Асимптотические решения некоторых задач для дифференциальных уравнений в банаховых пространствах
В третьей главе мы вновь обратимся к приведённой выше системе уравнений типа «реакции-диффузии» /6/ и применим к её исследованию полученные в абстрактном виде результаты. Продемонстрируем возможность построения решений типа" перехода" на упрощённой модели — когда матрица коэффициентов диффузии диагональ-на и её элементы не зависят от X. Такое упрощение оправдано тем, что матрица коэффициентов… Читать ещё >
Содержание
- 0. Постановка задачи и некоторые необходимые сведения
- ГЛАВА I. ИССЛЕДОВАНИЕ ОДНОМЕРНОГО СЛУЧАЯ ВЕТВЛЕНИЯ
- 1. Построение асимптотического итерационного процесса
- 1. 1. Построение стационарных решений
- 1. 2. Построение формальных решений уравнения /0.8/"
- 2. Обоснование существования малых решений уравнения /0.8/
- 3. Обоснование существования решений типа «перехода» для уравнения /0.1/
- 1. Построение асимптотического итерационного процесса
- ГЛАВА II. ИССЛЕДОВАНИЕ’МНОГОМЕРШГО СЛУЧАЯ ВЕТВЛЕНИЯ
- 4. Построение асимптотического итерационного процесса
- 4. 1. Стационарные решения
- 4. 2. Построение асимптотики решений типа «перехода»
- 5. Обоснование существования малых решений уравнения
- 0. 8. /, осуществляющих переход между двумя стационарными решениями
- 6. Пример нелинейной автономной системы, удовлетворящей условиям теоремы
- 4. Построение асимптотического итерационного процесса
- ГЛАВА III. ИССЛЕДОВАНИЕ СИСТЕШ НЕЛИНЕЙНЫХ ПАРАБОЛИЧЕСЖХ УРАВНЕНИЙ ТИПА. «РЕАКЦИИ-ДИФФУЗИИ»
- 7. Проверка условий, накладываемых на операторы, А иТ (и)
- 8. Построение асимптотики решений типа «перехода».. .III
Асимптотические решения некоторых задач для дифференциальных уравнений в банаховых пространствах (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
В настоящее время много внимания уделяется новому направлению в исследовании нелинейных явлений, которое называют неравновесной термодинамикой [13, 55], синергетикой [бз], теорией самоорганизации [31], теорией автоволн [в]. Это — «область научных исследований, целью которых является выявление общих закономерностей в процессах образования, устойчивости и разрушения упорядоченных временных и пространственных структур в сложных неравновесных системах различной природы /физических, химических, биологических, экологических и др./» [з?]. Явления самоорганизации весьма разнообразны. К ним относят: образование диссипатив-ных структур — состояний системы, обладающих пространственной и временной упорядоченностью, в организации которой принимают активное участие диссипативные процессы /теплопроводность, диффузия и т. п./ [4−6, 14, 18−20, 39, 47, 52, 69 ] - возникновение уединённых фронтов /волны горения [1б], волны популяций Ц41−4з] / - возникновение импульсов /в нервных волокнах ¡-4б] и автокаталитических реакциях [31]/ и др. /Обширную библиографию по данному вопросу можно найти, например, в работах [9, 13, 36, 8, 40] ./ Тем не менее, многие явления описываются теорией самоорганизации в рамках единых моделей, которые математически выражаются нелинейными кинетическими уравнениями параболического типа [зб]. Наприъг = Кди + Г (и).
Д/ где ?/=^?//>?4,.^) — вектор кинетических переменных /концетрации реагирующих веществ, температуры, биомасса, число организмов данного вида в единице объёма и т. п./, К — матрица коэффициентов диффузии /в общем случае К может зависеть от Ы — нелинейная диффузия/, Пи) — нелинейная вектор-функция, учитывающая взаимодействие.
Скалярное уравнение типа /I/, описывающее распространение волнового фронта в нелинейной среде, впервые рассматривалось в 1937 году в классической работе А. Н. Колмогорова, И. Г .Петровского, Е. С. Писку нова /КПП/ [23] при анализе следующей биологической проблемы. Пусть некоторая большая территория занята определённым биологическим видом с определённой концентрацией И, близкой к единице. Вдоль границы рассматриваемой территории будет находиться область промежуточных значений концентрации, а за пределами этой области можно считать и близкой к нулю. В результате положительности отбора территория, уже занятая видом, будет увеличиваться, т. е. её граница будет перемещаться в сторону не занятых видом областей. Математически задача описывается уравнением иь =ихк + Г (и)9, /2/ где функция V (и) удовлетворяет условиям:
Г (0)=Г (1)-0, Г (и)еС[0,1], Т (и) >0, ;
Ищется решение уравнения /2/, удовлетворяющее начальным услови.
О, х>0 .
В работе КППпоказано, что при больших временах распространение данной биологической популяции имеет вид бегущей волны и (, распространяющейся с постоянной скоростью V .
Дальнейшие исследования волновых решений уравнения /2/ были связаны с задачами горения. В Ш8 году Я. Б. Зельдовичем было показано, что при определённых условиях подобными уравнениями где • описывается распространение пламени [17].
В семидесятых годах интерес к волновым решениям нелинейных параболических уравнений резко вырос. Полученные в работе КПП результаты были обобщены на более широкий класс уравнений вида /2/. В качестве примера здесь можно привести работы Аронсона и Вайнбергера [бв], Хаделера и Роте [бз], Файфа и Маклеода [б1], Ларсона [бв]. Подробным обзор волновых решений параболических уравнений приведён в работе А. И. Вольперта [э].
Одной из актуальных задач, возникающих при изучении нелинейных параболических уравнений, является задача исследования возможности образования диссипативных структур в материальных системах различной природы, моделируемых с помощью уравнений типа /I/. Понятие «диссипативная структура» /ДС/ впервые возникло в биофизике и используется для теоретического исследования самоорганизации в различных термодинамически неравновесных системах [52]. Серьёзное изучение диссипативных структур началось с работы Тюринга [б9], ныне ставшей классической. Зародившись в биологии, теория ДС нашла широкое применение в физике /ДС в плазме [19, 20], ДС при фазовом переходе полупроводник-металл [47], ДС при фазовом переходе в химически активной среде, инициированном лазерным излучением [й] и т. п./, в экологии [4, 9] и других областях естествознания. Математически задача сводится к изучению устойчивых стационарных или автоколебательных решений уравнений, моделирующих поведение системы. Этому вопросу посвящено большое количество работ, появившихся во второй половине семидесятых годов, например [29, 38, 39, 59, 60, 6?].
В общем случае исследование математических моделей синергетики представляет значительные сложности. И здесь достаточно эффективными методами могут оказаться методы малого параметра, позволяющие проводить анализ в окрестности некоторого критического значения входящего в уравнение параметра, характеризующего свойства среды. Подобное исследование модельной задачи теории самоорганизации, описываемой скалярным нелинейным параболическим уравнением с числовым параметром, было проведено А.М.Тер-Крико-ровым и А. А. Белолипецким [1, 2]. В их работе изучалось уравнение.
4 = ¿-/м + 7и + Ф (и)) /з/ где X в [0,71] 16 (^ф) /интервал может быть бесконечным/, Ф (и)=11с*и* с$н*0).
Для уравнения /3/ ставилась первая краевая задача.
Ы (0,-Ь) = Ы (% Ь) =0. /4/.
Исследовались асимптотические свойства решений задачи /3/-/4/ в зависимости от параметра, А вблизи его бифуркационного значения 7 «где — некоторое собственное значение линеаризованной стационарной задачи:
Очевидно, задача /3/-/4/ всегда имеет тривиальное решение и=0 /положение равновесия/. Это самая простая структура, связанная с процессом, описываемом данной задачей. Исследовались условия, при которых в окрестности 1 задача имеет нетривиальные стационарные решения /стационарные структуры/. Показано, что вопрос о том, будут ли сколь угодно малые начальные возмущения тривиального решения приводить асимптотически при Ь ~> + 00 к нетривиальным стационарным решениям, тесно связан с возможностью построения для задачи /3/-/4/ семейства решений, определённых на всём временном интервале Ъ €.(- 00, +00) и ограниченных. В работе А.М.Тер-Крикорова и А. А. Белолипецкого построено такое семейство решений, названное авторами «фундаментальным». Показано, что при выполнении некоторых условий решения смешанных задач ведут себя при ~Ь + 00 так же, как фундаментальные.
В абстрактной форме подобная задача была впервые поставлена В. А. Треногиным [51]. В вещественном банаховом пространстве рассматривалось уравнение + Ли =)и+ Т (и), /5/ где и&Е, А — замкнутый линейный оператор с плотной в С областью определения ад-, пи) — нелинейный оператор в и, такой что Более общая постановка задачи оправдана тем, что в виде уравнения /5/ могут быть записаны многие задачи синергетики, исследующие качественные переходы в материальных системах различной природы [54]. В связи с этим является актуальным исследование возможности построения стационарных решений и решений, осуществляющих переход между двумя стационарными решениями, для абстрактных нелинейных параболических уравнений типа /5/.
Рассмотрим достаточно общую математическую модель, пригодную для описания многих процессов, например, в химической или биологической кинетике, которая приводится в книге [40]. Для простоты пространство считается одномерным, т. е. объём, в котором происходят химические реакции, взаимодействуют живые клетки и т. п. представляет собой длинную узкую фубку. Вдоль трубки осуществляются процессы переноса, а в любом её поперечном сечении происходит полное внутреннее перемешивание. Кинетические уравнения с учётом взаимодействия компонентов и диффузии могут быть записаны в виде следующей нелинейной параболической системы, которую часто называют системой уравнений типа «реакции-диффузии» :
Здесь вектор кинетических переменных- - симметрическая положительно определённая матрица коэффициентов диффузии — нелинейная вектор-функция, определящая сумарные скорости изменения кинетических переменных за счёт их взаимодействия. Будем предполагать, что компоненты вектора аналитические функции т переменных •<�•? в точке и1) иг).11/п,)-0, т. е. в некоторой окрестности этой точки пре-дставимы абсолютно и равномерно сходящимися рядами вида где <=>т) — мультииндекс, ?= 1 №. Предположим также, что/#,^><9, а ^^-(1,0) = /)^' ^ } где У) — вещественный параметр, характеризующий свойства среды, ¿-усимвол Кронекера. Функцииу (^) С^М) (= предполагаются достаточно гладкими по? на [О, С].
В работе[52]указывается на то, что математическая модель процесса самоорганизации должна иметь решение, достаточно устойчивое и не чувствительное в широких пределах к начальным и граничным условиям. /Так, например, в биологии результат самоорганизации, т. е. конечная форма сложного организма, предопределён генетически, информация о ней заложена в самом организме./ Поэтому, для упрощения выкладок, граничные условия будем задавать в виде:, , ^.
Нас будут интересовать решения системы /6/, удовлетворяющие краевым условиям /8/, определённые на всём временном интервале и ограниченные. Т. е., следуя терминологии А.М.Тер-Крикорова и А, А. Белолипецкого, будем исследовать возможности построения фундаментального семейства решений поставленной задачи.
Обозначим (0}б) у /?>/Лбанаховы пространства вектор-функций и^, компоненты которых принадлежат пространствам Нт (Нм соответственно. Очевидно, это гильбертовы пространства со скалярными произведениями:. т г т о о.
НЬрмы в этих пространствах введём следующим образом:
Задача /б/,/8/ может быть записана в виде дифференциального уравнения /5/ в банаховом пространстве. Здесь оператор Д, ойределяемый на гладких функциях, удовлетворяющих краевым условиям /8/, дифференциальным выражением ~^ ^х]) есть замкнутый самосопряжённый оператор в с плотной областью определения.
Ъ (А)={иеС№)/ АиеСШ)}-Н1тШН*я (оА.
Нелинейный оператор ^(и), рассматриваемый на плотном в множестве Нт, является аналитическим оператором в точке и~0 «т.е. в некоторой окрестности этой точки он представим абсолютно и равномерно сходящимся степенным рядом со.
Г (и)=2- К и К.
К—2. п * /Т0) к т (г)пк т (т)пк где гк и = (г к Ы? 'к У > Гк и) — /Г-линейные ограниченные операторы в Нт (0^), действующие по формулам: ^.
Тк ^-'^/.и дис’дц* ъс* 1 •.
Строгое обоснование утверждений, сделанных относительно операторов.
А я Пи) будет произведено в последней главе работы.
Абстрагируясь от системы уравнений типа «реакции-диффузии» /6/, мы проведём в настоящей работе исследование уравнения тиха /5/ в общем случае, когда? — произвольное вещественное банахово пространство, А — произвольный зажнутый линейный оператор с плотной в Ь областью определения ^ГД). Целью работы является выявление достаточных условий существования ограниченных на всей числовой прямой решений уравнения /5/, осуществляющих переход между двумя его стационарными решениями, и построение их асимптотики в зависимости от параметра /) вблизи его критического значения }, где — некоторое собственное значение оператора, А. По предположению, })0 таково, что линейный оператор Ь~ /~hoI является оператором Фредгольма, у которого.
Ояевидно, при любом значении параметра /) уравнение /5/ имеет тривиальное решение. Нас будут интересовать условия, при которых задача имеет малые по) решения в окрестности точки.
Ш)=(0Л). т. е. непрерывно зависящие от / решения, такие что и о. Для исследования решений указанного типа применяется следующая методика.
Уравнение /5/ сводится к следующему уравнению с малым параметр ом при производной:
— fc+b'? = E.?Z+F (ii)) /iQ/ где ?=//)-/)"/, ?e=signttaelT'te, -Цоператор Фредгольма, у которого dim /I/(?>)~ duv/1/(b)~П Уравнение /10/ исследуется с помощью методов теории полугрупп операторов и аппарата теории ветвления по следующей схеме:
— используя методы теории ветвления исследуется возможность построения малых нетривиальных стационарных решений уравнения /10/ и строится их асимптотика в виде рядов по целым шш дробным степеням параметра? ;
— используя результаты исследования стационарной задачи, строятся формальные решения уравнения /10/, осуществляющие переход между двумя его стационарными решениями ;
— обоснование существования решений типа «перехода» сводится к исследованию системы уравнений, записанной для остатков построенных формальных рядов — доказывается существование решений последней системы в специально введённых банаховых пространствах, при этом используются методы теории полугрупп операторов.
Коротко остановимся на содержании работы.
Во вспомогательном параграфе приводится строгая математическая постановка задачи и вводятся некоторые необходимые сведения из теории полугрупп операторов и теории ветвления.
Первая глава посвящена исследованию одномерного случая ветвления, когда cLun №)=n*J. Исследование малых решений уравнения /10/ проводилось по приведённой выше схеме. Следует заметить, что метод, предложенный для построения асимптотики решения, подобен тому, который использовался Хоппенстедтом [бб]при рассмотрении задачи Коши для подобного уравнения в банаховом пространстве. Основным результатом данной главы является теорема существования малых по 7) решений уравнения /5/ - стационарных и типа «перехода» ., Аналогичные результаты при других предположениях были получены А.М.Тер-Крикоровым и А. А. Белолипецким з].
Вторая глава работы посвящена исследованию многомерного случая ветвления, когда. Здесь ситуация существенно усложняется. Так, например, первый член разложения в решении задачи /10/ определяется из нелинейной автономной системы обыкновенных дифференциальных уравнений, исследование которой, в общем случае, представляет значительные трудности. Поэтому на первом шаге мы постулируем наличие у указанной автономной системы решения типа «перехода». Однако, в отличии от одномерного случая, одного наличия решения типа «перехода» у определяющей главный член разложения нелинейной системы оказывается не достаточно для построения решений уравнения /10/ интересующего нас класса. Основным результатом главы II является теорема, в которой сформулированы достаточные условия существования малых по ¿-Г решений уравнения /10/, осуществляющих переход между двумя его стационарными решениями. Имеется пример, иллюстрирующий доказанную теорему существования. Построение асимптотики решения производится тем же методом, что и в одномерном случае.
В третьей главе мы вновь обратимся к приведённой выше системе уравнений типа «реакции-диффузии» /6/ и применим к её исследованию полученные в абстрактном виде результаты. Продемонстрируем возможность построения решений типа" перехода" на упрощённой модели — когда матрица коэффициентов диффузии диагональ-на и её элементы не зависят от X. Такое упрощение оправдано тем, что матрица коэффициентов диффузии в диссипативных системах может быть диагонализирована и при этом её собственные элементы вещественны и положительны [40]. Критическим значением параметра? в данном случае является =, где Аминимальное собственное значение матрицы коэффициентов диффузии, кратность которого равна П (А П4=- .в частности, если П-1 то в достаточно малой окрестности точки система /6/,/8/, помимо тривиального, имеет единственное малое стационарное решение и соответствующее ему семейство решений типа «перехода» и (И)=Ш" ' ОМ здесь ~Ь0 — произвольная постоянная/.
В заключении сделаны краткие выводы по результатам работы.
В приложениях приведены таблицы, иллюстрирующие результаты исследования одномерного случая ветвления.
Результаты диссертации опубликованы в работах автора [32−34].
Еезультаты диссертации докладывались на семинаре профессора В. А. Треногина в Московском институте стали и сплавов, на Всесоюзной школе-семинаре «Методы малого параметра и их применение», посвященной 75-летию академика А. Н. Тихонова /Минск, 1982 г./, на Международной конференции по дифференциальным уравнениям в частных производных, посвящённой 75-летию академика С. Л. Соболева /Новосибирск, 1983 г./, на семинаре профессора Е. А. Гребенникова в лаборатории дифференциальных уравнений НИИ ВЦ МГУ, на семинаре профессора А.М.Тер-Крикорова в ВЦ АН СССР, на научно-исследовательском семинаре профессора В. Е. Масленниковой, профессора В. И. Буренкова и доцента М. Ф. Сухинина на кафедре дифференциальных уравнений и функционального анализа Университета дружбы народов имени Патриса Лумумбы.
Автор глубоко благодарен профессору В. А. Треногину за постоянное внимание к работе и всестороннюю поддержу.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
.
Шдведём итоги проведённого в работе исследования.
1. Получены достаточные условия существования решений типа «перехода» у нелинейного параболического уравнения в банаховом пространстве с числовым параметром и с неограниченным линейным оператором, сужение которого на некоторое подпространство является производящим оператором экспоненциально убывающей аналитической полугруппы.
2. Построена асимптотика решений указанного уравнения в окрестности критического значения параметра /собственного значения линеаризованной стационарной задачи/.
3. Проанализированы ситуации, когда подпространство нулей соответствующего линейного оператора одномерно /одномерный случай ветвления/ и многомерно /многомерный случай ветвления/. Результаты исследования одномерного случая ветвления являются обобщением на абстрактное параболическое уравнение соответствующих результатов А.М.Тер-Крикорова и А. А. Белолипецкого, полученных для скалярного уравнения теплопроводности [I, 2]. Многомерный случай ветвления исследовался в данной работе впервые.
4. Используя результаты, полученные для абстрактного уравнения, исследована возможность построения решений типа «перехода» у нелинейной параболической системы с числовым параметром типа «реакции-диффузии», являющейся модельной для ряда задач теории самоорганизации. Построена асимптотика решений вблизи критического значения параметра, в одномерном и двумерном случае ветвления.
5. Полученные в работе результаты могут быть использованы в прикладных задачах, исследующих качественные переходы в различных материальных системах, которые математически описываются нелинейными параболическими уравнениями с числовым параметром.
Список литературы
- Белолипецкий A.A., Тер-Крикоров A.M. Об асимптотических свойствах решений смешанной задачи для нелинейного уравнения теплопроводности. — ДАН СССР, 1983, т.269, Я6, с.1296−1299.
- Белолипецкий A.A., Тер-Крикоров A.M. О фундаментальных решениях нелинейного уравнения теплопроводности. Журнал ВМ и Ш, 1984, т.24, №, с.850−863.
- Белолипецкий A.A., Тер-Крикоров A.M. Об одном классе решений абстрактного нелинейного параболического уравнения вблизи точки бифуркации. ДАН СССР, 1984, т.279, М, с.777−780,
- Бичаури A.A., Разжевайкин В. М., Свирежев Ю. М. Нелинейные волны и диссипативные структуры в экологии. В кн.: Исследования по теории диссипативных структур/ Под ред. Свирежева Ю.М.-М. :Наука, 1982.
- Бункин Ф.Н., Кириченко H.A. Фазовый переход в химически активной среде, инициированный лазерным излучением. ДАН СССР, 1984, т. 277, №, с.1357−1361.
- Белинцев Б.Н. Диссипативные структуры и проблемы биологического формообразования. УФН, 1983, т.141, вып.1, с.55−101.
- Вайнберг М.М., Треногин В. А. Теория ветвления решений нелинейных уравнений. М.: Наука, 1969. — 527 с.
- Васильев В.А., Романовский Ю. М., Яхно В. Р. Автоволновые процессы в распределённых кинетических системах. УФН, 1979, т. 128, с. 625.
- Вольперт А.И. Волновые решения параболических уравнений. -Черноголовка, 1983. 48 с. (Препринт /ОИХФ AR СССР) .
- Ш. Владимиров B.C. Уравнения математической физики. М.: Наука, 1976. — 527 с.
- Вувуникян Ю.М., Крейн С. Г. Полугруппа операторов. В кн.: Математическая энциклопедия, 1984, т.4, с. 447.-454.
- Галактионов В.А., Курдгомов С. П., Михайлов А. П., Самарский A.A. Асимптотическая стадия режимов с обострением и эффективная локализация тепла в задачах нелинейной теплопроводности. Дифференциальные уравнения, 1980, т. I6¡-, F7, с. 1196^ 1204.
- Галактионов В.А., Курдюмов С.Пi., Самарский A.A. Об одной параболической системе квазилинейных уравнений. Дифференциальные уравнения, 1983, т.19, № 12, с.2123−2140.
- Гленсдорф П., Пригожин И. Термодинамическая теория структуры, устойчивости и флуктуаций. М. :Мир, 1973.
- Захаров A.A. Охота в неоднородной среде. В кн.: Исследования по устойчивости и теории колебаний. Ярославль, 1982, с.3−19.
- Зельдович Я.Б., Франк-Каменецкий Д.А. Теория равномерного распространения пламени. ДАН СССЕ, 1938, т.19, с. 693.
- Зельдович Я.Б. К теории распространения пламени. Журнал физической химии, 1948, т.22, с. 27.
- Змитренко Н.В., Курдюмов С.IL, Михайлов А. П., Самарский A.A. Возникновение структур в нелинейных средах и нестационарная термодинамика режимов с обострением. М., 1976. — 47 с. (Препринт № 74 ИПМ АН СССР) .
- Кернер B.C., Осипов В. В. Нелинейная теория стационарных страт в диссипативных системах. ЖЭТФ, 1978, т.74, с.362−376.
- Кернер B.C., Осипов В. В. Стохастические неоднородные структуры в неравновесных системах. ЖЭТФ, 1980, т.79, с.2218−2238.
- Крейн С.Г. Линейные дифференциальные уравнения в банаховом пространстве. М.: Наука, 1967. — 464 с.22* Функциональный анализ / Под общ. ред. С. Г. Крейна. М.: Наука, 1972. — 464 с.
- Колмогоров А.Н., Петровский И. Г., Пискунов НиС. Исследование уравнения диффузии, соединённого с возрастанием количества вещества, и его применение к одной биологической задаче.-Екш. МГУ. Сер. А, 1937, т.1, вып. 6, с.3−28.
- Колесов Ю.С. Еёзонансы в экологии. В сб.: Исследования по устойчивости и теории колебаний. Ярославль, 1978, с.26−42.
- Ладыженская O.A. Краевые задачи математической физики. -М.: Наука, 1973. 407 с.
- Ладыженская O.A., Уральцева H.H. Линейные и квазилинейные уравнения эллиптического типа. М.: Наука, 1973. — 575 с.
- Лизоркин П.И. Курс дифференциальных и интегральных уравнений с дополнительными главами анализа. М.: Наука, 1981. -381 с.
- Михайлов В.IL. Дифференциальные уравнения в частных производных. М.: Наука, 1976. — 391 с.
- Марри Дж. Нелинейные дифференциальные уравнения в биологии. Лекции о моделях. М.: Мир, 1983. — 397 с.
- Николис Г., Пригожин И. Самоорганизация в неравновесных системах. М.: Мир, 1979.
- Недосекина И.С. Асимптотические решения некоторых задач длядифференциальных уравнений в банаховых пространствах. Вкн.: Методы малого параметра и их применение: Тезисы лекцийи кратких научных сообщений Всесоюзной школы-семинара. Минск, 1982, с. 100.
- Понтрягин JI.G. Обыкновенные дифференциальные уравнения. -М.: Наука, 1974. 331 с.
- Рабинович М.И., Трубецков Д. И. Введение в теорию колебаний и волн. М.: Наука, 1984. — 432 с.
- Рабинович М.И., Сазонтов А. Г. Синергетика. В кн.: Физический энциклопедический словарь. М.: Сов. энциклопедия, 1983, с. 686.
- Разжевайкин В.Н. Неустойчивость стационарных неоднородных решений задачи Коши для квазилинейного параболического уравнения и её экологическое применение. Журнал ВМ и 1980-, т.20, Ж, с.1328−1333.
- Разжевайкин В.Н. О возникновении стационарных диссипативных структур в системе типа «хищник-жертва». В кн.: Автоволновые процессы в системах с диффузией. — Институт прикладной физики Д&СССР. Горький, 1981.
- Романовский Ю.М., Степанова Н. В., Чернавский Д. С. Математическая биофизика. М.: Наука, 1984. — 304 с.
- Свирежев Ю.М., Пасеков В. Н. Основы математической генетики.-М.: Наука, 1982. 511 с.
- Овирежев Ю.М., Гигаури A.A., Разжевайкин В. Н. Волны в экологии. В кн-.: Нелинейные волны: Самоорганизация. М.: Наука, 1983.
- Свирежев Ю.М., Логофет Д. О. Устойчивость биологических сообществ. М.: Наука, 1978.
- Соболев С.Л. Уравнения математической физики. М.: Наука, 1966. — 443 с.
- Соболевский ILE. Об уравнениях параболического типа в банаховом пространстве. Труды Московского математического общества, 1961, т.10, с.297−350.
- Скотт А. Волны в активных и нелинейных средах в приложении к электронике. М.: Сов. радио, 1977.
- Сербинов И.А., Калафати Ю. Д., Рябов Л. А. Дисеипативные структуры при фазовом переходе полупроводник-металл. Письма ЖТФ, 1980, т.6, с. 196−200-.
- Соболев С.Л. Некоторые применения функционального анализа в математической физике. Новосибирск- Изд. СО АН СССР, 1962.
- Треногин В.А. О решениях типа «перехода» для ДУ в банаховом пространстве. -ICM, Warsaw, ЮвЬ.-Аб&Ж, S6C. 11, р. 50.
- Чернавский Д.С. Диссипативные структуры в биологии. В кн.: Самоорганизация в физических, химических и биологических системах. Кишинёв: Штиинца, 1984, с.14−22.
- Хакен Е. Синергетика. М.: Мир, 1980. — 444 с.
- Хакен Г. Явления перехода и переходные процессы в нелинейных системах. Б кн.: Синергетика / Под ред. Б. В. Кадомцева.-М.: Мир, 1984, с.7−17.55:. Хилле Э., Филлипс В. Функциональный анализ и полугруппы. -М.: ИЛ, 1962.
- Эйдельман С.Д. Параболические системы. М.: Наука, 1964.443 с.
- TifL Р.С.з Me Leed j.b. ш арръжсЖ ofoiuuonsf nor??? t??asL d?0v$?on ey^Mz-kon*. io ixa,/e???no wave ZotuiConz- duii.dmez. Ma??. ioc. 1№ И 8/9 p Ю76.
- Feschet R.A. The. u/ave ofi- aJt/asice of admn-hzgeouz dna Euge-nocs, /S57, V- ?, p> 355"-Ъ69.
- HoAi^c K.P., Roth T. TtAvelUng. /fonts ¿-л попСшеаг diffusion equations. ?f. Mat/?. aio?.} J975, к г> p ?5~?65.
- НепгуЪ. Geome? i?c tieoxy. ofosoz6o?? c e^ua^oons,. leoS. fi/otes. Ma?/?. 9mi, v. ш.
- Тиъии^ IM. Ш cJitrrUccU Sa??"> of tk- Pf) u?o$. Tbcu? s. Sac. 195Z V. Z57, p. 57−71.