Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Измерение параметров ? (2S) — и ? (3770) — мезонов

Диссертация: Измерение параметров ? (2S) — и ? (3770) — мезонов
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

В ноябре 1974 года двумя группами физиков, в Брукхейвене и СЛАКе, было заявлено об открытии новой частицы. Группой Тинга в Брукхейвене проводилось исследование сечения рождения пары е+е~ при столкновениях протонов высокой энергии с ядрами бериллия, видимый пик сечения соответствовал инвариантной массе 3.1 ГэВ. В эксперименте по изучению сечения рождения адронов в е+е~ -столкновениях… Читать ещё >

Содержание

  • Глава 1. Спектроскопия чармония
    • 1. 1. Основные теоретические подходы к описанию чармония
    • 1. 2. Обзор экспериментальных работ
  • Глава 2. Вычисление адронного сечения в области ф (2Б) и ф (3770)
    • 2. 1. Определение параметров узкого 1 -резонанса
    • 2. 2. Сечение рождения адронов вблизи -0(25)-резонанса
    • 2. 3. Сечение рождения пар ЮВ в окрестности 0(377О)-резонанса
    • 2. 4. Апроксимация сечения е+е~ —> адроны в исследуемой области энергии
  • Глава 3. Ускорительный комплекс ВЭПП-4М и детектор КЕДР
    • 3. 1. Ускорительный комплекс ВЭПП-4М
    • 3. 2. Детектор КЕДР
    • 3. 3. Эксперименты с детектором КЕДР
  • Глава 4. Дрейфовая камера детектора КЕДР
    • 4. 1. Конструкция дрейфовой камеры
    • 4. 2. Съём и обработка сигналов с дрейфовой камеры
    • 4. 3. Программа реконструкции треков заряженных частиц
    • 4. 4. Калибровка дрейфовой камеры по космическим частицам
    • 4. 5. Пространственное разрешение дрейфовой камеры
    • 4. 6. Моделирование срабатываний ДК и ВД
  • Глава 5. Эксперимент по измерению параметров ф{2Б) и ф{3770)
    • 5. 1. Измерение энергии на ВЭПП-4М
    • 5. 2. Схема проведение эксперимента
  • Глава 6. Определение параметров ^(25')-мезона
    • 6. 1. Отбор событий и измерение светимости
    • 6. 2. Сравнение эксперимента и моделирования
    • 6. 3. Процедура и результаты подгонки сечения в области ф (2Б)
    • 6. 4. Систематические погрешности параметров ф (23)
    • 6. 5. Модельная зависимость сечения аннигиляции е+е~ в адроны
    • 6. 6. Ускорительные аспекты измерения массы ф (2в)
    • 6. 7. Сравнение с результатами других экспериментов
  • Глава 7. Определение параметров (3770)-мезона
    • 7. 1. Сравнение эксперимента и моделирования
    • 7. 2. Подгонка сечения е+е~ —" адроны во всей исследуемой области энергии
    • 7. 3. Результаты подгонки в предположении векторной доминантности
    • 7. 4. Результаты для альтернативных моделей формфактора
    • 7. 5. Систематические неопределённости параметров ^>(3770)-резонанса
    • 7. 6. Результаты обработки ф (3770)

Измерение параметров ? (2S) — и ? (3770) — мезонов (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Основной целью настоящей работы является уточнение параметров ф (25') — и ф{3770)-резонансов. Эксперимент проводился в Институте ядерной физики СО РАН им. Г. И. Буд-кера, где с 2002 года на ускорительном комплексе ВЭПП-4М ведутся эксперименты с детектором КЕДР по изучению свойств семейства-мезонов, открытие которого сыграло основополагающую роль в становлении современной теории взаимодействия частиц.

В середине прошлого века были известны менее десяти типов субатомных частиц, из них три — протон, нейтрон и 7г-мезон участвовали в сильном взаимодействии. Эти частицы считались простыми объектами, не имеющими внутренней структуры. Со временем число сильно взаимодействующих частиц (адронов) неуклонно росло, и становилось всё труднее считать их элементарными. В 1964 году Гелл-Манн и Цвейг предположили независимо друг от друга, что адроны не являются элементарными объектами, а состоят из фундаментальных частиц — кварков [1, 2]. Красота теории заключалась в том, что состав всех имеющихся на тот момент адронов описывался существованием трёх кварков — и, ¿-тл. з. Однако, этого было недостаточно для объяснения малости вероятностей ряда слабых процессов, в частности, распада К0. Решить эту проблему удалось в 1970 году, когда Глэшоу, Иллиопулос и Майани выдвинули гипотезу о существовании ещё одного кварка, названного с-кварком [3] и обладающего новым квантовым числом — очарованием. Тем не менее, вопрос о числе кварков оставался открытым, поскольку не было экспериментального подтверждения существования четвёртого кварка.

В ноябре 1974 года двумя группами физиков, в Брукхейвене и СЛАКе, было заявлено об открытии новой частицы [4, 5]. Группой Тинга в Брукхейвене проводилось исследование сечения рождения пары е+е~ при столкновениях протонов высокой энергии с ядрами бериллия, видимый пик сечения соответствовал инвариантной массе 3.1 ГэВ. В эксперименте по изучению сечения рождения адронов в е+е~ -столкновениях, возглавляемом Рихтером в СЛАКе, также был обнаружен резонанс с массой 3.1 ГэВ. Одновременное наблюдение привело к двойному названию этого резонанса 3? ф-мезон. Подтверждение данного открытия в течение недели было сделано группой Беллетини во Фраскати [6] в эксперименте, аналогичном проводившемуся в СЛАКе.

Ширина наблюдаемого резонанса оказалась существенно меньше энергетического разрешения перечисленных экспериментов (примерно 1.2 МэВ в эксперименте СЛАК). Косвенные методы определения дали ширину около 0.1 МэВ, что было на три порядка меньше ширины р-мезона. Столь малая ширина естественно объяснялась в предположении, что 3/ф является связанным состоянием сс-кварков и распад 3/ф на лёгкие неочарованные адроны идёт через аннигиляцию си с-кварков по подавленным правилом Окубо-Цвейга-Иизуки каналам [7−9].

Буквально через несколько дней в СЛАКе было обнаружено ещё одно узкое состояние— ¦0(25) [10], так частица 31ф стала основоположницей семейства состояний со скрытым очарованием — чармония, названного по аналогии с позитронием.

Открытие системы чармония стало убедительным доказательством существования четвёртого кварка, но для подтверждения теории требовалось существование частиц с явным очарованием. И это открытие не заставило себя ждать, в 1976 году появились данные об обнаружении 1)-мезонов, а в 1977 году было открыто состояние, названное ¦0(3770) [11], распадающееся в пару мезонов.

Теоретическое описание спектра чармония основано на теории сильного взаимодействия кварков и связывающих их глюонов-квантовой хромодинамике (КХД). В отличие от квантовой электродинамики (КЭД), в рассматриваемой области энергии константа сильного взаимодействия не является малым параметром и теория возмущений, являющаяся основным аналитическим методом квантовой теории поля, становится неприменимой. Поэтому для теоретического описания структуры сс-системы, предсказания масс и парциальных ширин состояний чармония используют модели, в большей или меньшей степени опирающиеся на КХД [12, 13].

Повышение точности измерения параметров резонансов, полученное в данной работе, важно для проверки предсказаний КХД и развития теории поля в целом. Помимо этого, точное знание масс узких резонансов определяет шкалу энергии в экспериментах в области т-лептона и /^-мезонов. В этом смысле эксперимент по измерению массы ф-мезонов носит метрологический характер, как, например, измерение скорости света и заряда электрона. Важно наличие двух равноценных реперов на шкале энергии, что делает актуальным уточнение массы ф{2Б), поскольку масса 3¡-ф известна с лучшей точностью.

Предыдущие работы, в которых проведено наиболее точное определение основных параметров (масса, полная ширина, лептонная ширина) с?/ф, ф (25) и -0(3770), имеют ряд недостатков, связанных с учётом радиационных поправок и эффектов интерференции резонансного и нерезонансного рождения. В данной работе последовательно учтены радиационные поправки и интерференционные эффекты, последнее особенно существенно при исследовании ф (3770).

В эксперименте с детектором КЕДР набор статистики проводился с прецизионным измерением энергии ускорителя методом резонансной деполяризации. Это позволяет достигнуть высокой точности в измерении параметров резонансов на относительно небольшой статистике.

Для обработки данных эксперимента требуется качественная реконструкция треков, базирующаяся на точном измерении координат заряженных частиц. Одной из целей работы являлась разработка процедуры калибровки дрейфовой камеры детектора (ДК) КЕДР для достижения проектного пространственного разрешения на уровне 100 мкм. Также требовалось разработать надёжное моделирование трековой системы, необходимое для определения эффективности регистрации процессов, изучаемых в эксперименте.

На защиту выносятся следующие результаты и положения, полученные автором:

Определена массаг/^(25')-мезона с точностью около 15 кэВ, что в полтора раза превышает точность лучшего из предыдущих измерений.

Измерена величина произведения электронной ширины на вероятность распада в адроны для ^(2Й')-мезона Гее х Вн с точностью 2%, что позволяет уточнить в два раза значения полной и электронной ширин ф (23).

Измерены основные параметры -0(3770)-мезона с учётом интерференции резонансного и нерезонансного рождения Г>Г>-пар. Измерение массы ф (3770) выполнено с точностью, не уступающей лучшему на данный момент результату. Измерение электронной ширины с учётом интерференционных эффектов произведено впервые.

Разработано моделирование срабатываний дрейфовой камеры и вершинного детектора.

Разработана процедура калибровки параметров ДК, необходимая для восстановление координаты трека по времени появления сигнала.

Проведена калибровка ДК на протяжении десяти лет эксперимента, достигнуто пространственное разрешение около 100 мкм.

Уточнено аналитическое выражение для интеграла радиационных поправок к сечению рождения узких резонансов.

Впервые получена оценка неопределённости вычисления сечения аннигиляции е+е~ в адроны, связанная с эффектами интерференции резонансной и нерезонансной амплитуд.

Выводы, сделанные на основании партонной модели, воспроизводятся в предположении некоррелированности фаз интерференции отдельных мод, что подвергается сомнению в некоторых публикациях. Высказывается даже гипотеза, согласно которой значение фазы интерференции между сильными и электромагнитным амплитудами универсально и составляет -90 градусов [83]. Имеются основания предполагать, что это справедливо имеющих небольшую вероятность квази-двухчастицных распадов J|ф и ^(25) (см. работу [84] и ссылки в ней), однако, каких-либо подтверждений такой универсальности для многочастичных состояний не имеется. Соответствующие неопределённости величины Л и значения Гее х Вн обсуждаются ниже в разделе 6.5.

2.3. Сечение рождения пар ИИ в окрестности ч/>(3770)-резонанса.

С учётом радиационных поправок и энергетического разброса ускорителя сечение рождение ВВ-пар может быть представлено в форме:

2.45) х Т (х, ?'2) ??') (Ш'йх, с ранее обсуждавшимися Т{х, з) и С (У/, У/'). Под ВВ подразумевается В+В~- или В0 В °-пара, а обозначение В соответствует В+ или В0.

Для заряженной моды распада требуется фактор Зоммерфельда-Сахарова ?о+о-, учитывающий кулоновское взаимодействие родившихся частиц [85, 86]. Согласно работе [87] в релятивистском случае.

ZD+D- = ~л-, а л X в{?-2т0+), (2.46).

1 — ехр (—ка/ро+) где в{¥- — 2то) — единичная ступенчатая функция. Необходимость учёта фактора Зоммерфельда-Сахарова в сечении ВВ впервые было отмечено в работе М. В. Волошина [88]. Для нейтральной моды распада гпо0о = 1 х в (ЦГ-2т0о), (2.47) что упрощает последующие формулы. Сечение может быть выражено через формфактор ^ и скорость .О-мезона в системе центра масс Д[>: 2.

ЫМ)2, Рв = у/1 — 4(2.48).

Для изучения резонансов выделим их в явном виде, записав формфактор ¥-п выше порога рождения В-мезонов как сумму вкладов от резонансов и нерезонансного слагаемого рй (У) = ^ ^(ИО е{ф* + (2.49) г где фг фаза г-го резонанса Е^ относительно нерезонансной части амплитуды.

Для резонанса, имеющего парциальные ширины Гее, и полную ширину Г (Ж), амплитуда имеет вид: ря (ш) — Мг" А"а) (Грр (Ю/РЬ) • ж и+ шг (и/) ' (2'50).

При этом, зависимость ширины резонанса от энергии можно записать как (М/Ж) го15(У) ёо15(1У) ¦ Г (М) ¦ (1 — ВпВЪ) где BnD? — сумма вероятностей распада резонанса не на DD-пары, djj+и dDоро — факторы Блатта—Вайскопфа [89], учитывающие центробежный барьер и неточечный характер сильного взаимодействия: рЗ dDD = о DD, 1, pD = qDRv. (2.52).

Здесь i? o — характерный радиус взаимодействия, а дд — момент импульса D-мезона в системе центра масс q? j = (3D W/2.

Выражение (2.51) соответствует подходу, использованному ранних работах по изучению ф (3770) [11, 58, 59]. Оно позволяет получить отношение вероятностей распадов на D°D° и D+D~ несколько отличается от выражения используемого BES, в которое эти вероятности входят явно [53−55].

Поскольку точных предсказаний о характере нерезонансной по отношению к изучаемым резонансам части формфактора FpR (W) в настоящее время несуществует, для получения результатов приходится опираться на какую-либо модель или использовать эмпирический подход, как в работе [65].

Исходя из общих теоретических представлений, FpR (W) может быть записана в виде:

FS" {W)= l-n0(W)MW)' <2'53) где /d (VV) = 1 в случае точечных частиц, а По —оператор поляризации вакуума без учёта резонансов, вошедших в выражение (2.49) явно.

Наиболее полную информацию о формфакторе даёт модель векторной доминантности (VDM), в которой формфактор определяется вкладами 1 -резонансов. В данной работе она используется в упрощённом виде.

FgR{W) = Fp2SW) + F0, (2.54) где F^2SW) вклад ф (23)-мезона, a Fq реальная константа, описывающая вклады других резонансов, таких как -0(4040). Предположение о наличии распада ф{2в) DD выше порога рождения jDD-пары обсуждается в работах [бб, 67].

Также как и для ф (3770), свойства находятся из соотношений (2.53) и (2.50), при этом парциальная ширина рождения DD определяемой суммой:

V%SMT?}) = Г T?-(MTef) + Г S (Mre/), (2.55) подлежащей определению из экспериментальных данных. Здесь Мге/ — произвольное значение вблизи массы -0(3770), соотношение предполагается близким к соответствующему значению, 0(377О)-мезона.

Для оценки модельной зависимости результатов использовались эмпирические параметризации формфактора, не предполагающие УТ) М. В частности, о=-р+.аЧй) — (П=0Д1) — <2'56) где qD — импульс .О-мезона. Здесь явно выписан знак минус для соответствия с ожидаемым поведением формфактора в модели векторной доминантности. В случае п = 0.5 и Ьд = 0 сечение содержит часть фактора Блатта-Вайскопфа (2.52) с йо = ад, при п = 1 изменение абсолютной величины формфактора происходит более быстрым образом. Наличие двух свободных параметров ад, Ьд позволяет учесть в ограниченной области подгонки немонотонность £>/)-сечения, которая в работе [65] учитывается введением структуры (2(3900).

Рассматривалась также параметризация по разности IV — 2 т£> и комбинированная параметризация по У/ — 2тд и импульсу дд: = + аы (Ш-2тп) + ~ (1 + а^ (IV-2тв) + Ъ^ ' (2'58).

Для проверки справедливости УБМ использовались следующие варианты /р:

А = + (п=м'3) — (2'69).

Они соответствуют разложению брейт-вигнеровской амплитуды резонанса. Различные значения п соответствуют различным предположениям о зависимости ширины от энергии. Если упомянутая модель верна, то полученные значения ат будут близки к массе ф (25). В противном случае (2.59) дополняет формулы (2.56), (2.57), (2.58), позволяя проверить чувствительность к изменению фазы нерезонасной амплитуды.

2.4. Апроксимация сечения е+е~ —> адроны в исследуемой области энергии.

В области энергии, начинающейся несколько ниже ф (25) и оканчивающейся немного выше ф{3770), изменением вклада в лёгких кварков в Я можно пренебречь, так что наблюдаемое сечение процесса е+е~ —> адроны может быть представлено в виде оЬэ НС, ЯС, ПС, етр ,.

ТТ ' -ш1з ~ / ~ о <г Л. с- —П — ггПС 1 ггетПр й?>+С- -Г Ь£)0£)0 ^?, 000 -Г ?"?>?)пСО °>(3770)ДОя- «где ?ф (2в), и £тт — эффективности регистрации процессов ф (2Б), 3/ф —> адроны и е+е~ —>¦ т+т~. Индекс «КС» в приведённой формуле означает учёт радиационных поправок в начальном состоянии и свёртку с функцией энергетического разброса в системе центра масс. Индекс «етпр» отмечает вклады, которые учитываются в эмпирической форме, как будет описано ниже, эффективности остальных слагаемых можно считать постоянными. Сечение рождения пары т+т~-лептонов в континууме вычисляется согласно [90]. Сечение сГф^з) > вычисляемое как описано в разделе 2.2.1, также включает распад ф (2Б) —> т+т~, поэтому параметр интерференции Л, обсуждавшийся ранее в разделе 2.42, модифицируется следующим образом:

ЯВее £тт ЯгВтт с Яг = сгт+т-/сТц+у, — — 0.39. Сечение сг^/ф, соответствующее радиационному хвосту 3/ф, вычисляется аналогично сг^3у.

Четвёртое слагаемое формулы (2.60), соответствующее вкладу лёгких кварков, может быть приближённо представлено в виде:

М2 1<5.

Г — ^ (1 +) Я* () ^(Мф (23)), (2.62) где £"<¿-5—эффективность регистрации вклада лёгких кварков в континуум, 1 + = 1.125 ±0.022— множитель, определяемый радиационными поправками, Яш13 — вклад лёгких кварков в Я, усреднённый в рассматриваемом диапазоне энергий, сг^ — сечение рождение пары мюон-антимюон в борновском приближении, величина 8 = 0.187 ± 0.04 в основном определяется изменением эффективности регистрации £у43 (Таблица 2.1). Радиационные поправки вычислялись согласно работе [72], для расчёта использовались данные по вакуумной поляризации, собранные группой КМД-2 [91] и представленные в обзоре [92]. Значение £ись и в формуле (2.62) рассматриваются как константы, определённые при IV = Мф (2Э) ¦

Следующие два вклада в формуле (2.60) соответствуют процессам е+е~ —у ПИ, рассмотренным ранее в главе 2.3. Предпоследнее слагаемое формулы (2.60) связано с распадом ^(3770) в «не-?>1)"-состояние. Данные по вероятности Вп0£) таких распадов противоречивы, при том, что на данный момент нет теоретических оснований предполагать наличие значительного вклада этих процессов.

Последнее слагаемое формулы (2.60) связано с рождением ?>?>7г-состояний, в описываемой области энергии его можно рассматривать как малую поправку. Оно может.

Заключение

.

В диссертации представлена работа по измерению основных параметров •0(25') — и ¦0(377О)-мезонов, выполненная на накопителе ВЭПП-4М с детектором КЕДР. Основные результаты, полученные соискателем:

Выполнено высокоточное измерение массы ^(25)-мезона.

М = 3686.114 ± 0.007 ± 0.011 МэВ.

Достигнутая точность превосходит результат предыдущего наиболее точного измерения коллаборации КЕДР [49] в полтора раза.

С точностью около 2% измерена величина произведения электронной ширины на вероятность распада в адроны для ^(25″)-мезона Гее х Вн, получено значение.

Гее хВ&- = 2.233 ± 0.015 ± 0.037 ± 0.020 кэВ, что позволяет уточнить в два раза значения полной и электронной ширин ф (23).

С учётом интерференции резонансного и нерезонансного рождения ББ-пар измерены основные параметры ¦0(377О)-резонанса. Выли получены следующие значения массы и полной ширины:

М = 3779.2 1°о57 МэВ, Г — 24.9 ±-1о6 10°65 10°92 МэВ,.

Наличие интерференции приводит к существованию двух возможных значений для определяемой электронной ширины и нерезонансного сечения рождения Б Б-пар, соответствующих разным значения фазы интерференции,.

1) Гее = 1 541 511^35эВ, = 1.4 ±0.7 12:5 18:3 Нбн, Ф = 171 ± 17 град,.

2) Гсе = 4 141 872 ^^эВ, а^ = 1.3±0.7 11^нбн, ф = 240 ± 9 град.

Измеренное значения массы ф (3770) согласуются с результатом работы коллаборации ВаВаг в методике ШИ., также учитывающей интерференцию, и превосходит его по точности. Значения электронной ширины ф (3770) и соответствующие им значения нерезонансного сечения рождения 1)-мезонов, а также фазы интерференции в самосогласованном подходе получены впервые.

Разработано моделирование срабатываний дрейфовой камеры и вершинного детектора.

Разработана процедура калибровки параметров ДК, необходимая для восстановление координаты трека по времени появления сигнала.

Проведена калибровка ДК на протяжении десяти лет эксперимента, достигнуто пространственное разрешение около 100 мкм.

Уточнено аналитическое выражение для интеграла радиационных поправок к сечению рождения узких резонансов.

Впервые получена оценка неопределённости вычисления сечения аннигиляции е+е~ в адроны, связанная с эффектами интерференции резонансной и нерезонансной амплитуд.

В заключение я хочу выразить сердечную благодарность научному руководителю.

A. Г. Шамову за мудрое руководство, полноценное соавторство в публикациях, излагающих основные результаты проведённого эксперимента, и конкретную помощь при выполнении анализа экспериментальных данных. Выражаю свою огромную благодарность С. И. Эйдельману за всестороннее содействие при подготовке публикаций.

Я глубоко признателен В. Б. Блинову и А. П. Онучину, осуществлявших научное руководство ранее и внёсших существенный вклад в моё становление как физика.

Я благодарен всему коллективу детектора КЕДР и ускорителя ВЭПП-4М, чей труд сделал возможным проведение и обработку эксперимента. В особенности хотелось бы поблагодарить команду дрейфовой камеры детектора КЕДР: И. Ю. Баска, Ю. В. Маркова,.

B. Г. Присекина, В. А. Родякина, А. С. Старостина и А. Н. Юшкова, а также коллег по работе Е. М. Балдина, А. Ю. Барнякова и С. А. Кононова за дружескую поддержку.

Выражаю свою благодарность дирекции Института за обеспечение проведения всего эксперимента.

Мне очень приятно поблагодарить моих родителей Юрия Георгиевича и Валентину Ивановну Тодышевых за поддержку моего жизненного выбора, также как брата Андрея и сестру Аниту, давших мне достойный пример.

И в завершение с самыми теплыми чувствами благодарю мою жену Наталью за понимание и поддержку.

Показать весь текст

Список литературы

  1. М. Gell-Mann. A Schematic Model of Baryons and Mesons. Phys. Lett, v.8, 1964, p.214.
  2. G. Zweig. An SU (3) model for strong interaction symmetry and its breaking. CERN-TH-401, 1964.
  3. S. L. Glashow et al. Weak Interactions with Lepton-Hadron Symmetry. Phys. Rev. v. D2, 1970, p.1285.
  4. J. Aubert et al. Experimental Observation of a Heavy Particle J. Phys. Rev. Lett. v.33, 1974, p. 1404.
  5. J. E. Augustin et al. Discovery of a Narrow Resonance in e+e~ Annihilation. Phys. Rev. Lett, v.33, 1974, p.1406.
  6. C. Bacci et al. Preliminary Result of Frascati (ADONE) on the Nature of a New 3.1-GeV Particle Produced in e+e~ Annihilation. Phys. Rev. Lett, v.33, 1974, p.1408.
  7. S. Okubo. ф Meson and unitary symmetry model. Phys. Lett, v.5, 1963, p. 165.
  8. G. Zweig. Symmetries in elementary particle physics. New York, 1965.
  9. J. Iizuka. A systematics and phenomenology of meson family. Progr. Theor. Phys. Suppl. v.37−38, 1966, p.21.
  10. G. S. Abrams et al. The Discovery of a Second Narrow Resonance in e+e~ Annihilation. Phys. Rev. Lett, v.33, 1974, p.1453.
  11. P. A. Rapidis et al. Observation of a Resonance in e-f- e Annihilation Just above Charm Threshold. Phys. Rev. Lett, v.39, 1977, p.526.
  12. N. Brambilla et al. Heavy quarkonium: progress, puzzles, and opportunities, Eur. Phys. J. v. C71, 2011, p.1534.
  13. N. Brambilla et al. Heavy quarkonium physics. Quarkonium Working Group], arXiv: hep-ph/412 158.
  14. Г. В. Пахлова, П. H. Пахлов, С. И. Эйдельман, Экзотический чармоний. Успехи Физических Наук т. 180, 2010, с. 225.
  15. P. Chen, Heavy quarks on anisotropic lattices. Phys. Rev. V. D64, 2001, p.34 509
  16. M. Okamoto et al. Charmonium spectrum from quenched anisotropic lattice QCD. Phys. Rev. v. D65, 2002, p.94 508
  17. В. Г. Борняков и др. Невылетание цвета и структура адронов в решёточной хромо-динамике. Успехи Физических Наук т.174, 2004, с. 19.
  18. V. A. Novikov et al. Sum Rules for the Decays of the С Even Charmonium States. Phys. Lett. v. B67, 1977, p.409.
  19. А. И. Вайнштейн и др. Чармоний и квантовая хромодинамика. Успехи Физических Наук т.123, 1977, с. 217.
  20. А. А. Быков и др. Потенцильные модели кваркония. Успехи Физических Наук т. 143, 1984, с.З.
  21. W. Lucha et al. ВоипД states of quarks. Phys. Rept. v.200, 1991, p.127.
  22. J. M. Richard. Ground State Admixture Into The ф" (3.772). Z. Phys. v. C4, 1980, p.211.
  23. J. L. Rosner. Charmless final state and S- and D wave mixing in ф'. Phys. Rev. v. D64, 2001, p.94 002.
  24. M. B. Voloshin. cc purity of 0(3770) and ф' challenged. Phys. Rev. v. D71, 2005, p.114 003.
  25. E. Eichten et al. Charmonium: The Model. Phys. Rev. V. D21, 1980, p.203.
  26. W. Buchmuller and S. H. H. Туе. Quarkonia and Quantum Chromodynamics. Phys. Rev. v. D24, 1981, p.132.
  27. S. Godfrey and N. Isgur. Mesons in a relativized quark model. Phys. Rev. v. D32, 1985, p.189.
  28. L. P. Fulcher, Perturbative QCD, a universal QCD scale, long range spin orbit potential, and the properties of heavy quarkonia. Phys. Rev. V. D44, 1991, p.2079.
  29. S. N. Gupta, C. J. Suchyta, W. W. Repko. Nonsingular Potential Model For Heavy Quarkonia. Phys. Rev. v. D39, 1989, p.974.
  30. S. N. Gupta and J. M. Johnson. Heavy quarkonium potential model and the p wave singlet state of charmonium. Phys. Rev. V. D49, 1994, p. 1551.
  31. E. Eichten and Chris Quigg. Mesons with beauty and charm: Spectroscopy. Phys. Rev. v. D49, 1994, p.5845.
  32. C. Itoh et al. Heavy-quarkonium spectroscopy and leptonic decay widths. Nuovo Cim. V. A109, 1996, p.569.
  33. D. Ebert, R. N. Faustov, V. O. Galkin. Quark anti-quark potential with retardation and radiative contributions and the heavy quarkonium mass spectra. Phys. Rev. v. D62, 2000, p.34 014.
  34. D. Ebert, R. N. Faustov, V. 0. Galkin. Hyperfine splitting and leptonic decay rates in heavy quarkonia. Mod. Phys. Lett. v. A18, 2003, p. 1597.
  35. P. Gonzalez et al. Heavy meson description with screened potential.Phys. Rev. V. D68, 2003, p.34 007.
  36. T. Barnes, S. Godfrey, E. S. Swanson. Higher charmonia. Phys. Rev. v. D72, 2005, p.54 026.
  37. S. F. Radford and W. W. Repko. Potential models calculations and predictions for heavy quarkonium. Phys. Rev. V. D75, 2007, p. 74 031.
  38. A. M. Badalian and I. V. Danilkin. Di-electron and two-photon widths in charmonium. Phys. Atom. Nucl. v.72, 2009, p.1206.
  39. C. Chang and G. Wang. Spectrum for Heavy Quankonia and Mixture of the Relevant Wave Functions within the Framework of Bethe-Salpeter Equation. Sci. China v. G53, 2010, p.2005.
  40. K. Nakamura et al. Review of Particle Physics. J. Phys. v. G37, 2010, p.75 021.
  41. V. Luth et al. Quantum Numbers and Decay Widths of the 0(3684), Phys. Rev. Lett. v.35, 1975, p.1124.
  42. R. Brandelik et al. Results from DASP on e+e~ annihilation between 3.1 GeV and 5.2 GeV. Z. Phys v. lC, 1979, p.233.
  43. A. A. Zholents et al. High precision measurement of the 0 and 0' meson masses. Phys. Lett. v. B96, 1980, p.214.
  44. V. M. Artamonov et al. High precision mass measurements in 0 and T families revisited. Phys. Lett. v. B474, 2000, p.427.
  45. E. R. Cohen, B. Taylor. The 1986 adjustment of the fundamental physical constants. Rev. Mod. Phys. v.59, 1987, p.1121.
  46. A. D. Bukin et al. The method of absolute energy calibration in storage rings. 0-meson mass measurement. Vth intern. Symp. on High energy physics and elementary particle physics, Warsaw, 1975, p. 138.
  47. Y. S. Derbenev et al. Accurate calibration of the beam energy in a storage ring based on measurement of spin precession frequency of polarised particles. Particle Accelerators v.10, 1980, p.177.
  48. T. A. Armstrong et al. Measurement of the J/ijj and ij)' resonance parameters in pp annihilation. Phys. Rev. V. D47, 1993, p.772.
  49. V. M. Aulchenko, ., K. Yu. Todyshev et al. New precision measurement of the J/% and ^'-meson masses, Phys. Lett. V. B573, 2003, p.63.
  50. G. S. Abrams et al. Properties of the New Particles ^(3095) and ip'(3684). Stanford Symp. 25, 1975.
  51. J. P. Alexander et al. Heavy Flavor Resonances And Qed Radiative Corrections. Nucl. Phys. V. B320, 1989, v.45.
  52. Yung-Su Tsai, Radiative Corrections To e+e~ Reactions To All Orders In Alpha Using The Renormalization Group. SLAC-PUB-3129, Presented at Asia Pacific Physics Conf. Singapore, Jun 12−18, 1983.
  53. M. Ablikim et al. Measurements of the braching fractions for i/j (3770) —> D°D°, D+D~, DD and the resonance parameters of ^(3770) and tp (2S). Phys. Rev. Lett. v.97, 2006, p.121 801.
  54. M. Andreotti et al. Precision measurements of the total and partial widths of the charmonium meson with a new complementary-scan technique in annihilations. Phys. Lett. V. B654, 2007, p.74.
  55. A. D. Bukin. On the ambiguity of the interfering resonances parameters determination. arXiv:0710.5627 physics. data-an].
  56. W. Bacino et al. Measurement of the D Semileptonic Branching Ratio in e+e Annihilation at the ^"(3770). Phys. Rev. Lett, v.40, 1978, p.671.
  57. R. H. Shindler et al. Measurement of the parameters of the psi (3770) resonance. Phys. Rev. v. D21, 1980, p.2716.
  58. M. Ablikim et al. Precison Measurements of the Mass, the Widths of ^(3770) Resonance and the Cross Section ae+e~ → ^(3770)] at E (cm) = 3.7724-GeV. Phys. Lett. V. B652,2007, p.238.
  59. M. Ablikim et al. Determination of the ^(3770), ^(4040), ^(4160) and ^(4415) resonance parameters. Phys. Lett. V. B660, 2008, p.315.
  60. K. Abe et al. Observation of ?+ ^(3770)iir+. Phys. Rev. Lett, v.93, 2004, p.51 803.
  61. B. Aubert, ., K. Yu. Todyshev et al. Study of Resonances in Exclusive B Decays to
  62. D*K. Phys. Rev. v. D77, 2008, p.11 102.
  63. J. Brodzicka et al. Observation of a new D (sJ) meson in B+ D°D°K+ decays, Phys. Rev. Lett, v.100, 2008, p.92 001.
  64. B. Aubert, ., K. Yu. Todyshev et al. Study of the Exclusive Initial-State Radiation Production of the DD System. Phys. Rev. V. D76, 2007, p. llll05®.
  65. H. B. Li, X. S. Qin and M. Z. Yang. Study of the branching ratio of ^(3770) DD in e+e" DD scattering. Phys. Rev. v. D81, 2010, p.11 501.
  66. Y. J. Zhang and Q. Zhao. The Lineshape of ^(3770) and low-lying vector charmonium resonance parameters in e+e~ —> DD. Phys. Rev. v. D81, 2010, p.34 011.
  67. M. Ablikim et al. Measurements of the line shapes of DD production and the ratio of the production rates of D+D~ and D°D° in e+e~ annihilation at ¦0(3770) resonance. Phys. Lett. V. B668, 2008, p.263.
  68. G. Pakhlova et al. Measurement of e+e~ → cross sections near threshold using initial-state radiation. Phys. Rev. v. D83, 2011, p.11 101.
  69. M. Ablikim et al. Anomalous Line Shape of the Cross Section for e+e~ —" Hadrons in the Center-of-Mass Energy Region between 3.650 and 3.872 GeV. Phys. Rev. Lett, v.101,2008, p.102 004.
  70. A. G. Shamov, ., К. Yu. Todyshev et al. Measurement of J/psi leptonic width with the KEDR detector. Chinese Phys. v. C84, 2010, p.836, arXiv: hep-ex/1110.0328.
  71. E. A. Kuraev and V. S. Fadin, On Radiative Corrections to e+e~ Single Photon Annihilation at High-Energy. Sov. J. Nucl. Phys. v.41, 1985, p.466.
  72. A. S. Artamonov et al. High precision measurement of the T meson mass. Phys. Lett. v. B118, 1982, p.225.
  73. V. V. Anashin, V. M. Aulchenko, ., K. Yu. Todyshev et al. Measurement of main parameters of the ip (2S). Статья принята к печати в Phys. Lett. В, arXiv: hep-ex/l 109.4215.
  74. F. A. Berends, G. J. Komen, Soft and Hard Photon Corrections for mu Pair Production and Bhabha Scattering in Presence of a Resonance. Nucl. Phys. V. B115, 1976, p. 114.
  75. H. Burkhardt et al. Uncertainties in the Hadronic Contribution to the QED Vacuum Polarization. Z. Phys. V. C43, 1989, p.497.
  76. А. В. Богомягков. Определение энергии в системе центра масс в прецизионных экспериментах на ВЭПП-4М. Кандидатская диссертация, 2007.
  77. J. D. Jackson, D. L. Scharre. Initial State Radiative and Resolution Corrections and Resonance Parameters in e+e~ Annihilation. Nucl. Instrum. and Meth. v.128, 1975, p.13.
  78. И. С. Градштейн, И. M. Рыжик, Таблицы интегралов, сумм рядов и произведений, 1963.
  79. V. V. Anashin, V. М. Aulchenko,., К. Yu. Todyshev et al. Search for narrow resonances in e+ e- annihilation between 1.85 and 3.1 GeV with the KEDR Detector. Phys. Lett. v. B703, 2011, p.543.
  80. Я. И. Азимов и др. Электромагнитные поправки к рождению узких резонансов на встречных е+е" пучках. Письма в ЖЭТФ, т.21, 1975, с. 378.
  81. R. N. Cahn. Analytic forms for the e+e~ annihilation cross-section near the Z including initial state radiation. Phys. Rev. v. D36,1987, p.2666, Erratum-ibid. v. D40,1989, p.922.
  82. P. Wang. Universal phase between strong and EM interactions. Published in Beijing 2004, ICHEP 2004, vol. 2, p. 1073, arXiv: hep-ph/410 028
  83. P. Wang et al. The Interference between virtual photon and 1- charmonium in e+e~ experiment. Phys. Lett. V. B593, 2004, p.89.
  84. A. Sommerfeld. Atombau und Spektrallinien. vol. II, Vieweg, Braunschweig, 1939.
  85. A. D. Sakharov. Sov. Phys. JETP v.18, 1948, p.631.
  86. K. A. Milton and I. L. Solovtsov, Relativistic Coulomb resummation in QCD. Mod. Phys.Lett. v. A16, 2001, p.2213.
  87. M. B. Voloshin. Charmonium. Prog. Part. Nucl. Phys. v.61, 2008, p.455.
  88. J. M. Blatt, V. F. Weiskopf. Theoretical Nuclear Physics, Wiley, New York, 1952.
  89. M. B. Voloshin. The Onset of e+e~ r+r~ at threshold revisited. Phys. Lett. V. B556, 2003, p.153.
  90. Данные по вакуумной поляризации представлены на сайте КМД-2: http://cmd.inp.nsk.su/ ignatov/vpl
  91. S. Actis et al. Quest for precision in hadronic cross sections at low energy: Monte Carlo tools vs. experimental data. Eur. Phys. J. v. C66, 2010, p.585.
  92. V. Anashin et al. VEPP-4M collider: Status and plans. EPAC 98, 1998, p.400 402.
  93. A.H. Алешаев и др. Ускорительный комплекс ВЭПП-4. Препринт ИЯФ 2011−20, 2011.
  94. S. Е. Baru et al. Experiments with the MD-1 detector at the e+e~ collider VEPP-4 in the energy region of Upsilon mesons. Phys. Rept. v.267, 1996, p.71.
  95. A. S. Artamonov et al. A high precision measurement of the T, T' and T" meson masses. Phys. Lett. V. B137, 1984, p.272.
  96. S. E. Baru et al. New measurement of the T meson mass. Z. Phys. V. C30, 1986, p.551.
  97. S. E. Baru et al. Measurement of the branching ratio for T (15) state into and search for decays T (15) тг+тг", K+K~, pp. Z. Phys. v. C54, 1992, p.229.
  98. S. E. Baru et al. Search for 9(2: 2) and X (2: 2) in radiative decay of meson. Z. Phys. v. C42, 1989, p.505.
  99. A. E. Blinov et al. Search for decay T → p°тг°. Phys. Lett. V. B245, 1990, p.311.
  100. А. Е. Blinov et al. The search for narrow resonances in the reaction e+e —> hadrons at center-of-mass energy range between 7.23 GeV and 10.34 GeV. Z. Phys. v. C49, 1991, p.239.
  101. S. E. Ваги et al. Measurement of two photon widths of the a2, 0, Z. Phys. v. C48, 1990, p.581.
  102. A. E. Blinov et al. Two photon production of e+e~ pairs with small invari ant masses. Yad. Fiz. v.44, 1986. p.626.
  103. A. E. Blinov et al. Pion pair production in photon-photon collisions. Z. Phys. V. C53, 1992, p.33.
  104. S. E. Ваги et al. Total cross-section of two photon production of hadrons. Z. Phys. v. C53, 1992, p.219.
  105. V. E. Blinov et al. Absolute energy calibration of particle energy at VEPP-4M. Nucl. Instr. and Meth. V. A494, 2002, p.81.
  106. R. Klein et al. Measurement of the BESSY II electron beam energy by Compton-backscattering of laser photons. Nucl. Instrum. and Meth. V. A486, 2002, p.545.
  107. N. Yu. Muchnoi et al. Fast and precise beam energy monitor based on the Compton backscattering at the VEPP-4M collider. Conf. Proc. C060626, 2006, p. 1181.
  108. V. V. Anashin, V. M. Aulchenko, ., K. Yu. Todyshev et al. Status of the KEDR detector. Nucl. Instr. and Meth. V. A478, 2002, p.420.
  109. В. В. Анашин, В. M. Аульченко, ., К. Ю. Тодышев и др. Детектор КЕДР. Препринт ИЯФ 2010−40, 2010.
  110. V. M. Aulchenko et al. Vertex chamber for the KEDR detector, Nucl. Instr. and Meth. V. A283, 1989, p.528.
  111. В. E. Блинов, Дрейфовая камера детектора КЕДР. Кандидатская диссертация. 1997.
  112. ИЗ. S. E. Ваги, А. Е. Blinov,., К. Yu. Todyshev et al. Status of the KEDR drift chamber. Nucl. Inst, and Meth. V. A494, 2002, p.251.
  113. A. Yu. Barnyakov et al. The status of the KEDR ASHIPH system. Nucl. Instr. and Meth. v. A518, 2002, p.597.
  114. И. В. Бедный, А. И. Воробьёв. Статус работ по сцинтилляционным счетчикам. Меморандум КЕДР ВП-2. 2000.
  115. V. М. Aulchenko et al. Liquid krypton calorimeter for KEDR detector and last prototype results. Nucl. Instr. and Meth. A379, 1996, p.475.
  116. V. M. Aulchenko et al. Experience with CsI (Na) crystals for calorimetry Nucl. Instr. and Meth. A379, 1996, p.502.
  117. В. M. Аульченко и др. Мюонная система детектора КЕДР, Препринт ИЯФ 2000−48, 2000.
  118. V. М. Aulchenko et al. Upgrade of the KEDR tagging system. Nucl. Instr. and Meth. V. A494, 2002, p.241.
  119. V. V. Anashin et al. Status of the KEDR supercondacting magnet system. Nucl. Instr. and Meth. A494, 2002, p.266.
  120. ГОСТ 26.201.2−94 Система KAMAK. Последовательная магистраль интерфейсной системы.
  121. С. Е. Бару и др. Служебные блоки системы сбора данных КЛЮКВа. Препринт ИЯФ 88−26, 1988.
  122. В. И. Тельнов, Триггер детектора КЕДР. Меморандум КЕДР-ТР1. 1993.
  123. V. V. Anashin, V. М. Aulchenko, ., К. Yu. Todyshev и др. Measurement of D° and D+ meson masses with the KEDR detector. Phys. Lett. V. B686, 2010, p.84
  124. V. V. Anashin, V. M. Aulchenko, ., K. Yu. Todyshev et al. Measurement of ree (J/tp)* B (J/ip e+e") and Гее (7/0) * BiJ/ф → fi+fi~). Phys. Lett. V. B685, 2010, p.134.
  125. В. В. Анашин, В. M. Аульченко, ., К. Ю. Тодышев и др. Measurements of the tau lepton mass at KEDR detector. Письма в ЖЭТФ т.85, 2007, р.429.
  126. Y. Assran, A. Sharma. Transport Properties of operational gas mixtures used at LHC. arXiv:1110.6761.
  127. I. Kr. Bronic, B. Grosswendt. Comparative study of gas amplification and energy resolution in some argon-based mixtures. Nucl. Instr. and Meth. in Phys. Res. v. B168, 2000, p.437.
  128. J. Va’vra. Measurement of electron drift parameters for helium and C’F4-based gases. SLAC-PUB-5728, 1992.
  129. С. E. Бару, Г. А. Савинов. Информационная плата ТАМ системы сбора данных КЛЮКВА, Препринт ИЯФ 89−122, 1989.
  130. В. М. Аульченко и др. Электроника новых детекторов ИЯФ, Препринт ИЯФ 88−29, 1988.
  131. R. Veenhof. GARFIELD User Guide 2008.
  132. W. Blum, L. Rolandi, W. Riegler. Particle Detection with Drift Chambers. Springer, 2008.
  133. W. Farr et al. Space Resolution Of Drift Chambers Operated At High Gas Pressure. Nucl. Instrum. Meth. v.154, 1978, p.175.
  134. J. Va’vra. High Resolution Drift Chambers. Nucl. Instrum. Meth. V. A244, 1986, p.391.
  135. GEANT Detector Description and Simulation Tool CERN Program Library Long Writeup W5013.
  136. A. A. Sokolov, I. M. Ternov. On Polarization and spin efects in the theory of synchrotron radiation. Sov. Phys. Dokl. 1964. Vol. 8, 1964, p. 1203.
  137. C. Bernardini et al. Lifetime and beam size in a storage ring. Phys. Rev. Lett, v.10, 1963, p.407.
  138. S. I. Serednyakov et al. Radiative Polarization of Beams in the VEPP-2m Storage Ring. Zh. Eksp. Teor. Fiz. v.71, 1976, p.2025.
  139. S. I. Serednyakov et al. High Accuracy Comparison of the electron and Positron Magnetic Moments. Phys. Lett. v. B66, 1977, p. 102.
  140. T. Sjostrand, S. Mrenna, P. Skands. PYTHIA 6.4 Physics and Manual, arXiv: hep-ph/603 175.
  141. S.Jadach, W. Placzek, B.F.L.Ward. BHWIDE 1.00 0(a) YFS Exponentiaded Monte Carlo for Bhabha Scattering at Wide Angles for LEP1/SLC and LEP2. Phys. Lett. V. B390, 1997, p.298.
  142. A. B. Arbuzov et al. Monte-Carlo generator for e+e~ annihilation into lepton and hadron pairs with precise radiative corrections. Eur. Phys. J. v. C46, 2006, p.689.
  143. W. Beenakker et al. Large Bhabha scattering. Nucl. Phys. V. B349, 1991, p.323.
  144. A. B. Arbuzov et al. Large angle QED processes at e+e~ colliders at energies 3 GeV. JHEP v.9710, 1997.
  145. J. C. Chen et al. Event generator for J/ф и ф{2в) decay. Phys. Rev. v. D62, 2000, p.34 003.
  146. T. Sjostrand, M. Bengtsson. The Lund Monte Carlo for Jet Fragmentation and e+e~ Physics. Jetset Version 6.3: An Update. Сотр. Phys. Comm. v.43, 1987, p.367.
  147. S. Jadach, Z. Was, KORALB 24 an upgrade to version 2.4. Сотр. Phys. Comm. v.85, 1995, p.453.
  148. A. M. Моисеев. Адронные струи и струйная спектроскопия в коллайдерных экспериментах. ФЭЧАЯ т.25, 1994, с. 1168.
  149. П. В. Шляпников. Распределение по множественности заряженных частиц в процесса е+е~ аннигиляции в экспериментах LEP. Успехи Физических Наук т.162, 1992, р.1.
  150. И. М. Дремин, А. Б. Кайдалов. Квантовая хромодинамика и феноменология сильных взаимодействий. Успехи Физических Наук v.176, 2006, р.275.
  151. Т. Sjostrand, Physics at LEP I. CERN Report 89−08, 1989.
  152. B. Andersson, G. Gustafson, T. Sjostrand. How to Find the Gluon Jets in e+ e-Annihilation. Phys. Lett. V. B94, 1980, p.211.
  153. H. C. Fesefeldt, Simulatution of hadronic showers: physics abd applications. Technical Report PITHA-85−02, 1985.
  154. A. Fasso et al. The FLUKA code: Present applications and future developments. arXiv: physics/306 162.
  155. D. Besson et al. Measurement of a (e+e~ ф (3770) → hadrons) at E (cm) = 3773 MeV, Phys. Rev. Lett, v.96, 2006, p.92 002, Erratum-ibid. v.104, 2010, p.159 901.
  156. С. А. Никитин. Поляризованные пучки в прецизионных экспериментах на коллай-дере ВЭПП-4М с детектором КЕДР. Докторская диссертация, 2007.
  157. Q. He et al. Measurement of absolute hadronic branching fractions of D mesons and e+e" -«¦ DD cross sections at E (cm) = 3773 MeV. Phys. Rev. Lett, v.95, 2005, p.121 801, Erratum-ibid. v.96, 2006, p.199 903.
  158. M. Ablikim et al. Measurements of the cross sections for e+e~ hadrons at 3.650-GeV, 3.6648-GeV, 3.773-GeV and the branching fraction for ф (3770) non-DD. Phys. Lett. V. B641, 2006, p.145.
  159. M. Ablikim et al. R value measurements for e+e~ annihilation at 2.60-GeV, 3.07-GeV and 3.65-GeV. Phys. Lett. V. B677, 2009, p.239.
  160. V. V. Anashin, V. M. Aulchenko, ., K. Yu. Todyshev et al. Measurement of ^(3770) parameters. Статья принята к печати в Phys. Lett. В, arXiv: hep-ex/l 109.4205.
Заполнить форму текущей работой

На отлично!