Экспериментальные результаты. 
Электродинамика отвергает теорию относительности

Безинерциальные заряды и токи не плод досужего измышления или некорректных теоретических выкладок. Они явно появляются при наличии металлических стенок (граничные условия на поверхности металлов) в виде поверхностных токов и зарядов. Специалисты по антенно-фидерным устройствам используют эти токи и заряды в своих расчетах, даже не подозревая, что имеют дело с новым видом носителей электричества, отличным от инерциальных электронов. Теперь придется принять это и считаться с тем, что помимо либо электронно-дырочной проводимости, либо электронно-ионной имеет место проводимость, обусловленная безинерциальными зарядами.

Приведем пример. Рассмотрим бесконечную коаксиальную линию (см. рис. 2.1), к началу которой подключается идеальный источник постоянного напряжения. При подключении источника в линии будет распространяться поперечная электромагнитная волна (ТЕМ).

Рис. 2.1. Заряды и токи в коаксиальной линии Выделим в коаксиальной линии цилиндрический объем V и определим скорость движения зарядов.

Пусть радиус центрального проводника равен а. Подсчитаем величину тока, протекающего по этому проводнику. Ток пропорционален напряженности магнитного поля у поверхности проводника и равен.

I = 2aH(2.3.1).

Теперь подсчитаем заряд, находящийся внутри объема V, когда фронт волны находится внутри нашего объема. Пусть при t = 0 фронт волны находится у передней стенки объема. Применим теорему Гаусса. Заряд внутри нашего объема пропорционален напряженности поля у поверхности проводника и зависит от положения фронта волны.

Q = 2aEvt(2.3.2).

Остается найти скорость движения зарядов. С одной стороны мы имеем соотношение (2.3.1), с другой.

I = dQ/dt = 2aEv(2.3.3).

Сравнивая их, легко найти, что.

v = H/E = c (2.3.4).

Здесь мы учли, что отношение Н/Е равно (/)^½.

Таким образом, из самой электродинамики следует, что скорость распространения поверхностных зарядов в проводнике равна скорости света.

Возникает вопрос о природе безинерциальных зарядов и токов. Одно из предположений содержало мысль, что это электроны, по какой-то причине «потерявшие» свои инерциальные свойства. Однако такая гипотеза имеет трудности. Рассмотрим длинный проводник, вдоль которого распространяется электромагнитная волна (ТЕМ тип). Проводник это квазинейтральная система. В ней при отсутствии источников напряжения и тока средняя сумма плотности положительных и отрицательных зарядов равна нулю (значки говорят о соответствующих одноименных зарядах).

₊ + _- = 0.

Пусть безинерциальные электроны создают синусоидальный ток вдоль проводника, ориентированного вдоль оси z. Положительные ионы неподвижны. Как показано на рис. 2 возникают области, где поле направлено от проводника (избыток положительных зарядов) и к проводнику (избыток отрицательных зарядов). Выделим тонкий поверхностный слой, в котором движутся заряды. Результирующая поверхностная плотность зарядов в этом случае равна.

= ⁺ + ^-[1+sin (t — kz)] = ^- sin (t — kz).

Это как раз соответствует знакопеременному электрическому полю, перпендикулярному поверхности проводника, поскольку вектор напряженности пропорционален поверхностной плотности заряда и направлен перпендикулярно поверхности.

Рис. 2.2. Движение электронов в проводнике Теперь запишем выражение для поверхностной плотности тока.

= ⁺ + ^- [1+sin (t — kz)] = ⁺ v⁺ + ^- v^- [1 + sin (t — kz)] = ^- v^- [1 + sin (t — kz)].

где: v⁺ и v^- скорости соответствующих зарядов.

Поскольку положительные ионы неподвижны (v⁺ = 0), ток будет определяться только движением отрицательных зарядов. Как нетрудно заметить, этот переменный ток должен иметь переменную и постоянную составляющие. Соответственно, магнитное поле, окружающее проводник, тоже должно иметь постоянную и переменную составляющие при прохождении переменного тока. А это противоречит опыту, поскольку постоянное магнитное поле не может возникать при переменном токе и экспериментально не обнаруживается.

Таким образом, гипотеза о безинерциальных «электронах» отпадает. В создании поверхностного тока должны участвовать как положительные, так и отрицательные безинерциальные заряды. Они создают, как уже говорилось, особый вид проводимости, отличный от электронной и дырочной проводимости. Безинерциальные заряды могут существовать не только на высоких, но и на низких частотах. Интересное подтверждение этому служат эксперименты, проведенные талантливым ученым Авраменко [3], [4], [5].

Заметим, что поскольку исходные уравнения не изменились, не предвидится никаких изменений в теории дифракции, теории антенно-фидерных систем и др. Эти теории полностью сохраняют свою силу.