Амплитудно-фазовое модуляционное преобразование оптической несущей
Перестраиваемые генераторы радиочастотных сигналов с низким уровнем фазовых шумов применяются в различных системах: РЛС, беспроводной связи, программно-определяемого радио, информационно-измерительных и т. д. Обычно, радиочастотные несущие генерируются с помощью сложных радиоэлектронных схем с многоступенчатым умножением частоты до достижения необходимого значения. Кроме того, во многих случаях… Читать ещё >
Амплитудно-фазовое модуляционное преобразование оптической несущей (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
Оптическая генерация радиочастотных сигналов
Перестраиваемые генераторы радиочастотных сигналов с низким уровнем фазовых шумов применяются в различных системах: РЛС, беспроводной связи, программно-определяемого радио, информационно-измерительных и т. д. [1]. Обычно, радиочастотные несущие генерируются с помощью сложных радиоэлектронных схем с многоступенчатым умножением частоты до достижения необходимого значения. Кроме того, во многих случаях сгенерированный радиочастотный сигнал должен быть распределен к удаленным устройствам. Распределение таких сигналов в электронной области на практике затруднительно из-за больших потерь в линиях распределения, например, коаксиальном кабеле. Благодаря широкой полосе пропускания и низким потерям современных оптических волокон, распределение радиочастотных сигналов по оптическому волокну является идеальным решением этой задачи и значительно упрощает требования к самим генераторам.
Оптическое гетеродинирование как основная процедура генерации
Радиочастотные сигналы могут быть сгенерированы в оптической области с использованием процедуры оптического гетеродинирования, когда две оптические волны с разной длиной волны смешиваются в фотодстскторс. На выходе фотодстсктора генерируется сигнал биений с частотой, соответствующей интервалу между длинами двух оптических волн. Предположим, что у нас есть две оптические волны:
где ?, Е2 — значения их амплитуд, со, со2 — угловых частот, а ср, ср2 — фаз.
Рассматривая ограниченную ширину пропускания фотодетектора, ток на его выходе может быть описан следующим образом:
где А — амплитуда, определяемая значениями и коэффициентом усиления фотодетектора.
Как следует из формулы (7.3), сгенерирован электрический сигнал с частотой равной разности частот со, — со, двух оптических волн (7.1) — (7.2). Значения данной частоты может достигать терагерцевого диапазона, ограничением может быть только ширина полосы пропускания фотодетектора. Однако, использование двух десинхронизированных лазерных диодов приводит к тому, что полученный радиочастотный сигнал будег обладать высоким уровнем фазового шума, поскольку фазы двух волн ср, и ср, нс коррслированы.