Сечение столкновений. 
Технология конструкционных материалов. 
Анализ поверхности методами атомной физики

Процесс столкновения двух частиц (атомов, электронов), налетающей (1) и покоящейся (2), принято характеризовать параметром <�т, означающим, что в среднем доля частиц типа 1, падающих на мишень толщиной х, которая состоит из частиц типа 2, распределенных с плотностью N (на единицу объема), участвующая в столкновениях, равна произведению

Другими словами, сечение столкновения о есть вероятностная мера взаимодействия между двумя атомами (один — в пучке, другой — в мишени), определяемая как.

Если мишень содержит N_s атомов на единицу площади и расположена перпендикулярно пучку частиц с интенсивностью /, то число актов взаимодействия в единицу времени равно la N_s. Для тонкой мишени толщиной б/, содержащей N агомов/см³, N_s = N-d.

Величина (4.1) есть также вероятность того, что атом типа 1 испытает столкновение при прохождении малого пути * в однородном веществе с равномерно распределенными атомами типа 2. Данное утверждение справедливо только когда Nxa < 1.

Мы будем иметь дело с сечениями упругих столкновений, в которых кинетическая энергия передается от атома 1 к атому 2, а также с сечениями неупругих столкновений (возбуждения плазмонов, возбуждения и ионизации атомов и т. п.).

Для упругих столкновений удобнее всего пользоваться дифференциальным сечением, определяемым как.

где Е₀ — энергия налетающего атома; Е₂ — энергия, передаваемая в одном столкновении. Полное и дифференциальное сечение связаны, очевидно, соотношением: