Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Исследование электрического взрыва проводников как источника импульсного давления

Диссертация: Исследование электрического взрыва проводников как источника импульсного давления
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

В результате выполненной работы показано, что можно управлять амплитудой и фронтом импульсного давления в различных конденсированных средах и прогнозировать амплитуду давления при электрическом взрыве проводников. Полученные результаты могут быть использованы в технологии исследования прочностных свойств конструкционных материалов и испытания конструкционных узлов, а также в технике инициирования… Читать ещё >

Содержание

  • Глава 1. Явление электрического взрыва проводников и условия его осуществления
    • 1. 1. Явление электрического взрыва проводников (ЭВП) 12'
      • 1. 1. 1. Классификация ЭВП
      • 1. 1. 2. Модели разрушения проводника
    • 1. 2. Особенности физических процессов в металлах при импульсном нагреве в процессе электрического взрыва
      • 1. 2. 1. Исходная, микроструктура проводника. Вклад дефектов 20 структуры в электрическое сопротивление-металлов
      • 1. 2. 2. Неоднородности, возникающие при ЭВП
      • 1. 2. 3. Влияние исходной структуры взрываемого проводника на импульс электрического напряжения
      • 1. 2. 4. ЭВП как неравновесный процесс
    • 1. 3. Введенная в проводник энергия и характеристики электрического взрыва
      • 1. 3. 1. Продукты взрыва при ЭВП. Влияние плотности окружающей среды на формирование продуктов ЭВП и ударной волны
      • 1. 3. 2. Понятие согласованного взрыва
    • 1. 4. Исследования ударных волн, возникающих при ЭВП
      • 1. 4. 1. Импульсы давления и электрического напряжения при ЭВП
      • 1. 4. 2. Результаты исследования-ударных волн, возникающих при ЭВП '
      • 1. 4. 3. Установки для создания ударных волн электровзрывом' фольги
      • 1. 4. 4. Коэффициент преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны
    • 1. 5. Выводы и постановка задач исследования
  • Глава 2. Элементы разрядного контура и методики эксперимента
    • 2. 1. Элементы разрядного контура
    • 2. 2. Экспериментальный стенд для получения ударных волн при ЭВФ
    • 2. 3. Экспериментальные методы, используемые в работе
      • 2. 3. 1. Измерение тока и напряжения
      • 2. 3. 2. Вычисление мощности и энергии, введенной в проводник
      • 2. 3. 3. Получение однополярного импульса тока
      • 2. 3. 4. Оптическая микроскопия
      • 2. 3. 5. Измерение микротвердости
      • 2. 3. 6. Измерение давления. Градуировка датчиков малых размеров
      • 2. 3. 7. Измерение пространственного распределения давления пгри
    • 2. 4. Вычисление активного сопротивления разрядного контура
    • 2. 5. Вычисление электрического КПД контура в случае согласованного взрыва. Влияние индуктивностей Lo, Д, Lsw на потери энергигзп в контуре
    • 2. 6. Выводы, '
  • Глава 3. Процессы, протекающие на начальной стадии ЭВП
    • 3. 1. Влияние скорости нагрева на полиморфное а—>|3 превращение T
    • 3. 2. Предплавление и плавление Си проводников
    • 3. 3. Неоднородность нагрева фольг
    • 3. 4. Выводы
  • Глава 4. Давление в ударной волне при ЭВП
    • 4. 1. Регистрация импульсного давления при ЭВП. Влияние материала подложки на профиль импульса давления
      • 4. 1. 1. Затухание волны давления в полиметилметакрилате (ПММА^)
      • 4. 1. 2. Скорость волны давления в ПММА
      • 4. 1. 3. «Деформация» импульса давления при распространении: в ПММА. Сравнение волн давления в ПММА и стекле
    • 4. 2. Введенная в проводник энергия и амплитуда импульса давлензия при взрыве различных металлов
    • 4. 3. Прогнозирование давления с использованием критерия подобия
    • 4. 4. Оценка энергии ударной волны. Коэффициент преобразонаюзш электрической энергии контура в энергию ударной волны
    • 4. 5. Неоднородность распределения давления при взрыве фольг
      • 4. 5. 1. Влияние направления прокатки фольги на импульс давления: и электрические характеристики ЭВФ
      • 4. 5. 2. Страты при взрыве фольги
      • 4. 5. 3. Измерение однородности («плоскостности») распределениям: давления, формируемого при ЭВФ
    • 4. 6. Связь между импульсами давления и напряжения при ЭВФ
    • 4. 7. Насыщение металла водородом — способ повышения амплитуда"! давления при ЭВП
    • 4. 8. Выводы

Исследование электрического взрыва проводников как источника импульсного давления (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Развитие авиационно-космическойи военной техники, энергетики и других отраслей промышленности вызывает необходимость, детального экспериментального изученияреакции'.различных конструкционныхматериалов: на ударно-волновые воздействияОдним из способов, позволяющих реализовать/ ударное воздействие на материалы, является? электрическийвзрывпроводников;

Первое наблюдениеэлектрического взрыва проводников. (ЭВГ1) состоялось более 230 лет назад [1]. В первой половине XX века были начаты исследования ЭВП, но его изучение сдерживалось несовершенством экспериментальной техники. Многогранность явленияа также развитие электрофизической техники стимулировали в 60-х — 80-х годах XX в. детальные исследования явления ЭВП с различных точек зрения [2—5].

Актуальность работы. Внастоящее время явление ЭВП' представляет значительный интерес для исследований, физики: конденсированного состояния, физики плазмы, высокотемпературной теплофизики^ ВЫСОКОВОЛЬТНОЙ: электротехники и смежных областей науки. Эти работы важны, с одной стороны, дляпонимания. сложной: и многофакторной физической природы явленияс: другой стороны — важностьисследовательских работ связана с обширной! областьюпрактического применения ЭВП в научных исследованиях, технике и различных, технологиях. Среди электровзрывных технологий, получивших практическое применение, можно выделить: получение импульсных давлений, нанесение тонких пленок, получение наноразмерных порошков различного фазового и химического составов и др. Поэтому изучение протекающих при ЭВП процессов и установление неизвестных закономерностей данного явления необходимы как с научнойтак и е практической: точек зрения.

Нахождение металла в конденсированном состоянии на. протяжении практически всего этапа, ввода энергии и малое времянагрева 10″ 6 с) обуславливают отсутствие полной релаксации структуры взрываемого металлического проводника. Как следствие, это приводит к увеличению энтальпии плавления> и взрыву проводника при высоких введенных энергиях порядка и более энергии сублимации металла wc). Наличие вокруг проводника конденсированной или газообразной среды, препятствующей свободному расширению металла, позволяет создавать в" этой среде ударную волну. Наиболее важными факторами, влияющими на характеристики ЭВП, являются электрофизические характеристики металла проводника, плотность введенной в проводник* энергии, скорость нагрева или плотность тока, плотность и акустическая жесткость среды, окружающей проводник.

Различные аспекты физики явления ЭВП и его применения были освещены в работах В. А. Бурцева и A.B. Лучинского [2], M.JI. Льва и Б. П. Перегуда [6−8], А. Д. Рахель [9, 10], С. И. Ткаченко [12, 36], A.M. Искольдского [13, 14], Н. Б. Волкова [22, 23, 118], М. М. Мартынюка [32, 33, 135], C.B. Лебедева и А. И. Савватимского [38,39,64, 150], Е. И. Азаркевича, Ю. А. Котова, H.A. Яворовского, B.C. Седого [29, 94, 156, 157], В. И. Орешкина [148], В. П. Ковалева и др.

Ударно-волновые процессы при электрическом взрыве проволочек и фольг в разноевремя исследовали Ю. А: Котов, А. П. Байков, Е. В. Кривицкий, H.H. Столович, W.M. Lee, M. Oyane, B.B. Буркин, B.B. Лопатин, A.B. Павленко, Я. Е. Красик с соавт. и др. [3−5, 11, 16, 17, 20, 84, 100−103, 104−108, 160, 166, 167]. В, исследованиях было показано, что существует некоторое оптимальное соотношение сечения взрываемого проводника и энергии конденсаторной батареи, позволяющее получить максимальное давление в ударной волне. Ю. А. Котов показал, что скорость ударной волны определяется объемной плотностью введенной энергии и длиной проводника. По данным Я. Е. Красика с соавторами амплитуда ударной волны зависит от максимального значения скорости нарастания мощности на единицу длины проводника.

Использованием электрического взрыва фольги (ЭВФ) для моделирования механического воздействия ударной волны на конструкционные узлы и материалы занимались в РФЯЦ-ВНИИТФ, РФЯЦ-ВНИИЭФ, а также в 12 ЦНИИ Министерства Обороны [109, 168−170]. Во ВНИИТФ данные исследования проводили P.A. Мангасаров, А. Т. Литвин, В. Н. Афанасьев, Ю. А. Кучеренко, A.B. Павленко и др.

Однако в перечисленных выше работах целенаправленные систематические исследования различных факторов, способных оказать влияние на генерацию импульсного давления при ЭВПне проводились, количественные вопросы зависимостивеличины давления от указанных факторов, а также от материала и структурного состояния проводника не изучены.

Возможность использования кварцевых датчиков давления для исследования амплитудно-временного профиля импульса давления, возникающего в твердом теле при ЭВП, была показана во ВНИИТФ В. Н. Афанасьевым. Тем не менее, на сегодняшний день отсутствует достаточное количество экспериментальных данных по измерению давления при ЭВП, позволяющих описывать и прогнозировать давление в конденсированной среде. Эти данные важны для инициирования взрывчатых веществ, а также для исследования динамических характеристик материалов и испытания конструкционных узлов. Кроме того, выявление закономерности генераг^ии импульсного давления при ЭВП важно для разработки электровзрывных преобразователей электрической энергии контура в энергию ударной волны, а также для оценки возможной величины давления при использовании ЭВП в различных технологиях (получение ультрадисперсных порошков, нанесение тонких пленок и др.) и технике (использование ЭВП как размыкателя), где ударно-волновое воздействие на конструктивные элементы установки является нежелательным.

Цель работы: установление закономерностей генерации импульсного давления при электрическом взрыве проводников, используемого для-получения ударно-волновых нагрузок в конденсированных средах.

Основные задачи исследований:

1. Определить связь между энергией, введенной во взрываемый проводник, и амплитудой ударной волны, генерируемой в передающей средеисследовать однородность распределения давления при электрическом взрыве фольги.

2. Оценить коэффициент преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны.

3- Выработать рекомендации по способам повышения амплитудыдавления-и увеличения коэффициента преобразования энергии контура вэнергию ударной волны.

4. Исследовать влияние структурного состояния металлическогопроводника, 1 на параметрысоздаваемого? при взрыве давления, а также исследовать начальную стадию ЭВГГ на примере меди и металла, обладающего температурным полиморфизмом — титана.

Структуро й содерлсанив работы. Диссертация состоит из четырех глав, заключения и списка литературы. '.

В первойглаве данофеноменологическое описание и приведена классификациявидов ЭВП, рассмотрены существующие модели разрушения проводника и определёна область проведения исследований. Приведены краткие результаты обзора литературы, выполненного автором, с целью выявления факторов, влияющихи способных оказать влияние на генерацию импульсного давления при ЭВП. Исходя из известных литературных данных о состоянии металла, выделены неравновесные состояния, которымисопровождается импульсный электронагрев металла, и предложены экспериментальные условия для наблюдениярелаксационного эффекта. Выделено влияние микроструктурного состояния металла, на его физические свойства^ и на генерируемый при ЭВИ: импульс электрического напряжения;

Анализ имеющейся литературы показал, что уровень и скорость нагрева являются ¡-значимыми факторами, которые определяют такие сопровождающие ЭВП. процессы, как генерация импульсов давления и электрического? напряжения, диспергирование проводника в ультра дисперсныйпорошок. Показано, что применительно к задаче получения импульсного давления при-ЭВП, существенное влияние на амплитуду давления, может быть оказано исходным структурным и микроструктурным состоянием металла.

Из результатов проведенного обзора следовало,. чтозапасаемаяэнергия, практически всех существующих установок дляполучения ударных волн электровзрывом фольги многократно превышает энергию сублимации взрываемого металла, что свидетельствует об их неоптимальном несогласованном) режиме работы. В то же время, для снижения затрат энергии, повышения амплитуды генерируемого давления и коэффициента преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны следует осуществлять ЭВП в согласованном режиме.

Во второй главе рассмотрены элементы разрядного контура, используемого для реализации ЭВПприведено описание экспериментального стенда и методик измерений, которые использовались при проведении экспериментов. Первые эксперименты во ВНИИТФ по электрическому взрыву проводников проводились на экспериментальном стенде ГНУВ-2 (емкость конденсаторной батареи Со = 79 мкФ, индуктивность контура Lc ~ 40 нГн, зарядное напряжение U0 = 18.44 кВ). В то же время, для выявления закономерностей генерации импульсного давления при ЭВП необходимо иметь возможность изменять параметры разрядного контура в широком диапазоне. С этой целью автор выполнил ряд работ, позволивших варьировать электротехнические параметры стенда в следующих пределах: Lc — 35.2000 нГн, С0 = 1,4.79 мкФ и Ua= 18.48 кВ.

Для исследования пространственного распределения амплитудно-временного профиля волны давления при электрическом взрыве фольги автором была проведена градуировка кварцевых датчиков давления малых размеров с использованием легкогазовой пушки и интерферометра VISAR.

Автором проведены оценки энергии, теряемой в контуре, что позволило определить коэффициент преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны. Снижение емкости Со и энергозапаса экспериментального стенда ГНУВ-2 позволило приблизиться к режиму «согласованного» взрыва, и, тем самым, повысить коэффициент преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны.

В третьей главе представлены результаты, проведенного автором исследования предвзрывных процессов, протекающих в проводнике в твердофазном состоянии на примере титана и меди. Титан был выбран в качестве металла, обладающего температурным полиморфизмом, а медь — как металл, широко применяющийся в качестве взрываемого проводника.

Экспериментально показано, что* в случае электрического: взрыва титана 7 при скоростях изменения температуры (1Т/с11 > 10 К/с (соответствует скорости ввода энергии сЫ?/с1Р> бООДж/г-мкс) происходит заметный рост энтальпии: И: расчетной температуры превращения, превышающий? экспериментальную погрешность. В результате, экспериментально был подтвержден вывод первой главы о нахождении металла при ЭВП в неравновесном состоянии.

Для случая-: импульсногоэлектронагрева (начальнойстадии электрического взрыва): проволоки и фольги автором? проведены экспериментыj результаты которых, позволили выявить пространственную? неоднородность процесса плавления.

В1 четвертой главе представлены результаты выполненных автором исследований амплитудно-временных характеристик ударных. волн, формируемых в передающих средах из полиметилметакрилата (ГХММА) и стекла К5 при электрическом взрыве: фольг из различных металловтакже приведены данные в случае взрыва проволочки (передающаясреда — вода). Полученные экспериментальные данные показали, что общей: для различных металлов: при условиях проведенных экспериментов является линейная" зависимость амплитуды волны, давления Рт от относительной введеннойв проводник энергии.

Приведены полученные авторомрезультаты измеренияпространственно-временного распределения давления по площади взрываемой фольги. Данные результаты позволили обнаружить пространственную неоднородность («неплоскостность») генерируемой при ЭВФ ударной волны, которую необходимо учитывать при практическом использовании ЭВФ-для нагружения конструкционных материалов.

Проведены оценки коэффициента преобразования: электрической энергии контура в энергию ударной волны. Полученные экспериментальные результаты, подтвердили целесообразность произведенного уменьшения емкости Со и энергозапаса экспериментального стенда ГНУВ-2 для повышения коэффициента преобразованияэлектрической энергии в энергию ударной волны и приближения к режиму «согласованного» взрыва. Предложен и экспериментально подтвержден способ повышения амплитуды давления за счет насыщение титановой фольги водородом.

Научная новизна.

1. Экспериментально установлено, что максимальное давление ударной волны, генерируемой в конденсированных средах при ЭВП, линейно зависит от введенной в проводник удельной энергии отнесенной к удельной энергии сублимации металла м? с в диапазоне м?/м?с = (0,4.2,7). Эта зависимость соблюдается для всех исследованных металлов (Си, А1, Бе, Та, Т1, РЬ, латунь).

2. Установлено, что давление в центральной области фольги' начинает формироваться позднее, чем в периферийной области, и достигает большей величины.

3. На примере титана экспериментально установлено, что за счет насыщения металлического проводника водородом достигается повышение амплитуды давления при ЭВП. Так, насыщение титановой фольги водородом (0,42 масс. %) приводит к росту амплитуды импульса давления на ~ 50%, что объясняется снижением энергии сублимации при ее насыщении водородом.

Практическую значимость имеют следующие, полученные автором, результаты.

1. Экспериментальная зависимость, связывающая амплитуду генерируемого при ЭВП давления в передающей среде (ПММА, стекло К5, вода) с введенной в проводник энергией, с использованием которой можно оценивать развиваемое при ЭВП давление по измерениям введенной в проводник энергии.

2. Способ увеличения амплитуды давления в передающей среде за счет насыщения титановой фольги водородом.

3. Для экспериментального стенда РФЯЦ-ВНИИТФ ГНУВ-2 параметры разрядного контура приближены к режиму согласованного взрыва, что позволило снизить массогабаритные параметры стенда и повысить его эффективность.

Достоверность полученных результатов подтверждается воспроизводимостью и повторяемостью экспериментальных результатов, а также непротиворечивостью опубликованным экспериментальным данным.

Личный вклад автора заключался в постановке и проведении экспериментов, анализе и интерпретации полученных результатов. На основе экспериментальных исследований электрического взрыва проводников, проведенных при непосредственном участии автора, получены основные результаты и сформулированы научные положения и выводы. Все работы, опубликованные в соавторстве, выполнены при его личном участии. В том числе автором:

— проведен анализ литературных данных, на основе которого предложена постановка и проведены экспериментальные исследования влияния различных факторов на амплитудно-временную зависимость импульса давления, формируемого при электрическом взрыве проводников, и анализ экспериментальных результатов.

— определено максимальное значение коэффициента преобразования энергии разрядного контура в энергию ударной волны в ПММА и стекле К5 на расстоянии от фольги 3.10 мм при введенных во взрываемую фольгу энергиях 2,7 и>с.

— выдвинуто и экспериментально подтверждено на примере титана предположение о том, что перспективным способом увеличения амплитуды давления при ЭВП является насыщение металлического проводника водородом.

— проведена оптимизация параметров имеющегося стенда ГНУВ-2 для генерирования ударных волн, что позволило приблизиться к режиму согласованного взрыва и уменьшить габариты установки.

На защиту выносятся следующие результаты и положения диссертационной работы:

• При электрическом взрыве фольги (Си, А1, Бе, Та, Т, РЬ, латунь) зависимость амплитуды давления в передающих средах из полиметилметакрилата и стекла К5 (в центральной области взрываемой фольги) от введенной энергии, в области энергий w = (0,4.2,7) wc, ^" Зс^иисывается линейным уравнением Рт —?w/wc).

• При электрическом взрыве фольги (Си, AI, Fe, Та, Ti, Pb, латунь) максимальное значение коэффициента преобразования энергииразрядного контура в энергию ударной волны в ПММА и стекле К5 на ра. с^г=(ч=^тоянии от фольги 3.10 мм в области введенных в фольгу энергий w<2 vis^ не может превышать 25%.

• Способ повышения амплитуды давления в передающей среде лсггри ЭВП за счет насыщения титановой фольги водородом.

Апробация работы.

Основные результаты, изложенные в диссертации, опублРШЕ>^:<�зВань] в ig печатных работах, из них 7 статей в журналах, рекомендованн^&^^х: ВАК РФ подана 1 заявка на патент РФ. Материалы диссертациоьзг^^о^ работы докладывалась на X Международной научной конференции «^^Мэабахинские научные чтения» (Снежинск, 2010 г.), Международной научнойЕсонференции «Становление и развитие научных исследований в высшей ште-^"^^» (Томск 2009 г.), X и XIII международной научно-практическойКонференции Современные техника и технологии (Томск, 2004 и 200″ 7 ущ.

Международном симпозиуме KORUS (Томск, 2004 г.), 20г3гж International Conference on Heat Treatment (Czechia, Jihlava, 2004 г.), VII ЗЕЕ^. сероссийской конференции «Физикохимия ультрадисперсных (нано-) систг"^^» (Ердюво Московская обл., 2005 г.), International Conference on Strongly Ccrvxipled Coulomb Systems SCCS-2005 (Москва, 2005 г.), II International Congress Qn Radiation Physics, High Current Electronics, and Modification of Materials (TorxriLslc ?00б г).

4.8 Выводы.

1. Проведенные экспериментальные исследования свидетельствуют, что общей для различных металлов при условиях проведенных экспериментов является зависимость амплитуды волны давления Рт от относительной введенной энергии м?/м>с. Для разных металлов при различных параметрах контура в диапазоне введенной энергии w = (0,4.2,7) wc давление в ПММА хорошо аппроксимируется линейной зависимостью.

Рт (ГПа) = (1,06±0,05) w/wc — (0,52±0,08) — а давление в стекле К5 —.

Рт (ГПа) = (0,951±0,096) w/wc — (0,008±0,176). Существование зависимости Рт =j{w/wc) не противоречит результатам исследований других лабораторий мира [84, 102, 100, 104, 105, 108].

2. Использование критерия подобия hjho (отношение интеграла действия к потенциальному действию* контура) дает возможность прогнозировать развиваемое при ЭВП давление без проведения эксперимента в режиме согласованного взрыва, когда hjho = 1 и коэффициент использования энергии контура максимален.

3. Перспективным способом увеличения амплитуды давления при ЭВП является насыщение металлического проводника водородом. Так, экспериментально показано что, насыщение титановой фольги водородом (0,42 масс. %) приводит к росту амплитуды импульса давления на ~ 50%, что связано со снижением энергии сублимации при насыщении металла водородом. В дальнейшем целесообразно продолжить исследования по возможности, получения предельных импульсов давления при насыщении металла водородом.

4. Определена зависимость скорости волны давления от ее амплитуды D = f (P) для ПММА и предложена методика восстановления фронта волны давления.

5. При взрыве фольги, давление в центральной области начинает формироваться позднее, чем в периферийной области, и достигает большей величины. Неоднородность распределения давления по площади фольги при введенной энергии w ~ 1,35 wc составляет ~ 17%.

6. При электрическом взрыве фольги наблюдается связь, близкая к линейной, между длительностями фронтов напряжения ¡-иф и давления в центральной области взрываемой фольги tp.

7. Одним из эффективных способов повышения коэффициента преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны является увеличение относительной энергии vlWc, введенной в проводник. Использование режима «согласованного» взрыва позволяет повысить коэффициент преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны.

8. При электрическом взрыве фольги (Си, А1, Бе, Та, Т1, РЬ, латунь) максимальный коэффициент преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны в ПММА (расстояние 3 мм от взрываемой фольги) и стекле К5 (расстояние 10 мм от взрываемой фольги) в области введенных энергий IV = (0,4. .2,7) лчс составляет ~ 25%.

9. Полученные экспериментальные результаты подтвердили целесообразность произведенного снижения емкости и энергозапаса экспериментального стенда ГНУВ-2 для повышения коэффициента преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны и приближения к режиму «согласованного» взрыва. т.

Заключение

.

В диссертационной работе представлены результаты исследования электрического взрыва проводников как источника ударной, волны. Показано, что для различных металлов ключевым параметром, определяющим амплитуду ударной волны при электрическом взрыве проволочек и фольг, является относительная введенная в проводник энергия На основе проведенных экспериментов для случая передающих сред из полиметилметакрилата и стекла К5 получена экспериментальная зависимость, связывающая амплитуду давления Рт в среде с относительной энергией уе/уус, введенной в фольгу. С использованием опубликованных литературных данных и выполненных автором экспериментов получена зависимость Рт = ^{л'/м>с) при электрическом взрыве проволочки в воде. Для случая передающей среды из полиметилметакрилата предложена процедура восстановления фронта импульса давления, формируемого вблизи поверхности взрываемого металла.

Определены способы повышения коэффициента преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны: за счет повышения относительной энергии vlwc, введенной в проводник и использования режима «согласованного» взрыва. Проведенные исследования позволили обоснованно снизить емкость и энергозапас экспериментального стенда ГНУВ-2, тем самым, повысив коэффициент преобразования электрической энергии контура в энергию ударной волны и приблизиться * к режиму «согласованного» взрыва. Также создан низкоемкостной стенд, позволяющий осуществить ЭВП в режиме «согласованного» взрыва (электрический КПД контура гс составляет ~ 0,85) с коэффициентом преобразования энергии контура в энергию ударной волны ц^ш -0,2.

Экспериментально показано, что неоднородность нагрева фольги закладывается еще на начальной стадии ЭВП, что на финальной стадии приводит к неоднородному распределению давления по площади фольги.

С использованием опубликованных литературных данных и проведенных исследований предложен способ повышения амплитуды давления за счет насыщение металла водородом.

В результате выполненной работы показано, что можно управлять амплитудой и фронтом импульсного давления в различных конденсированных средах и прогнозировать амплитуду давления при электрическом взрыве проводников. Полученные результаты могут быть использованы в технологии исследования прочностных свойств конструкционных материалов и испытания конструкционных узлов, а также в технике инициирования взрывчатых веществ. Кроме того, полученные результаты могут быть применены для оценки амплитуды давления при разработке и проектировании электровзрывных преобразователей энергии, а также при использовании ЭВП в технологии получения ультрадисперсных порошков и в технике размыкающих коммутаторов, где ударно-волновое воздействие на конструктивные элементы установки является нежелательным.

Автор считает своим приятным долгом выразить благодарность тем, без чьей помощи и внимания данная работа не была бы до конца завершена, либо, в противном случае, была бы сильно обеднена. Я благодарен научному руководителю, д.т.н. B.C. Седому и научному консультанту, доценту, к.ф.-м.н. A.B. Павленкопрофессорам, д-рам физ.-мат. наук В. В. Лопатину, A.B. Лукину, А. П. Ильину, д.т.н. О. Б. Назаренков.н.с., д.т.н. А. П. Степовику, к.ф.-м.н. В. Н. Афанасьевук.т.н. H.A. Яворовскому, с.н.с., к.ф.-м.н. В. В. Буркину, с.н.с. Е. И. Азаркевичу, к.ф.-м.н. Н. В. Бочковой, к.т.н. М. В. Галицкому. Я также благодарен за помощь в проведении экспериментов В. Б. Бычкову, Е. И. Карнаухову, М. И. Серкову, С. Н. Малюгиной, Д. Н. Казакову, A.B. Ревнивых, М. Ф. Геращенко.

Показать весь текст

Список литературы

  1. Nairne Е. Electrical experiments by Mr. Edward Nairne 7/ Phil. Trans. Roy. Soc. London. 1774. -V. 6. — P. 79−89.
  2. Бурцев- В-Ai, Калинин H.В., Лучинский A.B. Электрический взрыв проводников- и его, применение в электрофизических- установках. М.: Энергоатомиздат, 1990. — 289 с.
  3. H.H. Электровзрывные преобразователи? энергии- Минск: Наука и техника, 1983. 151 с.
  4. Электрический/ взрыв проводников / Под ред. A.A. Рухадзе, И. С. Шпигеля. М: Мир, 1965.-360 с.
  5. Взрывающиеся проволочки / Под ред. A.A. Рухадзе. М: Изд-во Иностр. литры, 1963. 341 с.
  6. Лев М.Л., Перегуд Б. П. Время развития перетяжечной МГД неустойчивости жидких проводников Biполе: собственного тока // ЖТФ. — 1977. — Т. 47. — Вып. 10.-С. 2116−2121.
  7. Лев М. Л. Развитие магнитогидродинамических неустойчивостей в проводниках с током большой плотности. Автореф. дисс. к.ф.-м.н. М., 1986. -19 с.
  8. Разрушение медных, проводников при протекании, но ним тока плотностью большей 107 А/см2 / C.H. Колгатин, М. Л. Лев, Б. П. Перегуд и др. // ЖТФ. -1989.-Т. 59.-Вып. 9.-С. 123−133.
  9. Рахель А. Д: Теоретическое исследование некоторых режимов электрического ' взрыва проводников. Автореф. дисс. к.ф.-м.н. М., 1992. — 20 с.
  10. Ю Рахель А. Д. Об испарении металла электрическим током большой плотности // ЖТФ. 1995. — Т.65. — В. 12. — С. 27−38.- DeSilva A.W., Rakhel A.D. // Int. J. Thermophys.- 2005. — V.26.-P.1137.
  11. Распределение вещества в токопроводящей плазме и плотном керне в канале разряда при. взрыве проволочек / С. И. Ткаченко, А. Р. Мингалеев, В'.М. Романова и др. // Физика плазмы. 2009. — Т.35. — № 9. — G.798−818.
  12. A.M., Роменский Е. И. Динамическая модель термоупругой сплошной среды //ИМТФ. 1984. — № 2. — С. 132−138.
  13. A.M. Феноменологические основы импульсного электрического нагрева металлов. Автореф. дйсс. д.ф.-м.н. Томск, 1986. -33 с.
  14. Е.В. Динамика электровзрыва в жидкости. Киев: Наукова думка, 1986.-208 с.
  15. Л.П., Воронов В. М., Самылов C.B. Некоторые особенности ударной волны от взрыва проволочки в воздухе // ЖЭТФ. 1966. — Т.51. — В. 1(7). — С. 13−17.
  16. Bennet F.D. High-temperature exploding wires // Progress in high-temperature physics and chemistry. N.Y.: Pergamon-Press, 1968. Vol. 2. P. 4 — 63.
  17. Ф. Волна испарения в металлах // Физика высоких плотностей энергии. М.: Мир, 1974. С.273−279.
  18. Е.В., Литвиненко В. П. О- механизме взрыва проводников, импульсами тока// ЖТФ. 1976. — Т.46. — В. 10. — С. 2081−2087.
  19. Е.И., Седой B.C. Неприменимость модели Беннета для расчета напряжения на взрывающихся проволочках // Разработка и применениеисточников интенсивных электронных пучков. Новосибирск: Наука, 1976. — С. 59−61.
  20. Н.Б., Искольдский A.M. Динамическое прерывание электрического тока как неравновесный фазовый переход // Письма в ЖТФ. 1994. — Т. 20. — Вып. 24.-С. 71−81.
  21. Н.Б. Нелинейная динамика токонесущих п’лазмоподобных сред. Дисс. д.ф.-м.н. Екатеринбург, 1999. 314 с.
  22. К.Б., Злотин H.A., Перегуд Б. П. Магнитогидродинамические неустойчивости жидких и твердых проводников: разрушение проводников электрическим током. // ЖЭТФ. 1975. — Т. 69. — № 6. — С. 2007−2012.
  23. Лев М.Л., Перегуд- Б. П. Перегревная неустойчивость металлических проводников с током//ЖТФ. 1981.-Т. 51.-№ 6.-С. 1205−1211.
  24. Я.Г. Перегревная и гидромагнитная неустойчивости жидкого металлического цилиндра с током // ЖТФ. 1984. — Т. 54. — Вып. 3. — С. 492 503.
  25. A.A., Дихтер И. Я., Зейгарник В. А. Страты при электрическом взрыве цезиевых проволок при закритических давлениях // ЖТФ. — 1978. Т. 48. -Вып. 10.-С. 2088−2096.
  26. В.Л., Кужекин И. П. О влиянии неоднородностей проводника на импульс напряжения- при электрическом взрыве // Журнал технической физики. 1976. — Т. 46. — № 4. — С. 737−740.
  27. Ю.А., Седой B.C. Подобие при электрическом взрыве проводников // Разработка' и применение источников интенсивных электронных пучков: сб. н. тр. Новосибирск: Наука, 1976. — С. 56−59.
  28. С.Н., Шнеерсон Г. А. Особенности нагрева плазмы при электрическом взрыве проводников в сверхсильном магнитном поле // Письма в ЖТФ. 1994. — Т. 20. — № 5. — С. 67−71.
  29. A.A., Гребнев Е. В., Дыдыкин П. С. и др. Исследование электрического взрыва проволочек микросекундными импульсами тока в продольном магнитном поле. II ЖТФ. 2002. — Т. 72. — № 5. — С. 115−120.
  30. М.М. Роль испарения и кипения? жидкого, металла в процессе электрического взрыва проводника //ЖТФ. 1974. — Т. 44. — № 6. — С. 12 621 270: .
  31. Мартышок М. М: Взрывной механизм разрушения металлов мощным потоком электромагнитного излучения // ЖТФ. 1976. — Т. 46. — Вып. 4. — С. 741−746.
  32. О характере вскипания? меди при импульсном- нагреве- проходящим? током- / HIB- Гревцев, В. Д. Золотухин, Кашурников В. М. и др. // ТВ’Г. 1977. — Т. 15. -№ 2.-С. 362−369:
  33. B.C., Малышенко С. П. Термодинамика фазового равновесия жидкость-пар в присутствии неоднородного поля:.// ЖЭТФ. 1997. — Т. 111. -№ 6. С. 2016:
  34. B.C., Малышенко С. П., Ткаченко С. И., Фортов В. Е. Чем инициируется взрыв проводника с током? // Письма в ЖЭТФ. 2002. — Т. 75. -М? 8. С. 445−449.
  35. Лебедев С. В, Савватимский А. И. Некоторые результаты исследования- электрического взрыва проводников.//ФХОМ: 1976. № 1. С. 6−14.
  36. С.В. О механизме электрического взрыва металлов. // ТВТ. 1980- Т. 18. № 2. С. 273−279.
  37. М .П., Исаенко В .И. Исследование свечения, возникающего при . электрическом взрыве тонких проволочек // ЖТФ. 1962. — Т.32- - Вып. 2. — С. 197−201.
  38. И.М., Азбель М.Я, Каганов М. И. Электронная теория металлов. М.: Наука, 1971. 415 е.- Рухадзе A.A., ГОсупалиев У. О возможности реализации кулоновского взрыва металла // ЖТФ. — 2004. — Т.74. — Вып. 7. — С. 127−128.
  39. Е.Б., Минеиков Ю. Ф. и др. Экспериментальное исследование- и анализ, температурной зависимости" теплоемкости кристаллической : ртути в окрестностях температуры плавления //ЖЭТФ. — 1985. -Т.89. — Вып. 6(12). — С. 2092−2098.
  40. А .Я., Паташинский, A.3i Теория кристаллического упорядочения // ЖЭТФ. -1981.-Т.80.-Вып. 4.- С. 1554−1563.
  41. Choudhury A., Brooks C.R. Contributions to the heat capacity of solid molybdenum in the range 300−2890 К // Int. J. of Thermophysics. 1984. — V. 5. -№ 4.-P. 403−429.
  42. С.Ю. Образование точечных дефектов и теплофизические свойства никеля при высоких температурах // ТВТ. 1987. — Т.25. — № 1. — С. 59−64.
  43. М.М. Исследование релаксационного эффекта в высокотемпературной теплоемкости вольфрама методом периодического импульсного нагрева //. ФТТ. 1991. — Т. ЗЗ : — № 9. — С. 2682−2688.
  44. .С. Диффузия в металлах. М.: Металлургия- 1978. — 248 е.- Гегузин Я. Е. Диффузионная зона. М.: Наука, 1979. 343 с.
  45. Физическое металловедение. Вып. 1—3. / Под ред. Р- Кана. М.: Мир, 1967— 1968.
  46. Я.А. Релаксационный эффект в высокотемпературной теплоемкости-вольфрама// ФТТ. 1985. — Т.27. — Вып. 1. — С. 235−237.
  47. M.M. Исследование процессов релаксации в механизме высокотемпературной теплоемкости вольфрама // ФТТ. 2004. — Т.46. — Вып. 2.-С. 218−223.
  48. Э.И., Кириллин A.B., Костановский A.B. Еще раз об экспериментальном исследовании термических свойств углерода // УФН. — 2003. Т. 173. — № 12.-С. 1380−1381.
  49. Ю.М. Металловедение и термическая обработка металлов. М.: Металлургия, 1979. 320 с.
  50. А.И., Плотников В. А. Акустическая диссипация энергии при термоупругих мартенситных превращениях. Томск: Изд. НТЛ, 2004. — 193 с.
  51. А.П., Искольдский A.M., Нестерихин Ю. Е. Электрический взрыв проводников при высоких скоростях ввода энергии. — ЖТФ. — 1973. Т.43 — № 1. — С. 136−140.
  52. А.П., Искольдский A.M. и др. Электрический взрыв проводников. Стадия плавления. // ПМТФ. 1979. — № 5. — С. 26−31.
  53. Л.С., Пинчук А. И., Стукалин Ю. А. Начальные стадии электрического взрыва проводника в LC-контуре // ПМТФ. 1978. — № 6. — С. 18−25.
  54. В.Н., Искольдский A.M., Роменский Е. И. Динамика импульсного нагрева металла током и электрический взрыв проводников. — ПМТФ. — 1983. № 4. — С. 10−25.
  55. Лебедев С. В, Савватимский А. И. Металлы в процессе быстрого нагревания* электрическим током большой плотности // УФЫ. — 1984. Т. 144. — С. 215 250.
  56. Г. А. О зависимости внутренней энергии твердого тела от скорости изменения температуры // ДАН. 1968. — Т. 180. — № 5. — С. 10 841 087.
  57. .А. Металлические жидкости. М.: Наука, 1979. 120 с.
  58. A.B. Структура и свойства металлических расплавов. — В кн.: Металлы, электроны, решетка. Киев: Наукова Думка, 1975.
  59. Г. С., Черняков В. А. Строение и свойства жидких и твердых металлов. М.: Металлургия, 1978. 248 с.
  60. Г. Н., Кудрин В. А. Строение и свойства жидкого металла — технология — качество. М.: Металлургия, 1984. — 238 с.
  61. H.A., Пастухов Э. А. Дифракционные исследования строения высокотемпературных расплавов. М.: Наука, 1980. — 190 с.
  62. A.C. Переход наноструктуры металлических кристаллов в наноструктуру жидких металлов // Расплавы. 2005. — № 6. — С. 22−37.
  63. Г. А. Проблема фазовых переходов в статистической механике // УФН. 1999. — Т. 169. — № 6. — С. 595−624.
  64. Физические величины: Справочник / Под ред. И. С. Григорьева, Е. З. Мейлихова. М.: Энергоатомиздат, 1991. 1232 с.
  65. Р.И. Ударные волны и детонация в газах. М.: ГИФМЛ, 1963−175с.
  66. O.A. Релаксационные процессы в газе. М.: Атомиздат, 1971. 199 с.
  67. В.Е., Леонтьев A.A. Кинетика испарения и конденсации при изэнтропическом расширении металлов // ТВТ. 1976. — Т. 14. — № 4. — С. 711−717.
  68. H.H. Исследование электрического взрыва тонких проволочек // ЖЭТФ. 1947. — Т. 17.-Вып. И.-С. 986−997.
  69. А.П., Шестак А. Ф. О характере плавления металлических проводников при импульсном нагреве // Письма в ЖТФ. — 1979. — Т. 5. — Вып. 22.-С. 1355−1358.
  70. .Г., Крапошин B.C., Линецкий Я. Л. Физические свойства металлов и сплавов. М.: Металлургия, 1980. 320 с.
  71. Теплофизические свойства веществ: Справочник / Под ред. Н. Б. Варгафтика М.-Л.: Гос. энергетическое изд-во, 1956. 367 с.
  72. К., Вацек И. Вольфрам и молибден. М.-Л.: Энергия, 1964. — 456 с.
  73. Dezanneau G., Morata A., et al. Grain-boundary resistivity versus grain size distribution in three-dimensional polycrystals // App. Phys. Let. 2006. — V. 88. -P. 141 920−1-141 920−3.
  74. Металловедение и термическая обработка. Справочник. / Под ред. Н. Т. Гудцова, М. Л. Бернштейна, А. Г. Рахштадта. М.: Металлургиздат, 1956. — 1204 с.
  75. Carlson G.A. Generation of Maximum Shock Wave Pressures by Exploding Wires // J. Appl. Phys. V. 42. — P. 2155−2156.
  76. B.C. Теплофизические свойства материалов ядерной техники. Справочник. М.: Атомиздат, 1968. — 484 с.
  77. .Б. Фазовые переходы на границах зерен. М.: Наука, 2003. — 327 с.
  78. В.Н. Неравновесные границы зерен в металлах. Теория и приложения. М.: Физматлит, 2004. — 304 с.
  79. А.Р. Расплавленное состояние вещества. М.: Металлургия, 1982. -375 с.
  80. С.Э., Бене Н. П. О явлении перегрева твердого тела // ДАН СССР. -1939. — Т. 23.-№ 1.-С. 31−35.
  81. Sedoi V. S., Mesyats G. A., Oreshkin V. I., et. al. The Current Density and the Specific Energy Input in Fast Electrical Explosion // IEEE Trans, on Plasma Science. August 1999. — Vol. 27. — No. 4. — P. 845−850.
  82. B.C. Исследование отключающих характеристик электрически взрываемых проводников. Дисс. к.т.н. Томск, 1975. — 165 с.
  83. B.C. Исследование электрического взрыва- проводников и его применение в электрофизических установках. Дисс. д.т.н. Томск, 2004. -235 с.
  84. Я. Б., Райзер Ю. П. Физика ударных волн и высокотемпературных гидродинамических явлений. М.: Физматлит, 2008. — 652 с.
  85. Котов? Ю.А., Яворовскиш РТА- Исследование частиц, образующихся при электрическом взрыве проводников // ФХОМ. 1978. — № 4. — €.24−29:
  86. В.А., Дубянский B.A. и др. Исследование электрического взрыва цилиндрических фольг в воздухе // Журнал технической физики. — 1978. Т. 48. — №-7. — С. 1419−1427.
  87. Е. Влияние площади сечения взрывающейся проволочки на первый импульс тока через нее // ПНИ: 1965. — № 9. — С. 40−41.
  88. Lee W.M., Ford R.D. Pressure measurements correlated with electrical explosion of metals in water // J. Appl. Phys. 1988. — V. 64. — № 8. — P. 38 513 854.
  89. B.A., Несветайлов Г. А. О форме импульса сжатия при электрическом взрыве проволочек в воде // ФГВ. 1970. — Т.6. — № 2. — С. 250 252.
  90. Oyane М., Masaki S. Fundamental study on electrohydraulic forming // Bulletin of JSME. 1964. — V.7. — No 26. — P. 474−480.
  91. В.П., Мдивнишвили M.O., Тактакишвили М. И. О создании импульсного давления в жидкости с помощью металлической плазмы и измерении его некоторых характеристик // ЖТФ. 1999. — Т. 69. — Вып. 4. -С. 41−43.
  92. Characterization of Different Wire Configurations in Underwater Electrical Explosion / D. Veksler, A. Sayapin, S. Efimov, Y.E. Krasik // IEEE Trans. On Plasma Sci.-2009. V. 37.-No l.-P. 88−98.
  93. Underwater Electrical Wire Explosion and Its Applications / Y.E. Krasik, A. Grinenko, A. Sayapin et al. // IEEE Trans. On Plasma Sci. 2008. — V. 36. — No 2. -P. 423−434.
  94. Underwater electrical explosion of a Cu wire / A. Grinenko, A. Sayapin, V. Tz. Gurovich, S. Efimov, J. Felsteiner, and Ya. E. Krasik // J. Appl. Phys. 2005. — V. 97.-23 303.-P. 1−6.
  95. Efficiency of the shock wave generation caused by underwater electrical wire explosion / A. Grinenko, S. Efimov, A. Fedotov, and Ya. E. Krasik // J. Appl. Phys. -2006. V. 100.-113 509.-P. 1−8.
  96. Ю.А., Мельников M.A., Никитин В. В. Основные факторы, определяющие параметры ударных волн при взрыве проволочек // Электронная обработка материалов. 1969. — № 2(26). — С. 37−41.
  97. А.И., Кашинцов В. И., Глушак Б. Л., Новиков С. А. Генерирование механического импульса электрическим взрывом проводника // ФГВ. 1983. — № 3. — С. 124−126.
  98. М.И. Электровзрывные нанопорошкн неорганических, материалов: технология г производства- характеристики, области применения. Дисс. .д.т.н. Томск, 2007.-334 с.
  99. Синяпкин ЮЛ". Явление сорбции водорода металлами в формирователях токовых импульсов // Экстремальные процессы, и состояния: Труды VII Забабахинских научных чтений. Снежинск, 2003. — С. 89.
  100. Н.В. Фотоактивное излучение искрового разряда и: фотоионизация воздуха // Электричество. 1975. — № 4. — С. 66−69.
  101. Grigoriev A.N. and Pavlenko A.V. Characteristics of a Multi-channei: Surface Discharge Switch for a ITigh Current Generator // IEEE Trans: on Dielectric and Eleclrical Insulation. 2007. — V. 14. — № 4. — P. 964−967.
  102. A.H., Павленко A.B., Ильин А. П., Карнаухов Е. И. Электрический разряд по поверхности твердого диэлектрика. Ч. 2. Исследование сильноточного" коммутатора- // Известия Томского политехнического университета. 2006. — Т. 309: — № 2, — G. 79−82.
  103. Цифровые запоминающие осциллографы серии TDS1000 и TDS2000. Руководство пользователя 071−1074−00- Tektronix (www.tektronix.com).
  104. Bennett F.D., Burden H.S., Shear D.D. Correlated Electrical and Optical Measurements of Exploding Wires // Phys. Fluids. 1962. — V. 5. — N 1. — P. 102 113.
  105. B.M., Вигдорович B.H. Микротвердость металлов. M.: ГНТИЛ по черной и цветной металлургии, 1962. 224 с.
  106. А.П. Термомеханические' эффекты в компонентах радиоэлектронной аппаратуры при воздействии импульсов рентгеновского и электронного излучений. Снежинск: Изд-во РФЯЦ—ВНИИТФ, 2010. — 256 с.
  107. Graham R.A., Neilson F.W., Benedick W.B. Piezoelectric Current from Shock-Loaded Quartz a Submicrosecond Stress Gauge // J. Appl. Phys. — 1965. — V. 36. — № 5. — P. 1775−1783.
  108. A.H., Казаков Д. Н., Малюгина C.H., Павленко А. В. Градуировка кварцевых датчиков давления, малых размеров на легкогазовой пушке // Труды 21-ой научно-технической конференции НИО-5 РФЯЦ-ВНИИТФ. -Снежинск, 2010. С. 296−299.
  109. А.В., Григорьев А. Н., Афанасьев В. Н. и др. Волна давления при наносекундном электрическом взрыве вольфрамового проводника в воде // Письма в ЖТФ. 2008. — Т. 34. — Вып. 3. — С. 81−89.
  110. П.Н., Кичаева Г. С. и др. Исследование формирования и динамика сильноточного разряда в управляемом вакуумном коммутаторе // Журнал технической физики. 1978. — Т. 48. -№ 4. — С. 736−741.
  111. Rogowski Current Waveform Transducers. Instructions for Use CWT. — Powertek, 2003 (www.powertekuk.coin).
  112. Г. А. Импульсная энергетика и электроника. — M.: Наука, 2004. — 704 с.
  113. О.Я. Устойчивость электрической дуги. — Л.: Энергия, 1978. -160 с.
  114. Качественная теория динамических систем второго порядка / А. А. Андронов, Е. А. Леонтович, И. И. Гордон, А. Г. Майер. М.: Наука, 1966. -568 с.
  115. А.Н., Павленко А. В., Ильин А. П., Карнаухов Е. И. Электрический разряд по поверхности твердого диэлектрика. Ч. 1.
  116. Особенности развития и существования поверхностного разряда // Известия Томского политехнического университета. 2006. — Т. 309. — № 1. — С. 66−69.
  117. В.Э., Вельская Э. А. Электрическое сопротивление тугоплавких металлов: Справочник / Под" ред. А. Е. Шейндлина. М.: Энергоатомиздат, 1981. — 96 с.
  118. Kaschnitz Е., Reiter P. Enthalpy and temperature of the titanium alpha-beta phase transformation // Int. J. of Thermophysics. 2002. — V. 23'. — № 5. — P. 13 391 345.
  119. M.M., Цапков В. И. Электросопротивление, энтальпия и фазовые переходы титана, циркония и гафния при импульсном нагреве // Изв. АН СССР: Сер. Металлы. 1974.-№ 2.-С. 181−188.
  120. Kleinschmidt Н., Ziegler A., Campbell G., et al. Phase transformation analysis in titanium at nanosecond time resolution // J. Appl. Phys. — 2005. — V.98. — P. 54 313.
  121. Peletsky V.E., Petrova I.I., Samsonov B.N., et al. Research of the polymorphic transformation in titanium with various thermal modes /17 European Conf. on Thermophys. Properties, September 5−8, 2005, Bratislava, Slovakia.
  122. Etchssahar E., Aufrederic J. P., Debuigne J. Phase transformation of titanium and some titanium alloys. / Titanium: Sci. and Technol. Proc. 4 Int. Conf. 1980. -V. 2.-P. 1543−1554.
  123. Maglic K. D., Pavicic. Thermal and electrical properties of titanium between 300 and 1900'K. // Int. J. of Thermophys. 2001. — V. 22. — № 6. — P. 1833−1841.
  124. Cezairlian A., Miller A. P. Thermodynamic study of the alpha-beta phase transformation in titanium by pulse heating method. // J. Res. Nat. Bur. Stand. -1978.-V. 83.-№ 2.-P. 127−132.
  125. Н.Б., Чудинов C.M. Электроны и фононы в металлах. М.: Изд-во МГУ, 1990.-334 с.
  126. Соболев C.JI. .Локально-неравновесные модели процессов переноса // УФН. 1997. — Т. 167. -№ 10. — С. 1095−1106.
  127. Kwon Y.-S., Ilyin A., Grigoriev A., Tikhonov D., Nazarenko Ol Metal Heat Treatment by Short Impulse of Electrical current // Proceedings of 20th Int. Conference on Heat Treatment, Czechia- Jihlava, 2004. P. 175−176.
  128. П.А., Иванько B:A., Оконишников Г. Б. Температурное расслоение при джоулевом плавлении металлических пленочных покрытий. В' сб.: Фазовые превращения в метастабильных системах, — Свердловск, 1983.— 95с.
  129. Л.Д., Лифшиц Е. М. Электродинамика сплошных сред. М.: Наука, 1982.-623 с.
  130. В.И. Моделирование излучения плотной высокотемпературной плазмы и физических процессов, протекающих при имплозии Z-пинчей. Дисс.д.ф.-м.н. Томск, 2004. 263 с.
  131. Э.И., Кириллин A.B., Костановский A.B. Экспериментальное исследование термических свойств углерода при высоких температурах и умеренных давлениях // УФН. 2002. — Т. 172. — № 8. — С. 931−944.
  132. А.И. Плавление графита и жидкий углерод // УФН. 2003. -Т. 173. -№ 12.-С. 1371−1379.
  133. Menikoff R. Constitutive model for polymethyl methacrylate at high pressure // J. Appl. Phys. 2004. — V.96. — N 12. — P. 7696−7704.
  134. И.В., Карлыханов Н. Г., Тимакова M.C. Моделирование процессов сжатия плазменных лайнеров по программе ЭРА // Препринт РФЯЦ-ВНИИТФ. № 71.- Снежинск, 1994.-26 с.
  135. Дж. Линейные и нелинейные волны. Пер. с англ. М.: Мир, 1977. — 622 с.
  136. Дж. Теория превращений в металлах и сплавах. Часть 1. Термодинамика и общая кинетическая теория.^ М.: Мир, 1978. — 806 с.
  137. А.Н., Павленко A.B. Давление при электрическом взрыве металлических фольг // Письма в ЖТФ. 2009. — Т. 35. — Вып. 18. — С. 65−72.
  138. Е.И. Применение теории подобия к расчету некоторых характеристик электрического взрыва проводников // Журнал технической физики. 1973.-Т. 43. — № 1. — С. 141−145.
  139. Седой- B.C. Некоторые закономерности, электрического взрыва проводников//ЖТФ. 1976. — Т. 46. — Вып. 8. — С.1707−1710.
  140. К.А., Рой H.A. Электрический- разряды? в воде. М.: Наука, 1971.- 155 с. •/ '159 Усов А. Ф, СемкишБЖ, Зиновьев Н. Т. Переходные процессы в установках электроимпульсной. технологии- СПб-: Наука, 2000- — 160 с.
  141. Comparison of different methods of measurement of pressure of underwater shock waves generated by electrical discharge / A. Savapin, A. Grinenko, S. Efimov, Ya. E. Krasik// Shock Waves. 2006. — 15(2). — P. 73−80.
  142. H.M., Зуев A.M., Карлыханов Н. Г. и др. Неявная схема для численного моделирования, физических, процессов в лазерной плазме // Журнал вычислительной математики и математической- физики. — 1982! — Т. 22.-№ 2.-С. 401.
  143. Л.Д., Лифшиц Е. М. Механика сплошных, сред. М.: Наука- 1986.
  144. Патент 2 377 532 РФ, МПК G01N 3/313. Устройство для генерирования механического импульса давления- электрическим: взрывом фольги / С .А. Коваленко, B. I Т. Култыгин, А. Ю. Максимов. Заявл. 25.07.2008- Опубл. 27.12.2009.
  145. В.М., Новоскольцева Г. А. Изучение кинетики нагрева и испарения взрывающихся- проволочек рентгенографическим методом // ЖТФ: 1966. — Т.36. — В.З. — С. 549−556.
  146. Pi. Применение взрывающихся проволочек при изучении маломощных подводных взрывов // В сб- Электрический взрыв проводников / Под ред. A.A. Рухадзе, И. С. Шпигеля. М.: Мир, 1965.- С. 225−238.
  147. Байков А. П, Белаго В: А. и др. Исследование электрического взрыва фольг //ФГВ. 1973. — № 2. — С. 286−291.
  148. А.П., Войтенко А. Е. и др. Инициирование взрыва по поверхности заряда // ФГВ. 1973. — № 2. — С. 323−325.
  149. A.B., Петровский В. П. Особенности откольного разрушения полимерных цилиндрических тел при неосесимметричном импульсном нагружении // ПМТФ. — 1993. — № 1.-С. 133−137.
  150. А.Д., Острик A.B., Петровский В. П. Определение ударно-волновых характеристик композиционных материалов, посредством электрического взрыва проводников*// Конструкции из композиционных материалов. — 2001. -№ 2.-С. 30−35.
  151. А.И., Золотов В. А., Кульгавчук В. В. Стенд для ударного нагружения электровзрывом фольг // ПТЭ. 2005. — № 4. — С. 101−106.
  152. Д., Пеннинг Дж. Применение взрывающейся фольги для получения плоских ударных волн и ускорения тонких пластин // В' сб. Электрический взрыв проводников / Под ред. A.A. Рухадзе, И. С. Шпигеля. М.: Мир, 1965. С. 299−316.
  153. А.Н., Павленко A.B. Влияние абсорбированного водорода на импульс давления при электрическом, взрыве титановой фольги // Письма в ЖТФ. -2010. Т. 36. — Вып. 16. — С. 76−81.
  154. И.И. Титан. Источники, составы, свойства, металлохимия и применение. М.: Наука, 1975. 308 с.
  155. Н.В., Синяпкин Ю. Т., Кульгавчук В. М., Протопопов H.A. Фазовые состояния водорода в металлическом палладии // Инженерно-физический журнал. 2001.- Т. 74. — № 5. — С. 120−122.
Заполнить форму текущей работой

На отлично!