Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Изучение сверхтонких взаимодействий в 32/P Fe, 90/Y Ni, 147/Nd Gd и 149/Pm Gd методом ядерной ориентации при сверхнизких температурах

Диссертация: Изучение сверхтонких взаимодействий в 32/P Fe, 90/Y Ni, 147/Nd Gd и 149/Pm Gd методом ядерной ориентации при сверхнизких температурах
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Наличие больших эффективных магнитных полей на ядрах примесных атомов в ферромагнитных металлах в настоящее время используется в физическом эксперименте для создания ориентированных систем весьма широкого класса ядер при сверхнизких температурах. Исследование углового распределения бетаи гамма-излучений ориентированных ядер дает информацию о магнитном дипольном моменте основного состояния ддер… Читать ещё >

Содержание

  • ГЛАВА I. СТАТИЧЕСКАЯ ЯДЕРНАЯ ОРИЕНТАЦИЯ. УГЛОВЫЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЯ БЕТА- И ГАММА -ИЗЛУЧЕНИЙ ОРИЕНТИРОВАННЫХ ЯДЕР ПРИ СВЕРХНИЗКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ
    • I. -I. Ядерная ориентация. Параметры ориентации
  • 1−2. Угловое распределение бета-излучения поляризованных радиоактивных ядер
  • 1−3. Угловое распределение гамма-излучения ядер, ориентированных при сверхнизких температурах
  • ГЛАВА II. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ УСТАНОВКИ И МЕТОДИКИ ИЗМЕРЕНИЙ
  • П-1. Экспериментальное оборудование, использованное при изучении бета-распада поляризованных радиоактивных ядер
    • 1. 1. Криостат адиабатического размагничивания и магниты
    • 1. 2. Аппаратура для регистрации ядерных излучений
    • 1. 3. Приготовление экспериментальных образцов
    • 1. 4. Методика измерений асимметрии бета-излучения
  • П-2. Экспериментальное оборудование, использованное при изучении гамма-излучения ориентированных радиоактивных ядер. Установка СПИН и методика измерений
    • 2. 1. Рефрижератор растворения 3Неи*Не и аппаратура для регистрации и обработки спектров гамма-излучения
    • 2. 2. Приготовление радиоактивных образцов для измерения анизотропии гамма-излучения
    • 2. 3. Методика измерений анизотропии гамма-излучения и обработка данных
  • П-3. Измерение сверхнизких температур исследуемых образцов
  • ГЛАВА III. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫЕ РЕЗУЛЬТАТЫ Ш-1. Поляризация ядер 32Р в железе
  • Ш-2. Поляризация ядер Y в никеле
  • Ш-3. Ориентация ядер 1М0 в гадолиниевой матрице при разных концентрациях неодима
    • 3. 1. Условия эксперимента
    • 3. 2. Экспериментальные результаты
    • 3. 3. Анализ экспериментальных данных
    • 1. Сверхтонкие взаимодействия
    • 2. Мультипольности бета-переходов
    • 3. Мультипольности гамма-переходов в Рт
  • Ш-4. Ядерная ориентация гт в гадолиниевой матрице
    • 4. 1. Обзор литературы
    • 4. 2. Измерения и обработка экспериментальных данных
    • 4. 3. Сверхтонкое взаимодействие в PmGd (I/? Nd)
    • 4. 4. Коэффициент углового распределения
  • Д2(5 285,9 кэВ) и коэффициент смеси? (E2/MI) гамма-перехода 285,9 кэВ
    • ГЛАВА 1. У.ОБСУЖДЕНИЕ ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНЫХ ДАННЫХ
    • 1. У-1. Сверхтонкие магнитных поля на ддрах примесных атомов в металлических ферромагнетиках
    • 1. У-2. О природе состояний 7/2″" и 9/2″ нечетных ядер с N = 83, 85 и 87. ПО

Изучение сверхтонких взаимодействий в 32/P Fe, 90/Y Ni, 147/Nd Gd и 149/Pm Gd методом ядерной ориентации при сверхнизких температурах (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Известно, что на ядра атомов металлических ферромагнетиков действует сильное магнитное поле, которое возникает вследствие магнитных сверхтонких взаимодействий моментов ядер с электронными оболочками атомов в ферромагнетике. Наличие сильных магнитных полей (до Ю3 Т) на атомах примеси, внедренных в ферромагнитные матрицы, было предсказано в 1948 году Гортером /I/ и Роузом /2/. Это предположение было подтверждено экспериментально в работах, проведенных в Оксфорде группой Кюрти /3/ и Самойловым /4,5/ в Москве методом ориентированных ядер при сверхнизких температурах, предложенным Хуцишвили /6,7/.

В последние годы магнитное сверхтонкое взаимодействие для магнитных, а также немагнитных примесных атомов в ферромагнитных матрицах Fe, Со, Ni, Gel и интерметаллических соединениях является предметом интенсивных исследований. Эти взаимодействия в магнитных кристаллах обладают существенными особенностями и могут быть с успехом использованы для установления характера распределения спиновой плотности в электронной подсистеме кристалла с помощью измерения эффективных магнитных полей, действующих на ядра в ферромагнетике.

Наличие больших эффективных магнитных полей на ядрах примесных атомов в ферромагнитных металлах в настоящее время используется в физическом эксперименте для создания ориентированных систем весьма широкого класса ядер при сверхнизких температурах. Исследование углового распределения бетаи гамма-излучений ориентированных ядер дает информацию о магнитном дипольном моменте основного состояния ддер, о квантовых характеристиках основных и возбужденных состояний атомных ддер, а также о физических свойствах ядерных излучений. Знание величин эффективных магнитных полей необходимо также для определения ядерных магнитных моментов в экспериментах по ядерному магнитному резонансу на ориентированных ядрах, возмущенным угловым корреляциям и т. п.

Изучение сверхтонких магнитных полей на ядрах примесных атомов в ферромагнетиках и интерметаллических соединениях даст возможность создать новые перспективные магнитные материалы, которые в последнее время нашли широкое применение в производстве измерительных приборов и счетно-вычислительных машинах, а также в прикладных областях физики твердого тела.

В связи с этим, изучение эффекта сверхтонкого взаимодействия (СТВ) в ферромагнитных металлах представляет большой интерес. Исследования ведутся во многих лабораториях мира различными методами. Несмотря на это, экспериментальные данные, которыми мы располагаем в настоящее время, не дают полной картины изменения сверхтонких магнитных полей на примесных ядрах в ферромагнитных матрицах. В частности, до сих пор не существует количественной теории эффекта СТВ в ферромагнитных металлах, которая предсказывала бы величину и знак неизвестных полей Вэт? •.

К настоящему времени накоплено много экспериментальных данных /8,9/ по измерению эффективных магнитных полей на примесных ядрах в ферромагнетике. Имеется много данных для атомов элементов, которые дают сплавы с Зо1-металлами, а также элементов, которые были введены в матрицу методом имплантации при помощи электромагнитного масс-сепаратора. Изучались эффективные магнитные поля на ядрах редкоземельных элементов, введенных в матрицу 3dметалла и ферромагнитную матрицу из гадолиния.

Однако, существуют значительные области в периодической системе элементов, в которых экспериментальных данных по сверхтонким полям недостаточно, особенно это касается легких элементов и левой частя периодической системы, или данные разных исследователей, полученные разными методами, расходятся. Проведение экспериментов по измерению эффективных магнитных полей на этих элементах разными методами должно помочь выяснить роль различных механизмов возникновения этих полей.

Целью настоящей диссертации является: Создание установки для измерения асимметрии бета-излучения радиоактивных ядер, поляризованных в ферромагнитных сплавах при сверхнизких температурах.

Исследование асимметрии бета-излучения поляризованных ядер 32 р и 9оу, внедренных в ферромагнитные матрицы железа и никеля соответственно, и определение величины и знака эффективных магнитных полей, действующих на эти ядра.

Исследование гамма-анизотропии ориентированных радиоактивных ядер lt, 7Nd и.

Установление минимальной величины внешнего магнитного поля, при котором матрица гадолиния в сплаве NdGol, содержащем Ъ% неодима, становится магнитно насыщенной.

Определение величины параметра смешивания & (E2/MI) гамма-переходов в rm и Ь m, сопровождающих бета-распад ориентиv 1 62 рованных ядер <�ц?Рт «и исследование мультипольного состава бета-излучения ориентированных ядерHd .

Анализ полученных экспериментальных данных по исследованию эффективных магнитных полей с помощью существующих теоретических моделей.

Анализ низколежащих ½″ и 9/2~ состояний в нечетных изото-нах с N = 83, 85, 87.

Исследования проводились: I) методом измерения асимметрии бета-излучения поляризованных ядер в ферромагнитных сплавах при сверхнизких температурах на созданной нами установке в Тбилисском государственном университете- 2) методом измерения анизотропии гамма-излучения радиоактивных ядер, ориентированных в гадолиние-вой матрице, на установке СПИН Объединенного института ядерных исследований в Дубне.

Наряду с методом исследования пространственного распределения бетаи гамма-излучений ориентированных ядер для измерения внутренних эффективных полей применяются также другие методы, основанные на использовании эффекта Мессбауэра /10,11/, ядерного магнитного резонанса (ЯМР) в ферромагнетиках /12,13/, -угловой корреляции /14/ и др.

Основным достоинством метода ориентации ядер для измерения эффективных магнитных полей по сравнению с другими методами является его широкая применимость. Этот метод позволяет измерять эффект асимметрии бетаи гамма-излучений для малого количества примесных ядер, ориентированных в ферромагнетиках. Помимо этого, метод измерения асимметрии бета-излучения поляризованных ядер позволяет определять знаки эффективных магнитных полей. Точность, с которой он дает эффективные магнитные поля, вполне удовлетворительна ввиду современного состояния теории этих полей.

Диссертация состоит из четырех глав, заключения и библиографических ссылок.

В первой главе кратко рассмотрено явление статической ориентации ядер при сверхнизкой температуре и приводятся формулы, описывающие степень ориентации ядер. Основное внимание уделено описанию наблюдаемых угловых распределений бета-частиц от разрешенных и однократно запрещенных бета-переходов ориентированных ядер, которые использовались для определения эффективных магнитных полей, действующих на ддрах 32 Р в железной и 90Y в никелевой матрицах соответственно.

Во второй главе описываются экспериментальные установки и методики измерений. Приводится конструкция созданного нами крио-стата для адиабатического размагничивания и описывается работа отдельных узлов этой установки. Особое внимание уделено описанию спектрометрической электронной аппаратуры для регистрации бета-частиц с использованием полупроводникового StC^-Oдетектора, находящегося непосредственно внутри криостата. Кратко описывается экспериментальная установка СПИН, использованная нами для исследования распада ориентированных ддер методом измерения гамма-анизотропии.

В третьей главе приведены экспериментальные результаты:

— по измерению знаков и величин эффективных магнитных полей на ддрах Э2Р и, поляризованных в сплавах железа и никеля соответственно;

— исследований по эффективным магнитным полям на ддрах <47Nd и9Рт, ориентированных в гадолиниевой матрице;

— измеренид параметра смешивания 6 (Е2Д.1) гамма-переходов в гт и Dm и мультипольного состава бета-излучения ориентированных ддер •.

В четвертой главе даетсд анализ экспериментальных данных, полученных нами в рамках существующих теоретических моделей по образованию эффективных магнитных полей на примесных ддрах в ферромагнетиках, а также результаты анализа низколежащих 7/2″ ——9/2″ состояний в нечетных изотонах с Ы = 83, 85 и 87.

В заключении приведены основные результаты исследований, полученные в диссертационной работе.

Г I, А В, А I.

СТАТИЧЕСКАЯ ЯДЕРНАЯ ОРИЕНТАЦИЯ. УГЛОВОЕ РАСПРЕДЕЛЕНИЕ ГАММАИ БЕТА-ИЗЛУЧЕНИЙ ОРИЕНТИРОВАННЫХ ЯДЕР ПРИ.

СВЕРХНИЗКИХ ТЕМПЕРАТУРАХ.

I-I. Ядерная ориентация. Параметры ориентации.

Пусть имеется ансамбль ядер со спином I. Магнитное квантовое число m, определяющее проекцию спина на выделенную ось симметрии Z, принимает 21+ 1 значений («1, «1*1, ' ' '.

Под ориентированием ддер подразумевается такое упорядочение ядерных спиновых моментов, при котором магнитный подуровень РП = I является значительно более заселенным, чем остальные 21 подуровней с m = -I,-1 + 1,'", I-i .

Такое упорядочение ядерных спинов достигается внешним воздействием, в результате чего снимается 21+1 -кратное вырождение по m, и соответствующие подуровни энергетически разделяются. Ориентацию ядер полностью можно охарактеризовать относительными заселенностями Р (гл) магнитных подуровней, нормированных условием.

•¦•, М, I)• m=+I.

I.I) m=-1.

Эти заселенности определяются выражением /15,16/:

1.2).

Здесь ГП — магнитное квантовое число, Т — температура, Кпостоянная Больцмана, а лЕ (гп) — энергия сверхтонкого магнитного расщепления магнитных подуровней.

Тольхук и Кокс /16/ ввели 21 независимый параметр ориентации ¦(д (I), представляющие собой линейные комбинации из «моментов» mvP (m), которые определяются следующим выражением.

3) m v-1.

Функциюд (i) называют степенью ориентации порядка, А Принято говорить о ядерной поляризации, если хотя бы одна величина 5Д (1) с нечетным индексом, А отлична от нуля (независимо от значения других степеней ориентации), и используется термин «ядерное выстраивание» в случае, когда одна или более из четных величин, а все нечетныеA (l)=0. В общем случае, когда одна или болееФО (при произвольном порядке All). используется термин «ддерная ориентация» .

При полной поляризации величина -^(i) достигает своего макси/ m мального значенияу^, равного.

Функции ([) определены таким образом, что для ядер с хаотическим распределением спинов, а также при А>£1+1, все $ (I) тождественно равны нулю. В случае, когда, А = 1,2,3,4 степени ориентации имеют следующий явный вид т m '.

1) = ПУт3Р (т^(312+31−0Х>Р<^>

J3 113 m.

I)=r4fym" P (m)4(&I2+6I-5)Xm2PCm)+.

В работе /15/ степень ориентации ядер со спином I описывается параметрами ориентации В л «которые выражаются через заселенности Р (т) и 3 jсимволы ^ ^.

Bx-toi^ofiK-ifUi^Pfm) т=-1.

1.6).

Параметры ориентации Вл и связаны между собой выражением /16/ d (Щ тя /(21"р (2Л+1)(21-Л)|У/2(т.

1 v (21 + Л + 1)! / (1'7).

Наложение внешнего магнитного поля Ввн на систему ядер с магнитными моментами у* вызывает зеемановское расщепление уровней. При достаточно низкой температуре Т заселенности подуровней Р (т) могут существенно отличаться от средней заселенности при высокой температуре..

Из соотношений (1.2) и (1.5) для -^(1) и j2(I) получаем: rt^cihiLi^-gVcth^.

1.8).

D^CbO-^cthl^.

Здесь введено обозначение $.

В случае не очень низких температур, когда выполняется условие J4 В0н << ftT «первый член разложения (i) в ряд по J3 оказывается пропорциональным, в частности.

1.9).

Чтобы получить заметную степень поляризации, требуется, чтобы JJ В6Ну/цХ ~ 1 t чт0 Б свою очередь означает использование очень больших магнитных полей и сверхнизких температур. Поскольку величины ядерных магнитных дипольных моментов порядка ядерного магнетона, то получаем ВБНу/г~3'10^Т /град., что приводит к магнитному полю ~ 30 Т. при температуре 10 мК. Получение этих условий обычными методами оказывается довольно сложным..

Использование сверхтонких магнитных полей ~ 10^ Т /17/, действующих в некоторых веществах.- на примесные ядра, мох-сет решить эту проблему..

Основная идея ядерной ориентации в магнитных материалах следующая. Имеющиеся в таких материалах неспаренные электроны могут быть, благодаря своему большому значению магнитного момента (по сравнению с ядерными моментами), поляризованы в более высоких температурах. Магнитное поле порядка I Т при температуре I К может довести поляризацию электронов до насыщения. Неспаренные электроны индуцируют сильное магнитное поле на ядрах, например, неспаренные 4 электроны образуют сверхтонкие поля на ядрах порядка 10 Т. Таким образом, заметная поляризация ядер может быть достигнута путем охлаждения таких материалов до температуры порядка 0,1 К, при условии, что неспаренные электроны ориентированы при помощи слабого внешнего поля..

Наличие в некоторых парамагнитных кристаллах одной или более предпочтительных осей для магнитных моментов ионов делает возможным добиться ядерной ориентации даже без внешнего магнитного поля. Предпочтительные направления для электронных магнитных моментов обусловлены влиянием электрических полей кристалла на орбитальный угловой момент электронов и благодаря спин-орбитальной связитакже на электронные спины. Одним только охлаждением монокристаллов таких соединений можно получить выстраивание атомных ядер /17/. Магнитные свойства и сверхтонкие взаимодействия в парамагнитных материалах описываются довольно сложным гамильтонианом..

Магнитное сверхтонкое взаимодействие существует также в ферромагнитных металлах, в которых имеется домены спонтанной магнети-зации с направлениями, случайно распределенными в поликристаллическом материале. В таких поликристаллических материалах можно с помощью относительно небольшого внешнего поля порддка I Т поляризовать магнитные домены до такой степени, чтобы практически достичь насыщения намагниченности в одном направлении. Монокристаллы могут быть доведены до состояния полного магнитного насыщения уже внешним полем порядка нескольких десятых долей тесла, приложенным в направлении оси легкой намагниченности..

Основные результаты диссертации опубликованы в работах /32,33,50,51,53,54,79,80,121/..

В заключение считаю своим приятным долгом выразить искреннюю благодарность моим научным руководителям: старшему научному сотруднику, доктору физ.-мат.наук М. Фингеру и старшему научному сотруднику, кандидату физ.-мат.наук О. А. Чилашвили за постоянное внимание и поддержку на всех этапах работы над диссертацией..

Приношу благодарность директору Лаборатории ядерных проблем ОИЯИ, члену-корреспонеднту АН СССР В. П. Джелепову и заместителю директора Лаборатории, профессору, доктору физ.-мат.наук К. Я. Громову за предоставленную возможность выполнить большую часть диссертационной работы на экспериментальном оборудовании Лаборатории..

Я искренне благодарен кандидату физ.-мат.наук, старшему научному сотруднику ЛЯП ОИЯИ И. Прохазке за постоянное внимание к моей работе, большую практическую помощь и полезные советы..

Я глубоко признателен кандидату физ.-мат.наук, доценту Тбилисского государственного университета Т. М. Шавишвили за полезные обсуждения экспериментальных результатов по сверхтонким магнитным полям и помощь при их интерпретации..

Я глубоко благодарен З. Яноуту, Я. Коничеку, Б. Н. Павлову, П. Шимочку, Э. Шимечковой, С. Даваа, В.М.Цупко-Ситникову, П. Малинско-му, Т. И. Крациковой, П. Чижеку за сотрудничество и большую помощь в проведении исследований..

ЗАКЛЮЧЕНИЕ.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Corter G.J. A new suggestions for aligning certain atomic nuclei. — Physica, 1948, v.14, N 4, p.504−509.
  2. Rose M.E. On the production of nuclear polarization. Phys. Rev., 1949, v.75, IT 1, p.213−214.
  3. Grace W.A., Jonson C.E., Kurti N., Seurlock N.G., Taylor R.T. Hyperfine Coupling in Metallic Cobalt. Am.Phys.Soc., 1957, v.2, N 1, p.136.
  4. .Н., Скляревский В. В., Степанов Е. П. Поляризация ядер кобальта и железа в ферромагнетиках. ЖЭТФ, 1959, вып.5, с.1366−1367.
  5. .Н., Скляревский В. В., Степанов Е. П. Поляризация ядер в растворе золота в железе. ЖЭТФ, 1959, т.36, вып.2, с. 644.
  6. Г. Р. Ориентированные ядра. Успехи физических наук, 1954, т.53, вып. З, с.382−412.
  7. Г. Р. О поляризации ядер ферромагнитных атомов. -ЖЭТФ, 1955, т.29, вып.6, с. 894.
  8. Rao G.N. Dilute-Impurity Hiperfine Fields in Ре, Go, Ni and
  9. Gd. Atomic Data and Nuclear Data Tables, 1975, v.15,p.553−5776.
  10. Rao G.N. Table of Hyperfine Fields for Impuriries in Fe, Co, Hi and Gd. Hyperfine Interactions, 1979, v.7, p.141−199.
  11. Dash J.C., Tayer R.D., Graig P.P., Nagle D.E., Cochran D.R.F., 57
  12. Keller Y/.E. Mossbauer effect in Fe at very Low Temperatures. Phys.Rev.Lett., 1960, v.5, N 4, p.152−154.
  13. Hanna S.S., Heberle J., Perlov G.J., Preston R.S., Vincet D.H. Direction of the effective Magnetic Field at the Nucleus in ferromagnetic Iron. Phys.Rev.Lett., 1960, v.4, N 9−10,p.513−515.
  14. Kushida Т., Silver A.H., Koy Y., Tsuyimira A. Nuclear Resonance in Ferromagnetic Alloys. J.Appl.Phys., 1962, v.33,p.1079−1083.
  15. А. Ядерный магнетизм. M.: ИЛ, 1963, 551 с.
  16. Steffen R.M., Alder К. Angular distribution and correlation of gamma-raus. (I) Theoretical basis. In: The electromagnetic interaction in nuclear spectroscopy. Ed. W.D.Hamilton. North-Holland Publ., Amsterdam, 1975, p.505−582.
  17. Гроот де С., Толхук К., Хьюзкамп В. Ориентирование ядер при низких температурах. В кн.: Альфа-, бета- и гамма-спектроскопия. Под ред. К.Зигбана. М., Атомиздат, 1969, т. З, 674 с.
  18. Bleany В. Hyperfine interactions. In: Magnetic properties of rare earth metals. R.J.Elliot, ed. New York, Plenum Press, 1972, p.383.
  19. Lee J.D., Yang G.N. Question of Parity Conservation in Weak Interactions. Phys.Rev., 1956, v.104, N 1, p.254−258.
  20. Postma H., Everadiik M.C., Huiskamp W.J. Beta Emissions from Oriented 1б0ТЬ and 166mHo Nuclei. Physica, 1961, v.27, N 2, p.245−259.
  21. Morita Ш. М., Morita R.S. First-Forbidden Transitions in Parity-No neons erving Beta Decay: Phys.Rev., 1958, v.109, N 6, p.2048−2058.
  22. Blin-Stoyle R.J., Grace M.A. Oriented nuclei. In Handbuchder Physic S., Flugge, ed. f Berlin, Springer-Verlag, 1957, v. XLII, p.555.
  23. Stone N. J, Low temperature nuclear orientation and NMR of oriented nuclei. Hyperfine Interactions, 1976, v.2, Ж 1, p.45−71.
  24. Berglund P.M., Collean H.K., Ehnholm G.J., Gylling R.G., 1. unasmaa O.V. The design and ase of nuclear orientation54. go
  25. Thermometers emploing Mn and Go nuclei in Ferromagnetic hosts. J. Low Temp.Phys., 1972, v.6, Ж ¾, p.357−381.
  26. Bleaney B. Hyperfine interactions. In: Magnetic properties of rare earth metals. Ed.R.J.Elliot, New York, 1972, р.3б4419.
  27. Harotunian R., Meyer M. Nuclear orientation with, combined electric and magnetic interactions. Phys.Rev., 1978, v. C17, N 1, p.292−296.1. E?
  28. Krane K.S., Steffen R.M. Determination of the /М1 multipole110mixing rations of gamma-transitions in Gd. Phys.Rev., 1970, v. C2, N 2, p.724−734.
  29. Yamazaki T. Tables of coefficiens for angular distributions of gamma-rays from aligned nuclei. Nucl. Data, 1967, v. A3, p.1−6.
  30. Appendixes in: The electromagnetic interaction in nuclear spectroscopy. Ed.W.D.Hamilton. North-Holland Publ., Amsterdam, 1975, p.877−901.
  31. Harotunian R., Meyer M., Berkes I., Marest G., Goussemet R. Intermediate state perturbation in low temperature nuclear orientation. Hyperfine Interactions, 1980, v.8, N 1, p.41−58'.
  32. Wu G.S., Ambler E., Hayward R.W., Hoppes D.D., Hudson R.P. Experimental Test of Parity Conservation in Beta Decay.
  33. Phys.Rev., 1957, v.105, N 4, p.1413−1415.
  34. O.B. Принципы и методы получения температур ниже 1° К. «Мир», 1977, 356 с.
  35. М.Г., Чилашвили О. А. Получение сверхнизких температур и некоторые результаты по поляризации ядер в ферромагнетиках. Материалы докладов 17 Республиканской научно-технической конференции молодых ученых ICCP, Тбилиси, 1973, с. 56.
  36. М.Г., Чилашвили О. А. Установка для получения поляризованных ядер в ферромагнетиках при сверхнизких температурах. Труды ТГУ, 1977, вып.6, с.36−49.
  37. .Н., Скляревский В. В., Горобченко В. Д. Определение знака локального магнитного поля на ядрах золота, растворенного в железе и никеле. ЖЭТФ, 1961, т.41, вып.6(12), с.1783−1786.
  38. А.В., Кульков В. Д., Никитин А. П., Реинов Н. М., Стелъмах М. Ф., Шотт М. Асимметрия J3 -излучения некоторых ядер, поляризованных в сплаве железа. ЖЭТФ, т.43, вып. З, с.828−830.
  39. А.В., Реинов Н. М., Соколов И. А., Стелъмах М. Ф. Установка для получения сверхнизких температур и ориентации ядер. -ЗКТФ, 1959, т.29, вып.8, с.1039−1047.
  40. Е., Вылов Ц., Крацикова Й., Ли Чен Сон, Осипенко Б.П., Пармяков Л. А., Тишин В. Г. Применение кремниевых детекторов для измерения спектров бета-частиц. — ОИЯИ, Дубна, PI3−6830, 1972.
  41. Установка СПИН. Прикладная ядерная спектроскопия. Атомиздат, М., 1979, с.3−9.
  42. Pavlov V.N., Neganov B.S., Konicek J., Ota I. A combined ^He-^He dilution refrigerator. Cryogenics, 1978, v.18, Ж 2, p.115−119.
  43. B.H. Теплообменник для комбинированного рефрижератора растворения. ОИШ, Р8−80−482, Дубна, 1980.
  44. М., Фоминых В. И. Частотные и шумовые характеристики зарядочувствительного предусилителя. ОИШ, 13−12 672, Дубна, 1979.
  45. Ю.К., Банифастов А. Е., Калинин А. И., Нгуен Нгок Лан, Тюников В.К. Усилительные и дискришниругацие блоки и устройства. ОИШ, 13−80−506, Дубна, 1980.
  46. И.И., Дупак Я., Коничек Я., Крацикова Т.И., Лебедев
  47. Н.А., Неганов Б. С., Павлов В. Н., Прохазка И., Фингер М., Цупко-Ситников В.М., Щусь А. Ф., Махова А., Гамильтон У. Д., Фокст дп
  48. Р.А. Изучение распада ориентированных ядер Известия
  49. Академии наук СССР, серия физическая, 1979, т.43, с.53−62.
  50. Krane K.S. Solid-angle correction factors for coaxial Ge (Li) detectors. ITucl.Instr.Meth., 1972, v.98, N 2, p.205−210.
  51. M., Фоминых В. И. Устройство двухсторонней связи анализаторов ICA-70 с накопителями на шгнитной ленте. ОИШ, ЕС-5012. II-80−190, Дубна, 1980.
  52. М., Андерко К. .В кн.: Структуры двойных сплавов. 1962, т.2, 737 с.
  53. Feher G., Fuller G.S., Gere Е.А. Spin and. Magnetic Moment of 32
  54. P by the Electron Nuclear Double-Resonance Technique. -Phys.Rev., 1957, v.107, N 5, p.1462−1464.
  55. М.Г., Кобаидзе JI.T., Чилашвиж O.A. Поляризация1. QQядер P в железе. Материалы 20-го Всесоюзного совещания по физике низких температур. НТ-20, часть II, Москва, 1979, с. 71.
  56. О.А., Баджелидзе М.Г. Измерение времени спин-решеточной релаксации и эффективного магнитного поля на ядрахя?
  57. Р в железной решетке. Труды ТГУ, Физика, 1979, т.209, вып.8, с. 116.
  58. Petersen F.R., Shugart А.Н. Nuclear Spin, Hyperfine Structure, and Nuclear Moments of 64-Hour Yttrium-90. Phys.Rev., 1962, v.125, N 1, p.284−291.
  59. И., Баджелидзе М. Г., Коничек Я., Фингер М., Эхн Л., 1. Т47
  60. Ю.В., Яноут 3. Дцерная ориентация х NdGd при разных концентрациях примеси. Тезисы ХХХ1У совещания по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра, Алма-Ата, 1984, с. 597.
  61. Prochazka I., Finger М., Lebedev N.A., Pavlov V.N., Simecek P.
  62. Badgelidze M.G., Ehn L., Ianout Z. Nuclear orientation of 149 147
  63. Pm and ^ Nd in gadolinium host. Sixth International Conference on Hyperfine Interactions, Groningen, 1983. The Neterlands. Book of abstracts, page NP 18.- 125
  64. Al-Janabi, Hamilton W.D., Warner D.D. The low-lying levels of 147Pm. J. of Phys., 1977, v. G3, p.1415−1426.
  65. Harmatz В., Ewbarik W.B. Nuclear data Sheets for A=147. -Nuclear data Sheets, 1978, v.25, p.113.
  66. Krane K.S. Tables of Coefficients for Analysis of Angular Distribution of Gamma Radiation from Oriented Nuclei. -Report LA-4677, 1971, 70 p.
  67. James P., Roos M. MINUIT A system for function minimization and analysis of the parameter erors and correlations Computer. — Phys.Comm., 1975, v.10, p.343.
  68. Kobayashi S.J., Sano N., Itoh J. NL1R of Several Rare earth impuries in Gd alloys. J.Phys.Soc., Japan, 1967, v.23, N 3, p.474−478.
  69. Lederer C.M., Shirley V.S. Table of Isotopes. 7-th.ed., Wilei, 1978.
  70. Stone N.J. Electric quadrupole interactions measured by nuclear orientation and NMR on oriented Nuclei. Hyperfine interactions, 1980, v.8, p.83.
  71. Kedrie R.W., Abraham M., Jeffries C.D. Paramagnetic Resonance Hyperfine Structure of 141Ce and 147Nd. Phys.Rev., 1957, v.108, N 1, p.54−57.
  72. Heinrich Behrens, Wolfgang Buhring. Electron Radial Wave Functions and Nuclear Beta-Decay. International series of monographs on physics 67, Clarendon Press Oxford, 1982, p.247−251.
  73. Kortelanti IvI., Pakkanen A., Piiparinen M., Komppa Т., Komu R. Structure of 0DD-A Pm Nuclei (I) 147Pm. Nucl.Phys., 1977, v. A 288, N 3, p.365−375.
  74. Seo Т., Hayashi Т., Miyatake Y., Aoki K. Energy levels and- 126 -1 47-ray transitions in мРт. Nuclear Phys., 1979, V. A321, N 2, p.341−353.1 АЛ
  75. Keus H.E., Huiskamp Y/.J, Nuclear orientation of Nd in iron and nickel. Physica, 1982, V.114B, p.269−280.
  76. Lakshminarayana S., Srinivasa Rao M., Seshagiri Rao V., Sastry
  77. D.L. Nuclear matrix elements govering the 809 kev first-forbid1 4−7den beta transition in the decay of Nd. Phys.Rev., 1983,. V. G28, N 2, p.852−862.
  78. Lovhoiden G., Burke D. G, States in the N=87 Nuclei 1 49Sm and151 3
  79. Gd Populated by the (d, t) and (He,) Reactions. Can. J.
  80. Phys., 1975, v.53, N 12, p.1182−1192.
  81. Kleinheinz P., Stefanini A.M., Maier M.R., Diamond R.M. and Stephens F.S. Different structure collective bands in the N=87 nuclei 149Sm, 151Cd, 153Dy. Nucl.Phys., 1977, V. A283, N 2, p.189−222.
  82. Holland G.E. Nuclear Data Sheets for A=149. Nuclear Data Sheets, 1976, v.19, p.337.
  83. Hammaren E., Liukkonen E., Piiparinen M., Kownacki J., Sujkow-ski Z., Lindblad Th., Ryde H. Structural connections between 148Sm and 1 49Sm nuclei. Nucl.Phys., 1979, V. A321, N 1, p.71−108.
  84. Artna A., Law M.E. The decay of 149Pm. Can.J.Phys., 1960,. v.38, N 12, p.1577−1585.
  85. Chapman C.J.S., Grace M.A., Gregory J.M., Sowter C.V. The nuclear alinement of prometium isotopes and the decay scheme of 149Pm. Proc.Roy.Soc., 1960, V. A259, N 1298, p.377−385.
  86. Seshi-Reddy Т., Mathews R., Venkata-Redy K. Shape Factor Analysis of Beta Transitions in Pm-149. Z.Phys., 1978, V. A284, N 4, p.403−405.
  87. Meyer R.A., Meadows J.W.T., Macias E.S. Opposing properties1 49of particle and intruderhole bands in N=87 nuclei and Sm levels populated by 149Pm (fi) and 1 49Eu (EC). J.Phys., 1982, v.68, N 8, p.1413−1429.
  88. Warner D.D., Hamilton W.D., Fox R.A., Al-Janabi. Nuclear orientation and angular correlation studies of gamma transitions in 151Sm from the decay of 151Pm. J.Phys., 1975, v. G1,p.230.
  89. Grant R.W., Shirley D.A. Pseudoquadrupole Counling Constants and nuclear Moment of several Promethium Isotopes. Phys. Rev., 1963, v.130, N 3, p.1100−1108.
  90. H.A., Прохазка И., Шимечек П., Фингер М., Баджелидзе М. Г., Эхн J1., Яноут 3. Ядерная ориентация Рт- Тезисы докладов XXXIII совещания по ядерной спектроскопии и структуре атомного ядра. Москва, 1983, с. 265.
  91. Badzhelidze M.G., Ehn L., Finger M., Janout Z., Lebedev N.A., Pavlov V.N., Prochazka I., Simecek P. Nuclear Orientation of 149Pm in Gadolinium Host. JINR, Еб-93−333, Czech.J.Phys., 1983, v. B33, p.199−207.v
  92. Dupak J., Finger M., Konicek J., Kracikova Т., Muhonen J., Pavlov V.N., Prochazka I., Hamilton D. Nuclear orientation study of 155Tb decay. Czech.J.Phys., 1979, v. B29, N 4, p.361−369.- 128
  93. Srinivasa Rao M., Sastry D.L., Priyadarsini D.K., Seshagiri Rao V. First forbidden beta decay in 1^Pm Z.Phys., 1979, v. A290, N 3, p.261−264.
  94. Garrett C., Leigh. J.R., Dracoulis G.D. Golumb exitation of 147 149
  95. Sm and ^ Sm and an intermediate coupling description for the transitional Sm isotopes. Nucl.Phys., 1976, V. A262, N 1, p.137−156.
  96. Hammaren E., Liukkonen E., Kataianheimo R., Tuurnala T. Nano1 47second lifetimes of the low-spin states in the nucleus Ud. Nucl.Phys., 1980, V. A339, N 3, p.465−476.
  97. Smith H.J., Johns M.W., Lovhoiden G., Thompson J.V., Wadding151ton J.G., Volkov A.B. A study of high spin states in Gd. -Can.J.Phys., 1977, v.55, N 7/8, p.690−713.
  98. Watson R.E., Freeman A. Origin of Effective Fields in Magnetic Materials. Phys.Rev., 1961, V. A123, N 6, p.2027−2047.
  99. P., Фримен А. Хартри-фоковская теория электрических и магнитных сверхтонких взаимодействий в атомах и магнитных соединениях. В кн.: Сверхтонкие взаимодействия в твердых телах, под ред. Турова Е. А. «Мир», 1970, с.62−102.
  100. Е. Электронная структура и сверхтонкие поля в металлических сплавах. В сб. СТ Взаимодействия в твердых телах. М., «Мир», 1970, с.288−298.
  101. B.C. Резонанс гамма-лучей в кристаллах. М., «Мир», 1969, 407 с.
  102. Stearns М.В. Origin of the Hyperfine Fields in Pure Fe and at Solute Atoms in Fe. Phys.Rev., 1971, v. B4, p.4081−4092. Stearns M.B. Hyperfine fields at nonmagnetic elements in ferromagnetic metal hosts. — J.Phys.Rev., 1976, v. B13, p.4180.
  103. Norbeck I.M., Stearns M.B. Calculation of the transferredhyperfine field (volume overlap) contribution on nonmagnetic impurities in Fe and the Heusler alloys. J.Appl.Phys., 1979, v.50(3), p.20бЗ-20б5.
  104. Jena P., Geldart D.J.W. J.Magn. and Ivlagn. Materials, 1978, v.8, p.99.
  105. Shavishvili Т.Ы., Kiliptari I.G. Distribution of hyperfine fields and magnetic perturbation cobalt alloys with 3d transitions metals. Phys.Stat.Sol.(B), 1979, v.92, Ж 1, p.39−47.
  106. Ovenhausen A.W., Stearns M.B. Spin Susceptibility of Conduction Electrons in Irons. Phys.Rev.Letters, 1964, v.13″ N 9, p. 31 6−318.
  107. Campbell I.A., Comes A.A. Magnetic moments in impurities in ferromagnetic transitional alloys. Proc.Phys.Soc., 1967, v.91, p.319−331.
  108. Shirley D.A. On Transferred Hiperfine Structure in Ferromag-nets. Phys.Lett., 1967, v. A25, p.129.
  109. Shirley D.A., Rosenblum S.S., Mattias E. Hyperfine Fields at Solutes in Ferromagnets, Cadmium and Rutheinum in Nickel. -Phys.Rev., 1968, V. A170, N 2, p.363−378.
  110. Stearns M.B., Norbeck I.M. Hyperfine fields at nonmagnetic atoms in metallic ferromagnets. Phys.Rev., 1979, V. B20, N 9, p.3739−3752.
  111. Campbell I.A. Hyperfine fields on impurities ferromagnetic metals. J.Phys., 1969, v. C2, N 7, p.1338−1351.
  112. Watson R.E., Bennet L.H. Calculation of atomic hyperfine-fielc coupling constants. Phys.Rev., 1977, V. B15, N 1, p.502−504.
  113. У. Кристаллохимия и физика металлов и сплавов. М., «Мир», 1977, т.1, 419 с.
  114. С.В. В кн.: Магнетизм, «Наука», 1971, 1031 с.- 130
  115. А.Е., Делягин Н. Н. Некоторые закономерности для магнитных полей на ядрах примесных атомов в ферромагнетиках. ЖЭТФ, 1968, т.54, вып.5, с. 1403.
  116. А.Л., Парфенова В. П. Магнитное сверхтонкое взаимодействие для Со в сплавах кобальта с палладием и платинои.- ЖЭТФ, 1974, т.67, № 5(11), с.1886−1893.
  117. А.Е., Делягин Н. Н., Ерзинкян А. Л., Парфенова B.C., сп ttq
  118. B.C. Магнитные поля на ядрах Со и sn и поляризация электронов в сплавах CoPd и FePd. ЖЭТФ, 1968, т.55, А1* 6, с.2136−2144.
  119. S, treever R.L., Uriano G.A. Nuclear Resonance Study of Hyperfine Fields in Nickel-Rich Nickel-Cobalt Alloys. Phys.Rev., 1965, v.139, N 1, p.135−141.
  120. E.A., Петров М. П. ЯМР в ферро и антиферро-магнетиках.- М., «Наука», 1969, 260 с.
  121. В.Г. Теория атомного ядра: ядерные модели. Энер-гоиздат, 1981, 295 с.
  122. Veefkind J.С., Spaargaren D., Blok J., Heyde K. The Level143
  123. Scheme of «ЧМ and a Unified-Model Interpretation. -Z.Phys., 1975, V. A275, N 1, p.55−65.
  124. Booth W., Wilson S. A study of the 1 44Sm (d, P) Reaction at 19 Mev. Nucl.Phys., 1975, V. A247, N 1, p.126−138.
  125. Booth W., Wilson S., Ipson S.S. Systematics of 1=6 (d, P) transitions in N=83 Nuclei and a unified Modele interpretation. — Nucl.Phys., 1974, V. A229, N 1, p.61−71.
  126. Booth W., Wilson S., Ipson S.S. A study of the 140Ce (d, P) Reactions at 19 Mev-Nucl.Phys., 1975, V. A238, N 2, p.301−324.
  127. Rekstad J. An investigation the Nilsson Model Potential in the Spherical Limit: Which values for the potential paramet- 131 ers К and should be used to describe a particular nucleus? Nucl.Phys., 1976, v. A267, N 1, p.40−50.
  128. Paar V., Vanden Berhe G., Garrett C., Leigh J.R. Experimental and theoretical investigation of a quasi-f multiplet pattern in 14TSm-Nucl.Phys., 1980, v. A350, N 2, p.139−148.
  129. Nakai K., Kleinheinz P., Leigh J.R., Maier K.H., Stefens F.S., Diamond R.M. Prolate deformation in neutron-deficient Lantanum Isotopes. Phys.Lett., 1973, v. B44, N 5, p.443−446.
  130. Kleinheinz P., Sheline R.K., Maier M.R., Diamond R.M., Stefens151
  131. P. S. Shape Coexistence Its Cause in Gd Phys.Rev.Lett., 1974, v.32, N 2, p.68−72.
  132. Yamamoto H., Wohn F.K., Sistemich K., Wolf A., Walters W.B.,
  133. Chung C., Gill R.L., Shmid M., Chrien R.E., Brenner D.S. Decay141 14−1of mass-separated T Cs to Ba and systematics of N=85 isotopes. Phys.Rev., 1982, v. C26, N 3, p.1215−1236.
  134. Winter G., Doring J., Funke L., Kemnitz P., Johnson A. Evidence153for rotational band structures in the N=88 nucleide -'-'Tb -Nucl.Phys., 1978, v. A299, N 2, p.285−300.
  135. Gotz U., Pauli C., Alder K. Ground State Defoliations in the Rare-Earth Nuclei. Nucl.Phys., 1972, v. A192, N 1, p.1−38.
  136. Sastry B.R., Satyanarayana G., Sastry D.L. Level Struclmre and147
  137. Gamma-Gamma Directional-Correlation Studies in r Pm Nuovo Cimento, 1982, v.67A, p.267−286.
  138. Prochaska I, Badzhelidze M.G., Ehn L., Finger M., Janout Z.,
  139. J., Lesner Т., Malinsky P., § imecek P. Nuclear Orienta-147tion of NdGd. Abstracts of the International Symposium on Nuclear Orientation and Nuclei Far from Stability, 1984, Leu-ven, Belgium, p.12−13.
Заполнить форму текущей работой

На отлично!