Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Генерация квазистатических и низкочастотных электромагнитных полей в плазме интенсивным лазерным излучением

Диссертация: Генерация квазистатических и низкочастотных электромагнитных полей в плазме интенсивным лазерным излучением
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Импульса. Для лазерного импульса, длительность которого превышает период плазменных колебаний, в спектре переходного излучения в вакууме появляется широкий максимум на частоте близкой к обратной длительности лазерного импульса, а спектральная линия на плазменной частоте исчезает. При этом значительно уменьшается временная длительность импульса переходного излучения, которая становится сравнимой… Читать ещё >

Содержание

  • Глава 1. Генерация квазистатических магнитных полей в сильностолкновительной плазме под действием интенсивного электромагнитного излучения
    • 1. 1. Нелинейные токи и квазистатические магнитные поля в высокочастотном электромагнитном поле
    • 1. 2. Генерация квазистатических магнитных полей в плазме циркулярно поляризованным электромагнитным излучением
    • 1. 3. Параметрическая генерация квазистатических магнитных полей при развитии непотенциальной апериодической неустойчивости в плазме
    • 1. 4. Вынужденное магнитное рассеяние
  • Выводы
  • Глава 2. Генерация квазистатических электромагнитных полей в бесстолкновительной плазме при воздействии интенсивного электромагнитного излучения
    • 2. 1. Нелинейные токи и квазистатические магнитные поля в высокочастотном электромагнитном поле при гидродинамическом описании
    • 2. 2. Генерация квазистатических магнитных полей в плазме циркулярно поляризованным электромагнитным излучением
    • 2. 3. Параметрическая генерация квазистатических электрических и магнитных полей в плазме
    • 2. 4. Вынужденное магнитное рассеяние
    • 2. 5. Кинетическая теория генерации квазистатических электрических и магнитных полей в плазме под действием электромагнитного излучения
  • Выводы
  • Глава 3. Квазистатические и низкочастотные электромагнитные поля, возбуждаемые коротким лазерным импульсом в неоднородной плазме
    • 3. 1. Излучение низкочастотных электромагнитных волн коротким лазерным импульсом в периодически неоднородной плазме
    • 3. 2. Низкочастотное излучение короткого лазерного импульса в плазме с флуктуациями плотности
    • 3. 3. Структура полей в кильватерной волне, возбуждаемой лазерным импульсом в узком плазменном канале
    • 3. 4. Возбуждение магнитных полей лазерным импульсом круговой поляризации в плазменном канале
  • Выводы
  • Глава 4. Возбуждение плазменных полей и низкочастотного электромагнитного излучения терагерцевого диапазона при взаимодействии встречных лазерных импульсов в плазме
    • 4. 1. Возбуждение плазменных полей при взаимодействии двух встречных лазерных импульсов в разреженной плазме
    • 4. 2. Кинетическое уравнение в квадратичном приближении по амплитуде лазерного поля
    • 4. 3. Низкочастотное излучение на удвоенной плазменной частоте из области взаимодействия двух коротких лазерных импульсов в разреженной плазме
    • 4. 4. Нелинейное рассеяние двух встречных лазерных импульсов в разреженной плазме
  • Выводы
  • Глава 5. Черенковское и переходное излучение короткого лазерного импульса в плазме
    • 5. 1. Черенковское излучение короткого лазерного импульса в магнитоактивной плазме
    • 5. 2. Переходное излучение короткого лазерного импульса на границе разреженной плазмы
    • 5. 3. Возбуждение поверхностных волн коротким лазерным импульсом на границе разреженной плазмы

Генерация квазистатических и низкочастотных электромагнитных полей в плазме интенсивным лазерным излучением (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Одним из фундаментальных нелинейных физических эффектов, возникающих как в плазме, так и в других материальных средах, является генерация квазистатических электрических и магнитных полей, а также низкочастотных (НЧ) электромагнитных волн высокочастотным (ВЧ) электромагнитным излучением. Это явление, получившее в нелинейной оптике название оптического выпрямления [1], связано с возбуждением в среде с квадратичной нелинейностью электромагнитных полей не только на второй гармонике высокочастотного излучения, но также и на нулевой частоте, а для двух высокочастотных волн на разностной частоте. Именно этим механизмом объясняется появление в нелинейной среде медленно меняющихся со временем (за период ВЧ колебаний) электромагнитных полей. Причем под действием высокочастотного излучения происходит возбуждение как квазистатических, так и низкочастотных электромагнитных полей. Квазистатические электрические и магнитные поля изменяются во времени на масштабах сравнимых с длительностью импульса высокочастотного поля, и не имеют какой-либо выделенной периодической зависимости от времени. В отличие от этого низкочастотные электромагнитные поля имеют характерные частоты значительно ниже частоты электромагнитного излучения и существуют в виде собственных НЧ колебаний и волн в среде. При определенных условиях эти НЧ колебания могут образовать волновые поля в дальней зоне и выходить из вещества в виде низкочастотного электромагнитного излучения.

В разреженной и достаточно горячей плазме явление генерации квазистатических и низкочастотных электромагнитных полей связано в основном с действием на электроны со стороны электромагнитного излучения так называемых усредненных пондеромоторных сил [2, 3]. Наиболее часто эти эффекты наблюдаются при воздействии на плазму высокочастотного лазерного излучения. По мере повышения мощности лазеров помимо только академического интереса эти нелинейные эффекты приобретают принципиальную важность для многих прикладных исследований. 6.

В середине 60-х годов прошлого столетия явление генерации квазистатических магнитных полей (тогда их называли спонтанными магнитными полями) было экспериментально обнаружено в искре, возникающей при фокусировке излучения лазера [4], и несколько позже при воздействии лазерного излучения на вещество [5]. В дальнейшем было проведено много экспериментов, в которых была зарегистрирована мегагауссовая (1 МГс=106Гс) величина напряженности магнитного поля [6−9]. В последнее время появились сообщения о регистрации мультимегагауссовых [10] и даже гигагауссовых (1 ГГс=109 Гс) магнитных полей в лазерной плазме [11, 12]. Вместе с этим имеются экспериментальные данные, свидетельствующие о том, что при воздействии интенсивного лазерного излучения в плазме наряду с магнитными полями появляются сильные статические электрические поля [13−21], напряженность поля которых может превышать величину Ю10В/см [18−21]. Интерес к столь сильным квазистатическим электрическим и магнитным полям вызван, главным образом, с исследованиями, проводимыми по программе УЛТС, где под действием лазерного излучения происходит обжатие и нагрев мишени с ядерным топливом. Эти поля могут оказывать существенное влияние на поглощение лазерного излучения [22−25] и протекание процессов переноса [2637] (теплопроводность, электропроводность, генерация быстрых частиц и др.), что определяет динамику сжатия мишени и нагрев ядерного топлива. Поэтому учет квазистатических электрических и магнитных полей, возникающих в плазме под действием интенсивного лазерного излучения, очень важен для успешной реализации программы УЛТС.

В последние годы достигнут значительный прогресс в генерации фемтосекундных (1 фс=Т0~15 с) лазерных импульсов тераваттной (1 ТВт=1012Вт) и петаваттной (ШВт^Ю^Вт) мощности [38]. Такие ультракороткие сверхмощные лазерные импульсы используются в новых компактных ускорителях заряженных частиц (электронов и ионов), для быстрого поджига ядерной реакции в исследованиях по программе УЛТС, для создания 7 рентгеновских лазеров и источников терагерцевого излучения, а также во многих других научных направлениях. При этом один из наиболее перспективных методов ускорения электронов, с помощью которого уже получены энергии, превышающие ГэВ, является лазерно-плазменный ускоритель на кильватерной волне [39]. Ускоряющее электрическое поле в этом компактном ускорителе создается за счет нелинейного эффекта возбуждения низкочастотных плазменных волн ультракоротким лазерным импульсом. В последнее время заметно повысился интерес к вопросам генерации.

12 субмиллиметрового излучения терагерцевого диапазона (1ТГц=10 Гц). В спектре электромагнитных волн терагерцевое (ТГц) излучение занимает область между микроволновым и инфракрасным излучением и ему соответствуют частоты (О.З^ЗО)ТГц или длины волн 1мм-И0мкм. Интерес к терагерцевому излучению обусловлен прозрачностью многих распространенных материалов (дерево, органика, живая материя и др.) в этой области спектра. Важной особенностью терагерцевого излучения является то, что энергия его квантов сравнима с энергией колебательного движения многих биологических молекул (белки, ДНК и др.) и резонансные частоты этих молекул лежат в ТГц области. Кроме этого используя фокусирующие свойства терагерцевых волн можно получать контрастное изображение мельчайших объектов. Перечисленные свойства позволяют применять терагерцевое излучение во многих важных областях науки и техники. Используя ТГц излучение можно проводить безвредную диагностику человеческого организма. Возможно использование этого излучения в системах безопасности для обнаружения взрывчатки и наркотиков, досмотра в аэропортах и досмотра почтовых отправлений. В биологии терагерцевое излучение может применяться для исследования процессов, происходящих в живых клетках, а в астрофизике для изучения темных облаков. По спектру поглощенного или проходящего терагерцевого излучения можно определять элементный состав исследуемого вещества. Имеет перспективу применение ТГц волн для беспроводной связи и дистанционного контроля внутри зданий. 8.

Существующие в настоящее время источники терагерцевого излучения имеют либо очень малую мощность (квантово-каскадные лазеры, источники на основе полупроводниковых материалов) либо очень громоздкие размеры (лазеры на свободных электронах, накопительные кольца ускорителей). Перспективным методом генерации мощного терагерцевого излучения является использование ультракоротких лазерных импульсов, которые при распространении в разреженной плазме излучают низкочастотные электромагнитные волны ТГц диапазона [40, 41]. Источники терагерцевого излучения, основанные на этом механизме, могут быть плавно перестраиваемые по частоте, иметь высокую мощность и компактные размеры.

В литературе обсуждаются различные физические механизмы генерации квазистатических и низкочастотных электромагнитных полей в плазме под действием высокочастотного излучения.

Первоначально появление квазистатических магнитных полей в плазме объяснялось действием термотокового источника [42, 43], обусловленного тепловым давлением электронов и определяющегося векторным произведением градиентов плотности и температуры электронов [у#е хУ7'е]. При этом возникновение неоднородного распределения плотности и температуры связывалось с воздействием лазерного излучения на плазму. В работах [44−47] рассмотрено возбуждение магнитных полей в плазме из-за появления анизотропии температуры или быстрых электронов, что также вызвано действием излучения лазера. Отметим, что в ряде публикаций авторы рассматривали возбуждение магнитных полей в турбулентной плазме [48−50], причем турбулентное состояние плазмы возникало в результате воздействии лазерных полей.

Несколько позднее сложилось представление о том, что генерация квазистатических магнитных полей может быть обусловлена непосредственным пондеромоторным воздействием самого лазерного излучения. Возбуждение квазистатических магнитных полей при резонансном поглощении лазерного излучения в плазме рассматривалось в ряде публикаций 9.

51−56]. Общие вопросы генерации нелинейных токов и квазистатических магнитных полей под действием высокочастотного электромагнитного излучения представлены в работах [57−62, 196, 197] для бесстолкновительной плазмы и в публикациях [63−68] для плазмы с частыми столкновениями. Возбуждение квазистатических магнитных полей в кильватерной волне лазерного импульса рассмотрено в работах [69−73].

Специфическое явление возникает при распространении в среде электромагнитного излучения круговой поляризации. В этом случае происходит генерация квазистатического магнитного поля, имеющего составляющую вдоль направления распространения электромагнитной волны. Это явление, получившее название обратного эффекта Фарадея (ОЭФ), было впервые предсказано в работе [74]. Выражение для магнитного поля в среде, помещенной в переменное электромагнитное поле круговой поляризации, получено в [74] в рамках равновесной термодинамики. Обоснование этого результата и условий его пригодности для плазмы было дано в работах [189 191, 194, 196, 197]. Экспериментально намагниченность, индуцированная электромагнитным излучением круговой поляризации, была обнаружена сравнительно давно в парамагнитных кристаллах, диамагнитных стеклах, неорганических и органических жидкостях [75−77], а также в лабораторной плазме [78]. Дополнительный интерес к исследованию ОЭФ появился в последнее время, что связано с большим прогрессом в генерации субпикосекундных лазерных импульсов тераваттной мощности. Было проведено экспериментальное исследование возбуждения аксиального магнитного поля и измерена его напряженность в плазме при облучении твердотельных и газовых мишеней лазерными импульсами круговой поляризации в области умеренной [79] и релятивистской [80, 81] интенсивностей. В литературе имеется большое количество теоретических работ по описанию ОЭФ для интенсивного лазерного излучения [82−87, 207], когда скорость движения электронов в лазерном поле близка к скорости света.

Кроме перечисленных механизмов генерации, связанных с действием заданных во времени источников, квазистатические магнитные поля могут самовозбуждаться в результате развития неустойчивости. В публикациях [26, 88−90] была рассмотрена генерация магнитных полей из-за магнитотепловой неустойчивости. Возбуждение магнитных полей при развитии неустойчивости Вейбеля [91] изучалось в работах [92−97], где рассматривался нагрев электронов при обратно тормозном поглощении лазерного излучения, приводящий к формированию анизотропного бимаксвелловского распределения электронов. Пучки заряженных частиц, генерируемые при лазерном облучении и распространяющиеся в плазме, также могут приводить к генерации квазистатических магнитных полей и токов в результате развития филаментационной неустойчивости [98, 99]. Параметрическая генерация квазистатических магнитных полей при воздействии на плазму интенсивного лазерного излучения исследована в работах [100−102, 195]. Вынужденное рассеяние электромагнитной волны на нарастающих в результате развития неустойчивости возмущениях квазистатических магнитных полей и вихревых токов рассмотрено в публикациях [192−194].

Одним из возможных механизмов генерации статических электрических полей в плазме является непосредственное пондеромоторное воздействие самого электромагнитного излучения. Теория нелинейного проникновения нормально падающей циркулярно поляризованной электромагнитной волны в полуограниченную плазму с учетом статического поля разделения зарядов была построена в работе [103]. Генерация электрических полей при воздействии-поляризованного излучения на слой плазмы исследовалась численно в [104]. Для ¿-«-поляризованной электромагнитной волны, падающей на неоднородную плазму, этот вопрос рассмотрен в работе [105]. Некоторые общие вопросы теории генерации статических электрических полей изложены в публикациях [197, 206]. Генерация статических электрических полей при развитии параметрической неустойчивости рассматривалась в работах [106, 195]. Возбуждающиеся в плазме сильные статические электрические поля.

11 являются причиной образования пучков электронов и ионов высокой энергии при облучении лазером газовых струй [32, 33] и тонких металлических фольг [18−21,34−37].

Кроме генерации квазистатических электрических и магнитных полей под действием высокочастотного излучения в плазме могут возбуждаться периодически изменяющиеся со временем низкочастотные электромагнитные поля. Этот эффект обычно связан с пондеромоторным воздействием лазерного излучения и имеет место, например, когда короткий лазерный импульс распространяется в разреженной плазме. В этом случае сзади за лазерным импульсом возбуждаются колебания плотности заряда на плазменной частоте, которая в разреженной плазме значительно меньше частоты лазера. Эти колебания сформированы таким образом, что образуют кильватерную плазменную волну, распространяющуюся с фазовой скоростью равной групповой скорости лазерного импульса. В однородной плазме кильватерная волна в квадратичном приближении по амплитуде лазерного поля содержит только потенциальные электрические поля. Это явление, теоретически рассмотренное в работе [107], в дальнейшем получило подтверждение во многих экспериментах [108−112], где измерялась пространственно-временная структура кильватерного поля. Величина электрического поля в кильватерной волне интенсивного лазерного импульса может достигать значительных величин, что позволяет использовать лазеры для ускорения заряженных частиц до высоких энергий [38, 113, 114]. Кроме электрических полей в кильватерной волне существуют также низкочастотные магнитные поля, напряженность которых пропорциональна четвертой степени амплитуды лазерного излучения [69−71]. В поперечном направлении относительно направления движения лазерного импульса эти электрические и магнитные поля локализованы на масштабах сопоставимых с размером фокального пятна импульса. Если лазерный импульс распространяется не в однородной плазме, а, например, в плазменном канале [115, 116], то возбуждаемая лазерным импульсом кильватерная волна уже не является потенциальной, а содержит как.

12 электрические, так и магнитные поля в квадратичном приближении по амплитуде лазерного поля [117, 118, 200]. Однако и в этом случае электромагнитное поле кильватерной волны является локализованным в поперечном направлении и отсутствует радиальный поток энергии. При.

1С 1 Л «5 плотностях электронов (101М (Псм° частота колебаний в кильватерной плазменной волне лежит в интервале (О.З-ЗО)ТГц, что соответствует дальней инфракрасной или терагерцевой области частот. При определенных условиях возможна трансформация продольных плазменных колебаний кильватерной волны в поперечные электромагнитные моды и образование низкочастотных волновых полей терагерцевого диапазона в дальней зоне. Впервые на возможность генерации низкочастотных волн сгустком электромагнитного поля в среде было обращено внимание в работе [119], где на качественном уровне рассматривалось черенковское и переходное излучение волнового пакета. Для плазмы вопрос о возбуждении вихревых электромагнитных полей обсуждался в работе [120], где решалась одномерная задача о распространении промодулированной по амплитуде электромагнитной волны в неоднородной плазме (см. также [121]). Впервые об экспериментальном обнаружении низкочастотного электромагнитного излучения терагерцевого диапазона при облучении газовых и твердотельных мишеней интенсивным лазерным импульсом фемтосекундной длительности сообщалось в работах [40, 41]. В дальнейшем, в связи с большим интересом к терагерцевому излучению, было предложено несколько других физических механизмов генерации низкочастотного излучения при лазерно-плазменных взаимодействиях. Наиболее обсуждаемый из них связан с преобразованием кильватерной плазменной волны в поперечное электромагнитное поле, что возможно, например, при наличии в плазме неоднородности плотности или приложенного внешнего магнитного поля. Генерация низкочастотного электромагнитного излучения терагерцевого диапазона при распространении короткого лазерного импульса в периодически неоднородной (стратифицированной) плазме была исследована в работе [199] (см., также [122,123]). Применительно к плазме со.

13 случайными неоднородностями, когда лазерный импульс распространяется в плазме с флуктуациями плотности, этот вопрос рассмотрен в работе [202]. В плазме с регулярной неоднородностью низкочастотное излучение лазерного импульса в терагерцевом диапазоне исследовалось как численно в [124], так и аналитически в [125, 126]. Возбуждение терагерцевых электромагнитных волновых полей лазерным импульсом в разреженной плазме при наличии внешнего магнитного поля было рассмотрено в ряде публикаций [127−131, 208, 209] и связано с излучением Вавилова-Черенкова [132, 133]. Генерация электромагнитных волн терагерцевого частотного диапазона при пересечении границы плазмы электронным сгустком, ускоренным и сформированным в кильватерной волне лазерного импульса, исследована в работах [134−139] и обусловлена переходным излучением Гинзбурга-Франка [140, 141]. Низкочастотное переходное излучение объемных и поверхностных волн при пересечении лазерным импульсом границы разреженной плазмы рассмотрено в публикациях [210−212]. В работе [213] изучено терагерцевое излучение при отражении лазерного импульса от границы плотной плазмы. Излучение терагерцевых волн может происходить в разреженной плазме при столкновении двух встречных коротких лазерных импульсов [206], когда в области взаимодействия образуется стоячая мелкомасштабная плазменная волна. Генерация терагерцевого излучения имеет место, также, при оптическом пробое газа, когда лазерный импульс фокусируется с помощью аксикона. Если приложено внешнее постоянное электрическое [142] или СВЧ [143] поле, то волна ионизации возбуждает плазменную волну, бегущую со скоростью больше скорости света, которая излучается за счет эффекта Вавилова-Черенкова. Явление генерации терагерцевого и субтерагерцевого излучения при распространении низко интенсивного лазерного импульса в атмосфере наблюдается во многих экспериментах (см. например [144]). Авторы работы [122] объясняют появление этого излучения модуляциями плотности в плазменном филаменте, образующемся при ионизации воздуха. Механизм.

14 генерации терагерцевого излучения, основанный на нелинейных (четырехволновых) процессах взаимодействия волн, рассмотрен в [145].

В настоящей диссертации рассмотрены некоторые вопросы генерации квазистатических и низкочастотных электромагнитных полей терагерцевого диапазона в плазме при воздействии интенсивного лазерного излучения.

В первой главе диссертации исследованы процессы генерации квазистатических токов и магнитных полей в плазме под действием интенсивного электромагнитного излучения в условиях частых столкновений, когда характерное время и пространственный масштаб изменения квазистатических величин значительно превосходят время электрон-ионных столкновений и длину свободного пробега электронов соответственно. В разделе 1.1 получено выражение для квазистационарного тока (закон Ома) и уравнение для квазистатического магнитного поля в плазме, взаимодействующей с электромагнитным излучением, исходя из гидродинамических уравнений в десятимоментном приближении метода Греда, учитывающих тензор вязких напряжений. Показано, что полученные при таком описании результаты справедливы при любой степени ионизации ионов Z, а при Z"1 отличаются от результатов кинетического рассмотрения только численными коэффициентами. В разделе 1.2 исследовано возбуждение квазистатических магнитных полей при распространении электромагнитной волны круговой поляризации в плазме. Показано, что генерация аксиальной компоненты магнитного поля (ОЭФ) происходит только в условиях, когда плазма имеет радиально неоднородное распределение плотности электронов. Параметрическое возбуждение магнитных полей при развитии апериодической непотенциальной неустойчивости в плазме в условиях плазменного резонанса рассмотрено в разделе 1.3. Показано, что генерация квазистатических магнитных полей сопровождается возбуждением собственных ленгмюровских колебаний плазмы. В разделе 1.4 предсказан новый физический эффектвынужденное магнитное рассеяние (BMP). Вынужденное магнитное рассеяние происходит, когда распространяющаяся в разреженной плазме.

15 электромагнитная волна рассеивается на нарастающих в результате развития неустойчивости апериодических возмущениях магнитного поля и вихревого тока. BMP характеризуется большими углами рассеяния, поворотом плоскости поляризации и происходит без сдвига частоты. Основные результаты, изложенные в первой главе диссертации, опубликованы в работах [189, 191 193, 196].

Во второй главе диссертации рассмотрены вопросы генерации квазистатических токов и электромагнитных полей в бесстолкновительной плазме при воздействии интенсивного электромагнитного излучения. В разделе 2.1 получены выражения для нелинейного тока и уравнения, описывающие генерацию квазистатического магнитного поля в плазме при воздействии интенсивного электромагнитного излучения, исходя из гидродинамических уравнений в приближении десяти моментов метода Греда с учетом тензора вязких напряжений. При медленном изменении квазистатических величин получены выражения для тока намагниченности и напряженности магнитного поля, которые ранее выводились только при кинетическом рассмотрении. Показано, что в приближении холодной плазмы имеет место закон сохранения обобщенного квазистатического вихря. В разделе 2.2 рассмотрена генерация квазистатических магнитных полей при распространении электромагнитной волны круговой поляризации в плазме с радиально неоднородным распределением плотности. Нарастание квазистатических электрических и магнитных полей при развитии параметрической неустойчивости в условиях плазменного резонанса рассмотрено в разделе 2.3. Показано, что возбуждение собственных ленгмюровских колебаний сопровождается нарастанием квазистатических магнитных полей, а генерация собственных высокочастотных поперечных волн связана с усилением квазистатических электрических полей. В разделе 2.4 исследовано рассеяние распространяющейся в плазме электромагнитной волны на квазистатических возмущениях магнитного поля и вихревого тока, нарастающих в результате развития непотенциальной неустойчивости. Этот эффект является аналогом для бесстолкновительной.

16 плазмы, рассмотренному в разделе 1.4 первой главы вынужденному магнитному рассеянию. Показано, что в условиях максимальной скорости нарастания неустойчивости происходит поворот вектора поляризации электромагнитной волны и рассеянная волна распространяется вдоль электрического поля волны накачки. В разделе 2.5 представлена кинетическая теория генерации нелинейных токов и квазистатических электромагнитных полей в плазме при воздействии интенсивного электромагнитного излучения. Полученные выражения для нелинейного тока и уравнения для квазистатических электромагнитных полей справедливы в широкой области изменения пространственно-временных масштабов низкочастотных процессов и обобщают ранее известные результаты. Основные результаты, изложенные во второй главе диссертации, опубликованы в работах [190, 194−198].

В третьей главе рассмотрено возбуждение квазистатических и низкочастотных электромагнитных полей при распространении короткого лазерного импульса в неоднородной плазме. В разделе 3.1 исследовано прохождение короткого лазерного импульса через периодически неоднородную разреженную плазму. Показано, что лазерный импульс излучает электромагнитные волны с частотами, превышающими плазменную частоту. Механизм генерации низкочастотного излучения связан с линейной трансформацией кильватерных плазменных полей лазерного импульса в поперечные электромагнитные волны на модуляциях плотности плазмы. Исследованы спектральные, угловые и энергетические характеристики такого низкочастотного излучения при различных соотношениях между периодом модуляций плотности плазмы и длиной возбуждаемой лазерным импульсом кильватерной плазменной волны. В разделе 3.2 исследовано низкочастотное излучение короткого лазерного импульса, распространяющегося в плазме с флуктуациями плотности. Рассмотрено излучение на плазменной и удвоенной плазменной частоте в неизотермической плазме, а также излучение, возникающее в турбулентной плазмы с заданным стационарным уровнем шумов. В основе изученных эффектов лежат процессы трансформации.

17 кильватерного поля лазерного импульса на ионно-звуковых и ленгмюровских шумах в электромагнитное излучение. В разделе 3.3 рассмотрено распространение лазерного импульса в узком плазменном канале. Аналитически и численно изучена структура электрических и магнитных полей кильватерной волны, возбуждаемой коротким лазерным импульсом. Показано, что радиальное электрическое поле слабо меняется с расстоянием от импульса, а ускоряющее продольное электрическое поле существует только вблизи заднего фронта и быстро спадает при удалении от импульса. В разделе 3.4 рассмотрена генерация квазистатических магнитных полей циркулярно поляризованным лазерным импульсом, распространяющимся в плазменном канале. Показано, что лазерный импульс круговой поляризации возбуждает в плазменном канале радиальную и аксиальную компоненты магнитного поля, которые в слаборелятивистском приближении пропорциональны квадрату амплитуды лазерного поля. Пространственное распределение магнитного поля аналогично полю соленоида конечной длины, а сам лазерный импульс имеет сходство с магнитным диполем, движущимся со скоростью света. Проанализирована структура магнитных полей в широком плазменном канале для лазерного импульса релятивистской интенсивности. Получены выражения для напряженности аксиальных и радиальных магнитных полей пропорциональные первой степени амплитуды лазерного поля. Основные результаты, изложенные в третьей главе диссертации, опубликованы в работах [199−202, 207].

В четвертой главе диссертации рассмотрены вопросы генерации плазменных и низкочастотных электромагнитных полей при взаимодействии двух встречных лазерных импульсов в разреженной плазме. В разделе 4.1 исследована структура плазменных полей, возбуждаемых при столкновении двух одинаковых лазерных импульсов в разреженной плазме. Показано, что при взаимодействии двух коротких встречных лазерных импульсов в разреженной плазме происходит «ударное» возбуждение мелкомасштабных плазменных полей. Эти плазменные поля локализованы в области перекрытия.

18 импульсов и имеют пространственный период равный половине длины волны лазерного излучения. Если длительность лазерных импульсов не превышает периода плазменных колебаний, то возбуждаются долгоживущие, мелкомасштабные, стоячие колебания на плазменной частоте. Для лазерных импульсов с длительностью больше периода плазменных колебаний мелкомасштабные плазменные возмущения являются квазистатическими и не имеют периодической зависимости от времени. Они возникают только в процессе взаимодействия импульсов и исчезают после его окончания. В разделе 4.2 на основе кинетического уравнения Власова рассмотрен квадратичный по лазерному полю квазистатический отклик плазмы. Получено кинетическое уравнение для усредненной функции распределения в квадратичном приближении по амплитуде лазерного поля, которое учитывает эффекты теплового движения электронов и конечности временной длительности лазерного излучения. В разделе 4.3 предсказан эффект генерации низкочастотного электромагнитного излучения при взаимодействии двух встречных коротких лазерных импульсов в разреженной плазме. Излучение происходит на удвоенной плазменной частоте и связано с возбуждением в области пересечения лазерных импульсов мелкомасштабных, долгоживущих, стоячих плазменных колебаний. В основе рассмотренного эффекта лежит элементарный нелинейный процесс слияния двух плазмонов с образованием фотона. Изучены энергетические, спектральные и угловые характеристики излучения и проанализирована зависимость этих характеристик от параметров лазерных импульсов. В разделе 4.4 рассмотрено взаимодействие двух распространяющихся навстречу друг другу лазерных импульсов с одинаковыми частотами и различными длительностями в разреженной плазме. Показано, что возбуждение в области взаимодействия мелкомасштабных плазменных полей, сопровождается обратным рассеянием каждого лазерного импульса. При этом сдвиг частоты и длительность рассеянного назад излучения существенно зависят от размеров взаимодействующих импульсов. Показано, что в результате столкновения длинного лазерного импульса со встречным коротким.

19 импульсом позади последнего появляется длинный «хвост» рассеянного излучения, спектр которого содержит сателлиты, смещенные на плазменную частоту. Основные результаты, изложенные в четвертой главе диссертации, опубликованы в работах [203−206].

В пятой главе рассмотрены вопросы генерации низкочастотных электромагнитных волновых полей терагерцевого диапазона, связанные с черенковским и переходным механизмами излучения при лазерно-плазменных взаимодействиях. В разделе 5.1 рассмотрено черенковское излучение короткого лазерного импульса, распространяющегося в разреженной плазме вдоль постоянного магнитного поля. Исследованы спектральные, угловые, энергетические и пространственно-временные характеристики излучения. Показано, что широкий лазерный импульс излучает волны в основном на плазменной частоте, распространяющиеся вдоль направления движения импульса. При уменьшении поперечных размеров импульса угол излучения увеличивается и для остро сфокусированного лазерного импульса излучение направлено назад. При этом спектральная линия смещается от плазменной частоты в сторону верхней гибридной частоты. Показано, что из-за присутствия внешнего магнитного поля энергия кильватерных плазменных колебаний полностью преобразуется в энергию низкочастотного электромагнитного излучения. В разделе 5.2 представлена теория генерации низкочастотного переходного излучения короткого лазерного импульса, пересекающего границу вакуум-плазма. Показано, что при падении короткого лазерного импульса на границу разреженной плазмы происходит генерация низкочастотного переходного излучения, которое распространяется в вакуум и в плазму в виде электромагнитного импульса. Исследованы спектральные, угловые и энергетические характеристики переходного излучения, а также пространственно — временная структура излучаемых волн. Если длительность лазерного импульса меньше периода плазменных колебаний, то переходное излучение в вакууме и в плазме имеет частоту близкую к плазменной частоте, а его временная протяженность заметно превышает длительность лазерного.

20 импульса. Для лазерного импульса, длительность которого превышает период плазменных колебаний, в спектре переходного излучения в вакууме появляется широкий максимум на частоте близкой к обратной длительности лазерного импульса, а спектральная линия на плазменной частоте исчезает. При этом значительно уменьшается временная длительность импульса переходного излучения, которая становится сравнимой с длительностью лазерного импульса. Увеличение длительности лазерного импульса незначительно сказывается на частоте и длительности импульса переходного излучения в плазме, но в месте с тем приводит к заметному уменьшению энергии излучения. Показано, что энергия, излучаемая в вакуум, значительно превосходит энергию переходного излучения в плазме. В разделе 5.3 рассмотрено переходное излучение поверхностных волн при пересечении коротким лазерным импульсом границы раздела вакуум-плазма. Показано, что поверхностная волна распространяется вдоль границы плазмы в виде импульса электромагнитного поля, частота и временная длительность которого определяются размером фокального пятна лазерного излучения. Наиболее эффективное возбуждение поверхностных волн происходит при острой фокусировке лазерного импульса. В этом случае энергия поверхностной волны значительно превосходит энергию объемного низкочастотного переходного излучения. В разделе 5.4 рассмотрена генерация низкочастотного излучения терагерцевого диапазона при падении лазерного импульса на границу плотной плазмы. В отличие от раздела 5.2 в данном случае низкочастотные волновые поля возбуждаются при отражении лазерного импульса от границы сверхкритической плазмы. Показано, что происходит генерация широкополосного коротко импульсного электромагнитного излучения, временная длительность которого сравнима с длительностью лазерного импульса. Основные результаты, изложенные в пятой главе диссертации, опубликованы в работах [208−213].

В заключении изложены главные результаты диссертационной работы.

Основные результаты диссертации опубликованы в работах [189−213] и докладывались на следующих конференциях, симпозиумах и семинарах: Звенигородской конференции по физике плазмы и УТС (1987;1998, 2000;2008, Звенигород) — Всесоюзном семинаре по параметрической турбулентности и нелинейным явлениям в плазме (1980;1987, Москва) — Международной конференции «Lasers'97» (1997, Новый Орлеан, США) — 13th Advanced ICFA Beam Dynamics Workshop and 1st ICFA Novel and Advanced Accelerator Workshop (1997, Kyoto, Japan) — Международной конференции «Сильно связанные кулоновские системы» (SCCS, 2005, Москва) — на Международной конференции «Оптика лазеров» (Laser Optics, 2006, С. Петербург) — Международной конференции «Воздействие интенсивных потоков энергии на вещество» (2005, 2007, Эльбрус) — международном симпозиуме по физике высокой плотности энергии в веществе (2006, Хиршегг, Австрия), Европейской конференции по взаимодействию лазерного излучения с веществом (ECLIM, 2006, Мадрид, Испания) — Международной конференции «Уравнения состояния вещества» (2006, 2008, Эльбрус) — Российском симпозиуме «Проблемы физики ультракоротких процессов в сильнонеравновесных средах» (2005;2007, Н. Афон, Абхазия), семинаре по физике плазмы Физического института РАН (рук. чл.-корр. В.П. Силин), семинаре теоретического отдела ИОФ РАН (рук. проф. A.A. Рухадзе), семинаре теоретического отдела ОИВТ РАН (рук. проф. B.C. Воробьев), семинаре отдела лазерной плазмы ОИВТ РАН (рук. проф. Н.Е. Андреев), семинаре Центра теоретической физики Ecole Polytechnique (рук. П. Мора, Пализо, Франция).

Выводы.

В пятой главе диссертации исследовано возбуждение низкочастотного электромагнитного излучения терагерцевого диапазона при взаимодействии ультракороткого лазерного импульса с плазмой. Рассмотрено черенковское излучение лазерного импульса в магнитоактивной плазме, а также переходное излучение объемных и поверхностных волн на границе разреженной и плотной плазмы.

1.) Показано, что при распространении в магнитоактивной плазме лазерный импульс возбуждает низкочастотные, медленные необыкновенные электромагнитные волны, показатель преломления для которых может быть больше единицы. В этом случае происходит черенковское излучение таких волн, причем направление переноса энергии (направление групповой скорости) не всегда совпадает с направлением распространения фазового фронта волны. Лазерный импульс с большим размером фокального пятна излучает волны на плазменной частоте, распространяющиеся вдоль направления движения импульса. Наиболее интенсивное излучение на верхней гибридной частоте.

289 возникает для остросфокусированного лазерного импульса. В этом случае волны распространяются в поперечном направлении, а энергия переносится назад по отношению к направлению движения лазерного импульса. Показано, что из-за присутствия внешнего магнитного поля энергия кильватерных плазменных колебаний (4.1.47) полностью преобразуется в энергию низкочастотного электромагнитного излучения (5.1.46).

2.) Построена теория низкочастотного переходного излучения короткого лазерного импульса на границе плазмы. Показано, что при падении короткого лазерного импульса на границу разреженной плазмы происходит генерация низкочастотного переходного излучения, которое распространяется в вакуум и в плазму в виде импульса электромагнитного поля. Если длительность лазерного импульса не превышает периода плазменных колебаний, то переходное излучение в вакууме и в плазме имеет частоту близкую к плазменной частоте, а его временная протяженность заметно превышает длительность лазерного импульса. Для лазерного импульса, длительность которого превышает период плазменных колебаний, в спектре переходного излучения в вакууме появляется широкий максимум на частоте близкой к обратной длительности лазерного импульса, а спектральная линия на плазменной частоте исчезает. При этом значительно уменьшается временная длительность импульса переходного излучения, которая становится сравнимой с длительностью лазерного импульса. Увеличение длительности лазерного импульса незначительно сказывается на частоте и длительности импульса переходного излучения в плазме, но в месте с тем заметно уменьшается энергия излучения. Показано, что энергия, излучаемая в вакуум, значительно превосходит энергию переходного излучения в плазме.

3.) Показано, что при падении короткого лазерного импульса на границу разреженной плазмы кроме генерации объемного переходного излучения происходит переходное излучение поверхностных волн. Поверхностная волна распространяется по границе плазмы в виде электромагнитного импульса, длительность и частота которого определяется размером фокального пятна.

290 лазерного излучения. Показано, что наиболее эффективное возбуждение поверхностных волн происходит при острой фокусировке лазерного излучения. В этом случае энергия поверхностной волны значительно превышает энергию объемного переходного излучения.

4.) Показано, что при отражении лазерного импульса от границы сверхкритической плазмы происходит генерация короткого импульса терагерцевого электромагнитного излучения. Остросфокусированный лазерный импульс излучает энергию в поперечном направлении на частоте сравнимой с обратной длительностью лазерного импульса. Увеличение размера фокального пятна лазерного импульса приводит к смещению диаграммы направленности в сторону малых углов, при этом максимум в спектре терагерцевого излучения сдвигается в область меньших частот.

Заключение

.

В диссертации рассмотрены некоторые вопросы теории генерации квазистатических и низкочастотных электромагнитных полей в плазме при воздействии интенсивного лазерного излучения. Основными полученными результатами являются:

1. Построена теория генерации квазистатических магнитных полей в плазме при воздействии высокочастотного электромагнитного излучения на основе гидродинамических уравнений в десятимоментном приближении метода Греда. В сильностолкновительном режиме получено уравнение для квазистатического магнитного поля справедливое при произвольной степени ионизации ионов. В бесстолкновительной плазме при медленном изменении квазистатических величин получено выражение для тока намагниченности. Показано, что в приближении холодной бесстолкновительной плазмы имеет место закон сохранения обобщенного квазистатического вихря.

2. Показано, что при распространении в плазме циркулярно поляризованной электромагнитной волны постоянной амплитуды аксиальная компонента квазистатического магнитного поля возбуждается только из-за радиальной неоднородности плотности электронов.

3. Предсказан новый физический эффект — вынужденное магнитное рассеяние. Вынужденное магнитное рассеяние происходит, когда распространяющаяся в разреженной плазме электромагнитная волна рассеивается на нарастающих в результате развития неустойчивости возмущениях магнитного поля и вихревого тока, и характеризуется большими углами рассеяния, а также поворотом вектора поляризации электромагнитной волны.

4. Развита кинетическая теория нелинейного низкочастотного отклика бесстолкновительной плазмы на воздействие высокочастотного электромагнитного излучения. Получены выражения для нелинейного тока и уравнения для квазистатических электрических и магнитных полей, справедливые в широкой области изменения пространственно-временных масштабов низкочастотных процессов.

5. Предсказан эффект генерации низкочастотного электромагнитного излучения терагерцевого диапазона при распространении короткого лазерного импульса в разреженной плазме с периодически неоднородным распределением плотности. Показано, что низкочастотное излучение возникает из-за трансформации кильватерной волны лазерного импульса в электромагнитную волну на модуляциях плотности плазмы.

6. Исследовано низкочастотное излучение терагерцевого диапазона короткого лазерного импульса, распространяющегося в неизотермической плазме с флуктуациями плотности. Показано, что излучение на плазменной и на удвоенной плазменной частоте связано с трансформацией кильватерного плазменного поля, возбуждаемого лазерным импульсом, в электромагнитную волну на ионно-звуковых и ленгмюровских шумах. Рассмотрено излучение в окрестности плазменной частоты, возникающее из плазмы с заданными стационарными флуктуациями плотности электронов.

7. Аналитически и численно изучена структура электрических и магнитных полей в кильватерной волне, возбуждаемой коротким лазерным импульсом в узком плазменном канале. Показано, что ускоряющее электрическое поле в плазменном канале существует только сзади за лазерным импульсом и быстро спадает при удалении от заднего фронта импульса.

8. Показано, что при распространении лазерного импульса круговой поляризации в плазменном канале происходит возбуждение радиальной и аксиальной компонент квазистатического магнитного поля, которые в слаборелятивистском приближении пропорциональны квадрату амплитуды лазерного поля. Для лазерного импульса релятивистской интенсивности с большими пространственными размерами получены выражения для аксиальных и радиальных магнитных полей пропорциональные первой степени амплитуды лазерного поля.

9. Показано, что при взаимодействии двух коротких встречных лазерных импульсов в разреженной плазме происходит возбуждение мелкомасштабных плазменных полей. Эти плазменные поля локализованы в области перекрытия импульсов и имеют пространственный период равный половине длины волны лазерного излучения. Если длительность лазерных импульсов не превышает периода плазменных колебаний, то возбуждаются долгоживущие, мелкомасштабные, стоячие колебания на плазменной частоте. При взаимодействии лазерных импульсов с длительностью больше периода плазменных колебаний мелкомасштабные плазменные возмущения являются квазистатическими и существуют только в течение времени перекрытия импульсов.

10. Предсказан эффект генерации низкочастотного электромагнитного излучения терагерцевого диапазона при взаимодействии двух встречных коротких лазерных импульсов в разреженной плазме. Показано, что излучение происходит на удвоенной плазменной частоте и связано с возбуждением в области перекрытия лазерных импульсов мелкомасштабных, долгоживущих, стоячих плазменных колебаний.

11. Рассмотрено нелинейное рассеяние, возникающее при взаимодействии в разреженной плазме двух встречных лазерных импульсов различной временной длительности. Показано, что сзади короткого лазерного импульса после столкновения с длинным импульсом появляется протяженный «хвост» рассеянного излучения соизмеримый с продольным размером длинного импульса. При этом в спектре излучения короткого импульса появляются линии, смещенные на плазменную частоту.

12. Исследовано черенковское излучение короткого лазерного импульса, распространяющегося в разреженной плазме вдоль внешнего постоянного магнитного поля. Показано, что наиболее интенсивное излучение назад на верхней гибридной частоте возникает при острой фокусировке лазерного импульса. Показано, что из-за присутствия внешнего магнитного поля.

294 энергия кильватерных плазменных колебаний полностью преобразуется в энергию низкочастотного электромагнитного излучения.

13. Построена теория генерации низкочастотного переходного электромагнитного излучения терагерцевого диапазона при пересечении коротким лазерным импульсом границы раздела вакуум-плазма. Исследованы спектральные, угловые и энергетические характеристики низкочастотного переходного излучения, а также пространственно-временная структура излучаемых волн. Показано, что переходное излучение распространяется от границы в вакуум и в плазму в виде импульса электромагнитного поля, частота и временная продолжительность которого определяется длительностью лазерного импульса.

14. Показано, что при падении короткого лазерного импульса на границу разреженной плазмы вместе с генерацией объемного низкочастотного электромагнитного излучения происходит переходное излучение поверхностных волн. Поверхностная волна распространяется по границе плазмы в виде электромагнитного импульса, частота и длительность которого определяется размером фокального пятна лазерного излучения. Показано, что наиболее эффективное возбуждение поверхностных волн происходит при острой фокусировке лазерного импульса.

15. Предсказан эффект генерации коротко импульсного широкополосного терагерцевого электромагнитного излучения при отражении лазерного импульса от границы сверхкритической плазмы. Показано, что остросфокусированный лазерный импульс излучает энергию в поперечном направлении на частоте сравнимой с обратной длительностью импульса. Увеличение размера фокального пятна лазерного излучения приводит к смещению диаграммы направленности в сторону малых углов, при этом максимум в спектре терагерцевого излучения сдвигается в область меньших частот.

В заключении автор считает своим долгом выразить глубокую благодарность профессору JI.M. Горбунову за большое внимание, постоянную поддержку и помощь в работе. Автор благодарит своих первых учителей В. П. Силина и Ю. М. Алиева. Автор также благодарен за совместную работу своим соавторам А. Ш. Абдуллаеву, Н. Е. Андрееву, В. Ю. Быченкову, П. А. Далакишвили, Е. В. Чижонкову, В.М. Jovanovic, M.S. Jovanovic, L. Stenflo, P.K. Shukla.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Шен И. Р. Принципы нелинейной оптики. — М.: Наука, 1989. С. 49.
  2. А.В., Миллер М. А. О потенциальных ямах для заряженных частиц в высокочастотном электромагнитном поле // ЖЭТФ. 1958. Т. 34. № 2. С. 242−243.
  3. В.И., Пинский Я. М. Тензор напряжений для плазмы в высокочастотном электромагнитном поле с учетом столкновений // ЖЭТФ. 1968. Т. 54. № 6. С. 1889−1898.
  4. В.В., Серов Р. В. Исследование магнитного поля искры, возникающей при фокусировке излучения лазера // Письма в ЖЭТФ. 1966. Т. 4. № 3. С. 103−106.
  5. Г. А., Рабинович М. С., Смирнова А. Д., Студеное В. Б. Токи, создаваемые световым давлением при воздействии луча лазера на вещество //Письма в ЖЭТФ. 1967. Т. 5. № 4. С. 116−118.
  6. Stamper J.A., Ripin В.Н. Faraday-rotation measurements of megagauss magnetic fields in laser-produced plasmas // Phys. Rev. Lett. 1975. V. 34. № 3. P. 138−141.
  7. Stamper J.A., Mc Lean E.A., Ripin B.H. Studies of spontaneous magnetic fields in laser-produced plasmas by Faraday-rotation // Phys. Rev. Lett. 1978. V. 40. № 18. P. 1177−1181.
  8. Raven A., Willi O., Rumsby P.T. Megagauss magnetic fields profiles in laser-produced plasmas //Phys. Rev. Lett. 1978. V. 41. № 8. P. 554−557.
  9. Borghesi M., Mackinnon A. J., Gaillard R. et al. Large quasistatic magnetic fields generated by a relativistically intense laser pulse propagating in a preionized plasma//Phys. Rev. Lett. 1998. V. 80. № 23. P. 5137−5140.
  10. Sandhu A.S., Dharmadhikari A.K., Rajeev P.P. et al. Laser-generated ultrashort multimegagauss magnetic pulses in plasmas // Phys. Rev. Lett. 2002. V. 89. № 22. P. 22 5002(1−4).
  11. W.Murakami Y., Kitagawa Y., Sentoku Y. et al. Observation of proton rear emission and possible gigagauss scale magnetic fields from ultra-intense laser illuminated plastic target // Phys. Plasmas. 2001. V. 8. № 9. P. 4138−4143.297
  12. Wagner U., Tatarakis M., Gopal A. et al Laboratory measurements of 0.7 GG magnetic fields generated during high-intensity laser interactions with dense plasmas //Phys. Rev. E. 2004. V. 70. № 2. P. 2 6401(1−5).
  13. Wilks S.C., Langdon A.B., Cowan Т.Е. et al. Energetic proton generation in ultraintense laser-solid interactions // Phys. Plasmas. 2001. V. 8. № 2. P. 542−549.
  14. Roth M., Cowan Т.Е., Key M.H. et al. Fast ignition by intense laser-accelerated proton beams // Phys. Rev. Lett. 2001. V. 86. № 3. P. 436−439.
  15. Lehmberg R.H., Stamper J.A. Depolarization in laser probing of inhomogeneous magnetized plasmas // Phys. Fluids. 1978. V. 21. № 5. p. 814−816.
  16. Craxton R.S., Haines M.G. Hot spots in laser plasmas // Phys. Rev. Lett. 1975. V. 35. № 20. P. 1336−1339.
  17. Ramani A., Laval G. Heat flux reduction by electromagnetic instabilities // Phys. Fluids. 1978. V. 21. № 6. P. 980−991.
  18. Jung R., Osterholz J., Lowenbruck K. et al. Study of electron-beam propagation through preionized dense foam plasmas // Phys. Rev. Lett. 2005. V. 94. № 19. P. 19 5001(1−4).
  19. Li Y.T., Yuan M.H., Zheng Z.Y. et al. Observation of a fast electron beam emitted along the surface of a target irradiated by intense femtosecond laser pulses // Phys. Rev. Lett. 2006. V. 96. № 16. P. 16 5003(1−4).
  20. Ter-Avetisyan S., Nickles P.V. Ion acceleration at the front and rear surfaces of thin foils with high intensity 40 fs laser pulse // Письма в ЖЭТФ. 2006. Т. 83. № 5−6. С. 246−250.
  21. ЪЪ.Моигои G. A., Tajima Т., Bulanov S.V. Optics in the relativistic regime // Rev. Mod. Physics. 2006. V. 78. № 2. P. 309−371.
  22. Tajima Т., Dawson J.M. Laser electron accelerator // Phys. Rev. Lett. 1979. V. 43. № 4. P. 267−270.
  23. AA.Shkarofsky I.P. Heat conduction and magnetic field induction in the presence of cold- and hot-electron maxwellian distributions // Phys. Rev. Lett. 1979. V. 42. №. 20. P. 1342−1345.
  24. Plasmas. 2000. V. 7. №. 5. P. 1539−1543. 48. Ванштейн С. И. О возможности генерации магнитного поля ленгмюровскими колебаниями // ЖЭТФ. 1974. Т. 67. № 2(8). С. 517−524.
  25. С.А., Цытович В. Н. Модуляционное возбуждение магнитных полей // ЖЭТФ. 1979. Т. 76. № 4. С. 1293−1302.
  26. Tidman D.A. Seeded megagauss turbulence in dense fusion-target plasmas // Phys. Rev. Lett. 1975. V. 35. № 18. P. 1228−1231.
  27. Tomson J. J., Max C.E., Estabrook K. Magnetic fields due to resonance absorption of laser light // Phys. Rev. Lett. 1975. V. 35. № 10. P. 663−667.
  28. Bezzerides В., Du Bois D.F., Forslund D.W., Lindman E.L. Magnetic field generation in resonance absorption of light // Phys. Rev. Lett. 1977. V. 38. № 9. P. 495−498.
  29. Mora P., Pellat R. Ponderomotive effects and magnetic field generation in radiation plasma interaction//Phys. Fluids. 1979. V. 22. №. 12. P. 2408−2417.
  30. Mora P., Pellat R. Magnetic field generation in the underdense plasma // Phys. Fluids. 1981. V. 24. №. 12. P. 2219−2226.
  31. Ю.М., Быченков В. Ю. Генерация квазистационарных магнитных полей в лазерной плазме // Физика плазмы. 1981. Т. 7. № 1. С. 97−109.
  32. Jovanovic D., Vukovic S. Generation of quasi-stationary magnetic fields in turbulent plasmas // Physica B+C. 1984. V. 125 C. № 3. P. 369−376.
  33. A.B., Силин В. П., Чеготов М. В. К теории переноса в полностью ионизованной плазме // Физика плазмы. 1990. Т. 16. № 5. С. 575−586.
  34. Brodin G., Stenflo L. Effect of collisions on the magnetization current in a plasma // J. Plasma Phys. 1993. V. 50. № 2. P. 325−330.
  35. Gorbunov L.M., Mora P., Antonsen T.M. Jr. Magnetic field of a plasma wake driven by a laser pulse 11 Phys. Rev. Lett. 1996. V. 76. №. 14. P. 2495−2498.
  36. Plasmas. 2000. V. 7. № 12. P. 5252−5254. 1А. Питаевский JI.TL. Электрические силы в прозрачной среде с дисперсией // ЖЭТФ. 1960. Т. 39. № 5(11). С. 1450−1458.
  37. Pershan P. S. Nonlinear Optical Properties of Solids: Energy Considerations // Phys. Rev. 1963. V. 130. № 3. p. 919−929.
  38. Des champs J., Fitaire M, Lagoutte M. Inverse Faraday effect in a plasma // Phys. Rev. Lett. 1970. V. 25. № 19. P. 1330−1332.
  39. Steiger A.D., Woods C.H. Intensity-dependent propagation characteristics of circularly polarized high-power laser radiation in a dense electron plasma // Phys. Rev. A. 1972. V. 5. № 3. P. 1467−1474.
  40. Talin D., Kaftanjian V.P., Klein L. Inverse Faraday effect in plasmas // Phys. Rev. A. 1975. V. 11. № 2. P. 648−657.
  41. В.Ю., Демин В. И., Тихончук В. Т. Генерация электромагнитных полей в разреженной плазме ультракоротким лазерным импульсом // ЖЭТФ. 1994. Т. 105. № 1.С. 118−128.
  42. Estabrook K. Qualitative aspects of underdense magnetic fields in laser-fusion plasmas//Phys. Rev. Lett. 1978. V. 41. № 26. P. 1808−1811.
  43. В.П., Урюпин С. А. Генерация тока увлечения высокой плотности высокочастотным излучением//ЖЭТФ. 1997. Т. 111. № 1. С. 107−119.304
  44. Л.И. Генерация магнитного поля потоками заряженных частиц и их торможение в плазме // Письма в ЖЭТФ. 1982. Т. 35. № 2. С. 72−74.
  45. Aliev Yu.M., Bychenkov V.Yu., Frolov А.А. Filamentation and magnetic field generation by charged particles beams in laser produced plasmas // Plasma Physics. 1983. V. 25. № 8. P. 827−831.
  46. А.Ш., Алиев Ю. М., Быченков В. Ю. О самовозбуждении магнитных полей в лазерной плазме // Письма в ЖЭТФ. 1978. Т. 28. № 8. С. 524−526.
  47. Abdullaev A. Sh, Aliev Yu.M., Bychenkov V.Yu., Stefan V. Magnetic instability of laser-produced plasma and spontaneous generation of magnetic fields I I Phys. Lett. A. 1979. V. 71. № 1. P. 63−65.
  48. Ю.М., Быченков В. Ю. Параметрическая генерация магнитных полей при воздействии на плазму излучения большой мощности // ЖЭТФ. 1979. Т. 76. № 5. С. 1586−1592.
  49. С. В. К нелинейной теории проникновения циркулярно поляризованной электромагнитной волны в полуограниченную плазму // Физика плазмы. 1981. Т. 7. № 6. С. 1342−1349.305
  50. Нога Н. Hydrodynamic derivation of double layers (DL) and electric fields in plasmas // Laser and Part. Beams. 1985. V. 3. № 1. P. 59−78.
  51. А.Ш., Алиев Ю. М., Быченков В. Ю., Фролов А. А. Генерация статических электрических полей при воздействии на плазму мощного электромагнитного излучения. Препринт ФИАН № 8. -М., 1986. С. 1−9.
  52. В.П. Параметрический резонанс в плазме // ЖЭТФ. 1965. Т. 48. № 6. С. 1679−1689.
  53. Л.М., Кирсанов В. И. Возбуждение плазменных волн пакетом электромагнитного излучения // ЖЭТФ. 1987. Т. 93. № 2. С. 509−518.
  54. Marques J.R., Geindre J.P., Amiranoff F. et al. Temporal and Spatial Measurements of the Electron Density Perturbation Produced in the Wake of an Ultrashort Laser Pulse // Phys. Rev. Lett. 1996. V. 76. № 19. p. 3566−3569.
  55. Siders C.W., Leblanc S.P., Fisher D. et al. Laser wakefield excitation and measurement by femtosecond longitudinal interferometry // Phys. Rev. Lett. 1996. V. 76. № 19. P. 3570−3573.
  56. Marques J.R., Dorchies F., Audebert P. et al. Frequency increase and damping of nonlinear electron plasma oscillations in cylindrical symmetry // Phys. Rev. Lett. 1997. V. 78. № 18. P. 3463−3466.
  57. Takahashi E., Honda H., Miura E. et al. Observation of spatial asymmetry of THz oscillating electron plasma wave in a laser wakefield // Phys. Rev. E. 2000. V. 62. № 5. P. 7247−7250.
  58. Kotaki H, Kando M., Oketa T. et al. Direct measurement of coherent ultrahigh wakefields exited by intense ultrashort laser pulse in gas-jet plasma // Phys. Plasmas. 2002. V. 9. № 4. P. 1392−1400.
  59. Esarey E., Sprangle P., Krall J., Ting A. Overwiew of plasma-based accelerator concents // IEEE Trans. Plasma Sci. 1996. V. 24. № 2. P. 252−288.
  60. Andreev N.E., Kuznetsov S. V. Guided propagation of short intense laser pulses and electron acceleration // Plasma Phys. Control. Fusion. 2003. V. 45. P. A39-A57.306
  61. Durfee С. G., Milchberg H.M. Light pipe for high intensity laser pulses // Phys. Rev. Lett. 1993. V. 71. № 15. P. 2409−2412.
  62. Durfee C. G., Lynch G., Milchberg H.M. Development of a plasma waveguide for high-intensity laser pulses // Phys. Rev. E. 1995. V. 51. № 3. P. 2368−2389.
  63. Andreev N.E., Gorbunov L.M., Kirsanov V.I. et al. Structure of the wake field in plasma channels // Phys. Plasmas. 1997. V. 4. № 4. P. 1145−1153.
  64. Shvets G., Li X. Theory of laser wakes in plasma channels // Phys. Plasmas. 1999. V. 6. № 2. P. 591.
  65. Г. А. Черенковское и переходное излучения от электромагнитных волн // ЖЭТФ. 1962. Т. 42. № 5. С. 1360−1364.
  66. Dysthe КВ., Mjolhus Е., Trulsen J. Nonlinear mixing as a plasma density probe // J. Geoph. Research A. 1978. V. 83. № 5. P. 1985−1990.
  67. Tripathi V.K., Liu C.S. Self-generated magnetic field in an amplitude modulated laser filament in a plasma // Phys. Plasmas. 1994. V. 1. № 4. P. 990−992.
  68. Sprangle P., Penano J.R., Hafizi В., Kapetanakos C.A. Ultrashort laser pulses and electromagnetic pulse generation in air and on dielectric surfaces 11 Phys. Rev. E. 2004. V. 69. № 6. P. 6 6415(1−17).
  69. Antonsen T.M. Jr., Palastro J., Milchberg H.M. Excitation of terahertz radiation by laser pulse in nonuniform plasma channels // Phys. Plasmas. 2007. V. 14. № 3. 3 3107(1−9).
  70. Sheng Z.-M., Wu H.-C., Li K, Zhang J. Terahertz radiation from the vacuum-plasma interface driven by ultrashort intense laser pulses // Phys. Rev. E. 2004. V. 69. № 2. P. 2 5401(1−4).
  71. Sheng Z.-M., Mima K, Zhang J., Sanuki H. Emission of electromagnetic pulses from laser wakefields through linear mode conversion // Phys. Rev. Lett. 2005. V. 94. № 9. P. 9 5003(1−4).
  72. Sheng Z.-M., Mima K, Zhang J. Powerful terahertz emission from laser wake fields excited in inhomogeneous plasmas // Phys. Plasmas. 2005. V. 12. № 12. P. 12 3103(1−14).307
  73. Yoshii J., Lai C.H., Katsouleas T. et al. Radiation from Cherenkov wakes in a magnetized plasma // Phys. Rev. Lett. 1997. V. 79. № 21. P. 4194−4197.
  74. Spence N., Katsouleas T., Muggli P. et al. Simulations of Cherenkov wake radiation sources // Phys. Plasmas. 2001. V. 8. № 11. P. 4995−5005.
  75. Yugami N., Higashiguchi T., Gao H. et al. Experimental observation of radiation from Cherenkov wakes in magnetized plasma // Phys. Rev. Lett. 2002. V. 89. № 6. P. 6 5003(1−4).
  76. Dorranian D., Starodubtsev M., Kawakami H., et al. Radiation from high-intensity ultrashort-laser-pulse and gas-jet magnetized plasma interaction // Phys. Rev. E. 2003. V. 68. № 2. P. 2 6409(1−7).
  77. Bakunov M.L., Bodrov S.V., Maslov A.V., Sergeev A.M. Two-dimensional theory of Cherenkov radiation from short laser pulses in a magnetized plasma // Phys. Rev. E. 2004. V. 70. № 1. P. 1 6401(1−7).
  78. И.Е. Сборник научных трудов. M.: Наука, 1975. T. 1. С. 83.
  79. И.M. Эффект Вавилова-Черенкова (вопросы теории). М.: Наука, 1986. С. 204.
  80. Leemans W.P., Geddes C.G.R., Faure J. et al. Observation of Terahertz Emission from a Laser-Plasma Accelerated Electron Bunch Crossing a Plasma-Vacuum Boundary // Phys. Rev. Lett. 2003. V. 91. № 7. P. 7 4802(1−4).
  81. Leemans W.P., van Tilborg J., Faure J. et al. Terahertz radiation from laser accelerated electron bunches // Phys. Plasmas. 2004. V. 11. № 5. P. 2899−2906.
  82. В.Л., Франк KM. Излучение равномерно движущегося электрона, возникающее при его переходе из одной среды в другую // ЖЭТФ. 1946. Т. 16. С. 15.
  83. В.Л., Цытович В. Н. Переходное излучение и переходное рассеяние. М.: Наука, 1984. Гл. 1−3.
  84. С.В., Суворов Е. В., Шалашов А. Г. О возможности генерации терагерцового излучения при оптическом пробое плотного газа // Письма в ЖЭТФ. 2004. Т. 79. № 8. С. 443−447.
  85. A.M., Введенский Н. В., Гилъденбург В. Б. Генерация терагерцового излучения при оптическом пробое газа // Письма в ЖЭТФ 2005. Т. 82. № 12. С. 852−857.
  86. Tzortzakis S., Mechain G., Patalano G. et al. Coherent subterahertz radiation from femtosecond infrared filaments in air // Optics Letters. 2002. V. 27. № 21. P. 1944−1946.
  87. Yampolsky N.A., Fraiman G.M. Conversion of laser radiation to terahertz wave in plasma // Phys. Plasmas. 2006. V. 13. № 11. P. 11 3108(1 -7).
  88. Raven A., Rumsby P.T. Observation of resonance and thermoelectric magnetic fields in a microwave-plasma interaction // Phys. Lett. A. 1977. V. 60. № 1. P. 42−44.
  89. Di Vergilio W.F., Wong A.Y., Kim H.C., Lee Y.C. Self-generated magnetic fields in the microwave plasma resonant interaction // Phys. Rev. Lett. 1977. V. 38. № 10. P. 541−544.
  90. Obenschain S.P., Luhmann N.C. Self-magnetic-field generation in a plasma // Phys. Rev. Lett. 1979. V. 42. № 5. P. 311−314.
  91. В.П. Введение в кинетическую теорию газов. М.: Наука, 1971.309
  92. Ф.Ф., Кудашев В. Р., Лахин В. П. и др. Анизотропный механизм генерации магнитного поля в столкновительной плазме, находящейся в высокочастотном поле // ЖЭТФ. 1984. Т. 86. № 1. С. 110−119.
  93. В., Не Х.Т., Zhu S. Fluid theory for quasistatic magnetic field generation in intense laser plasma interaction // Phys. Plasmas. 2006. V. 13. № 5. P. 5 3106(1−7).
  94. А.Ф., Богданкевич Л. С., Рухадзе А. А. Основы электродинамики плазмы. -М.: Высшая Школа, 1978.
  95. Л.Г. Механика жидкости и газа. М.: Наука, 1970. С. 115.
  96. Н.Л. О возможности параметрического резонанса в электронной плазме // ЖЭТФ. 1970. Т. 59. № 10. С. 1251−1253.
  97. В.В., Силин В. П. Нелинейная теория взаимодействия волн в плазме // Труды ФИАН. М.: Наука, 1972. Т. 61. С. 42−281.
  98. Chen K.R., Dawson J.M. Ion-Ripple laser // Phys. Rev. Lett. 1992. V. 68. № 1. P. 29−32.
  99. Dai Z.-M., Xu L. Three-dimensional theory of an ion-ripple laser // Phys. Rev. E. 1994. V. 49 № 1. P. 745−750.
  100. А.Г. Флуктуации и нелинейное взаимодействие волн в плазме. -Киев: Наукова Думка, 1977. С. 133.
  101. Ehrlich Y., Cohen С., Zigler A. et al. Guiding of High Intensity Laser Pulses in Straight and Curved Plasma Channel Experiments // Phys. Rev. Lett. 1996. V. 77. № 20. P. 4186−4189.
  102. Sprangle P., Esaray E., Krall J., Joyce G. Propagation and guiding of intense laser pulses in plasmas // Phys. Rev. Lett. 1992. V. 69. № 15. P. 2200−2203.
  103. Sprangle P., Esarey E. Interaction of ultrahigh laser fields with beams and plasmas // Phys. Fluids B. 1992. V. 4. № 7. P. 2241−2248.
  104. Andreev N.E., Gorbunov L.M., Kirsanov V.I. Stimulated processes and self-modulation of a short intense laser pulse in the laser wake-field accelerator // Phys. Plasmas. 1995. V. 2. № 6. P. 2573−2582.310
  105. В.П., Рухадзе А. А. Электромагнитные свойства плазмы и плазмоподобных сред. -М.: Атомиздат, 1961.
  106. А.В., Галкин A.JI. Лазерная физика. М.: ИздАТ, 1996. Гл. 12, 13.
  107. Kim A., Tushentsov М., Anderson DLisak М. Axial magnetic fields in relativistic self-focusing channels // Phys. Rev. Lett. 2002. V. 89. № 9. P. 9 5003(1−4).
  108. Tabak M., Hammer J., Glinsky M.E. et al. Ignition and high gain with ultrapowerful lasers // Phys. Plasmas. 1994. V. 1. № 5. p. 1626−1634.
  109. Rocca J. J., Shlyaptsev V, Tomasel F.G. et al. Demonstration of a Discharge Pumped Table-Top Soft-X-Ray Laser // Phys. Rev. Lett. 1994. V. 73. № 16. P. 2192−2195.
  110. Krushelnick K, Ting A., Moore C.I. et al. Plasma Channel Formation and Guiding during High Intensity Short Pulse Laser Plasma Experiments // Phys. Rev. Lett. 1997. V. 78. № 21. P. 4047−4050.
  111. Shvets G., Pukhov A. Electromagnetically induced guiding of counterpropagating lasers in plasmas // Phys. Rev. E. 1999. V. 59. № 1. P. 1033−1037.
  112. Shvets G., Fisch N.J., Pukhov A., Meyer-ter-Vehn J. Generation of periodic accelerating structures in plasma by colliding laser pulses // Phys. Rev. E. 1999. V. 60. № 2. P. 2218−2223.
  113. Schroeder C.B., Lee P.В., Wurtele J.S. Generation of ultrashort electron bunches by colliding laser pulses // Phys. Rev. E. 1999. V. 59. № 5. P. 6037−6047.
  114. Malkin V.M., Shvets G., Fisch N.J. Detuned Raman Amplification of Short Laser Pulses in Plasma // Phys. Rev. Lett. 2000. V. 84. № 6. P. 1208−1211.
  115. Malkin V.M., Shvets G., Fisch N.J. Ultra-powerful compact amplifiers for short laser pulses // Phys. Plasmas. 2000. V. 7. № 5. P. 2232−2240.
  116. Ping Y., Geltner I., Fisch N.J. et al. Demonstration of ultrashort laser pulse amplification in plasmas by a counterpropagating pumping beam // Phys. Rev. E. 2000. V. 62. № 4. P. R4532-R4235.311
  117. Nagashima К, Koga J., Kando M. Numerical study of laser wake field generated by two colliding laser beams // Phys. Rev. E. 2001. V. 64. № 6. P. 6 6403(1−4).
  118. Sheng Z.-M., Mima K, Sentoku Y. et al. Generation of high-amplitude plasma waves for particle acceleration by cross-modulated laser wake fields // Phys. Plasmas. 2002. V. 9. № 7. P. 3147−3153.
  119. Dodin I.Y., Fish N.J. Storing, retrieving, and processing optical information by Raman backscattering in plasmas // Phys. Rev. Lett. 2002. V. 88. № 16. P. 16 5001(1−4).
  120. В.Л., Железняков В. В. О возможных механизмах спорадического радиоизлучения Солнца (излучение в изотропной плазме) // Астрономический журнал. 1958. Т. 35. С. 694.
  121. Andreev N.E., Gorbunov L.M., Kirsanov V.I. et al. The theory of laser self-resonant wakefield excitation // Phys. Scripta. 1994. V. 49. № 1. P. 101−109.
  122. Л.Д., Лифшиц Е. М. Теория поля. М.: Наука, 1982. С. 229.
  123. Cairns I.H. Second harmonic plasma emission involving ion sound waves // J. Plasma Phys. 1987. V. 38. № 2. P. 179−198.
  124. Willes A.J., Robinson P.A., Melrose D.B. Second harmonic electromagnetic emission via Langmuir wave coalescence // Phys. Plasmas. 1996. V. 3. № 1. P. 149−159.
  125. Carusotto I., Artoni M., La Rocca G.C., Bassani F. Slow group velocity and Cherenkov radiation // Phys. Rev. Lett. 2001. V. 87. № 6. P. 6 4801(1−4).
  126. Brodin G., Lundberg J. Excitation of electromagnetic wake fields in a magnetized plasma // Phys. Rev. E. 1998. V. 57. № 6. P. 7041−7047.
  127. Shukla P.K. Excitation of plasma waves by electromagnetic waves in a magnetized plasmas // Phys. Fluids B. 1993. V. 5. № 8. P. 3088−3091.
  128. Aliev Yu.M., Schluter H., Shivarova A. Guided-Wave-Produced Plasmas. -Berlin, Heidelberg, New York: Springer-Verlag, 2000. P. 42, 216.
  129. В.П. Нелинейная высокочастотная проводимость плазмы // ЖЭТФ. 1964. Т. 47. № 6(12). С. 2254−2265.312
  130. .А., Ефремов В. П., Ивкин М. В. и др. Определение динамических характеристик аэрогелей в зоне энерговыделения мощного электронного пучка // ЖТФ. 1998. Т. 68. № Ю. С. 112−120.
  131. А.Ш., Фролов A.A. К теории обратного эффекта Фарадея в неоднородной плазме//Письма в ЖЭТФ. 1981. Т. 33. № 2. С. 107−108.
  132. А.Ш., Фролов A.A. Обратный эффект Фарадея в релятивистской электронной плазме // ЖЭТФ. 1981 Т. 81. № 3(9). С. 927−932.
  133. А.Ш., Алиев Ю. М., Фролов A.A. Генерация квазистатических магнитных полей сильным циркулярно поляризованным электромагнитным излучением в релятивистской магнитоактивной плазме // Физика плазмы. 1986. Т. 12. № 7. с. 827−835.
  134. А.Ш., Алиев Ю. М., Быченков В. Ю., Фролов A.A. Вынужденное магнитное рассеяние (BMP) электромагнитных волн в плазме // Письма в ЖЭТФ. 1987. Т. 45. № ю. С. 474−476.
  135. А.Ш., Алиев Ю. М., Быченков В. Ю., Фролов A.A. Генерация квазистатических магнитных полей и вынужденное магнитное рассеяние в плазме с частыми столкновениями // ЖЭТФ. 1988. Т. 94. № 3. С. 133−143.
  136. Aliev Yu.M., Frolov A.A., Stenflo L., Shukla P.K. Hydrodynamic theory for the magnetization current in a collisionless plasma // Phys. Fluids B. 1990. V. 2. № 1. P. 34−37.
  137. Ю.М., Далакишвили П. А., Фролов A.A. К теории параметрической генерации квазистатических электрических и магнитных полей в холодной релятивистской плазме // Физика плазмы. 1991. Т. 17. № 1. С. 42−46.
  138. Ю.М., Быченков В. Ю., Фролов A.A. Генерация квазистатических магнитных полей в плазме, взаимодействующей с мощным электромагнитным излучением // Труды ФИАН. М.: Наука, 1992. Т. 219. С. 55−107.313
  139. Aliev Yu.M., Bychenkov V.Yu., Jovanovic M.S., Frolov A.A. The kinetic theory of the low-frequency response of a collisionless plasma to high-frequency electromagnetic radiation//J. Plasma Physics. 1992. V. 48. № 1. P. 167−176.
  140. Aliev Yu.M., Jovanovic B.M., Frolov A.A. Generation of quasi-stationary magnetic fields by external electromagnetic radiation in a cold magneto-active plasma// J. Plasma Physics. 1993. V. 49. № 1. P. 51−54.
  141. Л.М., Фролов A.A. Излучение низкочастотных электромагнитных волн коротким лазерным импульсом в стратифицированной разреженной плазме // ЖЭТФ. 1996. Т. 110. № 5(11). С. 1757−1769.
  142. Н.Е., Горбунов Л. М., Фролов А. А. Структура полей в кильватерной волне, возбуждаемой лазерным импульсом в узком плазменном канале // Физика плазмы. 1998. Т. 24. № 10. С. 888−894.
  143. Andreev N.E., Chizhonkov E.V., Frolov А.А., Gorbunov L.M. On laser wakefield acceleration in plasma channels // Nuclear Instruments and Methods in Physics Research A. 1998. V. 410. P. 469−476.
  144. Л.М., Фролов A.A. Излучение низкочастотных электромагнитных волн коротким лазерным импульсом, распространяющимся в плазме с флуктуациями плотности // Физика плазмы. 2000. Т. 26. № 8. С. 688−699.
  145. Л.М., Фролов А. А. Столкновение двух коротких лазерных импульсов в плазме и генерация короткоживущих брэгговских зеркал // ЖЭТФ. 2001. Т. 120. № 3(9). С. 583−592.
  146. Л.М., Фролов А. А. Возбуждение плазменных полей при взаимодействии двух встречных лазерных импульсов в разреженной плазме // Физика плазмы. 2003. Т. 29. № 5. С. 440−457.
  147. А.А. Нелинейное рассеяние двух встречных лазерных импульсов в разреженной плазме // Физика плазмы. 2003. Т. 29. № 6. С. 540−549.314
  148. Л.М., Фролов A.A. Об излучении на удвоенной плазменной частоте из области взаимодействия двух коротких лазерных импульсов в разреженной плазме // ЖЭТФ. 2004. Т. 125. № 3. С. 598−608.
  149. A.A. Возбуждение магнитных полей лазерным импульсом круговой поляризации в плазменном канале // Физика плазмы. 2004. Т. 30. № 8. С. 750−762.
  150. Л.М., Фролов A.A. Генерация терагерцевого излучения коротким лазерным импульсом в магнитоактивной плазме // В сб. Физика экстремальных состояний вещества. Черноголовка: ИПХФ РАН, 2005. С. 14−15.
  151. Л.М., Фролов A.A. К теории черенковского излучения короткого лазерного импульса в магнитоактивной плазме // Физика плазмы. 2006. Т. 32. № 6. С. 544−557.
  152. Л.М., Фролов A.A. Низкочастотное переходное излучение короткого лазерного импульса на границе плазмы // ЖЭТФ. 2006. Т. 129. № 6. С. 1018−1025.2006.
  153. Л.М., Фролов A.A. Переходное излучение при пересечении коротким лазерным импульсом границы вакуум-плазма // Физика плазмы. 2006. Т. 32. № 10. С. 921−938.
  154. A.A. Возбуждение поверхностных волн коротким лазерным импульсом на границе плазмы // Физика плазмы. 2007. Т. 33. № 3. С. 206−216.
  155. A.A. Генерация терагерцевого излучения при отражении лазерного импульса от плотной плазмы // Физика плазмы. 2007. Т. 33. № 12. С. 1107−1116.
Заполнить форму текущей работой

На отлично!