Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Доплеровский сдвиг второго порядка для спектральных линий естественной ширины при сверхпроводящем фазовом переходе

Диссертация: Доплеровский сдвиг второго порядка для спектральных линий естественной ширины при сверхпроводящем фазовом переходе
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Результаты исследований опубликованы в журналах Российской Академии наук, а также докладывались на конференциях, посвященных проблемам физики конденсированного состояния: Fifth International Workshop on New Approaches to High-Tech: Nondestructive Testing and Computer Simulations in Science and Engineering. СПб. 2001; V Всероссийская конференции «Фундаментальные исследования в технических… Читать ещё >

Содержание

  • 1. ЭФФЕКТ ДОПЛЕРА ВТОРОГО ПОРЯДКА И ВОЗМОЖНОСТИ ЕГО ПРИМЕНЕНИЯ ДЛЯ ИССЛЕДОВАНИЯ ЭЛЕКТРОННОЙ ПЛОТНОСТИ В СВЕРХПРОВОДНИКАХ
    • 1. 1. Эффект Доплера второго порядка
    • 1. 2. Сверхпроводимость
    • 1. 3. Спектроскопические исследования сверхпроводников
    • 1. 4. Постановка задачи исследования
  • 2. ХАРАКТЕРИСТИКА ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ МЕТОДИК
    • 2. 1. Изотопы
    • 2. 2. Спектрометры
    • 2. 3. Математическая обработка спектров
    • 2. 4. Идентификация образцов
  • 3. ИЗМЕНЕНИЕ ЭЛЕКТРОННОЙ ПЛОТНОСТИ В ПОЛУМЕТАЛЛИЧЕСКИХ МЕТАЛЛОКСИДАХ МЕДИ [42,43,48]
    • 3. 1. Введение
    • 3. 2. Температурная зависимость доплеровского сдвига второго порядка
    • 3. 3. Изменение электронной плотности в узлах меди при фазовом переходе и корреляционная длина
    • 3. 4. Модели взаимодействия примесного зонда с электронной подсистемой

Доплеровский сдвиг второго порядка для спектральных линий естественной ширины при сверхпроводящем фазовом переходе (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

4.2. Соединение Nb3Al 86.

4.3. Полупроводниковые твердые растворы (PbixSnx)izInzTe 89.

4.4.

Заключение

94 ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ 95 Литература 97.

Список работ, отражающих основные результаты диссертации 114.

ВВЕДЕНИЕ

Актуальность работы.

Эффект Доплера в оптике заключается в изменении частоты колебаний электромагнитных волн, воспринимаемых приемником, при движении относительно друг друга источника и приемника электромагнитных волн. Если источник движется вдоль линии, соединяющей источник и приемник, то возникает продольный эффект Доплера, линейно зависящий от скорости. Если источник движется перпендикулярно линии, соединяющей источник и приемник, то возникает поперечный (релятивистский) эффект Доплера, квадратично зависящий от скорости (доплеровский сдвиг второго порядка).

Для случая оптики твердого тела при тепловом движении атомов в решетке линейный доплеровский член по скорости усредняется, однако квадратичный член остается отличным от нуля. Если атомы источника и приемника находятся в одинаковых химических состояниях, а температура приемника поддерживается постоянной, то температурная зависимость доплеровского сдвига второго порядка в дебаевском приближении имеет здесь D =v0 — v, v0 — частота электромагнитных волн, испускаемых источником, v — частота электромагнитных волн, воспринимаемая приемником, кпостоянная Больцмана, М — масса атома-излучателя, 0 — температура Дебая,.

F — функция Дебая.

Наблюдение эффекта Доплера второго порядка достаточно сложная проблема, связанная с малостью эффекта. Кроме того, однородное и неоднородное уширение спектральных линий излучающих центров в твердых телах в принципе не позволяет наблюдать доплеровский сдвиг второго по.

1) рядка [минимальная ширина спектральных линий в твердом теле G3KCn > Ю'1 см" 1, тогда как по самым оптимистичным оценкам в оптическом диапазоне D < 10″ 8 см" 1 для перепада температур 100 К].

Однако справедливость формулы (1) может быть проверена экспериментально путем измерения доплеровского сдвига второго порядка для бес-фононных электромагнитных переходов в твердых телах, когда реализуются спектральные линии естественной ширины.

G0=-, (2).

Го здесь т0 — время жизни энергетического уровня, h — постоянная Планка.

Отклонение экспериментальной зависимости D (T) от теоретической зависимости (1) является следствием изменения электронной плотности кристалла, причем разность между экспериментальными и теоретическими значениями определяется как [1].

I = а Ар, (3) здесь Ар — разность электронных плотностей на исследуемых зондах при двух температурах, ос — калибровочная постоянная используемого зонда.

Таким образом, соотношения (1) и (3) позволяют по температурной зависимости доплеровского сдвига второго порядка измерять температурные зависимости электронной плотности кристалла, хотя вплоть до последнего времени отсутствовали результативные исследования подобного рода. Однако возможность экспериментального измерения температурной зависимости электронной плотности кристалла представляет несомненный интерес для решения ряда проблем физики конденсированного состояния.

В частности, согласно микроскопической теории Бардина-Купера-Шриффера (БКШ) в основе явления сверхпроводимости лежат эффекты возникновения при температуре ниже критической температуры Тс связанных состояний электронов (куперовских пар) и последующего образования бозе-конденсата этих пар [2]. Иными словами, переход от нормального к сверхпроводящему состоянию должен сопровождаться изменением распределение электронной плотности в кристаллической решетке сверхпроводника. Является очевидным, что сравнение экспериментальных и теоретических величин изменения электронной плотности при сверхпроводящем фазовом переходе может служить критерием выбора моделей, описывающих явление сверхпроводимости. Особенно это стало актуальным после открытия явления высокотемпературной сверхпроводимости [3], описание которой в рамках традиционной микроскопической теории БКШ, используемой для описания низкотемпературных (классических) сверхпроводников, не является общепринятым.

Однако ранние попытки обнаружить изменение электронной плотности при образовании бозе-конденсата куперовских пар в классическом сверхпроводнике Nb3Sn методом измерения температурной зависимости допле-ровского сдвига второго порядка на зонде 119Sn (G0 = 2,1.10'4 см" 1) не были успешными [4,5]. Позднее были предприняты попытки экспериментального обнаружения бозе-конденсата куперовских пар с помощью измерения температурной зависимости релятивистского доплеровского сдвига на примес.

Ч Г 1 ных атомах Fe (G0 = 3,8.10″ см") в решетках высокотемпературных сверхпроводников УВа2Си307 [6], (Bi, Pb)2Sr2Ca2Cu30io [7] и (Tl, Pb)(Sr, Ba)2Ca2O10 [8]. Однако и результаты этих работы не были успешными — при переводе соединений из нормального в сверхпроводящее состояние не обнаружено различий между экспериментальными и теоретическими зависимостями D (T).

Это может быть объяснено малой разрешающей способностью спектроскопии на зонде119Sn, т. е. малой величиной R- *шах «4 (здесь Imax — мак.

2G0 т 119п 57т-1 симально достижимая величина I, которая для Sn и Fe не превышает 3,2.10'3 см'1).

Очевидно, что для получения надежной экспериментальной информации о процессах бозе-конденсации куперовских пар в сверхпроводниках методом измерения температурной зависимости доплеровского сдвига второго порядка необходимо выполнение следующих условий:

• зонд должен иметь высокую разрешающую способность, т. е. для него должно выполняться условие R «10;

• зонд должен заведомо находиться в заданном узле решетки;

• введение зонда в решетку не должно приводить к образованию дефектов, изменяющих симметрию локального окружения замещаемого узла;

• зонд должен быть кристаллическим (иметь заполненную или наполовину заполненную валентную оболочку), так что градиент электрического поля на зонде создается преимущественно ионами кристаллической решетки, он слабо зависит от температуры и, следовательно, слабо влияет на электронную плотность при изменении температуры.

Перечисленные выше условия в принципе могут быть выполнены для зондов 67Zn (G0 = 4,0.10'7 см" 1, Imax~ 8.10″ 5 см" 1) и 73Ge (G0= 1,25.10″ 6 см" 1, Imax.

7 | гп 2,5.10″ см*). Использование зонда Zn наиболее целесообразно в решетках металлоксидов меди (высокотемпературных сверхпроводниках) [типа La2-xSrxCu04, YBa2Cu307. x, Tl2Ba2Can, Cun02n+4 или HgBa2Can. iCun02n+2 (n= 1,2,3)]: для Zn R ~ 200, возможно введения материнского атома Сив узлы меди (по механизму изотопного замещения) и материнского атома 67Ga в узлы редкоземельного металла [по механизму изоэлектронного замещения вследствие близости химических свойств галлия (элемент третьей группы Периодической системы) и редкоземельных металлов (также элементы третьей группы)] и, наконец, зонд Zn2+ является кристаллическим [937].

Зонд Ge наиболее перспективен для исследования бозе-конденсации куперовских пар в решетках классических сверхпроводников [типа Nb3Al] и полупроводников [твердые растворы (Pbi.XSnx)izInzTe]: для зонда Ge раз.

ТХ решающая способность R ~ 2000; материнский атом As входит в узлы ниобия решетки Nb3Al [по механизму изоэлектронного замещения вследствие], либо в катионные и анионные узлы решетки твердых растворов (PbixSnx)i-zInzTeи, наконец, зонд Ge4+ является кристаллическим [38,39].

Отметим, что металлоксиды меди являются перспективными материалами для создания генераторов и детекторов электромагнитного излучения, а твердые растворы (Pbi.xSnx)i.zInzTe широко используются в лазерной технике и в качестве фотоприемников. Цель работы:

На основе экспериментальных температурных зависимостей доплеров-ского свдига второго порядка для спектральных линий естественной ширины на зондах 67Zn и 73Ge получить информацию о влиянии бозе-конденсации куперовских пар на электронную плотность в узлах кристаллических решеток высокотемпературных сверхпроводников [Lai.ssSro.isCuO^ Nd,.85Ceo., 5Cu04, YBa2Cu307. x, YBa2Cu408, Tl2Ba2CaCu208, Bi2Sr2CaCu208, HgBa2Cu04, HgBa2CaCu206], классических сверхпроводников [Nb3Al] и полупроводниковых твердых растворов [(Pb xSnx) zInzTe].

Данные, лежащие в основе настоящего исследования, были получены автором в рамках выполнения гранта Министерства образования РФ [40] и гранта Российского фонда фундаментальных исследований [41].

Научная новизна:

• Продемонстрировано, что измерение температурной зависимости до-плеровского сдвига второго порядка для спектральных линий естественной.

7 71 ширины на зондах Zn и Ge является эффективным методом исследования перераспределения электронной плотности в узлах кристаллической решетки при сверхпроводящем фазовом переходе.

• Установлено, что изменение электронной плотности Ар в узлах кристаллической решетки при сверхпроводящем фазовом переходе зависит от стандартной корреляционной длины ^ для данной подрешетки (изменение Ар тем больше, чем меньше, а также существует минимально возможное u v* f ГП1П w 1 значение стандартной корреляционной длины д0 в сверхпроводящей фазе, причем для соединений, включающих несколько подрешеток, величина £0ШШ различна для различных подрешеток. Положения, выносимые на защиту:

1. Измерение температурной зависимости доплеровского сдвига второго fn порядка для спектральных линий естественной ширины на зондах Zn и Ge является эффективным методом исследования перераспределения электронной плотности в узлах кристаллической решетки при сверхпроводящем фазовом переходе.

2. Изменение электронной плотности Ар в узлах кристаллических решеток при сверхпроводящем фазовом переходе тем больше, чем меньше стандартная корреляционная длина для данной подрешетки:

21 (К).

Ар (ат.ед.) = [0,05 ± 0,01] ехр

Ауо (ат.ед.) = [0,10 ± 0,01] ехр

Ш).

47 (К) Z (K) для узлов Y и La, для узлов Си (1),.

Ар (ат.ед.) = [0,18 ± 0,01] ехр

31 (К) для узлов Си (2). тсда.

3. В сверхпроводящей фазе существует минимально возможное значение к* у mn w стандартной корреляционной длины д0, причем для соединении, включающих несколько подрешеток, величина ?0m, n различна для различных под-решеток [для металлоксидов меди, имеющих в структуре две неэквивалентные позиции для атомов меди существуют два минимально возможных значения стандартной корреляционной длины:

Практическая важность работы.

Результаты по определению изменения электронной плотности в решетках полуметаллов и полупроводников при переводе их в сверхпроводящее состояние могут иметь важное значение для разработки теории сверхпроводимости. Апробация работы.

Результаты исследований опубликованы в журналах Российской Академии наук, а также докладывались на конференциях, посвященных проблемам физики конденсированного состояния: Fifth International Workshop on New Approaches to High-Tech: Nondestructive Testing and Computer Simulations in Science and Engineering. СПб. 2001; V Всероссийская конференции «Фундаментальные исследования в технических университетах». СПб. 2001; Всероссийская научная конференция «Физика полупроводников и полуметаллов». СПб. 2002; IV Международная конференция «Аморфные и микрокристаллические полупроводники». СПб.2004; IX Международная конференция «Мессбауэровская спектроскопия и ее применения». Екатеринбург. 2004; VI Всероссийская молодежная конференция по физике полупроводников и полупроводниковой оптои наноэлектронике. СПб. 2004, «Политехнический симпозиум: Молодые ученые — промышленности Северо-Западного региона». СПбГПУ. 2005.

Финансовая поддержка осуществлялась:

Конкурсным центром фундаментального естествознания Министерства образования Российской Федерации (2001;2002 г. г.), Российским фондом фундаментальных исследований (2002;2004 г. г.), а также персональным грантом Министерства образования и науки РФ поддержки научно-исследовательской работы аспирантов (2004 г.).

Личный вклад автора заключается в обосновании целей исследования, выборе объектов исследования, в получении основных данных по температурным зависимостям релятивистского доплеровского сдвига, обобщении и анализе полученных результатов.

Структура и объем диссертации

.

Диссертационная работа состоит из Введения, четырех глав и раздела Основные результаты. Диссертация изложена на 115 страницах машинопе-чатного текста, включает 34 рисунка, 2 таблицы и 125 наименований библиографии.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ.

1. Продемонстрировано, что измерение температурной зависимости допле-ровского сдвига второго порядка на зондах Zn и Ge является эффективным методом исследования перераспределения электронной плотности в узлах кристаллической решетки при сверхпроводящем фазовом переходе.

2. Согласно данным по измерению температурной зависимости доплеровского сдвига второго порядка на изотопе 67Zn для соединений на основе ме-таллоксидов меди (высокотемпературных сверхпроводников):

• .-изменение электронной плотности Ар в узлах меди, лантана и иттрия кристаллических решеток Lai. g5Sro.i5Cu04, Ndi. g5Ceo.i5Cu04, YBa2Cu306.9, YBa2Cu3066, YBa2Cu408, Tl2Ba2CaCu208, Bi2Sr2CaCu208, HgBa2Cu04, HgBa2CaCu206 при сверхпроводящем фазовом переходе тем больше, чем меньше стандартная корреляционная длина для данной подрешетки;

• зависимости Ар от Ту1 носят экспоненциальный характер

2(К).

Ар (ат.ед.) = [0,05 ± 0,01] ехр

Ар (ат.ед.) = [0,10 ± 0,01] ехр

Ар (ат.ед.) = [0,18 ± 0,01] ехр

К).

ЩК) ТС (К).

31 (К) хт для узлов Y и La, для узлов Си (1), для узлов Си (2);

• в сверхпроводящей фазе существует минимально возможное значение стандартной корреляционной длины £0ШШ, причем для соединений, включающих две подрешетки меди [YBa2Cu306.9, УВа2Си30б. б, YBa2Cu40g,], величина различна для подрешеток Си (1) и Си (2).

3. Согласно данным по измерению температурной зависимости доплеров-ского сдвига второго порядка на изотопе 73Ge для полупроводниковых твердых растворов (PbixSnx)izInzTe и классического сверхпроводника Nb3Al:

• перевод полупроводниковых твердых растворов в сверхпроводящее состояние сопровождается возрастанием электронной плотности в катион-ных узлах, тогда как в анионных узлах электронная плотность не изменяется (т.е. обнаруживается пространственная неоднородности бозе-конденсата куперовских пар);

• наблюдается корреляция между изменением электронной плотности в узлах кристаллической решетки и величиной критической температуры Тс — для Тс = 18.6 К [соединение Nb3Al] изменение электронной плотности в два раза выше, чем для Тс ~ 4 К [сплав (РЬо.48по.б)о.841по.1бТе].

4.4.

Заключение

.

Методом измерения температурной зависимости доплеровского сдвига.

73 второго порядка на изотопе Ge установлено, что перевод твердых растворов (Pbi.xSnx)izInzTe в сверхпроводящее состояние сопровождается возрастанием электронной плотности в катионных узлах, тогда как в анионных узлах электронная плотность не изменяется (т.е. обнаруживается своего рода пространственная неоднородности бозе-конденсата куперовских пар). Наблюдается отчетливая корреляция между изменением электронной плотности на ядрах ?3Ge и величиной критической температуры Тс: для Тс = 18.6 К (соединение Nb3Al) I = (130 ± 30) см" 1, тогда как для Тс ~ 4 К (сплав (Pbo.4Sno.6)o.84lno.i6Te I = (60 ± 20) см" 1.

Показать весь текст

Список литературы

  1. П.П. Физические основы мессбауэровской спектроскопии. Изд. СПбГПУ. СПб. 2002.
  2. Дж. Теория сверхпроводимости. М. 1970.
  3. Bednorz J.G., Muller К.A. Possible high Тс superconductivity in the Ba-La-Cu-O system. Z.Phys.B. 64, 189−195 (1986).
  4. Shier J.S., Taylor R.D. Temperature-dependent isomer shift and anharmonic binding of 119Sn in Nb3Sn from Mossbauer-effect measurements. Phys.Rev. 174, 346−350(1968).
  5. Lingam, L.S.- Shrivastava, K.N. Mossbauer second-order Doppler shift and the recoilless fraction of 119Sn in superconductors. Modern Physics Letters В 10, 1491−1495 (1996).
  6. Cherepanov V.M., Chuev M.A., Tsymbal E.Yu., Sauer Ch., Zinn W., Ivanov S.A.Structural instability and thermal history effects in oxygen-reduced superconducting ceramic YBa2(Cu0.983Feo.oi7)306.8. Sol. St.Comm. 93,921−926(1995).
  7. Sinnemann Th., Job R., Rosenberg M. Reduction of zero-phonon 57Fe Mossbauer fraction just above Tc in the (Bi, Pb)2Sr2Ca2Cu30io superconductor. Phys.Rev. B. 45, 4941−4944 (1992).
  8. Н.П. Эмиссионная мессбауэровская спектроскопия на кристаллических зондах. Диссертация на соискание ученой степени доктора физико-математических наук. Институт аналитического приборостроения РАН. СПб. 2003.
  9. С.И., Мастеров В. Ф., Серегин П. П. Центры меди в полупроводниковой и сверхпроводниковой фазах YBa2Cu307.x. ФТТ. 1990. т.32. Вып. 10. с.3150−3154.
  10. П.П., Насрединов Ф. С., Мастеров В. Ф., Дарибаева Г. Т. Определение параметров тензора ГЭП в узлах решетки УВа2Сиз07-х методом эмиссионной мессбауэровской спектроскопии. Письма в ЖЭТФ. 1990. т.51. Вып.11. с.593−597.
  11. Ф.С., Мастеров В. Ф., Серегин Н. П., Серегин П. П. Параметры тензора градиента электрического поля в узлах меди для YBa2Cu307.y. Проблемы сравнения расчетных и экспериментальных значений. ЖЭТФ. 1991. т.99. Вып.З. с.1027−1040.
  12. Seregin P.P., Nasredinov F.S., Masterov V.F., Daribaeva G.T. Electron Structure and Crystalline Field Parameters Determined by the Emission Mossbauer Spectroscopy for Copper Centres in УВа2Сиз07.х. Phys.stat.sol.(b). 1990. v. 159. N1. p. K97−101.
  13. П.П., Серегин Н. П., Мастеров В. Ф., Насрединов Ф. С. Эффективные заряды атомов в YBa2Cu307, определенные методомэмиссионной мессбауэровской спектроскопии. Сверхпроводимость: физика, химия, технология. 1991. т.4. Вып.6. с. 1136−1143.
  14. В.Ф., Насрединов Ф., Серегин П. П., Серегин Н. П., Хужакулов Э. С. Локализация дырки в решетке La2.xSrxCu04, определенная методом эмиссионной мессбауэровской спектроскопии на изотопегщ гт
  15. Cu (Zn). Сверхпроводимость: физика, химия, технология. 1991. т.4. Вып. 12. с.2362−2367.
  16. Ф.С., Мастеров В. Ф., Серегин П. П., Алпамишев П., Шадрин Е. Б., Щербатюк O.K. Параметры тензора ГЭП в узлах меди решетки La2.xSrxCu04. ФТТ. 1992. т.34. Вып.4. с.1313−1316.
  17. В.Ф., Насрединов Ф. С., Саидов Ч. С., Серегин П. П., Щербатюк O.K. Параметры тензора кристаллического ГЭП в узлах меди решеток YBa2Cu307.x. ФТТ. 1992. т.34. Вып.7. с.2294−2297.
  18. В.Ф., Насрединов Ф. С., Серегин П. П., Саидов Ч. С., Шадрин Е. Б., Щербатюк O.K. Тензор кристаллического ГЭП в узлах меди решеток RBa2Cu307. Коэффициент Штернхеймера для центров Си2+. ФТТ. 1992. т.34. Вып. 10. с.3269−3273.
  19. В.Ф., Насрединов Ф. С., Серегин Н. П., Серегин П. П., Саидов Ч. С. Пространственное распределение дырок в решетках RBa2Cu307. Сверхпроводимость: физика, химия, технология. 1992. т.5. Вып.10. с.1830−1841.
  20. П.П., Мастеров В. Ф., Насрединов Ф. С., Саидов Ч. С. Тензор кристаллического ГЭП в узлах редкоземельных металлов и эффективные атомные заряды в решетках RBa2Cu307. ФТТ. 1993. т.35. Вып.8. с.2179−2186.
  21. Ф.С., Мастеров В. Ф., Саидов Ч. С., Серегин П. П. Тензор кристаллического ГЭП в узлах меди решетки УВа2Си408. Сверхпроводимость: физика, химия, технология. 1993. т.6. Вып.5. с.998−1007.
  22. Seregin N.P., Nasredinov F.S., Masterov V.F., Seregin P.P., Saidov Ch.S. Electric field gradient at copper sites and distribution of the conductivity electrons in Ndi.gsCeo.isCuC^ superconductor. Solid State Commun. 1993. v.87. N4. p.345−347.
  23. П.П., Мастеров В. Ф., Насрединов Ф. С., Серегин Н. П., Саидов Ч. С., Бабамуратов К. Х. Зарядовые состояния атомов в сверхпроводниках RBa2Cu307. ФТТ. 1994. т.36. Вып.З. с.769−784.
  24. В.Ф., Серегин П. П., Насрединов Ф. С., Серегин Н. П., Приходько О. А., Саидов Ч. С. Распределение электронной плотности в сверхпроводнике Ndi.ssCeo.isCuC^. ФТТ. 1994. т.36. Вып.6. с. 16 151 620.
  25. В.Ф., Насрединов Ф. С., Серегин П. П. Ядерное квадрупольное взаимодействие в высокотемпературных сверхпроводниках на основе металлоксидов меди (обзор). ФТТ. 1995. т.37. Вып.5. с.1265−1292.
  26. Masterov V.F., Seregin P.P., Nasredinov F.S., Seregin N.P., Sagatov M.A. Atomic Charges in RBa2Cu307 Superconductor Lattices. Electron Structure of the Copper Atoms. Phys.stat.sol.(b) 1996. v.196. N1. p. l 1−23.
  27. В.Ф., Насрединов Ф. С., Серегин Н. П., Серегин П. П. Эмиссионная мессбауэровская спектроскопия на изотопе 67Cu(67Zn) в Т12Ва2СиОб и Т12Ва2СаСи208. ФТТ. 1997. т.39. Вып.Ю. с. 1750−1752.
  28. Masterov V.F., Nasredinov F.S., Seregin N.P., Seregin P.P. Atomic charge states in Tl2Ba2Can. iCun02n+4 as determined by the 61Cu (61Ni), 67Cu (67Zn) and 133Ba (133Cs) emission Mossbauer spectroscopy. Phys.stat.sol.(b) 1998. v.207. N.l. p.223−232.
  29. В.Ф., Насрединов Ф. С., Серегин Н. П., Серегин П. П. Зарядовые состояния атомов в решетках высокотемпературных сверхпроводников Tl2Ba2Can-iCun02n+4 и Bi2Sr2Can.iCun02n+4- ЖЭТФ. 1998. т.114. Вып.3(9). с.1078−1088.
  30. В.Ф., Насрединов Ф. С., Серегин Н. П., Серегин П. П. Зарядовое состояние атомов в решетках HgBa2Cu04 и HgBa2CaCu2C>6. ФТТ. 1999. т.41. Вып.6. с.979−981.
  31. В.Ф., Насрединов Ф. С., Серегин Н. П., Серегин П. П. Мессбауэровское исследование керамик HgBa2Can.iCun02n+2- ФТТ. 1999. т.41. Вып.10. с.1734−1738.
  32. С. А., Мастеров В. Ф., Насрединов Ф. С., Серегин П. П. Электрическая активность изоэлектронной примеси германия в PbS. Термоэлектрики и их применения. Доклады пятого межгосударственного семинара. СПб. 1997. с.42−45.
  33. С.А., Серегин П. П., Иркаев С. М., Серегин Н. П. Положение примесных атомов мышьяка в решетке РЬТе. ФТП 2003. т.37. Вып.З. с.279−281.
  34. С.А., Серегин П. П., Волков В. П., Серегин Н. П., Шамшур Д. В. Наблюдение бозе-конденсации куперовских пар в полупроводниковых твердых растворах (Pbi.xSnx)izInzTe. Физика и техника полупроводников. 2004. т.38. с. 190−193.
  35. С.А., Серегин П. П., Кожанова Ю. В., Троицкая Н. Н., Волков В. П., Серегин Н. П., Шамрай В. Ф. Изменение электронной плотности при сверхпроводящем фазовом переходе в Nb3Al. Физика твердого тела. 2004. т.46. с.228−230.
  36. Е.И.Теруков, В. П. Волков. Изменение электронной плотности в узлах решетки при сверхпроводящем фазовом переходе. Письма в ЖТФ. 2006. т.32. Вып.6. с.36−41.
  37. Физические свойства высокотемпературных сверхпроводников. Ред. Д. М. Гинзберг.М., Мир. 1990.
  38. Eibschutz M., Murphy D.W., Sunshine S., Van Uitert L.G., Zahurak S.M., Grodkiewicz W.H. Electronic structure of Eu in high-Tc superconductor Ba2EuCu307.i. Phys.ReB. 35, 8714 (1987).
  39. Boolchand P., Enzweiler R.H., Zitkovsky I., Meng R.L., Hjr P.H., Chu C. W., Huang C.Y. Local chemistry and vibrational behavior of the rare-earth in the high Tc superconductor ЕиВа2Сиз07.х. Solid State Commun. 63, 521 (1987).
  40. Tomy C.V., Nagarajan R., Malk S.K., Adroja D.I., Soni N.C., Prasad R. Structure, superconductivity and 151Eu Mossbauer studies on Еи (Ва2.хЕих)Сиз07+2 oxide system. Solid State Commun. 68, 531 (1988).
  41. Taniwaki M., Sasaki H. The electronic state and the Lattice vibration of europium in the high temperature superconductor Ва2ЕиСизОу observed by Mossbauer effect spectroscopy. Physica C. 153−155, 1549 (1988).
  42. Gomez R., Aburto S., Marquina M.L., Jimenez M., Marquina V., Quintanar C., Akachi Т., Escudero R., Barrio R.A., Rios-Jara D. Indication of high local fields in the YBa2Cu2.9375Fe0.0625Ox. Phys.Rev.B. 36, 7226 (1987).
  43. B.A., Филиппова Н. П., Соркин A.M., Кобелев Л. Я., Нугаева Л. Л., Степанов А. П. Температурные аномалии параметров мессбауэровского спектра соединения YBa2Cu309.y. Письма в ЖЭТФ 46,364(1987).
  44. В.М., Чуев М. А., Якимов С. С., Гончаров В. Я., Смирнов С. А. Об аномалиях в температурной зависимости параметров мессбауэровских спектров сверхпроводящих керамик YBa2Cu2.95Feo.o507-y. Письма в ЖЭТФ 47, 354 (1988).
  45. Xia S.K., Zhao Z.B., Wang C.R., Ma R.Z., Cao G.H., Ping J.Y. The low temperature Mossbauer spectra of YBa2Cu2.88Fe0.i2O7.x. Solid State Commun. 70, 141 (1989).
  46. В.М., Чуев М. А., Якимов С. С., Гончаров В. Я., Смирнов С. А., Буш А.А. Об аномалиях в температурной зависимости вероятности эффекта Мессбауэра на примесных ядрах олова в сверхпроводящей керамике состава 1−2-3.Письма в ЖЭТФ 49, 378 (1989).
  47. Yvon К., Francois М. Crystal structure of high-Tc oxides. Z.Phys. B. 76, 415−456(1989).
  48. Jorgensen J.D., Veal B.W., Paulikas A.P., Nowicki L.J., Craktree, G.W., Claus H., Kwok W.K. Structural properties of oxygen-deficient YBa2Cu307. x Phys.Rev. B. 41, 1863−1867 (1990).
  49. Liang J.K., Zhang Y.L., Huang J.Q., Xie S.S., Che G.C., Chen X.R., Ni Y.M., Zhen D.N., Jia S.L. Crystal structures and superconductivity of superconducting phases in the Tl-Ba-Ca-Cu-O system. Physica C. 156, 616 (1988).
  50. Chmaissem O., Huang Q., Putilin C.N., Marezio M., Santoro A. Neutron powder diffraction study of the crystal structures of HgBa2Cu04+x. Physica C. 212, 259−265 (1993).
  51. Finger L.W., Hazen R.M., Downs R.T., Meng R.L., Chu C.W. Crystal chemistry of HgBa2CaCu206+x and HgBa2Ca2Cu308+x. Physica C. 226, 216 221 (1994).
  52. Н.П.Серегин, Т. Р. Степанова, Ю. В. Кожанова, В. П. Волков, П. П. Серегин, Н. Н. Троицкая. Влияние перехода порядок-беспорядок в электронной подсистеме кристалла на электронную плотность в узлах решетки. Физика и техника полупроводников. 2003. т.37. с.830−834.
  53. Ф.С., Серегин Н. П., Серегин П. П. Экспериментальное обнаружение процесса локализации-делокализации куперовских пар в Nd,.85Ceo.i5Cu04. Письма в ЖЭТФ 1999. т.70. Вып.9. с.632−635.
  54. Seregin N.P., Nasredinov F.S., Seregin P.P. Experimental observation of Cooper pairs in Ndi.gsCeo.isCuO* by means of the Zn Mossbauer probe. J.Phys.:Condens.Matter 2001. v.13. p.149−154.
  55. Н.П., Серегин П. П. Экспериментальное обнаружение бозе-конденсации в высокотемпературных сверхпроводниках. ЖЭТФ 2000. т.118. Вып.6. с.1421−1425.
  56. Н.П., Насрединов Ф. С., Серегин П. П. Изменение электронной плотности на ядрах 67Zn при сверхпроводящем переходе в металлоксидах меди. ФТТ 2001. т.43. Вып.4. с.587−590.
  57. Seregin N.P., Nasredinov F.S., Ali H.M., Gordeev O.A., Saidov Ch.S., Seregin P.P. Spatial distribution of Bose condensate in high-temperaturesuperconductors, determined by emission Mossbauer spectroscopy J.Phys.:Condens.Matter. 2002. v. l4.p.7399−7407.
  58. W.Potzel, A. Forster, G.M.Kalvius. The quadrupole interaction in zinc metal. Phys.Lett. A 67. 421−422 (1978).
  59. A.Forster, W. Potzel, G.M.Kalvius. Mossbauer spectroscopy with the 93 keV-Resonance in 67Zn. Z.Physik. В 37. 209−219 (1980).
  60. M.Steiner, W. Potzel, C. Schafer, W. Adlassing, M. Reter, H. Karzel, G.M.Kalvius. Zn Mossbauer investigation of lattice-dynamical effects and hyperfine interactions in ZnF2. Phys.Rev. В 41. 1750−1758 (1990).
  61. A.Svane. Electronic srtuctures and isomer shifts of Ge, Sn and Sb impurities in elemental semiconductor. J.Phys.C.:Solid State Phys. 21, 5369−5381 (1988).
  62. С.М.Иркаев, Н. П. Серегин. Эмиссионная мессбауэровская спектроскопия как метод исследования электронной структуры высокотемпературных сверхпроводников. Научное приборостроение. 2002. Т.12. с.10−22.
  63. Park Т.К., Mean B.J., Lee К.Н., Seo S.W., Han K.S., Kim D.H., Lee M., Lee H.S., Kim H.B., Lee W.C., Cho J.-S. Suppression of antiferromagneticspin flictuation in Zn-substituted YBa2Cu307. Physica С 320, 245−252 (1999).
  64. Gupta R.P., Gupta M. Effect of zinc substitution on the carrier density in YBa2Cu307-x superconductors. Physica С 305, 179−184 (1998).
  65. Hussian M., Kurado S., Takita K. Peak effect observed in Zn dopwd YbaCuO single crystals. Physica С 297, 176−184 (1998).
  66. Dabrowski В., Rogacki K., Zheng C., Hinks D.G. Single-crystal growth and characterization of Zn- and Ni-sustituted YBa2Cu4Og. Physica С 291, 287−296(1997).
  67. Ledbetter H.M., Kim S.A., Goldfarb R.B.Elastic constants of the policrystalline Bi-Sr-Ca-Cu-0 superconductors. Phys.Rev.B 39, 9685−9692 (1989).
  68. Junod A., Craf Т., Sanchez D., Triscone G., Muller J. Raman scattering from superconducting gap excitations in single-crystals. Physics C.' 165−166, 1335−1336 (1990).
  69. Ф.С., Серегин Н. П., Серегин П. П., Бондаревский С. И. Мессбауэровское исследование двухэлектронной акцепторной примеси цинка в кремнии. ФТП. 2000. т.34. с.275−277.
  70. А.А.Абрикосов Основы теории металлов.М. 1987.
  71. R.V.Parfeniev, D.V.Shamshur, M.F.Shakhov. Observation of superconducting transition in (Pbi.xSnx)izIn2Te solid solutions. J. Alloys Compd. 219. 313 (1995).
  72. S.A.Nemov, R.V.Parfeniev, D.V.Shamshur, P.P.Konstantinov, M.O.Safonchik, D.I.Popov, J. Stepien-Damm, D.Kaczorowski. Observation of superconducting and structural phase transition in SnizGezTe: In solid solutions. Physica C. 333, 31−42(2000).
  73. Kuhberger M., Gritzner G. The influence of zinc on Tl-1223 superconductors. Physica С 390, 263−269 (2003).
  74. Deicher M., Weyer G., Wichert T. Solid state physics at ISOLDE. Hyperfine Interact. 151, 105−123 (2003).
  75. Deicher M. Applications of radioactive ion beams to solid-state physics. European Phys. J. A 15,275−280 (202).
  76. Liu Y.H., Che, G.C., Li K.Q., Zhao Z.X., Kou Z.Q., Di N.L., Cheng Z.H. The influence of local structure on superconductivity in Fe0.5Cu0.5Ba2YCu207: a Mossbauer effect study. Physica С 418, 63−67 (2005).
  77. Makarov E.F., Mamsurova L.G., Permyakov Y.V., Pigalskiy K.S., Vishnev A.A. Interplane redistribution of oxygen in fine-grained HTSC. Physica С 415,29−39 (2004).
  78. Liu Y.H., Che G.C., Li K.Q., Huang W.W., Chen H., Zhao Z. Structure, oxygen content and superconductivity of Fe0.5Cu0.5Ba2RCu207 superconductors synthesized by high pressure. Physica С 411, 47−52 (2004).
  79. Vishnev A.A., Makarov E.F., Mamsurova L.G., Pigalskiy K.S., Permyakov Y.V. Features of the local structure of fine-grained HTSC (YBa2Cu2.985Fe0.0150y)-Fe-57. Low Temperature Phys. 30, 275−283 (2004).
  80. Liu Y.H., Che G.C., Li K.Q., Chen H., Jia S.L., Huang W.W., Zhao Z.X., High-pressure synthesis of Fe0.5Cu0.5Ba2YCu207 superconductors and influence of synthesis conditions on the lattice parameters and superconductivity. Physica С 399, 61−68 (2003).
  81. Gao F.M., Tian YJ., Chen Y., Li D.C., Dong H.F., Zhang S.Y. Bonding and Mossbauer isomer shifts in (Hg, Pb)-1223 cuprate. Chines J. Chem. 21, 108 111 (2003).
  82. Escamilla R., Akachi Т., Gomez R., Marquina V., Marquina M.L., Ridaura R. Suppression of T-c in the (Y0.9Ca0.1)Ba2Cu4-xFex08 system. Supercond. Sci. and Technol. 15, 1074−1080 (2002).
  83. Kuzmann E., Konig W.T., Mair M., Homonnay Z., Klencsar Z., Juhasz G., Gritzner G. Fe-57 Mossbauer spectroscopy of (Bi, Pb)-2223 and (Tl, Bi)-1223 superconductors Supercond. Sci. and Technol. 14, 379−385 (2001).
  84. Kuzmann E., Homonnay Z., Klencsar Z., Kuhberger M., Vertes A., Gritzner G. Local environments of iron and cobalt in doped MgB2 superconductors. Supercond. Sci. and Technol. 15, 1479−1485 (2002).
  85. Enengl M., Kuzmann E., Homonnay Z., Gritzner G. Preparation, properties and Mossbauer spectra of cobalt-doped (Tl, Pb)-1223 superconductors. Physica С 377, 565−570 (2002).
  86. В.Ф., Насрединов Ф. С., Серегин Н. П., Серегин П. П. Использование мессбауэровского зонда 57mFe3+ для определения параметров тензора ГЭП в катионных узлах решетки СиО. ФТТ. 41, 1403−1406 (1999).
  87. Nasredinov F.S., Masterov V.F., Seregin N.P. Investigations of the quadrupole interactions in the CuO cation sites by meansof the Feand 57mFe3+ Mossbauer probes. Phys.stat.sol.(b) 214, 97−105 (1999).
  88. Attfield J.P., Berry F.J., Bland J., Beesley A.M., McLaughlin A.C., Thomas M.F. Magnetic interactions on the tin sites in the tin-doped ferromagnetic superconductor Rul-xSnxSr2GdCu208. J. Phys. Cond. Matter. 16, 955−961 (2004).
  89. Lopez A., Azevedo I.S., Musa J.E., Baggio-Saitovitch E., Garcia S.G. Sn-119 Mossbauer spectroscopy in the magnetic superconductor (Ru, Sn) Sr2GdCu208. Phys.Rev. 68, IS 13 (2003).
  90. Zheng G.P., Zhang J.X. The effect of tin substitution on ferroelectric ordering of Cu-0 chains in YBCO oxides. Supercond. Sci. and Technol. 15, 1398−1403 (2002).
  91. Li Y., Cao G.H., Che G.C., Zhao Z.X., Ross J.H., Baggio-Saitovitch E.M. Defect and pinning effect of Sn-doping on (Lal-xSrx)(2)Cul-xSnx04 superconductors. Physica 382,243−250 (2002).
  92. Zheng G.P., Zhang J.X. The effect of tin substitution on ferroelectric ordering of Cu-0 chains in YBCO oxides. Supercond. Sci. and Technol. 15, 1398−1403 (2002).
  93. Li Y., Cao G.H., Che G.C., Zhao Z.X., Ross J.H., Baggio-Saitovitch E.M. Defect and pinning effect of Sn-doping on (Lal-xSrx)(2)Cul-xSnx04 superconductors. Physica С 382, 243−250 (2002).
  94. Gao F.M., Li D.C., Wang Y.Z., Tian Y.J., Chen M.Z., Zhang S.Y. Bonding and Mossbauer isomer shifts in (Tl, Pb)-1223 cuprate. Cnines Chem. Lett. 13, 367−370 (2002).
  95. Li Y., Kaviraj S., Berenov A., Perkins G.K., Driscoll J., Caplin A.D., Gao G.H., Ma Q.Z., Wang В., Wei L., Zhao Z.X. Enhancement of critical current density of (Pb, Sn)-doped Bi-2212 superconductors at high temperature. Physica С 355, 51−58 (2001).
  96. Gao G.H., Duan R.F., Che G.C., Zhao Z.X., Larrea J.A., Baggio-Saitovitch E.M. Mossbauer study on Sn-doped (Lal-xSrx)(2)Cul-xSnx04 superconductors under a new concept Science in China. A 43, 400−406 (2000).
  97. Nowik I., Felner I., Asaf U. Dilute Fe-57 and Eu-151 as probes for magnetism in ruthenium magneto-superconductors. Hyperfine Interact. 141, 213−217(2002).
  98. Gao F.M., Li D.C., He J.L., Tian Y.J., Yu D.L., Zhang S.Y. Chemical bond properties and Mossbauer spectroscopy in REBa2Cu307 (RE = Eu, Y). Physica С 371, 151−155 (2002).
  99. Cianchi L., Del Giallo F., Lucchi F., Spina G. Measurement of the anisotropy of the Lamb-Mossbauer factor in EuBa2Cu307. Hyperfine Interact. 136, 105−123 (2001).
  100. Kuzmann E., Mair M., Klencsar Z., Homonnay Z., Vertes A., Gritzner G. Mossbauer spectroscopy and preparation of Hg-1223, Tl-1223 and Tl-1212 superconductors. J. Radioanalitical and Nucl. Chem. 246, 107−112 (2000).
  101. Tsutsui S., Nakada M., Nasu S., Haga Y., Honma Т., Yamamoto E., Ohkuni H., Onuki Y. U-238 Mossbauer study on the magnetic properties of uranium-based heavy fermion superconductors UPd2A13 and URu2Si2. Hyperfine Interact. 126, 335−340 (2000).
  102. Tsutsui S., Nakada M., Nasu S., Haga Y., Honma Т., Yamamoto E., Ohkuni H., Onuk, Y. U-238 Mossbauer spectroscopic study of UPd2A13 and URu2Si2. Physica В 281, 242−243 (2000).
  103. С.А., Серегин Н. П. Локальная структура примесных центров цинка в халькогенидах свинца и твердых растворах PbixSnxTe ФТП. 36, 914−916 (2002).
  104. Н.П., Немов С. А., Иркаев С. М. Примесные атомы цинка в GaP, GaAs и GaSb, изученные методом эмиссионной мессбауэровской спектроскопии на изотопах1. Ga (Zn) и Cu (Zn)
  105. ФТП. 36, 1049−1051 (2002).
  106. Seregin N.P., Nemov S.A., Stepanova T.R., Yu.V.Kozhanova, Seregin P.P. Local symmetry and electronic structure of atoms in the Pbi. xSnxTe lattices in the gapless state. Semicond.Sci.Technol. 18, 334−336 (2003).
  107. Н.П.Серегин, Т. Р. Степанова, Ю. В. Кожанова, В. П. Волков, П. П. Серегин, Н. Н. Троицкая Влияние перехода порядок-беспорядок в электронной подсистеме кристалла на электронную плотность в узлах решетки. ФТП, 37, 830−834 (2003).
  108. С.А.Немов, Ю. В. Кожанова, П. П. Серегин, Н. П. Серегин, Д. В. Шамшур Локальная симметрия и электронная структура атомов олова в решетках (Pbi.xSnx)!.zInzTe. ФТП, 37, 1085−1086 (2003).
Заполнить форму текущей работой

На отлично!