Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Электрон-фононные системы со спонтанным нарушением трансляционной симметрии

Диссертация: Электрон-фононные системы со спонтанным нарушением трансляционной симметрии
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Одной из причин расхождения теории ПБР с экспериментом является, как будет показано ниже, пренебрежение пространственной дисперсией поляризуемости кристаллической решетки. В результате теория неверно предсказывала область температур, в которой могут существовать поляроны. С предсказанием оптических свойств систем с ПБР, которые очень важны для интерпретации спектров оптической проводимости… Читать ещё >

Содержание

  • ГЛАВА 1. ОБЗОР ЛИТЕРАТУРЫ ПО ТЕОРИИ ПОЛЯРОНОВ
    • 1. 1. Электрон-фононное взаимодействие. Полкрон большого радиуса
  • ПБР). Энергия связи ПБР при классическом рассмотрении поля поляризации
    • 1. 2. Гамильтониан Фрелиха
    • 1. 3. Поляроны слабой и промежуточной связи
    • 1. 4. Сильное электрон-фононное взамодействис
    • 1. 5. Метод интегрирования по траекториям Р. Фейнмана в теории поляронов
    • 1. 6. Полярон малого радиуса
    • 1. 7. Учет пространственной дисперсии поляризуемости кристаллической решетки в теории поляронов
    • 1. 8. Зависимость равновесной скорости полярона от приложенного поля. 48 1.9. Оптические свойства поляронов большого радиуса

    ГЛАВА 2. КВАНТОВО-КОГЕРЕНТНОЕ СОСТОЯНИЕ ПОЛЯ ПОЛЯРИЗАЦИИ В ПОКОЯЩЕМСЯ ПОЛЯРОНЕ БОЛЬШОГО РАДИУСА (ПБР) И СПОНТАННОЕ НАРУШЕНИЕ ТРАНСЛЯЦИОННОЙ СИММЕТРИИ В СИСТЕМЕ СИЛЬНО ВЗАИМОДЕЙСТВУЮЩИХ НОСИТЕЛЯ ЗАРЯДА И ФОНОННОГО ПОЛЯ.

    2.12.1. Нерешенные вопросы теории ПБР и эффективность использования в ней аппарата квантово-когерентных состояний.

    2.2. Некоторые свойства когерентных состояний.

    2.3. Определение параметров деформации фононного вакуума в ПБР вариационным методом.

    2.4. О соотношении когерентной и флуктуирующей частей фононного поля в ПБР.

    2.5. Возможность спонтанного нарушения трансляционной симметрии замкнутой системы взаимодействующих полей в однородном пространстве.

    2.6. Спонтанное нарушение трансляционной симметрии и движение ПБР.

    2.7. Фононный конденсат в ПБР.

    2.8. О величине энергии связи носителя в ПБР в случае взаимодействия с несколькими фононными ветвями.

    2.9. Выводы.

    ГЛАВА 3. РАСПАД ФОНОННОГО КОНДЕНСАТА ПРИ ФОТОДИССОЦИАЦИИ ПБР И ОПТИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА СИСТЕМ С ПБР.

    3.1. Фотодиссоциация ПБР.

    3.2. Превращение фононной «шубы» ПБР после его внезапной «ионизации».

    3.3. Полоса в спектре оптической проводимости, обусловленная фото диссоциацией покоящихся ПБР.

    3.4. Полоса в спектрах ARPES обусловленная фото диссоциацией

    ПБР при нулевой температуре.

    3.5. Сравнение оптических спектров, обусловленных фотодиссоциацией ПБР, с результатами теории Эмина (с классическим рассмотрением поля поляризации в ПБР) и экспериментом.

    3.6. Влияние температуры и концентрации носителей на полосы в спектрах оптической проводимости и ARPES, обусловленные фотодиссоциацией ПБР.

    3.7. Выводы.

    ГЛАВА 4. ЭФФЕКТЫ ПРОСТРАНСТВЕННОЙ ДИСПЕРСИИ РЕШЕТОЧНОЙ ПОЛЯРИЗУЕМОСТИ (ПД РП) В ТЕОРИИ ПБР.

    4.1. Необходимость учета пространственной дисперсии фононной поляризуемости в теории ПБР.

    4.2. Модель среды с двухкомпонентной поляризуемостью кристаллической решетки при учете ее пространственной дисперсии.

    4.3. Уравнения движения фононного поля с учетом ПД РП и их функция Грина.

    4.4. Зонная структура спектра носителей заряда, обусловленная их автолокализацией.

    4.5. Эффективная «энергетическая» масса ПБР.

    4.6. Продольная инертная масса ПБР.

    4.7. Тензор инертной массы ПБР.

    4.8. Аппроксимация зависимости «энергетической» эффективной массы и компонент тензора инертной массы ПБР от его скорости и максимальной групповой скорой фононов.

    4.9. Когерентное квазичсренковское излучение волны поляризации движущимся ПБР.

    4.10. Свойства когерентного фононного излучения, порождаемого движущимся ПБР и возможности его экспериментального наблюдения.

    4.11. Эффекты резонанса с колебаниями среды при движении в ней ПБР: фермисвский параметрезон.

    4.12. Резонансное спаривание ПБР: бозевский параметрезон.

    4.13. Выводы.

    ГЛАВА 5. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКАЯ ФУНКЦИЯ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ НОСИТЕЛЕЙ ЗАРЯДА В СИСТЕМАХ, ГДЕ ВОЗМОЖНО ФОРМИРОВАНИЕ ПБР, И ТЕМПЕРАТУРНОЕ ПОВЕДЕНИЕ ТАКИХ СИСТЕМ.

    5.1. Особенности функции распределения носителей заряда в системе, где возможно формирование ПБР.

    5.2. Функция распределения носителей заряда в системе с их однофононной автолокализацией.

    5.3. Химический потенциал и концентрация носителей в различных состояниях в системе с их однофононной автолокализацией.

    5.4. Функция распределения носителей заряда в системе с многокомпонентной поляризуемостью.

    5.5. Статистика систем, содержащих поляроны и биполяроны.

    5.6. Выводы, следующие из анализа функции распределения носителей.

    5.7. Поляронное «окно» в зоне проводимости.

    5.8. Автолокализация носителей и поляронные «окна» в валентной зоне.

    5.9. Температурная зависимость удельного сопротивления систем, в которых возможно формирование ПБР.

    5.10. Торможение поляронов когерентным излучением фононов и колоссальное увеличение сопротивления.

    5.11. Выводы.

Электрон-фононные системы со спонтанным нарушением трансляционной симметрии (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Проблема и ее актуальность. Начало развитию теории поляронов положила пионерская идея JI. Д. Ландау [1] о том, что заряженная частица в однородной поляризующейся среде может локализоваться, если локализация: обеспечит ей выигрыш в энергии за счет взаимодействия с поляризационнымзарядом, возникшим в области ее локализации. Такое локализованное состояние носителя заряда получило название полярон большого радиуса (ПБР), так как влияние дискретности строения среды на формирование полярона не учитывалось, а рассматривался случай, когда область локализации носителя заряда в поляроне значительно больше размеров элементарной ячейки кристалла. Было показано [2], что условием: существования ПБР является высокая решеточная поляризуемость кристаллов.

Таким образом, Л. Д. Ландау впервые указал на возможность спонтанного нарушения симметрии квантовой системы. Поставленная им проблема до сих пор остается предметом острых дискуссий, так как Гамильтониан системы носитель заряда плюс поляризующаяся среда коммутирует с оператором импульса. На этом основании многие авторы [2−5] полагают, что основное состояние такой системы должно описываться собственной функцией оператора импульса, однако эти функции не локализованы в пространстве. Уже по той причине, что эта проблема до сих пор не решена, исследования по физике поляронов-являются актуальными. В диссертации разработаны методы, позволившие найти решение этой проблемы.

Теория поляронов большого радиуса в середине прошлого века достигла успехов в расчете энергии связи полярона, его эффективной массы и подвижности. Были также предсказаны в общих чертах частоты полос поглощения света, обусловленного фотовозбуждением и фотодиссоциацией: ПБР. Однако экспериментально обнаружить предсказанные теорией свойства у каких-либо веществ долгое время не удавалось. Почти единственное исключение — демонстрация К. Торнбером н Р. Фейнманом [6] того, что гигантские потери энергии носителей заряда в оксидных покрытиях холодных катодов могут быть объяснены только свойствами поляронов.

Одной из причин расхождения теории ПБР с экспериментом является, как будет показано ниже, пренебрежение пространственной дисперсией поляризуемости кристаллической решетки [7−10]. В результате теория неверно предсказывала область температур, в которой могут существовать поляроны. С предсказанием оптических свойств систем с ПБР, которые очень важны для интерпретации спектров оптической проводимости и фотоэмиссионной спектроскопии с разрешением по углам (ARPES) сложных оксидов с сильным электрон-фононным взаимодействием, в частностинизкодопированпых купратов, которые демонстрируют высокотемпературную сверхпроводимость при более высоком уровне допирования, исторически сложилась необычная ситуация. Хотя в основополагающей книге С. И. Пекара [2] предсказывался спектр поглощения, обусловленный ПБР, из двух полос, одна из которых связана с переходами носителя в возбужденное состояние в поляризационной потенциальной ямс, а другая — с фотодиссоциацией ПБР, затем эти две части спектра исследовались отдельно [11−16] и даже противопоставлялись друг другу. Кроме того, приближение, использованное при расчете полосы в спектре, обусловленной фото диссоциацией поляронов [14] (а именноклассическое описание поляризационного поля), существенно повлияло на предсказываемые форму и положение полосы. Необходимость пересмотра предсказаний экспериментально наблюдаемых свойств систем с ПБР стала особенно очевидна после открытия высокотемпературной сверхпроводимости сложных оксидов, стимулировавшего исследование свойств диэлектриков, допированных для получения носителей заряда в зоне проводимости.

Таким образом, для развития теории ПБР и ее использования при интерпретации экспериментальных данных необходимо решить вопрос, является ли система, в которой образовался ПБР, трансляционно-симметричной, или в ней происходит спонтанное нарушение трансляционной симметрииучесть пространственную дисперсию поляризуемости кристаллической решетки при анализе движения ПБР и на основе этого пересмотреть условия существования ПБР, определить его эффективную массу, интерпретировать процессы, ответственные за эффект Торнбера-Фейнманарассчитать полосу в оптических спектрах, обусловленную фотодиссоциацией ПБР, при квантовом рассмотрении поляризационного поля. Решить эти задачи в настоящей работе позволило использование сравнительно молодых (по сравнению с теорией поляронов) концепции спонтанного нарушения симметрии и аппарата квантово-когерентпых состояний.

Многочисленные споры и дискуссии при обсуждении проблем физики ПБР, не приводившие к согласию сторон, указывали на существование некоторого фундаментального свойства систем с сильной электрон-фононной связью, не учитывавшегося сторонами. В диссертации показано, что таким фундаментальным свойством является наличие деформации фононного вакуума в области локализации носителя заряда. Именно оно делает эффективным метод квантово-когерентных состояний фононного поля. Именно наличие деформации фононного вакуума, развивающейся в соответствии с классическими уравнениями движения, обосновывает допустимость использования модели Ландау-Пекара с классическим описанием поля поляризации. Именно ее свойства устанавливают возможность перемещения ПБР в пространстве. Именно она формирует спектры оптической проводимости и ARPES систем с ПБР. Можно сказать, что целью диссертации был поиск и исследование этого отличительного элемента систем с ПБР.

Основными задачами работы являлись:

1) Ответ на вопрос, остается ли система, в которой образуется ПБР, трансляционно-инвариантной, как это предполагалось в работах [2−5], или при образовании ПБР происходит спонтанное нарушение трансляционной инвариантности системы.

2) Использование базиса квантово-когерентных состояний для описания состояния поля поляризации в ПБР. Разработка метода определения параметров деформации фононного вакуума в ПБР. Обоснование использования в задачах, не связанных с разрушением ПБР, классического представления и классических уравнений движения для поля поляризации.

3) Применение полученных параметров когерентного состояния поля поляризации в ПБР для предсказания оптических свойств систем с ПБР, обусловленных фотодиссоциацией ПБР.

4) Сопоставление предсказанных оптических свойств систем с ПБР (спектров оптической проводимости и ARPES) со свойствами нпзкодопированных сложных оксидов с сильным электрон-фононным взаимодействием (купратов [17−32], никелатов [33−35] и пр.).

5) Развитие теории ПБР при учете пространственной дисперсии фононной поляризуемости для анализа движения ПБР по кристаллу. На этой основе определение условий существования ПБР, его эффективной массы (как «энергетической», так и компонент тензора инертной массы), условий возникновения когерентного квазичеренковского излучения волны поляризации при движении ПБР.

6) Исследование эффектов когерентного квазичеренковского излучения волны поляризации при движении ПБР со скоростью, превышающей максимальную групповую скорость фоионов одной из ветвей, взаимодействующих с носителем заряда.

7) Построение термодинамической функции распределения носителей заряда в системе, где могут формироваться ПБР, при учете ограниченности области их существования по скоростям и локализованности в пространстве. Использование ее для предсказания температурного поведения электрических и оптических свойств систем, в которых могут существовать ПБР.

Объектами исследования в данной работе являются носители заряда, внесенные с малой концентрацией в диэлектрические кристаллы с высокими значениями решеточной поляризуемости и не слишком высокими частотами фононов, сильно взаимодействующих с носителем заряда. В таком случае выполняется условие аднабатичности [2] (условие сильной связи), и при достаточно низких температурах носители заряда находятся в состоянии ПБР. Среди реальных подобных объектов наибольший интерес в настоящее время представляют сложные оксиды, в частности — низкодопированные купраты, демонстрирующие при более высоком уровне допирования высокотемпературную сверхпроводимость.

Научная новизна. Абсолютное большинство концепций данной диссертационной работы являются новыми.

Впервые продемонстрирована возможность спонтанного нарушения трансляционной симметрии системы вследствие сильного электрон-фононного взаимодействия.

Впервые предложен метод определения параметров квантово-когерентного состояния фононного поля в ПБР. Эти параметры впервые использованы при расчете полосы, обусловленной фотодиссоциацией ПБР, в спектре оптической проводимости и в спектре фотоэмиссионной спектроскопии с разрешением по углам (ARPES). Впервые показано, что положение и форма этих полос демонстрирует корреляцию. Продемонстрировано наличие такой корреляции в приведенных в литературе экспериментальных спектрах оптической проводимости и ARPES низкодопированных купратов, и таким образом показано, что носители заряда в них находятся в состояниях ПБР.

Впервые обосновано использование классических уравнений движения фопонного поля в ПБР при описании его движения. Впервые получены выражения для компонент тензора эффективной инертной массы ПБР при учете пространственной дисперсии решеточной поляризуемости.

Впервые рассмотрено движение ПБР, формирующегося в системе с двухкомпонентной поляризацией, и продемонстрировано возникновение когерентного квазичеренковского излучения волны поляризации при движении ПБР со скоростью, большей максимальной групповой скорости одной из фононных ветвей, взаимодействующих с носителем заряда. Исследовано торможение полярона вследстврте взаимодействия с излученной волной поляризации и условия стабилизации по той же причине движения одного и двух ПБР на круговой орбите на частотах параметрического резонанса.

Впервые построена термодинамическая функция распределения носителей заряда в системах, где возможно сосуществование их локализованных и делокализованных состояний. На ее основе впервые продемонстрировано, что тепловое разрушение ПБР происходит при температурах, много меньших их энергии связи, определяемых, помимо энергии связи, максимальной групповой скоростью фононов. Впервые учитывается тепловое разрушение поляронов при расчете температурного поведения удельного сопротивления систем, где возможно формировние ПБР. Впервые продемонстрировано, что химический потенциал систем с ПБР может увеличиваться с температурой в ограниченной области температур, что делает возможной бозе-конденсацию метастабильных биполяронов.

НАУЧНЫЕ ПОЛОЖЕНИЯ, ВЫНОСИМЫЕ НА ЗАЩИТУ:

1. В системе сильно взаимодействующих носителя заряда и квантованного поля поляризации имеет место спонтанное нарушение трансляционной симметрии вследствие энергетической выгодности формирования автолокализованного состояния носителя заряда — полярона большого радиуса (ПБР). Поле поляризации в ПБР находится в квантово-когерентном состоянии, параметры которого (модуль и фазу деформации вакуума каждой гармоники фононного поля) можно определить вариационым методом. Вследствие неопределенности числа квантов в каждой гармонике поля поляризации в ПБР поляризационная «шуба» ПБР представляет собой фононный конденсат.

2. Быстрое удаление носителя заряда из капли конденсата (например, в результате фотодиссоциации полярона) приводит к самопроизвольному распаду конденсата. Поскольку конденсат является сфазированной системой фононов, при его распаде число возникающих фононов не имеет определенного значения, а среднее число фононов ТЕ^/Ью (где Ер — энергия связи полярона, hco — энергия фонона) много больше единицы. Фотодиссоциация ПБР с энергией связи Ер при нулевой температуре проявляется в спектре оптической проводимости в виде полосы с максимумом около энергии фотона 4.2ЕР и полушириной 2.2−2.8ЕР, а в спектрах фотоэмиссионной спектроскопии с разрешением по углам (ARPES) — в виде полосы с максимумом при энергии связи носителя 3.2ЕР и полушириной 1.5−1.7Ер. Таким образом, спектры оптической проводимости и ARPES материалов с ПБР демонстрируют корреляцию положения и ширины полос, обусловленных фотодиссоциацией ПБР. Такая корреляция наблюдается в экспериментальных спектрах оптической проводимости и ARPES низкодопированных купратов, что позволяет сделать вывод о том, что носители заряда в них находятся в состоянии ПБР.

3. ПБР представляет собой связанное состояние волнового пакета носителя заряда, движущегося со скоростью, соответствующей среднему импульсу, и волнового пакета поляризационного заряда, порождаемого носителем. Центры распределения обоих этих зарядов совпадают и совпадают скорости перемещения этих центров. Возможные состояния поляронов отличаются по скорости движения центров распределения зарядов и составляют зону с максимальным значением скорости, равным максимальной групповой скорости фононов и. В веществах с несколькими оптическими ветвями поляризационных колебаний при ускорении движения полярона в электрическом поле возможно последовательное изменение фононного конденсата, с потерей вначале составляющей конденсата, соответствующей фононной ветви с наименьшей максимальной групповой скоростью Ui, затем — ветви с u2>ub и т. д., пока для ПБР с оставшимися составляющими конденсата выполняется условие адиабатичности.

4. Эффективная масса полярона, как «энергетическая», так и компоненты тензора инертной массы, полученные при учете пространственной дисперсии решеточной поляризуемости, демонстрируют зависимость от скорости поляропа и максимальной групповой скорости фононов. С увеличением максимальной групповой скорости фононов эффективная масса ПБР уменьшается вследствие роста способности поляризации самостоятельно перемещаться.

5. Полярои, движущийся в кристалле со скоростью, превышающей максимальную групповую скорость и, фононов i-й ветви, порождает когерентное квазичеренковское излучение волны поляризации, соответствующей этой фононной ветви. Это приводит к гигантскому торможению его движения, экспериментально наблюдаемому в диэлектрических покрытиях холодных катодов. Взаимодействие с этим излучением способно стабилизировать движение двух поляронов на круговой орбите на частотах параметрического резонанса с колебаниями той же ветви, то есть формировать двухцентровый резонансный биполярон.

6. Ограниченность зоны ПБР по скоростям приводит к сильной ограниченности области существования поляронов по температурам, изменению концентрации ПБР с температурой и к сосуществованию автолокализованных и делокализованных носителей в достаточно широком интервале температур. Химический потенциал носителей в такой системе может увеличиваться с повышением температуры в некотором интервале, делая возможной Бозе-конденсацию метастабильных биполяронов. Концентрация биполяронов, необходимая для их бозе-конденсации при заданной температуре, существенно меньше, чем для обычных бозонов, вследствие ограниченности зоны биполяронов по импульсам. Если время релаксации полярона меньше или равно времени релаксации делокализованного носителя, проводимость систем, где возможно образование ПБР, будет увеличиваться с температурой в интервале температур, соответствующих постепенному разрушению поляронов.

Научная и практическая значимость. Полученные в диссертационной работе результаты развивают, систематизируют, а в некоторых случаях и меняют теоретические представления об электрон-фононных системах с сильным взаимодействием. Предложено обобщение модели полярона Ландау-Пекара с квантовомеханическим описанием поля поляризации. В этом подходе показано, что при сильном электрон-фононном взаимодействии состояние системы, в котором носитель локализован в некоторой области пространства, а фононное поле находится в когерентном состоянии, является энергетически более выгодным, чем делокализованное состояние носителя. На этом основании сделан вывод, что основное состояние электрон-фононной системы при сильном взаимодействии является состоянием со спонтанно нарушенной трансляционной симметрией. Предсказанные на основе этого вывода свойства систем с ПБР находятся в хорошем согласии с экспериментальными результатами,.

Разработан вариационный метод определения параметров деформации фононного вакуума (фононного конденсата). Полученные этим методом параметры фононного конденсата позволили произвести аналитический расчет полосы, обусловленной фотодиссоциацией ПБР, в спектре оптической проводимости и ARPES и предсказать корреляцию положения этих полос. Обнаружение такой корреляции в спектрах низкодопированных купратов позволяет утверждать, что носители заряда в них находятся в состояниях ПБР.

Фундаментальное значение также имеет учет пространственной дисперсии решеточной поляризуемости (ПД РП) в уравнениях движения электрон-фононных систем с сильным взаимодействием. Он позволяет корректно рассматривать движение ПБР по кристаллу, поскольку фононньга конденсат как волновой пакет может перемещаться со скоростью не больше максимальной групповой скорости фононов. Решение уравнений движения при учете ПД РП в модели с многокомпонентной поляризацией позволило продемонстрировать возникновение когерентного квазичеренковского излучения волны поляризации поляроном, движущимся со скоростью, превышающей максимальную групповую скорость фононов одной из ветвей, взаимодействующих с носителем заряда. Также оно позволило рассчитать эффективную массу ПБР, как энергетическую, так и инертную, и потери полярона за счет взаимодействия с излучаемой им волной поляризации. Наконец, показано, что взаимодействие полярона с излученной им волной поляризации может приводить к образованию биполяронов нового типасвязанных состояний двух поляронов с реальными фононами.

Еще один важный научный результат — построение термодинамической функции распределения носителей заряда в системах, где возможно формирование ПБР. Полученная функция распределения позволяет определять химический потенциал и концентрации носителей в поляронпом и делокализованном состояниях в зависимости от температуры. В результате показано, что химический потенциал в системах, где возможно формирование ПБР увеличивается с ростом температуры в отличие от систем обычных фермионов, что делает возможной бозе-конденсацию метастабильных биполяронов. Показано также, что концентрация носителей в поляронных состояниях с ростом температуры уменьшается, и поляроны исчезают из системы при температурах, много меньших их энергии связи. Этот вывод позволяет предсказать особенности температурного поведения электрических и оптических свойств электрон-фононных систем с сильным электрон-фононным взаимодействием.

Все основные результаты работы опубликованы в наиболее авторитетных международных и российских журналах.

Практическое приложение результатов может осуществляться в нескольких областях. Результаты диссертации могут применяться в диагностике материалов для выделения таковых с сильным электрон-фононным взаимодействием на основе комплексного исследования их спектров оптической прводимости и фотоэмиссии с угловым разрешением.

Еще одно направление применения результатов диссертациииспользование предсказанного в ней когерентного излучения в терагерцовой области частот, порождаемого движением поляронов.

Результаты диссертации должны помочь в интерпретации спектров оптической проводимости и ARPES низкодопированных сложных оксидов, в частности, купратов, а также температурной зависимости удельного сопротивления таких систем. Кроме того, результаты диссертации позволяют определять по спектрам оптической проводимости или ARPES энергию связи ПБР, а также по одному из этих спектров предсказать положение максимума полосы, обусловленной фотодиссоциацией ПБР, в другом.

Результаты диссертации могут быть использованы для расчета свойств конкретных электрон-фононных систем с сильным взаимодействием (эффективной массы полярона, потерь его энергии на излучение, полосы в оптических и фотоэмиссионны спектрах, обусловленной фотодиссоциацией полярона, температурной зависимости удельного сопротивления).

Полученные результаты позволяют также определить некоторые направления дальнейшего развития самой теории поляронов. В частности, из них ясно, что для описания перехода от делокализованных состояний электрон-фононных систем к локализованным по мере увеличения силы электрон-фононного взаимодействия необходима теория, учитывающая как некогерентную, так и когерентную составляющую фононного поля. Новые модели и теоретические методы исследования, разработанные в диссертационной работе, могут применяться для изучения других свойств ПБР или других электрон-фононных систем с сильным взаимодействием (например, биполяроны, электронные струны, электронные капли).

Наконец, результаты диссертационной работы должны внести вклад в решение задачи создания материалов для поляронной электроники.

Совокупность полученных результатов и положений, выносимых на защиту, их научная значимость и признание на международном уровне позволяют классифицировать представленную работу как новое перспективное направление в теории электрон-фононных систем, которое учитывает возможность образования квантово-когерентных состояний фононного поля.

Апробация работы. Основные результаты диссертационной работы докладывались и обсуждались на международном симпозиуме по высокотемпературной сверхпроводимости (г. Ростов-на-Дону, 1998 г.), 3-й международной конференции по высокотемпературной сверхпроводимости Stripes-2000, (г. Рим, Италия, 2000), на международном симпозиуме по физике локальных деформаций кристаллической решетки (г. Цукуба, Япония, 2000), на международном семинаре по системам с коррелированными фермионами (г. Лафборо, Великобритания, 2002), на 2-й международной конференции по фундаментальным проблемам сверхпроводимости ФПС-2006 (г. Звенигород, 2006), на 2-й международной конференции по коррелированным электронам и фотоэмиссионной спектроскопии CORPES-2007 (г. Дрезден, Германия, 2007), на 57-й международной конференции по ядерной физике «Nucleus^OO?» (г. Воронеж, 2007), на 16, 17 и -18-й Всероссийских конференциях по физике сегнетоэлектриков ВКС-16 (г. Тверь, 2002), ВКС-17 (г. Пенза, 2005), ВКС-18 (г. Санкт-Петербург, 2008).

Публикации. Всего по теме диссертации автором опубликовано 42 работы. Основными работами по теме диссертации, опубликованными автором в рецензируемых журналах, являются 20 публикаций (А1-А20 в автореферате), включая 4 статьи в журнале Phys. Rev. В и 4 статьи в ЖЭТФ, статьи в журналах Phys. Lett. А, ФТТ, Известия РАН (серия физическая) и др.

Личный вклад автора. Научные положения диссертации, выносимые на защиту, сформулированы автором лично. Задачи данной работы были полностью сформулированы и в значительной степени решены автором. Проблема получения зонной структуры ПБР при учете ПД РП (включая определение его эффективной массы) поставлена и решена автором. Автором доказано возникновение квазичеренковского излучения волны поляризации при движении ПБР с v>Uj и исследованы его свойства, для чего впервые в теории ПБР введена модель среды с двухкомпонентной поляризуемостью. Постановка и решение задачи об определении параметров квантово-когерентного состояния поля поляризации в ПБР и об их использовании для предсказания оптических свойств систем с ПБР и задачи о построении термодинамической функции распределения автор осуществил совместно с профессором Э. Н. Мясниковым. Проф. Э. Н. Мясников также принимал участие в обсуждении результатов решения задач об эффективной массе полярона и торможении полярона квазичеренковским излучением. В решении задачи об оптических свойствах систем с ПБР участвовала также успешно защитившаяся аспирантка проф. Э. Н. Мясникова 3. П. Мастропас. Соавтором автора, кроме вышеупомянутых, является профессор университета г. Лафборо (Великобритания) Ф. В. Кусмарцев, принимавший участие в обсуждении результатов решения задачи о спонтанном нарушении трансляционной симметрии в системах с сильным электрон-фононным взаимодействием.

ОСНОВНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ И ВЫВОДЫ.

1. В электрон-фононных системах с сильным взаимодействием происходит спонтанное нарушение трансляционной симметрии. В образующемся в результате ПБР поле поляризации находится в когерентном состоянии. Параметры этого состояния (модуль и фазу деформации вакуума каждой гармоники фононного поля в ПБР) можно определить вариационным методом. Рассчитанный таким образом модуль смещения положения равновесия каждой гармоники поля поляризации, участвующей в образовании ПБР, много больше среднеквадратичного отклонения от среднего в этой гармонике. Поэтому теория ПБР Ландау-Пекара с классическим описанием поля поляризации дает для энергии связи ПБР практически точное значение. Вследствие неопределенности числа квантов в каждой гармонике фононного поля в ПБР (из-за достаточно точно определенной фазы гармоник), поляризационная «шуба» ПБР представляет собой фононный конденсат.

2. При фотодиссоциации ПБР фононный конденсат распадается спонтанно (не под действием электрон-фононного взаимодействия), так как время фотодиссоциации ПБР много меньше характерного фононного времени. Число фононов, излученных при распаде фононного конденсата, различно в различных актах, а его среднее значение 2Еp/hco (где Ер — энергия связи полярона, Пса — энергия фонона) много больше единицы.

3. Фотодиссоциация ПБР с энергией связи Ер при нулевой температуре проявляется в спектре оптической проводимости в виде полосы с максимумом около энергии фотона 4.2ЕР и полушириной 2.2−2.8ЕР. Помимо этой полосы в спектре оптической проводимости систем с ПБР должна присутствовать полоса, обусловленная фотопереходами носителя в возбужденное состояние в поляризационной потенциальной яме. В спектрах фотоэмиссионной спектроскопии с разрешением по углам (ARPES) фотодиссоциация ПБР при Т=0К проявляется в виде полосы с максимумом при энергии связи носителя 3.2Ер и полушириной 1.5−1.7Ер. Таким образом, спектры оптической проводимости и ARPES материалов с ПБР демонстрируют корреляцию положения полос, обусловленных ПБР. Такая корреляция наблюдается в спектрах оптической проводимости и ARPES низкодопированных купратов, что позволяет сделать вывод о том, что носители заряда в них находятся в состоянии ПБР.

4. При движении ПБР по кристаллу параметры когерентного состояния поля поляризации как средние значения смещения положения равновесия в гармониках поля меняются в соответствии с классическими уравнениями движения. Решение их при учете пространственной дисперсии решеточной поляризуемости показывает, что зона ПБР ограничена максимальной групповой скоростью фононов, участвующих в его образовании.

5. Если в среде есть несколько фононных ветвей, взаимодействующих с носителем заряда, с различной дисперсией (характеризуемой максимальными групповыми скоростями U-, i=l, 2,., ui u2 носитель заряда может существовать лишь в делокализованном состоянии.

6. Эффективная масса полярона, рассчитанная при учете пространственной дисперсии решеточной поляризуемости, как инертная, продольная и поперечная, так и «энергетическая», зависит от скорости полярона и максимальной групповой скорость фононов. С увеличением максимальной групповой скорости фононов инертная и «энергетическая» эффективная масса ПБР уменьшается вследствие роста способности поляризации самостоятельо перемещаться.

7. Полярой, движущийся в кристалле со скоростью, превышающей нанменьшую из максимальных групповых скоростей фононов иь порождает когерентное квазичеренковское излучение волны поляризации, соответствующей этой фононной ветви. Это излучение приводит к гигантскому торможению ПБР, экспериментально наблюдаемому в диэлектрических покрытиях холодных катодов. Взаимодействие с этим излучением может также стабилизировать движение полярона или двух поляронов по круговой орбите на частотах параметрического резонанса с колебаниями той же ветви.

8. Концентрация ПБР даже при нулевой температуре ограничена, поскольку зона ПБР ограничена по скоростям, а носители заряда подчиняются статистике Ферми. Кроме того, тепловые скорости части поляронов при ненулевой температуре могут оказаться выше максимальной групповой скорости фононов. Поэтому в системах, где возможно формирование ПБР, может иметь место сосуществование автолокализованных и делокализованных носителей заряда. Для построения функция распределения носителей заряда в такой системе естественно использовать базис локализованных состояний. Полученная функция распределения описывает постепенное тепловое разрушение поляронов при температурах, много меньших их энергии связи. Если время релаксации ПБР не превышает значительно время релаксации делокализованного носителя, проводимость систем, где возможно образование ПБР, будет увеличиваться с температурой в интервале температур, соответствующих постепенному разрушению поляронов.

9. Химический потенциал систем, где возможно сосуществование ПБР и «свободных» носителей, может повышаться с температурой, что делает возможным Бозе-конденсацию метастабильных биполяронов. Концентрация биполяронов, необходимая для их Бозе-конденсации при заданной температуре, существенно меньше, чем для обычных бозонов, вследствие ограниченности зоны биполяронов по импульсам.

Показать весь текст

Список литературы

  1. , Л. Д. О движении электронов в кристаллической решетке / Л. Д. Ландау // Phys. Zs. Sowjet.- 1933.- V. 3.- P. 504−505.
  2. , С. И. Исследования по электронной теории кристаллов / С. И. Пекар, — М.-Л.: ГИТТЛ,, 1951.- 256 с.
  3. Allcock, G. R. in Polarons and Excitons, ed. by C.G. Kuper and G.D. Whitfield / G. R. Allcock. Edinburg: Oliver and Boyd. — 1963.- P. 45−70.
  4. Gerlach, B. Proof of the nonexistence of (formal) phase transitions in polaron systems / B. Gerlach and H. Lowen // Phys. Rev. B. 1987.- V.35.- P.4291−4296.
  5. Lowen, H. Absence of phase transitions in Holstein systems / H. Lowen // Phys. Rev. B. 1988. — V.37. — P. 8661−8667.
  6. Thornber, K.K. Velocity Acquired by an Electron in a Finite Electric Field in a Polar Crystal / K.K. Thornber, R.P. Feynman // Phys. Rev. B. 1970, — V.I.-P.4099−4114.
  7. Myasnikova, A. E. Band structure in autolocalization and bipolaron models of high-temperature superconductivity / A. E. Myasnikova // Phys. Rev. B.-1995.- V.52, № 14.- P.10 457−10 467.
  8. Myasnikova, A. E. Peculiarites of polaron electronics of complex oxides / A. E. Myasnikova// Ferroelectrics.- 1992, — V.133.- P.247−252.
  9. Myasnikova, A. E. Polaron motion in complex oxides and high-temperature superconductivity / A. E. Myasnikova // Journ. of Phys.: Condensed Matter.-1992.- Y.4.- P.9067−9078.
  10. А.Э. Поляроны Пекара с двухкомпонентной поляризацией / А. Э. Мясникова, Э. Н. Мясников // Укр. Физ. Журнал.- 1992.- Т. 37, № 11.-С.1648−1655.
  11. И. Feynman, R.P. Mobility of Slow Electrons in a Polar Crystal/ R.P. Feynman, R.W. Hell worth, C.K. Iddings, P.L. Platzman // Phys. Rev.- 1962. V.127. — P. 1004−1017.
  12. Kartheuser, E. Mechanism of Absorption of Light by Free Continuum Polarons / E. Kartheuser, R. Evrard, J. Devreese // Phys. Rev. Lett. 1969. -V.22.- P.94−97.
  13. Devreese, J. Optical Absorption of Polarons in the Feynman-Hellwarth-Iddings-Platzman Approximation / J. Devreese, J. De Sitter, M. Goovaerts // Phys. Rev. B. 1972.- V.5.- P.2367−2381.
  14. Emin, D. Optical properties of large and small polarons and bipolarons / D. Emin // Phys. Rev. В.- 1993.-V.48, — P. 13 691−13 702.
  15. Mishchenko, A.S. Optical Conductivity of the Frohlich Polaron / A.S. Mishchenko, N. Nagaosa, N.V. Prokof ev, A. Sakamoto, B.V. Svistunov // Phys. Rev. Lett.- 2003.-V.91.- P.236 401−01−236 401−04.
  16. Quijada, M.A. Anisotropy in the ab-plane optical properties of Bi2Sr2CaCu20g single-domain crystals / M. A, Quijada, D.B. Tanner, R.J. Kelley, M. Onellion, H. Berger and G. Margaritondo// Phys. Rev. В.- 1999, — V.60.- P.14 917−14 934.
  17. Wang, N.L. Infrared properties of La2x (Ca, Sr) xCaCu206+5 single crystals / N.L. Wang, P. Zheng, T. Feng, G.D. Gu, C.C. Homes, J.M. Tranquada, B.D. Gaulin, T, Timusk// Phys. Rev. В.- 2003, — V.67.- P. 134 526−01−134 526−05.'
  18. Uchida, S. Optical spectra of La2. xSrxCu04: Effect of carrier doping on the electronic structure of the Cu02 plane / S. Uchida, T. Ido, H. Takagi, T. Arima, Y. Tokura, S. Tajima // Phys. Rev. B. 1991.- V.43.- P.7942−7954.
  19. Kircher, J. Dielectric tensor of YBa2Cu408: Experiment and theory / J. Kircher, M. Cardona, A. Zibold, H.-P. Geserich, E. Kaldis, J. Karpinski, S. Rusiecki // Phys. Rev. В.- 1993.- V.48.- P.3993−4001.
  20. Van Heumen, E. Optical and thermodynamic properties of the high-temperature superconductor HgBa2Cu04+ / E. van Heumen, R. Lortz, A.B. Kuzmenko, F. Carbone, D. van der Marel, X. Zhao, G. Yu, Y. Cho, N. Barisic,
  21. M. Greven, С.С. Homes, and S.V. Dordevic, Phys. Rev. В.- 2007.- V.75,-P.54 522−01−54 522−10.
  22. J. Orenstein, G. A. Thomas, D. H. Rapkine, C. G. Bethea, B. F. Levine, R. J. Cava, E. A. Rietman, and D. W. Johnson, Jr., Phys. Rev. В 36, 729 (1987).
  23. Thomas, G.A. Optical excitations of a few charges in cuprates / G.A. Thomas, D.H. Rapkine, S.L. Cooper, S-W. Cheong, A.S. Cooper, L.F. Schncemcyer, and J.V. Waszczak // Phys. Rev. B. 1992.- V.45.- P.2474−2479.
  24. Onose, Y. Doping Dependence of Pseudogap and Related Charge Dynamics in Nd2. xCexCu04 / Y. Onose, Y. Taguchi, K. Ishizaka, Y. Tokura, Phys. Rev. Lett. 2001.- V.87.- P.217 001−217 001−04.
  25. Lupi, S, Infrared optical conductivity of the Nd-Ce-Cu-0 system / S. Lupi, P. Calvani, M. Capizzi, P. Maselli // Phys. Rev. В.- 1992.-V. 45.- P. 1 247 012 477.
  26. Zhou, X.J. Angle-Resolved Photoemission Spectroscopy on Electronic Structure and Electron-Phonon Coupling in Cuprate Superconductors / X.J. Zhou, T. Cuk, T. Deveraux, N. Nagaosa, Z.-X. Shen // cond-mat/604 284.-2006.- 36 P.
  27. Damascelli, A. Angle-resolved photoemission studies of the cuprate superconductors / A. Damascelli, Z. Hussain, Z.-X. Shen // Rev. Mod. Phys.-2003.- V.75.- P.473−541.
  28. Bi, X.-X. Polaron contribution to the infrared optical response of La2. xSrxCu04+5 and La2. xSrxNi04+8 / X.-X. Bi, P.C. Eklund // Phys. Rev. Lett. -1993.- V.70.- P.2625−2628.
  29. Bi, X.-X. Doping dependence of the a-b-plane optical conductivity of single-crystal La2. xSrxNi04+5 / X.-X. Bi, P.C. Eklund, J.M. Honig // Phys. Rev. B.-1993.-V.48.- P.3470−3478.
  30. Homes, C.C. Mid-infrared conductivity from mid-gap states associated with charge stripes / C.C. Homes, J.H. Tranquada, Q. Li, A. R. Moodenbaugh, D. J. Buttrey // Phys. Rev. В.- 2003.- V.67.- P.184 516−01−184 516−07.
  31. , А. С. Трехмерный солитон в ионном кристалле / А. С. Давыдов, В. З. Энольский // ЖЭТФ.-1981.-Т.81.- С.1088−1101.
  32. , Л.Д. Эффективная масса полярона / Л. Д. Ландау, С. И. Пекар // ЖЭТФ.- 1948. -Т. 18.- С. 419−425.
  33. Frohlich, H. Electrons in lattice fields / H. Frohlich // Adv. Phys.- 1954, — V.3.-P.325.
  34. Frohlich, H. Properties of slow electrons in polar materials / H. Frohlich, H. Pelzer, S. Zienau//Phil. Mag. 1950. — V.41.- P. 221.
  35. Lee, T.D. The Motion of Slow Electrons in a Polar Crystal / T. D. Lee, F. Low, D. Pines // Phys. Rev. 1953.- V.90.- P.297−302.
  36. Feynman, R.P. Slow Electrons in a Polar Crystal / R.P. Feynman // Phys. Rev. -1955.-V.97.- P. 660−665.
  37. Боголюбов, H. IL / Об одной новой форме адиабатической теории возмущений в задаче о взаимодействии частицы с квантовым полем / Н. Н. Боголюбов // УМЖ. 1950. — Т.2. — С. 3−14.
  38. , С.В. Адиабатическая форма теории возмущений в задаче о взаимодействии частицы с квантовым полем / С. В. Тябликов // ЖЭТФ,-1951. Т.21. — С.377−389.
  39. Feynman, R.P. The Theory of Positrons / R. P. Feynman // Phys. Rev.- 1949.-V.76.- P.749−759.
  40. Holstein, T. Studies of polaron motion. Part 1. The moleclular-crystal model/ T. Holstein// Ann. Phys. 1959.- V.8.- P.325−342.
  41. Holstein, T. Studies of polaron motion. Part 2. The «Small» Polaron/ T. Holstein // Ann. Phys. 1959.- V.8.- P.343−389.
  42. , С.И. Теория электромагнитных волн в кристалле, в котором возникают экситоны / С. И. Пекар // ЖЭТФ, — 1957.- Т.ЗЗ. С. 1022−1036.
  43. , B.JI. Распространение волн в плазме / B.JI. Гинзбург.-М.:Наука, 1971.
  44. , С.И. Кристалооптика и добавочные световые волны / С. И. Пекар.-Киев.:Наукова думка, 1982.-295 с.
  45. , В.М. Кристаллооптика с учетом пространственной дисперсии и теория экситонов / В. М. Агранович, В. Л. Гинзбург.- .- М.:Наука, 1979.431 с.
  46. , А. С. К вопросу об эффективной массе Пекаровского полярона / А. С. Давыдов, В.З. Энольский//ЖЭТФ.-1988.-Т.94.- C.177−1S1.
  47. , Э.Н. Экранировка пробного заряда в диэлектрической среде при учете собственного движения ее поляризации / Э. Н. Мясников, А. П. Попов //ДАН УССР, сер. А.- 1980, — Т.5,№ 6, — С.73−78.
  48. , В.В. Равновесная скорость полярона большого радиуса в электрическом поле / В. В. Брыксин, В. В. Онучин, А. В. Проказников, Г. Ю. Яшин // ФТТ. 1988. — Т. 30. — С. 462−470.
  49. Nakazawa, F. Quantum yield of conduction electrons at L Bands in Additively Colored KC1 / F. Nakazawa, H.J. Kanzaki // J. Phys. Soc. Japan.- 1965. V.20. -P. 468−469.
  50. Mikkor, H. Electron transport properties of KBr in high fields at low temperatures / H. Mikkor, F.C. Brown // Phys. Rev. 1967.- V.162.-P.841−847.
  51. Kawai, T. Two-carrier photoconduction in T1C1 crystals / T. Kawai, K. Kobayashi, H. J. Fujita// J. Phys. Soc. Japan.- 1966. V.21. -P. 453−463.
  52. Komiyama, S. Streaming motion and population inversion of hot electrons in silver halides at crossed electric and magnetic fields / S. Komiyama, T. Masumi, K. Kajita// Phys. Rev. В 1979.- V.20.-P.5192−5215.
  53. , F. / Theory of Polaron Mobility // F. Peeters, J.T. Devreese, Solid State Physics.-1984.-V.38.-P.81−133.
  54. Prokof ev, N.V. Polaron problem by Diagrammatic Quantum Monte Carlo / N.V. Prokof ev, B.V. Svistunov // Phys. Rev. Lett.- 1998. V.81.- P.2514−2517.
  55. Mishchenko, A. S. Diagrammatic quantum Monte Carlo study of Frohlich polaron / A. S. Mishchenko, N.V. Prokof ev, A. Sakamoto, B.V. Svistunov // Phys. Rev. B- 2000. V.62.- P.6317- 6336.
  56. , Дж. Основы квантовой оптики / Дж. Клаудер, Э. Сударшан.-М.:Мир, 1970.-428 с.
  57. , А.С. Квантовая механика / А. С. Давыдов.- М.:Наука, 1973.-703 с.
  58. , X. Квантовополевая теория твердого тела / X. Хакен. М.: Наука, 1980.-344 с.
  59. , В. Квантовая теория излучения / В.Гайтлер. Москва: ГИТТЛ, 1956 — 491с.
  60. Peeters, F.M. Nonlinear conductivity in polar semiconductors: Alternative derivation of the Thornber-Feynman theory / F.M. Peeters, J.T. Devreese // Phys. Rev. B- 1981.-V.23.-P.1936- 1946.
  61. Myasnikov, E.N. Coherence of the lattice polarization in large-polaron motion / E.N. Myasnikov, A.E. Myasnikova, F.V. Kusmartsev // Phys. Rev. В.- 2005.-V.72.-224 303−1 -224 303−11.
  62. , И.Е. / И. Е. Тамм, И. М. Франк // Докл. АН СССР.- 1937.- Т.14, С, 107.
  63. , В.Л. Квантовая тория светового излучения электрона, равномерно движущегося в среде / В. Л. Гинзбург // ЖЭТФ.- 1904.- Т.Ю.-С. 589−600.
  64. , Л.Д. Теория сверхтекучести гелия II / Л. Д. Ландау // ЖЭТФ.-1941.- Т.П.-С. 592−625.
  65. , М. Флуктуации и когерентные явления / М.Лэкс.- М.:Мнр, 1974. -299 с.
  66. Г. Хакен, Излучение лазера новый пример фазового перехода / в книге М. Лэкс. Флуктуации и когерентные явления.- М.:Мир, 1974. — С.277−295.
  67. , Э.Н. О множественном рождении фононов при фотодиссоциации медленных поляронов Ландау-Пекара / Э. Н. Мясников, А. Э. Мясникова, З.П. Мастропас//ЖЭТФ.- 2006.- Т. 129, № 3.- С. 548−565.
  68. , А. Е. Correlation of optical conductivity and angle-resolved photoemission spectra of strong-coupling large polarons and its display in cuprates / A.E. Myasnikova, E.N. Myasnikov // Phys. Rev. В.- 2008.- V.77.-165 136−1 165 136−11.
  69. Mishchenko, A.S. Electron-Phonon Coupling and a Polaron in the t-J Model: From the Weak to the Strong Coupling Regime / A. S. Mishchenko and N. Nagaosa // Phys. Rev. Lett. 2004.- V.93.- P.36 402−01−36 402−04.
  70. Homes, C.C. Optical properties of Nd1.85Ceo.i5Cu04 / C.C. Homes. B. P. Clayman, J. L. Peng and R. L. Greene // Phys. Rev. В.- 1997, — V.56. P.5525−5534.
  71. Zhao, G. Pairing interactions and pairing mechanism in high-temperature copper oxide superconductors / Guo meng Zhao // Phys. Rev. В.- 2005. V.71.-P.104 517−01- 104 517−09.
  72. Tempere, J. Optical absorption of an interacting many-polaron gas /J. Tempere, J.T. Devreese // Phys. Rev. В 2001, — V.64. — P.104 504−1-104 504−10.
  73. Cojocaru, S. Incoherent midinfrared charge excitation and the high-energy anomaly in the photoemission spectra of cuprates / S. Cojocaru, R. Citro, M. Marinaro // Phys. Rev. В.- 2007.- V.75.- P.220 502−01- 220 502−04.
  74. , B.H. О механизме проводимости рутила / В. Н. Богомолов, В. П. Жузе// ФТТ- 1966.-Т.6.-С.2390−2396.
  75. , В.Н. О поляронной природе носителей тока в рутиле (ТЮ2)/ В. Н. Богомолов, Е. К. Кудинов, Ю. А. Фирсов // ФТТ 1967.- Т.9.-С. 3175−3191.
  76. Myasnikova, А.Е. Temperature dependence of electrical conductivity in systems with large polarons and bipolarons / A.E. Myasnikova // Phys. Lett.
  77. A.- 2001.- V.291.-P.439−446.
  78. , Э. H. Об условиях существования поляронов Ландау Пекара / Э. Н. Мясников, А. Э. Мясникова // ЖЭТФ.- 1999.- Т. 116, — С. 1386−1397.
  79. Morlier, М. Electron-phonon coupling in Nl2±doped perovskites: KMgF3 and BaLiF3/M. Mortier, B. Pirion, J. Y. Buzare, M. Rousseau and J. Y. Gesland// Phys. Rev. В.- 2003.-V.67.- 115 126−01- 115 126−08.
  80. Chen, Y.-R. Polaronic signatures in mid-infrared spectra: Prediction for LaMn03 and CaMn03 /Y.-R. Chen, V. Perebeinos and P.B. Allen.// Phys. Rev.
  81. B.- 2002.- V. 65.- 205 207−01−205 207−06.
  82. Myasnikova, A. E. Band structure in autolocalization and bipolaron models of high-temperature superconductivity / A. E. Myasnikova // Phys. Rev. В,-1995.- V.52, № 14.- P. 10 457−10 467.
  83. Presura, M. Charge-Ordering Signatures in the Optical Properties of (3-Nao.33V205C. / Presura, M. Popinciuc, P. H. M. van Loosdrecht, D. van der Marel, M. Mostovoy, T. Yamauchi and Y. Ueda // Phys. Rev. Lett.-2003.-V.90, P.26 402−01−26 402−04.
  84. Kuntcher, C.A. Signatures of polaronic excitations in quasi-one-dimensional LaTi034i /С. A. Kuntcher, D. van der Marel, M. Dressel, F. Lichtenberg and J. Mannhart//Phys. Rev. B-2003.-V.67, P.35 105−01−35 105−05 (2003).
  85. C.M.Foster, A.J.Heeger, Y.H.Kim, G. Stucky, and N. Ilerron, Synth.Met. 33, 171 (1989).
  86. Mihailovich, D. Application of the polaron-transport theory to o (co) in Tl2Ba2Cai. xGdxCu208, YBa2Cu307−5, and La2. xSiCu04 /D.Mihailovich, C.M.Foster, K. Foss, and A.J. Heeger //Phys.Rev.B-1990.-V.42, P.7989−7993 .
  87. , B.M. Наблюдение возможных эффектов локализации в металлооксидах методом электронного туннелирования / В. М. Свистунов. М. А. Белоголовский, А. И. Хачатуров // Физ. Низких Темп.-1988.-Т.14.- С.101−106.
  88. , П.П. Особенности механизма нормальной проводимости в YBa2Cu304.y / П. П. Констаитинов, В. Н. Васильев, А. Т. Бурков, В. Б. Глушкова // Сверхпроводимость: физика, химия, техника, — 1991.- Т.4.-С. 295−307.
  89. , М.С. Поляритоны в кристаллооптике / М. С. Бродин, Э. Н. Мясников, С. В. Марисова, — Киев: Наукова думка, 1984. 199 с.
  90. , А.Э. Масса полярона большого радиуса / А. Э. Мясникова, Э. Н. Мясников // ЖЭТФ.- 1997.- Т. 112, №.1(7).- С. 278−283.
  91. Myasnikova, А.Е. Inertiall mass of the large polaron / A. E. Myasnikova, E. N. Myasnikov//Phys. Rev. В.- 1997.- V.56.-P.5316−5320.
  92. , А.Э. Тензор инертной массы полярона в изотропной среде / А. Э. Мясникова, Э. Н. Мясников // ЖЭТФ.- 1999.- Т. 115.- С. 180−186.
  93. Myasnikov, E.N. On the Possibility of Forming Electric-Field-Controlled Fluxes of Cold Neutrons in Crystals / E. N. Myasnikov, A. E. Myasnikova, E. V. Mastropas // Изв. РАН, сер. физ.-2008.- T.72,№ 11.- p. 1581−1583.
  94. , Э.Н. Влияние запаздывания поляризации и пространственной дисперсии восприимчивости диэлектрического континуума на движение зарядов / Э. Н. Мясников, А. Л. Мартынюк // Изв.вузов.Физика, — 1986.-Т.11, — С.7−13.
  95. , А.Э. Резонансное спаривание поляронов и высокотемпературная сверхпроводимость / А. Э. Мясникова // Укр. Физ. Журнал, — 1992, — Т. 37, № 11.-С. 1754−1761.
  96. С.Г. О роли электронной корреляции в образовании биполярона Пекара / С. Г. Супрун, Б. Я. Мойжес // ФТТ.- 1982, — Т.24,-С.1571−1573.
  97. Verbist, G. Large bipolarons in two and three dimensions/ G. Verbist, F.M. Peeters and J.T. Devreese // Phys.Rev.B.- 1991.-V.43.-P.2712−2720.
  98. Iadonisi, G. Electron-screening effects on the self-trapping of polarons / G. Iadonisi, G. Capone, V. Cataudella, and G. De Filippis // Phys. Rev. B.-V.53.-P.13 497−13 502.
  99. Sato, T. Pseudogap of Optimally Doped Lai.85Sro.i5Cu04 Observed by Ultrahigh-Resolution Photoemission Spectroscopy /Т. Sato, T. Yokoyal, Y. Naitoh, T. Takahashi, K. Yamada, and Y. Endoh. // Phys. Rev. Lett.- 1999.-V.83.-P.2254−2257.
  100. Ding, H. Evolution of the Fermi Surface with Carrier Concentration in Bi2Sr2CaCu20g+s /Н. Ding M. R. Norman, T. Yokoya, T. Takeuchi, M.
  101. , J. С. Campuzano, Т. Takahashi, Т. Mochiku, and K. Kadovvaki //Phys. Rev. Lett.-1997.-V.78.-P.2628−2631.
  102. Saini, N. L. Topology of the Pseudogap and Shadow Bands in Bi2Sr2CaCu208+s at Optimum Doping/ J. Avila, A. Bianconi. A. Lanza, M. C. Asensio, S. Tajima, G. D. Gu, N. Koshizuka//Phys. Rev. Lett.-1997,-V.79.-P. 3467−3470.
  103. Myasnikov, E.N. Band theory of semiconductors and autolocalization of electrons / E.N. Myasnikov, A.E. Myasnikova // Phys. Lett. A.- 2001.- V.286.-P.210−216.
  104. Bianconi, A. Determination of the Local Lattice Distortions in the СиОг Plane of La,.85Sro.i5Cu04 / A. Bianconi, N. L. Saini, A. Lanzara, M. Missori, and T. Rossetti H. Oyanagi, H. Yamaguchi, К. Oka, T. Ito //Phys. Rev. Lett.-1996.-V.76.-P.3412−3415.
  105. Lanzara, A, Temperature-dependent modulation amplitude of the СиОг superconducting lattice in La2Cu04. i/A. Lanzara, N. L. Saini, and A. Bianconi J. L. Hazemann, Y. Soldo, F. C. Chou, D. C. Johnston // Phys. Rev. B.-1997.-V.55.-P.9120−9124.
  106. , JI.П. Фазовое расслоение электронной жидкости в новых сверхпроводниках / Л. П. Горьков, А. В. Сокол // Письма в ЖЭТФ. -1987, — Т.46.- С.333−336.
  107. , Дж. в книге Поляроны под ред. Ю. А. Фирсова / Дж. Аппсль,-М.:Наука, 1975.- 423 с.
  108. , А. И. Введение в теорию полупроводников / А. И. Ансельм.-М:Наука, 1978.- 615 с.
  109. Schultz, T.D. Slow Electrons in Polar Crystals: Self-Energy, Mass, and Mobility / T.D. Schultz // Phys. Rev.- 1959. -V.l 16.-P.526−543.
  110. Watanabe, T. Anisotropic Resistivities of Precisely Oxygen Controlled Single-Crystal Bi2Sr2CaCu208+5: Systematic Study on «Spin Gap» Effect /Т. Watanabe, T. Fujii, and A. Matsuda, Phys. Rev. Lett. 79, 2113−2116(1997).
  111. Takenaka, K. Interplane charge transport in YBa2Cu307. y: Spin-gap effect on in-plane and out-of-plane resistivity /К. Takenaka, K. Mizuhashi, H Takagi, S. Uchida//Phys. Rev. B.-1994.-V.50.-P.6534−6537.
  112. Pickett W.E. Electronic structure and half-metallic transport in the La^ xCaxMn03 system / W.E. Pickett, D.J.Singh // Phys. Rev. B.-1996.-V.53.-P.l 146−1146.
Заполнить форму текущей работой

На отлично!