. П. Влияние низкотемпературного распада на резистивные свойства керамики Ba2YCu307−6. // ФММ. 2007. — т. 103. — № 6. — с. 599−603.
  72. И.Б., Зюзева Н. А., Сударева С. В., Романов Е.П. Влияние парциального давления кислорода на низкотемпературный распад фазы
  73. УВа2Сиз07-у. // Нанотехнология и физика функциональных нанокристаллических материалов. Сборник докладов X Международного семинара 18−22 апреля 2005. — Екатеринбург, 2005. с. 110−117.
  74. Zandbergen H.W., Foo M., Xu Q., Kumar V. and Cava R.J. Sodium ion ordering in NaxCo02: electron diffraction study // Phys. Rev. B. 2004. — v. 70. — p. 24 101.
  75. Luo J. L., Wang N. L., Liu G. Т., Wu D., Jing X. N., Hu F., Xiang T. Metamagnetic Transition in Nao.85Co02 Single Crystals Phys. // Phys. Rev. Lett. -2004.-v. 93.-p. 187 203.
  76. Ray R., Ghoshray A., Ghoshray K. Co NMR studies of metallic NaCo204 // Phys. Rev. B. 1999. — v. 59. — p. 9454.
  77. Maiser E., Mexner W., Schafer R., Schreiner Т., Adelmann P., and Czjzek G. Peculiar low-temperature properties of metallic Nd2.^CeJCCu04 caused by interactions between Nd moments and conduction electrons. // Phys. Rev. B. 1997. -v. 56.-n. 20.-p. 12 961.
  78. Peng J.L. and Shelton R.N. Kondo effect and superconductivity in Nd2 xCexCu04+s compounds. // Phys. Rev. B. 1990. — v. 41. — n. 1. — p. 187.
  79. Lee P.A., Ramakrishnan T.V. Disordered electronic systems // Rev. Mod. Phys. 1985. — v. 57. — pp. 287 — 337.
  80. Ponomarev A.I., Harns G.I., Charikova Т.В., Ignatenkov A.N., Sabirjanova L.D., Shelushinina N.G., Tashlykov A.O., Redkina K.S. Superconductivity and localization in Nd2. xCexCu04+5. // Mod. Phys. Lett. 2003. — b. 17(10−12). — pp. 701 707.
  81. А.И., Чарикова Т. Б., Игнатенков A.H., Ташлыков А. О., Иванов A.A. О природе анизотропии сопротивления монокристаллов Nd2 xCexCu04+5 с разным содержанием церия (jc) и кислорода (<5). // ФНТ. 2004. — т. 30.-с. 1180−1186.
  82. T.B. Charikova, A.I.Ponomarev, N.G.Shelushinina, А.О. Tashlykov, A.V.Khrustov, A.A.Ivanov. «Quasi-Two-Dimensional Transport Properties of Layered Superconductors Nd2-xCexCu04+5 and Ca2-xSrxRu04», AIP Conference Proceedings, v. 850, 401−403 (2006).
  83. А.И., Чарикова Т. Б., Ткач A.B., Шелушинина Н. Г., Ташлыков А. О., Иванов А. И. Анизотропия транспортных свойств слоистыхсверхпроводников Nd2xCexCu04+5 and Ca2xSrxRuC>4 // ФММ. 2007. — т. 104. -№ 1. — c.72−85.
  84. Т.Б., Пономарев А. И., Ткач А. В., Шелушинина Н. Г., Ташлыков А. О., Иванов А. И. Квазидвумерные транспортные свойства слоистых сверхпроводников Nd2.xCexCu04+6 и Ca2. xSrxRu04. // ЖЭТФ. 2007. -т. 132. -в.3(9).~ с. 712−723.
  85. Ivanenko О.М., Mitsen K.V. Modification of electron spectrum and properties of HTSC during doping. // J. Superconductivity. 1994. v. 7. — n. 3. — pp. 627−630.
  86. Matsuno S., Kamimuro H. Electronic structure of Nd2CuC>4 and its physical properties. // J. Superconductivity. 1994. — v. 7. — n. 3. — pp. 517−519.
  87. Е.З. Диамагнитные свойства ВТСП керамик // СФХТ. -1989.-т. 2.-№ 9.-с. 5−29.
Заполнить форму текущей работой

На отлично!