Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Теория рентгеновского и гамма-излучения релятивистскими частицами при их взаимодействии с веществом

Диссертация: Теория рентгеновского и гамма-излучения релятивистскими частицами при их взаимодействии с веществом
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Другим, более перспективным источником вакуумного ультрафиолетового излучения, является синхротронное излучение накопительных колец со сравнительно небольшой энергией циркулирующих в них электронов (Е^ 100 МэВ) /1−4/. Синхротронное излучение полностью поляризовано, обладает высокой направленностью и относительно малой длительностью импульса Ю-" ^ сек), однако спектр излучения имеет довольно… Читать ещё >

Содержание

  • I. Области применения ультрафиолетового, рентгеновского и ^ -излучения и основные методы его генерации
  • 2. Другие возможности получения интенсивного электромагнитного излучения. Основные положения диссертации
  • Глава I. Общие методы расчета электромагнитных процессов, вызываемых релятивистской частицей в поглощающей среде с частотной и пространственной дисперсиями
    • 3. Метод функции Грина
    • 4. Особенности излучения, связанные с относительно большой когерентной длиной
    • 5. Частные случаи излучения в стационарных неоднородных средах
  • Глава II. Рентгеновское черенковское излучение в однородной поглощающей среде с дисперсией
  • б. Вычисления диэлектрической проницаемости веществ для рентгеновской области частот
    • 7. Теория рентгеновского черенковского излучения в безграничной поглощающей среде
    • 8. Влияние многократного рассеяния на процесс формирования черенковского излучения
    • 9. Черенковское излучение, генерируемое вблизи границы раздела вещества с вакуумом
    • 10. Спектрально-угловое распределение излучения в областях частот, близких к краям фотопоглощения
    • II. Черенковское излучение как монохроматический рентгеновский источник
  • Глава III. Рентгеновское излучение в среде, диэлектрические свойства которой периодически меняются в пространстве
    • 12. Функция Грина уравнения электромагнитного поля в периодической одномерной среде
    • 13. Спектральное распределение излучения в поглощающей периодической среде
    • 14. Возможности использования искусственных периодических структур для получения интенсивного рентгеновского излучения
  • Глава 1. У. Излучение при каналировании и квазиканалировании заряженных частиц в монокристаллах
    • 15. Классические уравнения движения релятивистских частиц в поле плоскостей и осей кристалла. Взаимодействие поперечного и продольного движений
    • 16. Квантовые уравнения движения. Параметрическая связь продольного и поперечного движений. .. Ю
    • 17. Классическая теория электромагнитного излучения частицами при каналировании и квазиканалировании
    • 18. Дипольное излучение
    • 19. Квантовая теория излучения частицами при каналировании и квазиканалировании
    • 20. Соответствие между классическим и квантовым описанием процесса излучения
    • 21. Квантовые эффекты при излучении частицами с относительно низкими энергиями
    • 22. Квантовые эффекты при излучении жестких фотонов
    • 23. Аналогия и различия между излучением при канали-ровании (квазиканалировании) и ондуляторным излучением
    • 24. Модельные потенциалы плоскостных и осевых каналов
    • 25. Спектральное распределение излучения при плоскостном каналировании позитронов в параболическом потенциале. а) Квантовая теория б) Классическая теория в) Анализ экспериментальных данных

    § 26. Спектральное распределение излучения при плоскостном каналировании электронов в потенциале типа Пешля-Теллера а) Квантовая теория б) Соответствие с классической теорией в) Дипольное приближение. Анализ экспериментальных данных.

    § 27. Спектры излучения электронами и позитронами при плоскостном квазиканалировании в параболическом потенциале. а) Классическая теория с учетом недипольности излучения. б) Переход к дипольному пределу в) Связь с когерентным тормозным излучением

    § 28. Излучение при осевом каналировании электронов а) Классическая теория для случая эллиптического движения в области тепловых колебаний атомов б) Классическая теория для случая эллиптического движения вне области тепловых колебаний в) Квантовая теория излучения в поле сС /р

    § 29. Излучение при рассеянии электронов и позитронов атомными рядами с потенциалом ±oL/p. а) Классическая теория для гиперболического поперечного движения. б) Дипольное приближение. Сравнение с экспериментальными данными. в) Излучение при высоких энергиях г) Квантовая теория рассеяния и излучения

Теория рентгеновского и гамма-излучения релятивистскими частицами при их взаимодействии с веществом (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

§ I. Области применения ультрафиолетового, рентгеновского и у-излучения и основные методы его генерации.

Электромагнитное излучение является мощным инструментом исследования структуры и свойств различных веществ. Изучая процессы рассеяния и поглощения излучения молекулами, атомами и ядрами, входящими в состав этих веществ, можно получить достаточно точные и обширные данные. При этом взаимодействующее с веществом излучение должно обладать подходящей длиной волны, поляризацией, интенсивностью и другими свойствами. В частности, достаточно высокая интенсивность излучения сокращает необходимое время взаимодействия и тем самым позволяет изучать не только статистические свойства, но и динамику различных атомно-мо-лекулярных взаимодействий: химических и биологических процессов, фазовых переходов и т. п.

Вакуумное ультрафиолетовое и рентгеновское излучение с з о о длинами волн от 10 А до 1А эффективно применяется для исследований электронной структуры твердых тел, жидкостей и газов. Для этого используются разнообразные методы: анализ крониговских осцилляций сечения поглощения фотонов как функции энергии фотонов вблизи краев атомного фотопоглощения, исследования компто-новского и комбинационного рассеяния фотонов, флуоресценции, вызываемой рентгеновским излучением в веществах, и другие методы /1−4/. Еще одна важная область применения рентгеновского излучения — это рентгеноструктурный анализ упорядоченных или частично упорядоченных систем: кристаллов, макромолекул и т. д. /2−4/. Чем выше интенсивность излучения, тем меньшие размеры могут иметь образцы, доступные для такого анализа. Последнее обстоятельство особенно важно при изучении микропроб, например, метеоритной пыли или молекул протеинов, получаемых в относительно небольшом количестве.

Среди технологических применений рентгеновского излучения можно отметить производство электронных микросхем литографическим методом /5,6/. о.

Излучение с длинами волн < 0,1А широко используется в ядерной, в частности, мессбауэровской спектроскопии /7/, для изучения фотоядерных реакций /8/ и генерации на их основе потоков нейтронов /9/.

Увеличение интенсивности ^ -излучения по сравнению с достигнутой в настоящее время позволит, после необходимой моно-хроматизации, перейти к исследованиям таких интересных эффектов, как дифракция и интерференция излучения в кристаллах и других явлений, которые пока наблюдаются лишь в оптической или рентгеновской областях спектра /10/. Наконец, с помощью достаточно интенсивного пучка ^ -квантов с энергиями ^ 10 МэВ и монохроматичностью, можно попытаться обнаружить предсказанное теоретически упругое рассеяние фотонов на ядрах. С другой стороны, метод исследования электронной структуры веществ с помощью комптоновского рассеяния /4/ приобретает дополнительные преимущества, если вместо рентгеновского излучения использовать ^ -кванты, имеющие большую проникающую способность. Что касается ^ -квантов с энергиями в сотни МэВ, то они в основном используются в физике элементарных частиц, например, при исследованиях процессов фоторождения мезонов /11,12/.

Ультрафиолетовое излучение с длинами волн более 600А обычно получают в результате электрических разрядов в водороде, инертных газах или парах других веществ. Спектр излучения в этом случае имеет относительно большую ширину и для практического использования излучения, вообще говоря, требуется его предварительная монохроматизация. При этом на выходе монохро-матора все же удается получать значительную интенсивность порядка 10® фотонов в секунду в интервале длин волн лУ ~ 1А вокруг некоторой выделенной длины /1,4/. Эта величина может.

ТЛ О быть увеличена до 10 фот/сек А, когда используется излучение лишь с длинами волн, близкими (лХД~ /0) к резонансным линиям возбуждения атомов инертных газов,. В этом случае не требуется предварительной монохроматизации, приводящей к потерям потока фотонов /4/. Однако излучение в разрядных лампах оказывается неполяризованным, с недостаточной для многих целей угловой коллимацией и минимально возможной длительностью импульса (I мксек).

Другим, более перспективным источником вакуумного ультрафиолетового излучения, является синхротронное излучение накопительных колец со сравнительно небольшой энергией циркулирующих в них электронов (Е^ 100 МэВ) /1−4/. Синхротронное излучение полностью поляризовано, обладает высокой направленностью и относительно малой длительностью импульса Ю-" ^ сек), однако спектр излучения имеет довольно большую ширину и, вообще говоря, требуется предварительная монохроматизация излучения. Плохая эффективность существующих в настоящее время для этой области спектра монохроматоров не позволяет получать интенсивность излучения существенно большую, чем в резонансных газоразрядных лампах, зато синхротронное излучение перекрывает весь ультрафиолетовый диапазон.

Высокую спектрально-угловую плотность излучения в области длин волн порядка нескольких сотен и десятков ангстрем можно получить в ондуляторах, установленных в прямолинейные промежутки накопителей /13−15/. Ондуляторами называются устройства, в которых под действием пространственно-периодического магнитного поля электроны движутся по периодической траектории (в частности синусоиде) с относительно малым периодом (~ I см). Излучение в ондуляторах представляет собой источник поляризованного монохрома-.

— 2, тического (Л СО /со —- 10) излучения с перестраиваемой длиной волны, высокой угловой направленностью (Л9 ^ 1, гделоренц-фактор электронов), короткой (I нсек) длительностью импульса и на 2−3 порядка большей, чем в накопителе, спектрально-угловой плотностью излучения. Основные характеристики действующих и проектируемых ондуляторов приведены в таблице I.

Накопитель.

АСО (Орсэ).

ТЖГ5 ~Т~ЪРЁШ~ (Брукхейвен): (Стэнфорд) РЕР.

Стэнфорд).

Число периодов ондулятора 23 50.

Величина периода 4 5 см).

Магнитное поле.

Т) 0,25 0,4.

Энергия электрона.

МэВ) 140−540 700.

Длина волны о излучения (А) 2678−180 398.

50 5.

0,2 ЗЛО3 10,8.

50 5.

0,2.

15.103−20.103.

0,43−0,24.

Таблица I. Характеристики некоторых ондуляторов.

Минимальная длина волны, излучаемая на первой гармонике ондулятора, определяется периодом ондулятора? и лоренц-фактором частиц:. Оптимальное значение магнитного поля Н в ондуляторе соответствует условию Спектрально-угловая плотность энергии излучения пропорциональна квадрату числа периодов ондулятора /15/.

Например, в ондуляторе малого накопительного кольца.

ТА будет излучаться /13/ около 10 фотонов в секунду в 1% интерр вал длин волн, в телесный угол (0,1 мрад) и при токе 1А.

Среди других относительно интенсивных источников излучения в о области длин волн 50−2000А можно отметить также излучение от рекомбинирующей плазмы, которая образуется при фокусировке луча мощного импульсного лазера на поверхность различных веществ /16/. К недостаткам этого источника относятся прежде всего низкая частота повторения импульса лазера (^ I импульс/сек), отсутствие поляризации и изотропное распределение излучения.

Традиционным источником рентгеновского излучения с длинами о волн ~ 1А являются рентгеновские трубки, в которых в результате бомбардировки анода электронами с энергией в десятки кэБ происходит характеристическое излучение атомов анода. Излучение из рентгеновских трубок обедает достаточно высокой монохроматичностью (Ас'?/и) ?0 — Ю), однако оно неполяризо-вано и практически изотронно. При этом лишь около 1−2% энергии электронного пучка преобразуется в энергию излучения, а большая часть энергии выделяется в виде тепла. Даже при быстром вращении анода, с тем, чтобы предотвратить его неравномерный разогрев, и непрерывном охлаждении невозможно использовать мощность пучка большую, чем 60 кВт /4−6/. Интенсивность излучения из рентгеновских трубок оказывается недостаточной, в особенности в таких исследованиях, где требуется высокое угловое разрешение. Однако наиболее серьезными недостатками трубок являются ограниченный набор линий излучения, низкий кпд, в особенности в области, А > 10 кэВ, а также нестабильность потока фотонов во времени, вызываемая электронными шумами. Такие недостатки отсутствуют у синхротронного излучения и единственной проблемой остается тогда монохроматизация излучения. Следует учитывать, что накопители электронов с энергией в несколько ГэВ, которые обеспечивают в этом случае существенно более высокую спектрально-угловую плотность рентгеновского излучения по сравнению с трубками, оказываются по сравнению с ними также существенно более сложными и поэтому более дорогостоящими устройствами. о.

В области еще более коротких длин волн ^ 1А жесткого рентгеновского и ^ -диапазона эффективность синхротронного излучения существующих и строящихся накопителей быстро падает. Это связано с характером синхротронного спектра, в котором излучение с длинами волн короче /1с, оказывается экспоненциально подавленным /3−4/. В таблице 2 приведены основные параметры действующих и проектируемых накопителей как источников синхротронного излучения.

N51 $ КЕК* $РЕА1? вэпги D0R. CS СЕБ!?* РЕР РЕТЯА.

Е (ГэВ) 2,5 2,5 4,1 7,0 5,0 8,0 15 18 лсш 3,0 2,3 1,0 0,44 0,5 0,35 0,35 0,28.

Г ОюА) 500 500 225 100 350 100 50 20 при (при.

2,3 ГэВ) 1 2 ГэВ).

Таблица 2. Основные параметры действующих и проектируемых35 накопителей электронов.

Критическая длина волны излучаемых фотонов обратно пропор2 циональна квадрату энергии электронов, Е, и напряженности поля в поворотных магнитах. Основными преимуществами накопителей как источников излучения являются относительно большой циркулирующий ток частиц и высокий коэффициент преобразования подводимой радиочастотной мощности в мощность рентгеновского излучения.

Более жесткое синхротронное излучение можно получить в результате отклонения накопленных частиц локальным магнитным полем с более высокой, чем в поворотных магнитах, напряженностью. Соответствующие устройства, называемые виглерами, также как и ондуляторы, устанавливаются в прямолинейные промежутки накопителей /17,18/. После прохождения виглера частица остается на равновесной орбите накопителя и это сохраняет высокий кпд накопителя как источника излучения. Характеристики некоторых виг-леров представлены в таблице 3.

Накопитель SPEAR AD OWE вэпп -3 Р? Р* NSLS* SRS KEK.

Число периодов 3 3 10 I I I —.

Величина периода (М) 0,343 0,654 0,09 1,375 0,7 0,2 —.

Магнитное поле (Т) 2,0 1,9 3,2 1,9 4,0 5,0 6,0.

Энергия электрона 1,5−4,0 1,5 2,0 4−18 2,5 2,0 2,5.

Длина волны излучения 4,1−0,58 4,4 1,46 0,61−0,03 0,74 0,93 0,5 о.

А).

Таблица 3. Параметры действующих и проектируемых^ виглеров.

Критическая длина волны излучения в виглере может быть в 3−5 раз меньше, чем для поворотных магнитов, а спектрально-угловая плотность потока фотонов в несколько раз большей. Однако и для большинства виглеров интенсивность излучения быстро пао дает, начиная с длин волн короче 0,1 А, что соответствует области энергий фотонов ^ 100 кэВ. Кроме того, виглеры могут создавать помехи для нормальной работы накопителя из-за вносимых возмущений в динамику пучка /19/.

В качестве источника фотонов с энергией выше I МэВ обычно используют тормозное излучение релятивистских электронов в веществе. На радиационной длине вещества один электрон может испустить около одного фотона в интервале частот Ас0~си. Спектр излучения в аморфных веществах практически не зависит от частоты и простирается от оптической области до граничной частоты.

Cu^E/ti. Угловое распределение излучения определяется, как правило, углом многократного рассеяния электронов в мишени. Плохая монохроматичность тормозного излучения представляет его основной недостаток. В результате даже в таких экспериментах, где требуется монохроматичность порядка 1%, (например, при излучении (П) — реакций /8/) возникают большие трудности при обработке получаемых данных. Чтобы избежать этих трудностей, приходится проводить дополнительный анализ энергии излучившего электрона (метод меченных фотонов) /8,126/, что в какой-то мере эквивалентно монохроматизации излучения. При этом однако резко уменьшается число полезных событий и соответственно увеличивается время эксперимента.

Гораздо лучшую монохроматичность (AOj/uJ^i-3%), чем тормозное излучение, имеет излучение при анигиляции на лету моноэнергетического, хорошо коллимированного (1%) пучка позитронов /8,20/. Энергия получаемых фотонов Е^ линейно зависит от энергии позитронов по закону Е — Е + •+¦ oje Мэ?. Основная проблема состоит в предварительном получении потока позитронов с требуемыми характеристиками. Практически при анигиляции позитронов возникает поток фотонов с интенсивностью от I03 фот/сек до 10° фот/сек в интервале энергий фотонов Еу, где Еу меня 6 о 0 ется от 10 гДэВ до 40 МэВ /20/. Степень монохроматичности излучения ограничивается в этом случае многократным рассеянием позитронов в веществе, где происходит их анигиляция.

Поляризованные ^ -кванты с энергией от нескольких МэВ и выше получают также при встречном столкновении пучка света от мощного импульсного лазера с электронным пучком /21,22/. В результате комптоновского рассеяния излучения с длиной волны А0 получается существенно более жесткое излучение с длиной волны, А ^. Однако относительное малое сечение комптоновское рассеяние в сочетании с малой плотностью существующих пучков электронов в наиболее благоприятном слу7 чае позволит получать в перспективе лишь 10 фотонов в секунду /4/ в интервале энергий фотонов ^ Е^ Монохроматичность излучения, как и в случае анигиляции позитронов, определяется в основном угловой расходимостью пучка заряженных частиц и составляет величину АОО СО, т. е. практически несколько процентов.

В настоящее время во Фраскати на накопителе ADO NE.

4 5 таким способом получено пока от a 10 до 10 поляризованных.

— 8 фотонов в секунду в телесном угле 2,5.10 стерадиан с монохроматичностью от ~ I до 10% в интервале энергий ^ -квантов от о до 80 МэВ.

Гамма-излучение с дискретными (^^^ ^ ^^) частотами от 0,1 до ~ 10 МэВ получают в результате ()т.^)-реак-ций. Для этого различные изотопы с достаточно большими временами жизни облучают тепловыми реакторными нейтронами. При распаде возбужденных состояний ядер возникает поток монохромати.

5 7/ 2 ческих фотонов с интенсивностью 10 -10 фот/сек.эВ.(мрад), практически изотопный по направлениям /23/.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Основные научные результаты, полученные в диссертационной работе, состоят в следующем.

1. Развит общий метод расчета различных видов электромагнитного излучения и других, связанных с ними, электромагнитных потерь энергии быстрыми частицами в неоднородных поглощающих средах. В результате анализа пространственно-временной картины процесса излучения показано, что различные виды электромагнитных потерь в таких средах, вообще говоря, не могут рассматриваться независимо.

2. Путем расчета с помощью дисперсионной формулы КрамерсаКронига и экспериментальных сечений фотопоглощения найден ряд веществ, в которых диэлектрическая проницаемость превосходит единицу в сравнительно узких интервалах частот рентгеновского и вакуумного ультрафиолетового диапазонов, что открывает возможность генерации черенковского излучения в этих интервалах частот.

3. Разработана теория рентгеновского черенкввского излучения релятивистскими частицами. Показано, чт" на процесс формирования спектра черенковского излучения могут существенным образом влиять поглощение виртуальных фотонов, многократное рассеяние частиц и граница вещества, в котором происходит излучение. Показано также, что для наблюдения рентгеновского черенковского излучения, наряду с условием превышения скорости частицы над скоростью распространения излучения в веществе, необходимым условием является малость когерентной длины излучения по сравнению с длиной поглощения излучения.

4. Получены аналитические выражения для спектрально-углового и спектрального распределений рентгеновского черенковского излучений с учетом эффектов, упомянутых в п. 3 и на их основе проведен расчет спектров излучения в ряде веществ.

5. Показано, что с практической точки зрения черенковское излучение представляет сравнительно интенсивный источник излу.

2 Я чения с энергией фотонов — 10−10 эВ. По монохроматичности (йСи/сО ~-10~3) рентгеновское черенковское излучение сравнимо с характеристическим излучением атомов, а по направленности — с синхротронным излучением.

6. Развита теория рентгеновского излучения в неоднородных средах с периодически меняющимися в пространстве диэлектрическими свойствами. Найдено явное выражение для фотонной функции Грина в произвольной одномерно-периодической среде при условии малости длины волны фотона по сравнению с периодом среды. Показано, что при расчетах излучения в такой среде ее можно характеризовать определенным набором эффективных диэлектрических про-ницаемостей, зависящих лишь от частоты излучения.

7. Проведена аналогия между излучением в периодической среде и рентгеновским черенковским излучением, позволяющая вписать спектральные и спектрально-угловые свойства этого излучения с учетом эффектов поглощения и многократного рассеяния на основе развитой теории черенковского излучения. Сформулированы оптимальные условия, при которых излучение в периодических средах может представлять интерес как источник монохроматического рентгеновского излучения.

8. Разработана теория излучения заряженными частицами, движущимися под достаточно малыми углами к кристаллографическим осям или плоскостям. Получены общие выражения для расчета спектрального и спектрально-углового распределений излучения, основанные как на классическом, так и на квантовом способах описания движения частиц и процесса излучения. Выяснены соотношения между классическим и квантовым подходами и области применимости классической теории в зависимости от энергии частиц и фотонов.

9. Показано, что при достаточно низких энергиях каналиро-ванных частиц, их спектры излучения определяются уровнями энергии поперечного движения, а излучение носит дипольный характер. При этом анализ спектров излучения позволяет установить вид эффективного потенциала взаимодействия частиц с атомами кристалла.

10. Показано, что при энергиях частиц Е! ^ Н" — № С где ио — характерное значение поперечной энергии, дипольное приближение нарушается и спектры излучения существенно перестраиваются.

11. Предсказан эффект параметрической связи продольного и поперечного движений частиц в усредненном потенциале осей или плоскостей кристалла. При излучении достаточно мягких фотонов с энергией % Си " ?? этот эффект является результатом возбуждения продольных колебаний частиц. В общем случае произвольных ~Рь Си ему соответствует параметрическая зависимость волновых функций и уровней поперечной энергии частиц от полной энергии частицы. Предсказанный эффект проявляется, в том, что при достаточно высоких энергиях частиц В существенно меняются зависимости характерных частот и интенсивности излучения от лоренц-фактора частиц. Вследствии этого существует.

ЕЛ) которой спектральная плотность интенсивности излучения оказывается наибольшей.

12. Развит аналитический метод расчета характеристик излучения каналированными и надбарьерными (квазиканалированными) частицами, основанный на модельных зависимостях усредненных потенциалов осей и плоскостей кристалла. Получены аналитические выражения для спектрально-угловых распределений интенсивности излучения для различных случаев движения электронов и позитронов в кристалле: осевого и плоскостного каналирования, надбарь-ерного движения поперек плоскостей и осей. Причем соответствующие результаты были получены, как на основе квантовой теории, так и в классическом приближении, с учетом эффектов недипольнос-ти излучения и параметрической связи поперечного и продольного движений.

13. Путем численных расчетов на основе полученных аналитических выражений и найденных параметрах модельных потенциалов показано, что спектральная плотность интенсивности излученияквантов как каналированными, так и надбарьерными частицами, может на два порядка превышать аналогичную величину для обычного тормозного излучения.

14. На основе развитой теории проведен количественный анализ спектров излучения электронами и позитронами, измеренных в ряде экспериментов, и объяснены основные закономерности в этих спектрах. В частности, показано, что зависимость от лоренц-фактора характерных частот и вида спектров излучения при плоскостном каналировании позитрона высоких энергий обусловлены эффектами недипольности и параметрической связи продольного и поперечного движений.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Koch E.E., Haensel R., Kunz C. Vacuum Ultraviolet Radiation Physics.- Braunschweig: Vieveg-Pergamon, 1974- - 753P.
  2. P.П. Синхротронное излучение как источник квантовв экспериментах по изучению свойств твердых тел.- УФН, 1970, т.101, № 3, с.493−518- ibid.,№ 4, с.697−728.
  3. Г. Н., Скринский А. Н. Использование синхротронного излучения: состояние и перспективы.- УФН, 1977, т.122, № 3, с.369−418.
  4. Farge Y., Duke P.J. European Synchrotron Radiation Facility, Supplement 1 Strasbourg: European Science Foundation, 1979 — 146p.
  5. Hughes G.P., Fink R.C. X-ray lithography breaks the VLSI cost barrier.- Electronics, 1978, v.51, N23, p.99−106.
  6. Marsh P. Britain chips in with X-rays.- New Scientist, 1979, v.82, N1157, p.712−715.
  7. Proceedings of the International Workshop on the Applications of Intense Capture ^ -ray Sources. (Grenoble, France, June 1−2, 1978).- Nucl. Instr. and Meth., 1979, v.166, N1, p.1−103.
  8. Berman B.L., Fultz S.C. Measurements of the giant dipole resonance with monoenergetic photons.- Rev.Mod.Phys., 1975, v.4−7, N3, p.713−762.
  9. International Conference on Photonuclear Reactions and Applications (Pacific Grove, California, 1973)" Conference proceedings.- Livermore: Lawrence Livermore Lab., 1973−1432 p.
  10. Bonse U., Graeff W. X-ray and neutron interferometry.-Topics in Applied Physics, 1977, v.22, p.93−121
  11. Фотоядерные и фотомезонные процессы. Труды ФИАН, 1976, т. 71, с. 242.
  12. Aston D., Atkinson М., Bailey R. et al. Photoproduction of charmed F-mesons at ^ energies of 20−70 GeV.- Phys.Lett., 1981, V.100B, N1, p.91−94- Jet-like structure in the reactionpNucl.Phys., 1980, v. 166B, N1, p. 1−24.
  13. Krinsky S. An undulator for the 700 MeV VUV-ring of the National Synchrotron Light Source.- IEEE Transac. on Nucl. Sci., 1979, v.26, U1, p.73−76.
  14. Basin M., Parge Y., Lemonnier M., Perot J., Petroff Y. Design of an undulator for АС0 and its possible use as a free electron laser.- IEEE Transac. on Nucl.Sci., 1979, v.26, N1, p.61−65.
  15. Д.Ф., Башмаков Ю. А., Беловинцев К. А., Бессонов Е. Г. Черенков П.А., Ондулятор как источник электромагнитного излучения. Москва, 1978, с. 25. (Препринт / ФИАН: № 13).
  16. Dewhurst R.J., Khan M.A., Pert G.J. Investigation of VUV and soft X-ray emission from plasmas produced by picosecond pulses from solid target.- Journal of Physics B, 1975, v. 8, N13, p.2301−2310.
  17. Winick H., Spencer E. Wiggler magnets at SSRL-present experience and future plans.- Nucl. Instr. and Meth., 1980, v.172, N1, p.45−53.
  18. Prascati wiggler magnet experiment.- CERN Courier, 1980, v.20, N4, p.157−158.
  19. Suller V. P, The interaction of wigglers and undulators with stored electron beams.- Nucl.Instr. and Meth., 1980, v.172, N4, p.39−44.
  20. Knessl U., Koop E.A., Kuhl G., Leister K.H., Weiler A. The quasimonoenergetic photon facility at the Giessen 65 MeV electron linear accelerator.- Nucl. Instr. and Meth., 1975i v.127, N1, p.1−15.
  21. О.Ф. Экспериментальное исследование излучения и рассеяния света релятивистскими электронами Труды ШАН им. П. Н. Лебедева, т. 80, 1975, с. 66−99.
  22. Federici Ъ., Giordano G., Matone G. et al. Backward Compton Scattering of laser light against high-energy electrons: the LADON photon beam at Frascati.- Nuovo Cim., 1980, V.59B, N2, p.247−256.
  23. Moreh R. Review of intense gamma sources using neutron capture.- Nucl.Instr. and Meth., 1979, v.166, N1, p.29−38.
  24. H.K. Потери энергии электроном в среде с периодическими неоднородностями ЖЭТФ, 1977, т. 72, № 2, с. 428−436.
  25. П.А., Тамм И. Е., Франк И. М. Нобелевские лекции -М., Физматгиз, I960.
  26. Дж. Черенковское излучение М., Изд. иностр. лит., 1960−334 с.
  27. Зрелов В. П. Излучение Вавилова-Черенкова и его применение в физике высоких энергий, часть I М., Атомиздат, 1968−272 с.
  28. .М. Эффект Вавилова-Черенкова в безграничнойсреде и кристаллах. УФН, 1957, т.62,№ 3, с.201−246- УФНД961, т.75, № 2, с.295−350.
  29. Piestrup М.А., Powell R.A., Rothbart G.B., Chen С.К. and Pantell R.H. Cerenkov radiation as a light source for the 2000−620 A spectral range.- Appl. Phys. Letters, 1976, v.28, N2, p.92−94.
  30. Piestrup M.A., Pantell R.H., Puthoff H.E., Rothbart G.B.v
  31. Cerenkov radiation as a source of ultraviolet radiation.-Journal of Appl. Phys., 1973, v.44, N11, p.5160−5164.
  32. А.В. Эффект Вавилова-Черенкова в рентгеновском диапазоне длин волн.- ЯФ, 1972, т. 16, вып. 5, с. 1003−1005.
  33. В.А., Глебов В. И., Денисов Э. И., Жеваго Н. К., Хлебников A.C. Черенковское излучение как интенсивный рентгеновский источник Письма в ЖЭТФ, 1976, т. 24, № 7, с. 406−409.33. а) Базылев В. А., Глебов В. И., Денисов Э. И., Жеваго Н. К.,
  34. АН СССР, 1982, т. 263, № 4, с. 855−859.
  35. В.А., Глебов В. И., Денисов Э. И., Жеваго Н. К., Хлебников A.C., Циноев В. Г., Чертов Ю. П. Наблюдение черенковского излучения с энергией фотонов 284 эВ. Письма в ЖЭТФ, 1981, т. 34, № 3, с. 103−108.
  36. Budini P. Oil the energy lost by a relativistic ionizingVparticle in a material medium and on the Cerenkov radiation.-Nuovo Cim., 1953, v.10, p.236−243.
  37. В.А., Варфоломеев A.A., Жеваго H.K. Влияние средына тормозное излучение электроном в области атомных частот. -ЖЭТФ, 1974, т. 66, № 2, с. 464−475.
  38. H.K. Тормозное излучение электронов высокой энергии в плотной среде. Дис.. канд, физ.-мат. паук — Москва, 1974−73 с.
  39. В.В. Черенковское и тормозное излучение в области аномальной дисперсии. -В кн.: Прохождение излучения через вещество. ГЛ.: Атомиздат, 1968−197 с.
  40. В.Е. Оптическое тормозное излучение релятивистской частицы и влияние многократного рассеяния на когерентное излучение. -Докл. АН СССР, сер. физика, 1973, т.213, № 4,с.819−821.
  41. В.Г., Нго Дань Ньянг Тормозное, переходное и черенковское излучение «У -квантов большой энергии. ЯФ, 1974, т.20, 12, с. 1219−1222.
  42. Тер-Микаелян М. Л. Излучение быстрых частиц в неоднородной среде. -Докл. АН СССР, сер.матем. и физ., I960, т.134,с.318−321.
  43. Тер-Микаелян М. Л. Влияние среды на электромагнитные процессы при высоких энергиях. Ереван: Изд. Акад. Наук Арм. ССР, 1969−457 с.
  44. А. Ц. Дорхмазян H.A. Излучение заряженной частицыв среде с периодически меняющейся плотностью.- Изв. АН Арм.ССР, сер.физ.-мат.наук, I960, т.13, с.54−64.
  45. Г. М., Гольдман И. И. Излучение частицы в слоистой среде. ДАН Арм. ССР, I960, т.31, с.219−225.
  46. Г. М., Ян 1Ии Излучение ультрарелятивистского заряда в стопке пластин с учетом поглощения и многократного рассеяния. -Изв. АН Арм. ССР, Физика, 1977, т.12, с.105−117.
  47. А.И., Арутюнян Ф. Р., Испирян К. А., Тер-Микаелян М.Л. Об одной возможности детектирования заряженных частиц высоких энергий. ЖЭТФ, 1961, т.41, с. 2002.пластинки. ЖЭТФ, I960, т. 39, № 7, с. 134−140.
  48. Тер-Микаелян M.JI. Влияние многократного рассеяния на резонансное излучение. Письма в ЖЭТФ, 1968, т. 8, № 2, с. 100 103.
  49. Fabjan C.W., Fischer H.G. Particle detectors.- Reports on Progress in Physics, 1980, v.43, N8, p.100j5−106−5.
  50. Chu A.N., Piestrup M.A., Barbee T.W., and Pantell R.H. Transition radiation from 100 MeV electrons.- 8th Int. Conf. on Atomic Collisions in Solids (Hamilton, Canada, 1979, Aug. 13−17): Book of abstracts.- Hamilton: McMaster University, 1979, P.89.
  51. Chu A.N., Piestrup M.A., Pantell R.H., Buskirk F.R. Soft X-ray production from transition radiation using thin foils.- J. of Appl.Phys., q1981, v.52, N1, p.22−24.
  52. Gemmell D.S. Channeling and related effects in the motion of charged particles through crystals.- Rev.Mod.Phys., 1974, v.46, N1, p.129−227
  53. Й. Влияние кристаллической решетки на движение быстрых заряженных частиц. УФН, 1969, т. 99, вып. 2, с. 249 -296.
  54. М. Каналирование частиц в кристалле. УШ, 1969, т. 99, вып. 2, с. 297−318.
  55. Lindhard J. Motion of swift charged particles as influenced by strings of atoms in crystals.- Phys.Lett., 1964, v.12, N2, p.126−128.
  56. Erginsoy С. Anisotropic effects in interactions of energetic charged particles in a crystal lattice.- Phys.Rev.Lett., 1965, v.15, N8, p.357−360.
  57. Kumakhov M.A. On the theory of electromagnetic radiation of charged particles in a crystal.- Phys.Lett., 1976, v.57A, N1, p.17−18.
  58. M.A. О возможности существования эффекта спонтанного излучения ^ -квантов релятивистскими каналироЕанными частицами. Докл. АН СССР, сер. физика, 1976, т. 230, № 5,с. 1077−1080.
  59. М.А. Теория излучения заряженных частиц в кристалле при каналировании. ЖЭТФ, 1977, т. 72, № 4, с. 1489−1503- Theory of radiation of charged particles channeled in a crystal.- Phys.Stat.Sol., ser. b, 1977, v.84, p.41−54.
  60. Bazylev V.A., Zhevago U.K. Effect of the electromagnetic field dispersion on the radiation by channeled particles.-Moscow, 1977 7p» (Preprint/ Kurchatov Inst, of Atomic Energy: IAE-2865).
  61. B.A., Жеваго H.K. Электромагнитное излучение кана-лированными в кристалле частицами. ЖЭТФ, 1977, т. 73,1. II, с. I697−1709.
  62. Bazylev V.A., Zhevago N.K. Influence of the polarization of the medium on the radiation of channeled particles.-Phys.Leii., 1979, V.84B, p.182−184.
  63. B.A., Жеваго H.K. Электромагнитное излучение канали-рованными частицами. УФН, 1979, т. 127, вып. 3, с. 529−531.
  64. В.А. О когерентном излучении заряженных частиц, ка-налированных в кристалле. Письма в ЖЭТФ, 1971, т. 13, № 3, с. 254−257.
  65. Н.К. Излучение У -квантов каналированными частицами. ЖЭТФ, 1978, т. 75, № 10, с. I389-I40I.
  66. В.А., Жеваго Н. К. Генерация интенсивного электромагнитного излучения релятивистскими частицами. УФН, 1982, т. 137, вып. 4, с. 605−662.
  67. B.A., Глебов В. И., Жеваго Н. К. Спектральное распределение излучения при плоскостном и осевом каналировании ультрарелятивистских электронов. ЖЭТФ, 1980, т. 78, № I, с. 62−80.
  68. Bazylev V.A., Beloshitsky V.V., Glebov V.I., Zhevago N.K., Kumakhov M.A., and Trikalinos C. Radiation from high energy positrons in a potential of crystal planes.- Rad. Effects, 1981, v.56, N1−2, p.87−98.
  69. Bazylev V.A., Glebov V.I., Zhevago N.K. Dependence of the radiation spectra from channeled electrons on their energy.-Rad.Effects, 1981, v.56, N1−2, p.99−103.
  70. Bazylev V.A., Zhevago N.K. Scattering of photons by channeled particles.- Phys.Stat.Sol. (b), 1980, v.97, p.63−67.
  71. Diambrini-Polazzi G. High-energy bremastrahlung and electron pair production in thin crystal.- Rev.Mod.Phys., 1968, v.40, N3, p.611−638.
  72. Kumakhov M.A., Trikalinos C.G. Higher harmonics of spontaneous radiation of ultrarelativistic channeled particles.-Phys.Stat.Sol., ser.(b), 1980, v.99, p.449−462.
  73. Bayer V.N., Katkov V.M., Strakhovenko V.M. On radiation of relativistic positrons at channeling.- Новосибирск, 1979 -7 с. (Препринт / ИЯФ 79−16).
  74. В.Н., Катков В. М., Страховенко В. М. К излучению электронов при плоскостном каналировании. Новосибирск, 1979 -7 с. (Препринт / ИЯФ 79−7).
  75. Alguard M.J., Swent R.L., Pantell R.H. et al. Observation of radiation from channeled positrons.- Phys.Rev.Lett., 1979, v. 42, N17, p.1148−1151.
  76. Yamamura Y., Ohtsuki Y.H. a) Computer studies on radiation of axially-channeled electrons.- Rad. Effects, 1981, v.56, N1−2, p.1−10- b) Computer simulation of radiation of axially channeled electrons.- Phys.Rev.В, v.24, N6, p.3430−3441.
  77. H.Q. Когерентный и магнито-тормозной эффекты в излучении релятивистских частиц, движущихся в кристалле вблизи кристаллографической оси. Письма в ЖЭТФ, 1980, т. 32,2, с. 179−182
  78. В.В., Кумахов М. А. Различие и связь между излучением каналированных частиц и когерентным тормозным излучением. Докл. АН СССР, сер. Физика, 1980, т. 251, № 2,с. 331−335.
  79. Wedell R. Electromagnetic radiation of relativistic positrons and electrons during axial and planar channeling in monocrystals.- Phys.Stat.Sol. (b), 1980, v.99, p.11−49.
  80. Proceedings of the 1st National Conference on the Radiation of Charged Particles in Crystals (North Caucasus, May 21−23, 1980).- Rad. Effects, 1981, v.56, N1−2.
  81. В.В. Тормозное излучение ультрарелятивистских электронов в конденсированных аморфных телах. Докл. АН СССР, сер. Физика, 1964, т. 159, № 4, с. 782−786.
  82. В.Б., Лифшиц Е. М., Питаевский Л. П. Релятивистская квантовая теория, ч. I. М.: Наука, 1968−468 с.
  83. Тер-Микаелян М. Л. Интерференционное излучение сверхбыстрых электронов. ЖЭТФ, 1953, т. 25, с. 296−306.
  84. Galitsky V.M., Gurevich I.I. Coherence effects in ultra-relativistic Bremsstrahlung.- Nuovo Cim., 1964, v.32, ser. X, p.396−407.
  85. Е.Л. Адронные кластеры и «полуголые» частицы в квантовой теории поля. УФН, 1980, т. 132, № 2, с. 255−294.
  86. Н.П., Рязанов М. И. Ионизационные потери в неоднородной среде. ЖЭТФ, 1963, т. 45, № 2, с. 325−332.
  87. A.A., Горьков Л. П., Дзялошинский И. Е. Методы квантовой теории поля в статистической физике. М.: ГИ<�ЖЛ, 1962−441 с.
  88. Honl H. Atomfactor fur Rontgenstrahlen als Problem der Dispersionstheorie.- Ann. der Phys., 1933> v.18, N6, p.625−655.
  89. Hubbell J.H. Photon cross sections, attenuation coefficients and energy absorption coefficients from 10 keV to 100 GeV.- Atomic Data and Nuclear Data Tables, 1971, v.^, p.241−297.
  90. Veigele W.J. Photon cross sections from 0.1 keV to 1 MeV for elements Z=1 to Z=94.- Atomic Data and Nuclear Data Tables, 1973, v.5, N1, p.51−112.
  91. В.П. Введение в кинетическую теорию газов. М.: Наука, I97I-33I с.
  92. Е.М., Питаевский Л. П. Релятивистская квантовая теория, ч. 2. М.: Наука, 1971−387 с.
  93. Л.Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. -М.: ГИТТЛ, 1957−532 с.
  94. А.Б. Тормозное излучение и образование пар при больших энергиях в конденсированной среде. ЖЭТФ, 1957, т. 32, с. 633 100. Гарибян Г. М. Прохождение быстрых частиц через пластинку.
  95. Изв. АН СССР, сер. Физ., 1962, т. 26, № 6, с. 754−757.
  96. В.М. О черенковском и переходном излучениях в области частот? -резонанса. ЖЭТФ, 1978, т. 78, с. 88−96.
  97. Г. М., Ян Ши. О влиянии поглощающей способности среды на образование жесткого переходного излучения. Письма в ЖЭТФ, 1976, т. 24, с. 269−272.
  98. A.A., Тернов И. М. Релятивистский электрон. М.: Наука, 1974- 92 с.
  99. Н., Фреман П. У. ВКБ приближение. — М.: Мир, 1 967 168 с.
  100. Fujimoto P., Takagi S., Komaki К. et al. Rad. Effects, 1972, v.12, p.153
  101. Л.Д., Лифшиц Е. М. Теория поля. М.: Наука, 1 967 458 с.
  102. Л.Д., Лифшиц Е. М. Механика. М.: Наука, 1965−204 с. 108. a) Uggerhoj Е. Channeling in the GeV -region.- Nuci. Instr. and Meth., 1980, v.170, p.105−114.
  103. Andersen S.K., Pich O., Golovchenko J.A. et al. Influenceof channeling on scattering of 2−15 GeV/c protons, and 31 incident on Si and Ge crystals.- Nucl.Phys., 1980, V.167B, p.1−40.
  104. Л.Д., Лифшиц Е. М. Квантовая механика. М.: ГИШЛ, 1963−702 с.
  105. ПО. Мигдал А. Б. Качественные методы в квантовой теории. М.: Наука, 1975−335 с.
  106. Kumakhov M.А., Wedell R. Theory of radiation of relativis-tic channeled particles.- Phys.Stat.Sol. (b), 1977, v.84, p.581−593.
  107. Baryshevsky V.G., Grubich A.O., Dubovskaya I.Ia. Diffraction of radiation from channeled charged particles.-Phys.Stat.Sol. (b), 1978, v.88, p.351−358.
  108. Komaki K., Fujimoto P. Energy levels of channeled electrons and channeling radiation in the planar case.- Phys.Lett., 1981, V.82A, p.51−53.
  109. H., Мермин H. Физика твердого тела, ч. I. М.: Мир, 1979−399 с.
  110. Ю., Кононец Ю. В. Теория эффекта каналирования. Влияние неупругих процессов. ЖЭТФ, 1973, т. 64, с. I04I-I064.
  111. В.Н., Катков В. М., Страховенко В. М. Излучение релятивистских частиц при плоскотном каналировании. Новосибирск, 1980, — 50 с. (Препринт/И 80−03) — Ядерная Физика, 1981, т. 33, вып. 5, стр. I284−1296.
  112. В.Н., Катков В. М., Страховенко В. М. Излучение релятивистских частиц при квазипериодическом движении. ЖЭТФ, 1981, т. 80, вып. 4, с. 1349−1360.
  113. Baryshevsky V.G., Dubovskaya I.Ia., Grubich А.О. On photon production by channeled electrons (positrons).- Phys.Stat.
  114. Sol. (b), 1980, v.99, P.205−213.
  115. Э.А., Калашников Н. П. Характеристическое тормозное излучение ультрарелятивистских электронов в монокристаллах. ¦ М., 1977−16 с. (Препринт-ИШ АН СССР: П-0054).
  116. Н.П., Ольчак А. С. Взаимодействия ядерных излучений с монокристаллами. М.: МИФИ, 1979−57 с.
  117. Н.П., Ремизович B.C., Рязанов М. И. Столкновения быстрых заряженных частиц с монокристаллами. М.: Атомиздат, 1980−248 с.
  118. Kalashnikov N.P., Olchak A.S. Ultrarelativistic electron and positron radiation in planar channeling.- Nucl. Instr. and Meth., 1980, v.170, № 1−3, p.27−28.
  119. Ю., Кононец Ю. В. Теория эффекта каналирования. -ЖЭТФ, 1970, т. 58, № I, с. 226−244.
  120. Zhevago N.K. Radiation from wigglers and undulators.- Rad. Effects, 1983 г. , .
  121. В.Jl. Об излучении микрорадиоволн и их поглощении в воздухе. Изв. АН СССР, серия физич., 1947, т. II, № 2, с. 165−182.
  122. Моц Г. Применения излучения быстрых электронных пучков. -В кн.: Миллиметровые и субмиллиметровые волны. М., Изд.иностр. лит., 1959, с. 195−209.
  123. Н.А. Излучение быстрых заряженных частиц в поперечных электростатических синусоидальных полях. Изв.
  124. АН Арм. ССР, Шизика, 1970, т. 5, № 4, с. 287−288. Генерация жестких квантов в электрических ондуляторах.ibid., № б, с. 418−423. К теории ондуляторного излучения. ibid., т. 7, № 2, с. 114—117.
  125. Д.Ф., Башмаков Ю. Л., Бессонов Е. Г. Ондуляторное излучение. Труды 1АН, 1975, т. 80, с. 100−124.
  126. В.Г., Гитман Д. М., Соколов А. А. и др. Излучение релятивистских электронов в ондуляторе конечной длины. ЖЭТФ, 1975, т. 45, № 9, с. 1948−1953.
  127. Ю.Д., Петухов В. И., Мусса А. Х. Излучение релятивистских электронов в магнитном ондуляторе. Изв. вузов, Физика, 1973, № 10, с. 88−91.
  128. А.И., Ритус В. И. Квантовые процессы в поле плоской электромагнитной волны и в постоянном поле. ЖЭТФ, 1964, т. 46, № 2, с. 776−796.
  129. И.И. Эффекты интенсивности в комптоновском рассеянии. ЖЭТФ, 1964, т. 46, № 4, с. I4I2-I4I7.
  130. Appleton B.R., Erginsoy С., Gibson W.M. Channeling effects in the energy loss of 3−11 MeV protons in silicon and germanium single crystals.- Phys.Rev., 197 > v.161, N1, p.330−348.
  131. B.C., Переломов A.M. Параметрическое возбуждение квантового осциллятора. ЖЭТФ, 1969, т. 56, № 4, с. 1375−138
  132. А.И., Зельдович Я. Б., Переломов A.M. Рассеяние, реакции и распады в нерелятивистской квантовой механике. -М.: Наука, 1971, 544 с.
  133. И.С., Рыжик И. М. Таблицы интегралов, сумм, рядов и произведений. -М.: Наука, 1971, с. 851.
  134. Г., Эрдейи А. Высшие трансцендентные функции. -М.: Наука, 1974−293 с.
  135. В.В., Кумахов М. А. Многократное рассеяние каналированных ионов в кристалле. Плоскостное каналирование. -Докл. АН СССР, 1973, т. 212, с. 846−849.
  136. Gouanere M., Sillou D., Spieghel M. et al. Sharp-line and broad-continuum radiation from electrons channeled in diamond.- Annecy, 1981 9p. (Preprint / Laboratoire d’Annecy le Vieux de Physique des Particules: LAPP — Exp — 05).
  137. A.O., Вартанов Ю. А., Вартапетян Г. А. и др. Излучение каналированных электронов с энергией 4,7 ГэВ в алмазе. -- Письма в ЖЭТФ, 1979, т. 29, № 9, с. 554−556.
  138. С.А., Диденко А. Н., Забаев В. Н. и др. Сравнение спектров когерентного тормозного излучения и излученияпри осевом каналировании электронов в монокристалле алмаза.- Ibid., 1980, т. 32, с. 261−265.
  139. В.Г., Генденштейн Л. Э., Мирошниченко И. И. и др. Структура в ориентационных зависимостях и спектры излучения при прохождении ультрарелятивистских электронов через монокристаллы алмаза и кремния. Ibid., с. 397−401.
  140. Nordsieck A. Reduction of an integral in the theory of Bremsstrahlung.- Phys.Rev., 1954, v.93, N4, p.785−787.
  141. А. Строение атома и спектры. М.: Гостехиздат, 1956, с. 452−471.
  142. М., Стиган И. Справочник по специальным функциям.- М.: Наука, 1979−830 с.
  143. Bazylev V.A., Demura A.V. Quantum theory of radiation of the above-barrier electrons and positrons at axial channeling.- Rad. Effects, 1982, v.61, N3−4, p.129−134.
Заполнить форму текущей работой

На отлично!