Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Напряженно-деформированное состояние пьезоэлектрических пластин с трещиной

Диссертация: Напряженно-деформированное состояние пьезоэлектрических пластин с трещиной
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Механическое сжатие или растяжение, оказываемое на поляризованный пьезоэлектрический керамический элемент, вызывает изменение дипольного момента, в свою очередь создающего электрическое напряжение. Сжатие элемента вдоль оси поляризации или растяжение, оказываемое в плоскости, перпендикулярной направлению поляризации, генерирует потенциал той же полярности, что и напряжение поляризации. Если сила… Читать ещё >

Содержание

  • 1. СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА
    • 1. 1. Пьезоэффект
    • 1. 2. Использование пьезоэффекта в технических системах (пьезопластины)
    • 1. 3. Определяющие уравнения связанных полей в твердых телах
    • 1. 4. Три типа трещин
  • 2. РАСЧЕТ НАПРЯЖЕННО-ДЕФОРМИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ ПЬЕЗОКЕРАМИЧЕСКИХ ПЛАСТИН
    • 2. 1. Пьезокерамическая пластина как функциональный элемент схвата
    • 2. 2. Основные двумерные задачи уравнений пьезоэлектричества
    • 2. 3. Постановка и решение двумерных задач для пьезопластин
      • 2. 3. 1. Напряженно-деформированное состояние электродированной пластины
      • 2. 3. 2. Напряженно-деформированное состояние загруженной неэлектродированной пластины
      • 2. 3. 3. Напряженно-деформированное состояние электродированной пластины при действии дополнительных сил
      • 2. 3. 4. Задача о горизонтальном перемещении концевого сечения наклонной пластины
    • 2. 4. Выводы по главе 2
  • 3. РАСЧЕТ НАПРЯЖЕННО-ДЕФОРМИРОВАННОГО СОСТОЯНИЯ И КОЭФФИЦИЕНТОВ ИНТЕНСИВНОСТИ ПЬЕЗОКЕРАМИЧЕСКИХ ПЛАСТИН С ТРЕЩИНОЙ
    • 3. 1. Основные двумерные задачи механики разрушения
    • 3. 2. Энергетический критерий разрушения
    • 3. 3. Постановка и решение двумерных задач для пьезопластин
      • 3. 3. 1. Напряженно-деформированное состояние пластины с внутренней трещиной
      • 3. 3. 2. Напряженно-деформированное состояние пластины с поверхностной трещиной
    • 3. 4. Постановка и решение задач для пьезопластин с помощью программного пакета Атуз
      • 3. 4. 1. Напряженно-деформированное состояние пластины с поверхностной трещиной, с электродированными поверхностями, на которых заданы электрические напряжения
      • 3. 4. 2. Напряженно-деформированное состояние пластины с поверхностной трещиной, на которую действует поперечные силы
      • 3. 4. 3. Напряженно-деформированное состояние пластины с поверхностной трещиной, с электродированными поверхностями, на которых заданы электрические напряжения и действует поперечные силы
    • 3. 5. Выводы по главе 3
  • 4. РАСЧЕТ ДОЛГОВЕЧНОСТИ ПЬЕЗОКЕРАМИЧЕСКИХ ПЛАСТИН
    • 4. 1. Расчет пластин на усталость
    • 4. 2. Расчет надежности пластин при циклических нагрузках
    • 4. 3. Выводы по главе 4

Напряженно-деформированное состояние пьезоэлектрических пластин с трещиной (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

В настоящее время пьезокерамика все чаще используется в технических устройствах, например, в создании биморфов для пьезоэлектрических схватов для проецирования, зондов для литографии и другое. (Смирнов А.Б., Голубок А.О.). Функциональные детали из пьезокерамики обычно выполнены в виде стержней или пластин. Как показывают опыты, пьезопластины работают как в условиях циклических нагрузок так и статических, и для расчетов напряженно-деформированного состояния (НДС) привлекают средства механики разрушения.

Среди работ, которые посвящены вопросам проектирования пьезокерамических биморфов (Andrew J Moskalik, Diann Brei, Hwang W. S), практически не встречаются работы по расчетам на прочность, долговечность и разрушению данных систем. Общие вопросы механики разрушения для пьезокерамики развивают в своих работах Партон В. З., Морозов Е. М., Кудрявцев Б. А., Филыитинский M. JI и др. Хеланном К., Керштейном И. М., Клюшниковым В. Д., Ломакиным Е. В., Шестериковым С. А. и др. были обоснованы экспериментальные подходы к классической механике разрушения. Поэтому необходимо использовать достижения механики разрушения для оценки работоспособности биморфов в условиях статики и динамики.

Пьезокерамические элементы обладают упругими и электромеханическими свойствами и активно используются в качестве электромеханических преобразователей. Пьезокерамические преобразователи основаны на действии пьезоэлектрических эффектов: прямой пъезоэффект (образование электрических зарядов на поверхности тела при его механической деформации) и обратный пъезоэффект (это образование деформации при наложении разности потенциалов на его поверхности). Этим свойством обладают некоторые кристаллы, которые относятся к типу сегнетоэлектриков, а также пьезокерамика.

В робототехнике системы с такими свойствами используются как средства для прецизионных перемещений миниатюрных изделий. Проблемы оценки прочности элементов при наличии трещин относятся к разряду актуальных. Целью является исследование напряженно-деформированного состояния нагруженных пьезоэлектрических пластин с трещинами, оценивание их прочности, долговечности и надежности.

Для достижения этой цели в диссертации были поставлены и решены задачи:

1. Осуществить постановку и решение задач о напряженно-деформированном состоянии пьезокерамических пластин.

2. Разработать алгоритм расчета коэффициентов интенсивности напряжений для пьезокерамических пластин с трещиной.

3. Разработать критерий разрушения пластин с учетом связанности полей.

4. Разработать программу расчета долговечности и надежности пьезокерамических пластин при работе в системе схватов.

В первой главе обоснована актуальность работы, определены цели и задачи исследований, научная новизна, практическая ценность и основные положения выносимые на защиту. Кратко приведено описание процесса поляризации в кристаллах и пьезокерамических материалах. Дано описание конструкций — биморфов, и обосновано использование методов механики разрушения для постановки и решения задач о напряженно-деформированном состоянии и разрушении пластин — составляющих элементов биморфов и использующих для изготовления схватов.

Во второй главе рассмотрены задачи о напряженно-деформированном состоянии пьезоэлектрических пластин.

Третья глава посвящена задаче механике разрушения пьезокерамических пластин. На основании расчетов напряжений в первой главе и учитывая поправочный коэффициент для конечного тела У —, найдены коэффициенты интенсивности напряжений для трещины, возникающей в пьезопластине.

В четвертой главе представлены расчеты на усталость и надежность пьезопластин. Сопротивление разрушению при циклическом деформировании существенно зависит от характера нагружения и циклических деформационных свойств материала. Пьезоэлектрические пластины находятся в условиях жесткого нагружения — при постоянных амплитудах деформации. При фиксированной циклической деформации напряжения от цикла к циклу снижаютсязатем размах напряжений стабилизируется, и он определяет долговечность элемента.

1. СОСТОЯНИЕ ВОПРОСА.

1.1 Пьезоэффект.

Среди работ, которые посвящены вопросам проектирования пьезокерамических актюаторов с использованием пьезопластин (Andrew J Moskalik, Diann Brei, Hwang W. S), практически не встречаются работы по расчетам на прочность, по долговечности и разрушению данных систем. Только общие вопросы механики разрушения для пьезокерамики развивают в своих работах Партон В. З., Морозов Е. М., Кудрявцев Б. А. и др [102]. Поэтому необходимо использовать достижения механики разрушения для оценки работоспособности пьезопластин в условиях статики и динамики.

Пьезокерамические элементы, рассмотренные в данной работе, обладают упругими и электромеханическими свойствами и активно используются в качестве электромеханических преобразователей. Пьезоэлектрические преобразователи основаны на действии пьезоэлектрического эффекта, открытого братьями Кюри в 1880 г. Прямой пьезоэффект — это образование электрических зарядов на поверхности тела при его механической деформации. Обратный пьезоэффект — это образование деформации при наложении разности потенциалов на его поверхности. Пьезоэффект получил свое название от греческого «piezo» — давлю. Этим свойством обладают некоторые кристаллы, которые относятся к типу сегнетоэлектриков (название происходит от наиболее характерного кристалла этой группы — сегнетовой соли NaK4H4064H20).

Поляризация [146]. В течение многих лет такие природные кристаллы как кварц и турмалин были единственными представителями пьезоэлектрических материалов, и на их базе были созданы многие устройства. В последние десятилетия, и особенно начиная с середины 60-х годов 20 века, стали разрабатываться искусственные пьезокерамические материалы, основанные на оксидах металлов, которые постепенно стали не только вытеснять природные кристаллы, но и предоставлять возможность конструкторам использовать прямой и обратный пьезоэлектрический эффект в новых отраслях науки и техники.

Пьезоэлектрическая керамика обладает «перовскайт» кристаллической структурой, каждая частица которой состоит из «малого» иона четырехвалентного металла (обычно титана или циркония) в кристаллической решетке, «большого» иона двухвалентного металла (обычно свинца или бария), а также ионов кислорода 02 (рис. 1.1а). При температуре выше критической, так называемой точки Кюри, каждый кристалл имеет простую кубическую симметрию, не обладающую дипольным моментом. При температурах ниже точки Кюри каждый кристалл приобретает (в зависимости от композиции материала) тетрагональную или ромбоэдрическую симметрию с дипольным моментом. Дипольные моменты различно ориентированы относительно в разных керамических зернах, и даже относительно в разных областях в отдельном зерне (рис. 1.16). а).

Рис. 1.1 Кристаллическая структура обычной пьезоэлектрической керамики а) Температура выше точки Кюри (кубическая решетка, симметричное расположение положительных и отрицательных зарядов) б) Температура ниже точки Кюри (тетрагональная решетка, кристалл имеет электрический диполь).

Первоначально было обнаружено, что материалы на основе титаната бария (ВаТЮЗ) обладают пьезоэффектом. Дальнейшие разработки оказали, что материалы группы цирконата-титаната-свинца — ЦТС («РгТ») обладают большей чувствительностью и более высокими рабочими температурами. Это в значительной степени предопределило вытеснение материалов титаната бария материалами ЦТС во многих сферах применения пьезокерамики.

Пьезокерамика физически прочна, химически инертна, не подвержена воздействию влажности и других атмосферных явлений, в производстве относительно дешева. По физическим свойствам это поликристаллический сегнетоэлектрик, представляющий собой химическое соединение или твердый раствор (порошок) зерен (кристаллитов). По химическому составу это сложный оксид, включающий ионы двухвалентного свинца или бария, а также ионы четырехвалентного титана или циркония. Путем изменения основного соотношения исходных материалов и введения добавок синтезируют разные составы пьезокерамики, обладающие определенными электрофизическими и пьезоэлектрическими характеристиками. В последние годы разрабатываются новые пьезокерамические материалы со свойствами, позволяющими в некоторых случаях использовать их вместо более дорогостоящих пьезоэлектрических кристаллов. Значительные исследования проводятся по созданию пьезокерамических композитных материалов, а также многослойной керамики [145]. Пьезоэлектрическую керамику, подобно обычной керамике, изготавливают горячим прессованием и литьем под давлением, поэтому форма пьезокерамических элементов может быть разнообразной. Для проявления пьезоэффекта пьезокерамические элементы необходимо поляризовать (в отличие от монокристаллических сегнетоэлектриков). Так как распределение доменов в пьезокерамическом материале носит случайный характер, поэтому керамический элемент не имеет общей поляризации (рис. 1.2 а). а) б) в).

Рис. 1.2 Поляризация пьезоэлектрической керамики а) случайное распределение доменов до поляризации- 6) поляризация в направлении электрического поля постоянного токав) остаточная поляризация после отключения электрического поля.

Сначала поверхности пьезоэлемента (чаще всего параллельные) металлизируют серебром или медью методом вжигания или ультразвуковым лужением. Затем пьезоэлементы поляризуют в специальных ваннах, наполненных силиконовой жидкостью при температуре 100−130 С. Поляризация заключается в том, что на электроды подают в течение несколько часов высокое постоянное напряжение (в зависимости от толщины пьезоэлемента от 0,5кВ до 10 кВ). Направление поляризации (от плюсового электрода к минусовому), перпендикулярное поверхностям электродов и совпадающее с координатной осью, условно получило индекс «3», остальные два перпендикулярных направления получили индекс «1» и «2» (рис. 1.3).

Рис. 1.3 Пьезокерамическая пластина с параллельными электродами.

При подаче на электроды пьезоэлемента напряжения, совпадающего по знаку с напряжением поляризации пьезоэлемента, он удлиняется, если же противоположного знака — то он укорачивается [127].

Области, в которых поляризованные заряженные частицы образуют диполи одинаковой ориентации, называются доменами. Если на сегнетоэлектрик начнет действовать внешнее электрическое поле, домены начнут постепенно ориентироваться в направлении действия поля. В первый момент, когда внешнее поле еще не в состоянии повлиять на переориентацию противоположно направленных доменов, изменение поляризации будет протекать линейно, как у обычного диэлектрика (на рис. 1.4 —по участку прямой ОА).

Рис. 1.4 Схематическое изображение петли гистерезиса для поляризации.

При возрастании напряженности электрического поля начнут переориентироваться в положительном направлении домены, направленные в противоположную сторону. Возрастание поляризации будет протекать по нелинейному закону, все время увеличивая эффект поляризации (участок АВ). При дальнейшем увеличении напряженности поля будет достигнуто такое состояние, при котором все домены будут ориентированы в одном положительном, направлении (отрезок ВС). Если теперь постепенно уменьшать напряженность электрического поля и, кривая не совпадает с кривой р поляризации, а будет изменяться по кривой СБ. При уменьшении поля до нуля домены не возвратятся в исходное состояние, а останутся в ориентированном положительном направлении состоянии. Отрезок ОБ будет представлять остаточную поляризацию. Отрезок ОЕ — величина спонтанной поляризации или то же самое, что поляризации насыщения.

Чтобы поляризация стала равной нулю, т. е. сегнетоэлектрик был бы полностью деполяризован, надо приложить некоторое отрицательное электрическое поле. Это поле носит название коэрцитивного поля Е (отрезок ОБ). По величине коэрцитивного поля судят о «жесткости» сегнетоэлектрика. Если оно велико, сегнетоэлектрик называют сегнетожестким, если мало — сегнетомягким. При дальнейшем увеличении поля в отрицательном направлении все домены ориентируются в этом направлении (участок БО). При повторном изменении направления поля цикл завершается (участок НС), образуя петлю.

Таким образом, в зависимости от направления поля знак спонтанной поляризации может быть изменен под влиянием этого поля. Это свойство сегнетоэлектриков — их существенная особенность.

Механическое сжатие или растяжение, оказываемое на поляризованный пьезоэлектрический керамический элемент, вызывает изменение дипольного момента, в свою очередь создающего электрическое напряжение. Сжатие элемента вдоль оси поляризации или растяжение, оказываемое в плоскости, перпендикулярной направлению поляризации, генерирует потенциал той же полярности, что и напряжение поляризации. Если сила растяжения приложена вдоль оси поляризации, или элемент сжимается перпендикулярно оси поляризации, то полярность потенциала противоположна полярности напряжения поляризации. Таким образом, пьезокерамический элемент преобразует механическую энергию растяжения или сжатия в электрическую энергию и по сути дела является генератором. Это свойство использовано для создания устройств поджига горючих жидкостей.

При подаче напряжения с противоположной напряжению поляризации полярностью элемент станет короче и толще. Если к пьезокерамическому элементу приложить напряжение, совпадающее по полярности с напряжением поляризации, то элемент удлинится, а его диаметр станет меньше.

Если приложить переменное напряжение, то диск будет удлиняться или укорачиваться циклически в соответствии с частотой приложенного напряжения. Преобразование электрической энергии в механическую отражает принцип двигателя — электрическая энергия преобразуется в механическую. Этот принцип заложен в основу создания пьезокерамических моторов, звуковых и ультразвуковых генерирующих устройствах и других изделиях. Рисунок 6 демонстрирует, что величина сжимающей силы и генерируемого пьезокерамическим элементом напряжения (электрического потенциала) находятся в линейной, прямо пропорциональной зависимости. Это же относится к приложенному напряжению и развиваемой деформации [146].

Степень поляризации может быть также определена из уравнения Р = -с1Т, где с1 — пьезомодуль, а Т — величина сжимающей силы, действующей на пьезокерамический элемент (со знаком «минус» отражает величину силы растяжения).

Важнейшее требование, предъявляемое к пьезоэлементам [14] - высокое значение пьезомодуля с1, который в упрощенном виде представляет собой отношение относительно механической деформации 5 к напряженности приложенного к пьезоэлементу электрического поля Е: с1 = —. Для Е пьезокерамической пластины с параллельными электродами напряженность электрического поля Е и электрическое напряжение и связаны формулой, г и и аналогичной для конденсатора Е = —, где п — толщина пьезоэлемента. к.

Все изделия, изготовленные на базе пьезокерамики, подразделяют на следующие основные группы: генераторы, датчики, актюаторы, преобразователи и т. д.

Прямой пьезоэффект. Технические устройства, основанные на принципе прямого пьезоэффекта (таблица 1.1):

Таблица 1.1.

Прямой пьезоэффект.

Пьезокерамические датчики.

Датчик ускорения.

Датчик линейного ускорения.

Сейсмодатчик.

Пьезокерамический генератор

Уравнение прямого пьезоэффекта [145]:

Р = -Лгсг + е, хЕ (1.1).

Р — поляризованность образцае0 = 8,85 • 10−12 ~ электрическая постоянная;

X — диэлектрическая восприимчивость пьезоматериала, где х ~ Ег '•> ег = 3200 — относительная диэлектрическая проницаемость. Обратный пьезоэффект. Технические устройства, основанные на принципе обратного пьезоэффекта (таблица 1.2):

Таблица 1.2.

Обратный пьезоэффект.

Пьезокерамичес кие преобразователи Пьезотрансфор-маторы Пьезокерамические генераторы Актюаторы в * -.. Ир ^Г.

Уравнение обратного пьезоэффекта [145]:

Л, а /7.

—-[-а. Е.

1.2).

А-деформация пьезоэлемента;

0 — первоначальная длинна пластинысг — механическое напряжение в образце;

Ермодуль Юнгас1п — пьезомодуль;

Е — напряженность поля;

— коэффициент мультипликации.

4.3 Выводы по главе.

Произведен расчет долговечности пьезокерамического схвата на основании закона Пэриса. Разработана методика расчета долговечности с использованием компьютерных технологий. Предложена зависимость для связи параметров критерия Коффина-Мэнсона и параметров закона распределения Вейбулла. С целью перехода к оценке надежности пластин в системе «биморф-схват».

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

1. Впервые поставлены и решены задачи о напряженно-деформированном состоянии пьезокерамических пластин, используемых в качестве конструктивных элементов схватов.

2. Рассчитаны коэффициенты интенсивности напряжений для пьезокерамических пластин с внутренними и поверхностными трещинами. Установлено, что в заданных условиях коэффициент интенсивности напряжений для трещин нормального отрыва К] и коэффициент интенсивности напряжений для трещин продольного сдвига Кп сравнимы по порядку.

3. Впервые построен критерий разрушения с учетом связанности полей.

4. Впервые предложена новая характеристика трещиностойкости «скорость освобождения энергии ускорений», численное значение которой определяется частотой колебательности процесса роста трещин.

5. Разработана программа расчета долговечности и надежности пьезокерамических пластин и оценен их ресурс при работе в системе схватов.

6. Предложена зависимость для связи параметров критерия Коффина-Мэнсона и параметров закона распределения Вейбулла.

Цель диссертационной работы, заключающаяся в исследовании напряженно-деформированного состояния нагруженных пьезоэлектрических пластин с трещинами, оценивание их прочности, долговечности и надежности, достигнута.

Показать весь текст

Список литературы

  1. A.C. К задаче распространения сдвиговых волн в пьезоэлектрической среде // Изв. АН АрмССР.Сер. «Механика». 1985. Вып.38 № 1. С.12−19.
  2. З.С., Деревянко Н. И. Электроупругие поля прямого пьезоэффекта при деформировании пьезоэлектрических тел // Приют. Мех. 1974. Т. 10. № 9. С.3−8.
  3. О.Н. и др.//Математическое моделирование. 2011. Т. 13, № 2, С.51−60.
  4. С.А. Общая теория анизотропных оболочек Москва, Наука, 1974.
  5. A.B. Механизм разрушения клеммы с плоскопружинным зажимом.// Конференция молодых ученых, апрель 2009.
  6. A.B. Расчет усилия в клеммных соединениях.// Конференция молодых ученых, апрель 2008.
  7. A.B. Смешанный критерий прочности для пьезокерамических конструкций.// XVII Зимняя школа по механике сплошных сред. Пермь, 2011. С. 23
  8. A.B. Эквивалентный стержень с двумя степенями неопределенности в задаче механике разрушения для трещины продольного сдвига.// Конференция молодых ученых, апрель 2010.
  9. A.B., Мусалимов В. М. Расчет усилия в клеммных соединениях. //Научно-технический вестник СПбГУ ИТМО. Выпуск 48. СПб: 2008, с.81−86.
  10. A.B., Мусалимов В. М. Усталостное разрушение миниатюрного пьезоэлектрического схвата.// Приборостроение № 1 СПб.: Изд-во СПБГУИТМО, 2010, 145−148с.
  11. Ю.А. Теория упругости Москва, Высшая школа, 1972.
  12. П. Теоретическая механика. Т.1,2. Москва, Гостехиздат, 1960.
  13. С.М. Деформирование, разрушение и механические характеристики составного пьезопреобразователя. Механика твердого тел. № 6, 2003 -97−101 с.
  14. С.М. Параметрическая структурная схема и передаточные функции составного пьезопреобразователя. Механика твердого тела. № 4, 2004−150−160 с.
  15. С.М. Статические и динамические характеристики многослойного электроупругого тела. Механика твердого тела. № 6, 2009 -149−168с.
  16. В.А., Глушков Е. И., Зинченко Ж. Ф. Динамика неоднородных линейно упругих сред Москва, Наука, 1989 — 344с.
  17. В.М., Куценко Г. В., Улитко А. Ф. Распространение плоских электроупругих волн в пьезокерамической среде // Докл. АН УССР. Сер. А. 1977. № 2. С 124−128.
  18. М.К., Гилинский И. А. Волны в пьезокристаллах -Новосибирск, Наука, 1982 239с.
  19. Д.И., Зобнин А. И. Математическое моделирование физических процессов в композиционных материалах периодической структуры Москва, УРСС, 2003 — 376с.
  20. Д.И., Кудрявцев Б. А., Сеник H.A. Волны Рэлея в полупространстве с конечной системой поверхностных электродов // Изв. РАН. Мех. тверд, тела. 1996. № 1. С.45−51.
  21. Д.И., Зобнин А. И., Сеник H.A., Фильштинский M.JI. Математическое моделирование в задачах механики связанных полей.
  22. Введение в теорию термопьезоэлектричества. Т.1. Москва, URSS, 2010 — 312с.
  23. Д.И., Зобнин Д. И., Сеник H.A., Фильштинский M.J1. Задачи по теории термопьезоэлектричества с подробными решениями Москва, URSS, 2005- 176с.
  24. Д.И., Кудрявцев Б. А., Сеник H.A. О критериях электромеханического разрушения пьезоэлектриков, инициируемого краями электродов / Пробл. Прочности. 1994. № 7. С. 42−46.
  25. Д.П., Кудрявцев Б. А., Сеник H.A. Распространение волн в электромагнитоупругих средах Москва, УРСС, 2003 — 336с.
  26. Д.И., Партон В. З., Теокарис П. С. Интегральные уравнения теории упругости для многосвязной области с включениями // Прикл. мат. и мех. 1989. Т.53. № 3. С. 485−495.
  27. Д.И., Родригес Р., Фильштинский M.J1. Растяжение пьезокерамического биморфа с трещиной, пересекающей границу раздела фаз // Мех. композит, материалов. 1997. Т.ЗЗ. № 4. С.482−288.
  28. Д.И., Сеник H.A. Возбуждение поверхностными электродами симметричных и антисимметричных волн Лэмба в пьезополосе // Прикл. мат. и мех. 1993. Т.57. № 6. С.91−99
  29. Д.И., Фильштинский М. Л. Концентрация электроупругих полей в составной пьезокерамической пластине с отверстием, пересекающим границу раздела материалов // Мех. композит, материалов. 1999. Т.35. № 3. С. 359−366.
  30. Д.И., Фильштинский М. Л. Дифракция волны тверд, тела. 1997. Т.35. № 3. С. 77−84.
  31. Дж., Грейвс-Моррис П. Аппроксимации Паде Москва, Мир, 1986−502 с.
  32. A.B., Наседкин A.B., Соловьев А.Н.//ПММ. 2002. Т. 66, № 3, С.491−501.
  33. A.B., Наседкин A.B., Даниленко А.С.//Вестник Самарского
  34. A.B., Скалиух A.C. Математическое моделирование необратимых процессов поляризации Москва, Физматлит, 2011 — 328 с.
  35. A.B. О моделировании пьезоэлектрических в конечно-элементном пакете ACELAN// Вестник Нижегородского университета им. Н. И. Лобачевского, 2011 № 4 (4).
  36. Д., Керран Д., Жаффе Г. Пьезоэлектрические и пьезомагнитные материалы и их применение в преобразователях // Физическая акустика. Т.1. Методы и приборы ультразвуковых исследований. Ч. А. М. Москва, Мир, 1966, С. 204−326.
  37. С.Б. Расчет электродных преобразований поверхностных волн в пьезоэлектриках // Ж. техн. Физики. 1980. Т.50. № 8. С. 1655−1662.
  38. В.А., Мартыненко B.C., Улитко А. Ф. Соотношение пьезокерамических оболочек, поляризованных вдоль одной из координатных линий // Тепловые напряжения в элементах конструкций. 1980. Вып.20. С.3−6.
  39. В.Г., Партон В. З. Динамическая механика разрушения // Итоги науки и техники. ВИНИТИ. Серия «Механика деформируемого твердого тела». 1983. Т.16. 84с.
  40. Д. Основы механики разрушения Москва, Высшая Школа, 1980.
  41. В.А., Васильев В. Н., Голубок А. О. Учебно-исследовательская минилаборатория по нанотехнологии на базе сканирующего зондового микроскопа NanoEducator./ЛРоссийские нанотехнологии -СПб.:2009, № 5−6.
  42. К.Е., Наседкин A.B., Соловьев А. Н. // Вычислительные технологии. 2005. Т.10, № 1, С. 10−20.
  43. А.О. Кубликов B.J1. О граничных интегральных уравнения в электроупругости //Прикл. мат. и мех. 1989. Т.53. Вып. 6. С.1037−1041.
  44. И.А. Плоская задача теории электроупругости для пьезоэлектрической пластинки / Прикл. мех. 1975. Т.П. № 2. С. 85−89
  45. H.H., Каценеленбаум Б. З., Сивов А. Н. Обобщенный метод собственных колебаний и теории дифракции Москва. Наука, 1977 — 416 с.
  46. И.И., Александров В. М., Бабешко В. А. Неклассические смешанные задачи теории упругости Москва, Наука, 1979 — 319 с.
  47. И.А., Попов В. В. Возбуждение акустоэлектрических волн в пьезоэлектриках внешними источниками // Ж. техн. физики. 1976. Т.46. № 11. С.2232−2242.
  48. Г. Дж. Задачи по физике твердого тела Москва, 1976 — 429с.
  49. Горышник JT. JL, Кондратьев С. Н. Теория электродных преобразователей упругих поверхностных волн в пьезоэлектриках // Радиотехника и электроника. 1978. Т. 23. № 1. С.151−159.
  50. В.Т., Улитко А. Ф., Шульга H.A. Механика связанных полей в элементах конструкций // Электроупругость. Т. 5. Киев.: Наук. Думка, 1989. 279с.
  51. О.В. Акустическая эмиссия при деформации монокристаллов тугоплавких металлов Москва, Наука, 1982 — 108 с.
  52. Э., Руайе Д. Упругие волны в твердых телах. Применение для области сигналов Москва, Наука, 1982 — 240 с.
  53. C.B., Сенник H.A. Возбуждение и структура сдвиговых поверхностных волн в упругом полупространстве с пьезоактивным слоем // Изв. АН СССР. МТТ. 1990. № 4. С. 63−71.
  54. A.A. Пьезоэлектронные устройства автоматики Ленинград, Машиностроение, 1982 — 212 с.
  55. JI.B. Практика вероятностного анализа надежности техники с применением компьютерных технологий СПб, Наука, 2008 — 216 с.
  56. Желудев И. С Физика кристаллических диэлектриков Москва, Наука, 1968.
  57. А. Трещина между двумя разными средами // Тр. Амер. об-ва инженеров-механиков. Прикл. мех. 1965. Т. 32. № 2. С .165−168.
  58. Качанов J1.M. Основы механики разрушения Москва, Наука, 1974.
  59. И.М., Клюшников В. Д., Ломакин В. Е. Основы экспериментальной механики разрушения. Москва, МГУ, 1989 — 40 с.
  60. Кит Г. С., Кривцун М. Г. Плоские задачи термоупругости для тел с трещинами Киев, Наук, думка, 1983 — 277 с.
  61. Ч. Введение в физику твердого тела Москва, 1978 — 791с.
  62. А.К., Сударев A.B., Мусалимов В. М. Перераспределение напряжений в массиве пород в зависимости от технологических операций в очистном забое /Проблемы механики горных пород, Новосибирск, 1971. С. 570 575.
  63. В.А., Кудрявцев Б. А., Сенник H.A. Плоская задач электроупругости для пьезоэлектрического слоя с периодической системой электродов на поверхностях / Прикл. мат. и мех. 1985. Т. 49. № 3. С. 489−491.
  64. A.C., Кравченко А. П., Ложкин В. Н. Действия точечного электрического заряда на границе пьезоэлектрической полуплоскости, ослабленной эллиптическим отверстием // Изв. АН АрмССР. Серия «Механика». 1977. Т. 30. № 1. С. 13−20.
  65. A.C., Ложкин В. Н. Обобщенное плоское напряженное состояние тонких пьезоэлектрических пластин / Прикл. мех. 1975. Т. 11. № 5. С. 45−53.
  66. Н.Е. Векторное исчисление и начала тензорного исчисления -Москва, Наука, 1965.
  67. С., Старфилд А. Методы граничных элементов в механике твердого тела Москва, Мир, 1987 — 328 с.
  68. И.А. Разработка и исследование мехатронного пьезоэлектрического схвата с микропозиционированием и очувствлением. Диссертация канд. техн. Наук: 05.02.05./Крушинский И.А. СПб, 2008. — 255с.
  69. .А. Механика пьезоэлектрических материалов // Итоги науки и техники ВИНИТИ. Серия «Механика твердого тела». 1978. Т. 11. С. 5−66.
  70. .А. Электроупругое состояние полуплоскости из пьезокерамики с двумя граничными электродами / Пробл. прочности. 1982. № 7. С. 56−69.
  71. .А., Партон В. З. О волнах Гуляева-Блюстейна в пьезоэлектрических средах // Прикл. мат. и мех. 1985. Т. 49. № 5. С. 815−821.
  72. .А., Партон В. З., Сенник H.A. Механические модели пьезоэлектриков для электронного машиностроения // Итоги науки и техники ВИНИТИ. Серия «Механика твердого тела» 1984. Т. 17. С. 3−62.
  73. .А., Партон В. З., Сенник H.A. Соотношения электроупругости для пьезокерамических пологих оболочек с учетом деформаций поперечного сдвига // Физ.-хим. механика материалов. 1984. № 1. С. 3−10.
  74. .А., Ракитин В. И. Трещина Гриффитса в пьезоэлектрической среде // Изв. АН СССР. Мех. тверд, тела. 1979. № 1. С. 125−132.
  75. И .Я., Федорченко А. Н. Влияние пьезоэффекта на упругие волны в ограниченных кристаллах // Укр. физ. ж. 1971. Т. 16. № 9. С. 1567−1569.
  76. Л.Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред Москва, Физматгиз, 1959.
  77. A.A. Исследование распределений интервалов времени между соседними импульсами акустической эмиссии разрушении пористого железа // XVII Зимняя школа по механике сплошных сред Пермь:2011. С. 196.
  78. С.Т. Теория упругости анизотропного тела Москва, Наука, 1977 -416с.
  79. A.M. Упругие чувствительные элементы микромеханических приборов: динамика и надежность: Дис.. канд. техн. наук. СПб, 2007. 115с.
  80. Дж. Ф., Си Дж. Функция Грина для трещин в неоднородных материалах // Тр. Амер. об-ва инженеров-механиков. Прикл. мех. 1967. Т. 34.1. С. 131−133.
  81. А.И. К теории толстых плит // Прикл. мат. и мех. 1942. № 6. С. 151 162.
  82. Люк Ю. Специальные математические функции и их аппроксимации -Москва, Мир, 1980 608 с.
  83. Ф., Аргон А. Деформация и разрушение материалов -Москва, Мир, 1970 443 с.
  84. B.C., Партон В. З., Сенник H.A. Возбуждение сдвиговой волны в пьезоэлектрическом цилиндре системой поверхностных электродов // Изв. АН СССР. МТТ. 1988. № 3. С. 105−110.
  85. Механика связанных полей в элементах конструкции: В.5 т. // Электроупругость. / В. Т. Гринченко, А. Ф. Улитко, H.A. Шульга. Под ред. А. Н. Гузя. Киев: Наук, думка, 1989. Т. 5. 280 с.
  86. С.Т., Морозов Н. Ф., Паукшто М. В. Интегральные уравнения в теории упругости СПб, Изд-во СПбУ, 1994 — 271 с.
  87. O.K., Фильштинский М. Л. Взаимодействие волн напряжений с трещинами в анизотропной среде в условиях антиплоской деформации // Докл. АН УССР. Серия А. 1985. № 6. С. 42−45.
  88. Е.М., Никишков Г. П. Метод конечных элементов в механике разрушения Москва, Наука, 1990.
  89. Н.Ф. Математические вопросы теории трещин Москва, Наука, 1984−256 с.
  90. В.М., Дик O.E., Тюрин А. Е. Параметры действия энергетического спектра вейвлет-преобразований / Известие Вузов. Приборостроение. Т. 52 № 5 СПб.: Изд-во СПБГУИТМО, май 2009, с. 10−15.
  91. В.М., Ротц Ю.А, Астафьев С. А., Амвросьева A.B. Расчет надежности упругих подвесов микромеханических приборов. Учебное пособие по дисциплине «Теория надежности». Издательство, СПбГУИТМО, 2011. 201с.
  92. В. Теория упругости Москва, Мир, 1975 — 872 с.
  93. В. Электромагнитные эффекты в твердых телах Москва, Мир, 1986- 160с.
  94. В.В. Теория тонких оболочек Москва, Судпромгиз, 1962.
  95. Нот Дж. Основы механики разрушения Москва, Металлургия, 1978.
  96. В.З., Борисковский В. Г. Динамика хрупкого разрушения -Москва, Машиностроение, 1988 239 с.
  97. В.З., Кудрявцев Б. А. Динамическая антиплоская задача для пьезоэлектрической среды / Тр. Моск. ин-тахим. Маш. 1974. № 56. С. 3−13.
  98. В.З., Кудрявцев Б. А. Электромагнитоупругость пьезоэлектрических и электропроводных тел Москва, Наука, 1988 — 47.2 с.
  99. В.З., Кудрявцев Б. А., Сеник H.A. Об одном критерии электрического разрушения диэлектриков в сильно неоднородных полях // Докл. АН СССР. 1988. Т.298. № 3. С. 611−615.
  100. В.З., Мустафаев Дж.М., Сеник H.A. Методы механики разрушения и пробой диэлектриков Баку, Ин-т физики АН АзССР. Препринт. 1991. № 7. — 24 с.
  101. Партон В.3., Морозов Е. М. Механика упругопластического разрушения. В 2 частях. Часть 1. Основы механики разрушения Москва, 2008 — 327с.
  102. В.З., Морозов Е. М. Механика упругопластического разрушения. Специальные задачи механики разрушения Москва, 2008 — 192с.
  103. В.З., Перлин П. И. Интегральные уравнения теории упругости -Москва, Наука, 1977 312 с.
  104. В.З., Фильштинский М. Л. Общие представления сопряженных электромагнитных и механических полей в пьезоэлектрической среде // Докл. АН СССР. 1989. Т. 308. № 1. С. 53−55.
  105. Н.В., Тагиева М. М. Задачник по кристаллофизике Москва, Наука, 1972.
  106. В.М., Морозов Е. М. Механика разрушения на базе компьютерных технологий СПб, БХВ-Петербург, 2007 — 464с.
  107. Г. Г. Прочность пьезокерамики Киев, Наук. Думка, 1987 -231 с.
  108. Г. С. Сопротивление материалов. Киев, «Вища школа», 1986, -638 с.
  109. Я. С. Термоупругость электропроводных тел Киев, Наукова Думка, 1977−248с.
  110. И.Б., Улитко А. Ф. К теории равновесия пьезокерамических тел с трещинами // Тепловые напряжения в элементах конструкции. 1978. Вып. 18. С. 10−17.
  111. И.А., Чернятин A.C. Методика оценки нагруженности конструкций с поверхностными трещинами // Сборник трудов конференции «Проблемы машиноведения», посвященной 70-летию ИПМАШ РАН. Москва, Изд-во ИПМАШ РАН. С. 427−430
  112. Ю.Н. Введение в механику разрушению Москва, Мир, 1993.
  113. Ю.Н. Механика деформируемого твердого тела Москва, Наука, 1979.
  114. Дж., Си Дж. Плоские задачи о трещинах, расположенных на границе двух различных сред //Тр. Амер. об-ва инженеров-механиков. Прикл. мех. 1965. Т. 32. № 2. С 186−192.
  115. В.А. Статическая механика и теория надежности. Москва, Изд-во МГТУ им. Н. Э. Баумана, 2004 504 с.
  116. Л.И. Механика сплошной среды Москва, Наука, 1983. Т. 1 — 536 с.
  117. Л.И. Механика сплошной среды Москва, Наука, 1983. Т. 2 — 584 с.
  118. H.A. Волны Рэлея в пьезоэлектрическом полупространстве с парой поверхностных электродов // Известия РАН. Мех. тверд. Тела. 1992. № 4. С 1 061 154.
  119. C.B. Исследование малоцикловой прочности при высоких температурах Москва, Наука, 1975 — 123 с.
  120. Си Г., Либовиц Г. Математическая теория хрупкого разрушения // Разрушение. Т. 2. Москва, Мир, 1975. С. 83−201.
  121. Д.И. Физика твердого тела. Сборник задач с подробными решениями Москва, URSS, 2009 — 182с.
  122. Л.И. Механика трещин Ленинград, Судостроение, 1990 — 296 с.
  123. A.C. Беседы о кристаллофизике Москва, Атомиздат, 1976 — 240 с.
  124. А.Б. Мехатроника и робототехника. Систем микроперемещений с пьезоэлектрическими приводами СПб, Изд-во СПбГПУ, 2003 — 160 с.
  125. А.Ф. Сопротивление материалов Москва, Высшая школа, 1975 -471 с.
  126. В.И. Пороговые характеристики хрупкого разрушения твердых тел Санкт-Петербург, 2008.
  127. И.Е. Основы теории электричества Москва, Наука, 1976 — 616 с.
  128. С.П., Гудьер Дж. Теория упругости Москва, Наука, 1969.
  129. А.Ф. К теории колебаний пьезокерамических тел // Тепловые напряжения в элементах конструкций. 1975. Вып. 15. С. 90−99
  130. Л.А., Филыптинский М. Л. Растяжение составной пьезокерамической пластины, ослабленной трещинами-разрезами / Прикл. мех. 1993. Т. 29. № 12. С. 66−71.
  131. М.Л. Управление разрушением пьезокерамического тела стрещиной // Динамика и прочность машин: Респ. межвед. сб. Харьков. 1987. Вып. 15. С. 159−166.
  132. M.JI. Динамическая реакция пьезокерамического полупространства с трещиной продольного сдвига на действие сосредоточенных усилий // Теор. и прикл. мех. Киев- Донецк: Вища школа, 1989. Вып. 20. С. 50−55.
  133. Фильштинский M. J1. Динамическое нагружение пьезокерамического полупространства с трещиной // Акуст. Журнал. 1993. Т. 39. Вып. 5. С. 921−928.
  134. Г. П. Механика хрупкого разрушения Москва, Наука, 1974.
  135. К. Введение в механику разрушения Москва, Мир, 1988 — 364 с. 139. Andrew О Moskalik, Diann Brei. Force-deflection behavior of piezoelectric C-block actuator arrays // Smart Mater. Struct., 1999, Vol. 8. P. 531−543
  136. A. Amvrosieva, V. Musalimov. Fatigue fracture of miniature piezoelectric grabs. Труды XV International Colloquium Mechanical Fatigue of Metals, Opole, 2010.
  137. A. Amvrosieva, V. Musalimov. Fracturing Mechanism the Push-Wire Connector. Труды 7th EUROMECH Solid Mechanics Conference, Lisbon, 2009. pap0138MS-06.
  138. Rene de Borst, Jacky Mazars, Gilles Pijaudier-Cabot, Jan G.M. van Mier. Size Effects Quasibrittle Fracture: Apercu of Recent Results // Fracture Mechanics of Concrete Structures, 2001, Vol. 2. P. 651−658.
  139. R.E. Cooper. A fracture energy spectrometer for polymers. Journal of materials science, 14 (1979), P. 1257−1260.
  140. Steven P. Gross, Jay Fineberg, M. Marder, W.D. McCormick and Harry L. Swinney. Acoustic Emissions from Rapidly Moving Cracks // Physical review letters. 1993, Vol. 71, N19. P. 3162−3165.
  141. Yoshikawa H., Fundamentals of mechanical reliability and its application to computer aided machine design, CIRP Annals, 24, 97, 1975.
  142. X.P. Xuang, J.B. Zhang, W.C. Cui, X.J. Leng. Fatigue crack growth withoverload under spectrum loading. // Elsevier. Theoretical and Applied Fracture Mechanics 44 (2005). P. 105−115.
  143. О пьезокерамике и перспективах ее применения Электронный ресурс. -www.kazus.ru ресурс Интернет.
  144. Биморфные пьезоэлектрические элементы Электронный ресур. -www.compitech.ru ресурс Интернет.1. МИНОБРНАУКИ РОССИИфедеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего1. УТВЕРЖДАЮ"
  145. Кронверкский пр, д 49, г Санкт-Петербург, 19 710! Тел (812) 232−97−04 Факс (812) 232−23−07 e-mail od@mail ifmo iu http //www ifmo ru1. Г.
  146. Об использовании результатов диссертационной работы АМВРОСЬЕВОЙ Анны Владимировны на тему «Напряженно-деформированное состояние пьезоэлектрических пластин с трещиной».
  147. И.О. зав. каф. Мехатроники
Заполнить форму текущей работой

На отлично!