Уравнения Максвелла в симметричной форме

Для неподвижных тел и сред уравнения Максвелла записывают еще в иной, чем в § 22.1−22.4 форме, вводя в них объемную плотность магнитного заряда р_м (оставляя открытым вопрос о его существовании) и плотность магнитного тока проводимости 6_М Тогда уравнения будут выглядеть симметрично:

Взяв дивергенцию от уравнения (б), получим уравнение непрерывности.

Плотность магнитного тока б_м пропорциональна напряженности магнитного поля: 8_М = Н, у_ы — магнитная проводимость (не проницаемость).

Магнитный заряд выражают в вольт-секундах, плотность магнитного заряда р_м — в вольт-секундах на метр в кубе, магнитный ток i_M — в вольтах, слагаемое dBldi можно. рассматривать как плотность магнитного тока смещения (по аналогии со слагаемым dD/dt, являющимся электрическим током смещения).

Уравнения Максвелла в симметричной форме и связанные с ними понятия магнитных зарядов, магнитных токов проводимости, магнитных токов смещения в данном учебнике использованы при рассмотрении следующих вопросов: теории магнитных линий с распределенными параметрами на синусоидальном токе (§ 14.24), потребовавшей введения таких новых понятий, как магнитная емкость и магнитная индуктивность для магнитного потока; задачи о электромагнитном излучении из щели в стенке прямоугольного волновода (§ 26.2); второго метода интегральных уравнений [18]. в котором в качестве вторичных источников поля приняты магнитные заряды и магнитные токи.