Диплом, курсовая, контрольная работа
Помощь в написании студенческих работ

Поверхностные свойства н-алканов и их смесей; моделирование в рамках решеточной модели

Диссертация: Поверхностные свойства н-алканов и их смесей; моделирование в рамках решеточной модели
ДиссертацияПомощь в написанииУзнать стоимостьмоей работы

Попытка применить полученные автором экспериментальные результаты по определению вязкости н-алканов и их смесей к оценке объема решеточного места показала необходимость более детального исследования температурных и концентрационных зависимостей этого кинетического параметра. Оказалось, что даже для н-алканов предэкспоненциальный множитель в уравнении Френкеля имеет сложную зависимость… Читать ещё >

Содержание

  • ГЛАВА 1. КРАТКИЙ ОБЗОР МОДЕЛЬНЫХ ТЕОРИЙ ДЛЯ ОПИСАНИЯ СТРУКТУРЫ НЕОДНОРОДНОЙ ПОВЕРХНОСТНОЙ ОБЛАСТИ В СМЕСЯХ г-МЕРНЫХ ЖИДКОСТЕЙ
    • 1. 1. Решеточные теории
    • 1. 2. Молекулярно-динамическое моделирование структуры поверхности жидких н-алканов
    • 1. 3. Поверхностное натяжение «и профиль плотности межфазной области в градиентной теории
  • ГЛАВА 2. ОДНОСЛОЙНАЯ МОДЕЛЬ АДСОРБЦИИ ИЗ РАСТВОРОВ г-МЕРНЫХ ЖИДКОСТЕЙ: МЕТОД ФЛОРИ-ХАГГИНСА
    • 2. 1. Статистические суммы для различных вариантов решеточной модели многокомпонентных г-мерныхрастворов
    • 2. 2. Уравнения для расчета состава поверхностного слоя и поверхностного натяжения многокомпонентного раствора поли-мергомологов (открытые цепи)
    • 2. 3. Описание поверхностных свойств растворов г-меров на основе однослойной решеточной модели
  • ГЛАВА 3. ДЫРОЧНЫЙ ВАРИАНТ МНОГОСЛОЙНОЙ МОДЕЛИ АДСОРБЦИИ ДЛЯ СИСТЕМ МОНОМЕР — г-МЕР И СМЕСЕЙ ЦЕПОЧЕЧНЫХ г-МЕРОВ РАЗНЫХ РАЗМЕРОВ
    • 3. 1. Модель чистого г-мера
    • 3. 2. Независимые и зависимые переменные в системе «г-мер-мо-номер «(г-мер-дырки)
    • 3. 3. Равновесные составы слоев поверхностной фазы
    • 3. 4. Модель объемной фазы
    • 3. 5. Вязкость и структурные характеристики жидкостей в рамках дырочной модели
    • 3. 6. Методика расчета концентрационного профиля и распределения специфических контактных участков по ориентациям в поверхностном слое
  • ГЛАВА 4. МЕТОДИКА И РЕЗУЛЬТАТЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПЛОТНОСТИ, ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ И ВЯЗКОСТИ СМЕСЕЙ Н-АЛКАНОВ
    • 4. 1. Методика определения плотности, вязкости и поверхностного натяжения смесей н-алканов
    • 4. 2. О точности определения плотности, вязкости и поверхностного натяжения смесей н-алканов
    • 4. 3. Результаты определения плотности, поверхностного натяжения и вязкости смесей н-алканов
  • ГЛАВА 5. ОБСУЖДЕНИЕ РЕЗУЛЬТАТОВ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ПОВЕРХНОСТНОГО НАТЯЖЕНИЯ СМЕСЕЙ Н-АЛКАНОВ И ПРИМЕНЕНИЯ ТЕОРЕТИЧЕСКОЙ ИНТЕРПРЕТАЦИИ ПОВЕРХНОСТНЫХ СВОЙСТВ С ПОМОЩЬЮ ДЫРОЧНОЙ РЕШЕТОЧНОЙ МОДЕЛИ
    • 5. 1. Результаты расчета состава поверхностного слоя и поверхностного натяжения r-мерных смесей с помощью однослойной решеточной модели поверхностной области
    • 5. 2. Расчет термодинамических характеристик поверхностного слоя жидких r-мерных смесей на основе однослойной решеточной 134 модели
    • 5. 3. Результаты расчета состава поверхностного слоя г-мерных смесей и ориентационной неоднородности с помощью многослойной дырочной решеточной модели поверхностной области

Поверхностные свойства н-алканов и их смесей; моделирование в рамках решеточной модели (реферат, курсовая, диплом, контрольная)

Современное развитие молекулярной физики и физической химии построено на рассмотрении микроскопических свойств вещества с учетом данных о его молекулярном строении, характере движения и взаимодействия структурообразующих частиц. Это становится возможным благодаря высокому уровню физической и химической теории и экспериментальным методам исследования, создаваемым на ее основе.

Проблема, связанная с изучением строения вещества и его свойств, будет всегда иметь важное научное и практическое значение в обозримом будущем, так как потребность в создании технически важных материалов будет с развитием цивилизации только возрастать.

Межфазная область вследствие особенностей своего граничного положения имеет структуру более сложную, чем объемная фаза, что проявляется в существовании поверхностных явлений, вносящих весомый вклад в механическое и термодинамическое поведение всей системы, и определяющих ход многих технологических процессов, связанных с полимеризацией, сваркой, пайкой, флотацией, гранулированием и так далее. Изучение характеристик поверхностной фазы позволяет решать многочисленные технологические вопросы, связанные с получением, переработкой и использованием самых разнообразных материалов в народном хозяйстве. В частности, исследование поверхностных явлений в органических растворах имеет большую практическую значимость, связанную с технологией получения полимеров, вопросами адгезии, пленкообразования, смачивания, формирования полимерных волокон и прочее.

Знание зависимостей характеристик поверхностного слоя от температуры, давления, состава раствора и других физических параметров позволяет в ряде случаев рассчитывать коэффициенты активности компонентов растворов и составы сосуществующих фаз при равновесиях жидкость-пар и жидкость-жидкость, то есть получать необходимые данные для обоснования и расчета технологических процессов разделения веществ с помощью ректификации, перегонки и экстракции.

В этой связи задача расчета характеристик поверхностных фаз — поверхностного натяжения, адсорбции, поверхностной активности, а также функций смешения для многокомпонентных растворов, на основании данных о свойствах чистых компонентов или о бинарных системах занимает одно из центральных мест в термодинамических, молекулярно-статистических, феноменологических и модельных теориях растворов. Установление корреляции изменения поверхностных свойств растворов с различными физико-химическими характеристиками материалов играет значительную роль в решении проблемы прогнозирования и получения материалов любого класса с оптимальными свойствами, в том числе и органических растворов, представляющих для нас основной объект исследования.

Развитие теорий поверхностных явлений в жидкостях, начиная с работ Юнга [291], Лапласа [228], Ван-дер-Ваальса [285], Гиббса [27], Баккера [159] и Гуггенгей-ма [203], атак же других исследователей [29, 49, 63, 79, 111, 113, 118, 144, 145, 184, 198, 236], вплоть до настоящего времени [35, 75, 90−132, 143], всегда ставило своей основной целью отыскание связи концентрации растворенного вещества с поверхностным натяжением раствора. В настоящее время разными исследователями получено большое число уравнений изотерм поверхностного натяжения растворов, однако ни одно из них не имеет общего характера и не может быть применено к раствору любого класса. Это объясняется необходимостью учета специфики раствора, степени поверхностной активности компонентов, концентрации растворенного вещества в поверхностном слое и ориентации молекул в нем, а так же многих других факторов.

Многогранность любого материального свойства и многофакторность всех природных процессов и явлений при их изучении создают значительные трудности для исследователя. Потребность выделить для изучения интересующее его свойство, процесс или явление, а, следовательно, необходимость построения модели, продиктованы желанием получить изучаемый феномен в чистом виде, вычленить его из общей структуры материального мира и описать доступными, по возможности несложными, математическими формулами. Так что историю развития физической и химической науки можно, в известной степени, рассматривать как историю возникновения, совершенствования и углубления модельных представлений об объектах природы и их поведении в ходе эволюции материального мира. При этом развитие той или иной модели определяет стремление исследователя сделать ее в большей мере адекватной исследуемому объекту. Ярким примером тому может служить развитие представлений об особенностях жидкого состояния, которые с течением времени претерпевали значительные изменения. Так взгляд на жидкость как на плотную бесструктурную систему в результате рентгеноструктурных исследований сменяется представлением о ближней упорядоченности в расположении частиц жидкости, которая, однако, не столь строгая, как в кристалле. В кристалле допустимы лишь расстояния между частицами, отвечающие положению частиц в узлах решетки, тогда как в жидкости корреляции в распределении частиц по объему не столь жесткие, — вероятность некоторого положения частицы зависит от того, где расположены другие частицы, в частности, ближайшие «соседи» .

Открытие ближней упорядоченности в жидкостях дало качественно новую основу для построения теории жидкого состояния, основанной на квазикристаллической модели жидкого состояния, так называемые решеточные теории. Хотя все они сильно преувеличивают степень упорядоченности частиц в жидкостях, чрезвычайное упрощение задачи статистического расчета термодинамических функций жидких систем, когда результат может быть получен с помощью весьма скромных материальных средств, делает названные теории привлекательными и сегодня.

Целью настоящей работы явилось экспериментальное изучение поверхностных явлений в многокомпонентных растворах полимергомологов, в частности н-алканов, с последующей интерпретацией полученных результатов на основе дырочной решеточной модели жидкостей. В качестве объекта исследований были выбраны декан, тридекан и октадекан, которые рассматривали как г-мерные жидкие полимер-гомологи.

Интерес к нормальным алканам вызван тем, что они имеют непосредственное отношение к нефтедобывающей, нефтеперерабатывающей, химической, энергетической и газовой промышленности. Им принадлежит важное место во многих технологических цепочках получения сырьевых или целевых продуктов. Этот класс веществ используются в различных процессах, связанных с тяжелым органическим синтезом, нормальные алканы являются промежуточным продуктом в производстве ряда полимерных веществ и так далее [6, 9, 71, 76, 85, 86, 141, 280, 283].

Экспериментальная часть работы — определение плотности, поверхностного натяжения и вязкости чистых исследуемых объектов, обозначенных выше, а так же их двойных и тройных смесей, была выполнена в 1980;1985 г. г. в Лаборатории Поверхностных явлений Московского областного педагогического института им. Н. К. Крупской под руководством профессора кафедры физики, доктора химических наук Пугачевича Петра Павловича. Теоретические исследования по однослойной и многослойной решеточным моделям, с вакансиями и без таковых, были проведены на базе кафедры Физической химии Санкт-Петербургского государственного университета под руководством члена корреспондента РАН профессора кафедры, доктора химических наук Смирновой Наталии Александровны. Пользуясь случаем, приношу глубочайшую благодарность моим учителям и наставникам за предложенную тему исследования, предоставленные возможности для работы, ценнейшие консультации и предложения, высказанные в ходе обсуждения диссертационного исследования. Благодарю коллектив кафедры Физической химии СПбГУ за неоценимую помощь в подготовке данного исследования и создание благоприятных условий для работы.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

Настоящее исследование посвящено трактуемому с молекулярной точки зрения описанию поверхностной области чистых r-мерных жидкостей и их смесей, рассмотрению причин изменения поверхностного натяжения в таких системах при изменении температуры и состава смеси, физической адсорбции в чистых жидкостях и в смесях, разработке математического аппарата для инженерных расчетов свойств поверхностного слоя с помощью современных средств вычислительной техники.

Центральное место в диссертации отведено разработке дырочной решеточной модели для конкретного типа органических жидкостей — н-алканов и вопросам экспериментального исследования поверхностного натяжения, плотности и вязкости таких систем. Выбор этих термодинамических характеристик объемной и поверхностной областей естественно не был случайным, так как плотность позволяет получить важнейшую информацию о большинстве объемных, поверхностное натяжение — поверхностных характеристик жидкостей и их смесей, а кинетический параметр — вязкость, хорошо увязывается с построением дырочной модели в силу специфичности механизма вязкого течения.

1. В первой части диссертаций сделан обзор современных подходов к моделированию конденсированных сред, перечень оригинальных работ охватывает период — около 50 лет, вплоть до сегодняшних дней. Рассмотрены последние достижения в плане исследования поверхности жидкости не только экспериментальными средствами, но и с помощью набирающего силу нового метода науки — компьютерного моделирования.

Рассмотрение вопросов, связанных с моделированием поверхностной фазы и расчетом ее термодинамических характеристик, идет двумя взаимно дополняющими друг друга путями — в приближении однослойной модели поверхностной области в решеточном описании структуры жидкой фазы, и путем моделирования многослойной неоднородной поверхностной области, методом слоя конечной толщины. Автор исследования в его теоретической части использует оба метода.

2. При рассмотрении однослойной модели г-мерных жидкостей из цепочечных молекул применен метод Флори-Хаггинса, распространенный на случай многокомпонентных смесей полимергомологов. Рассмотрение энтропийной составляющей статистической суммы для таких систем позволило для атермических растворов н-алканов записать простые уравнения для расчета состава поверхностного слоя и поверхностного натяжения смесей г-мерных жидкостей. Система полученных уравнений политерм и изотерм поверхностного натяжения многокомпонентных систем позволила записать соотношения для расчета температурных коэффициентов поверхностного натяжения и выражения для адсорбции компонентов многокомпонентных смесей.

Показана возможность применения конкретных соотношений для расчета поверхностных свойств растворов из полярных органических жидкостей и полимерных веществ в низкомолекулярных растворителях.

Анализ конкретных аналитических выражений дает возможность предсказывать условия для поведения изотермы поверхностного натяжения двойных смесей в зависимости от соотношения длин цепей молекул компонентов и в широком концентрационном и температурном интервалах.

3. При разработке многослойной дырочной решеточной модели для смесей жидких г-меров вопрос о соотношении частиц и «дырок», возникающих в квазикристаллической решетке при фазовом переходе «твердое тело-жидкость», один из важнейших для исследователя. При этом надо понимать, что представление о дырках как о мономолекулярном компоненте, в равной мере с частицами г-мерных молекул, занимающими определенные места в квазикристаллической структуре жидкости, — всего лишь метод, прием, который может дать количественную и качественную оценку многим объемным и поверхностным эффектам.

В работе показано, что, в отличие от кристаллов, где представление о дырках как о дефектах кристаллической структуры физически обосновано, в жидкостях речь идет об объемах, приходящихся на вещественную часть молекулы, и о сопряженных с нею объемах, представляемых в дырочной модели в качестве мономерных частиц. В этом смысле нецелочисленные значения координационных чисел, в отличие от истинно кристаллических структур, являются для квазикристаллических структур вполне оправданными, снижающими, в определенной степени, сильно преувеличенную моделью степень упорядоченности в жидкости.

Многие авторы аналогичных исследований отмечают, что однозначного ответа на вопрос о соотношении дырок и молекул до настоящего времени нет. Нет и руководящего критерия, который бы устанавливал условия выполнения правила аддитивности объемов смешиваемых компонентов. Поэтому исследователи вводят гипотетические критерии или пользуются опытными данными, в числе которых вязкость, избыточные объемы и другие физико-химические свойства.

В работе показано, что образование избыточного объема смеси и изменение числа дырок на молекулу при образовании смеси обусловлено изменением энергии дыркообразования.

4. Для обоснования такого подхода подробно рассмотрены геометрические особенности строения молекул н-алканов в свете последних рентгеноструктурных, ультразвуковых исследований, и экспериментов по электронной дифракции на твердых н-парафинах. Они позволяют утверждать, что н-алканы обладают сходной молекулярной структурой. Полученные разными исследователями общие закономерности подтверждаются и результатами данного исследования по изучению поверхностного натяжения н-алканов и установлению корреляции данной величины с составом поверхностного слоя и ориентацией в нем концевых и внутренних сегментов молекул. Аналогичные выводы следуют при изучении таких же систем методами молекулярной динамики или с помощью градиентной теории. В качестве подтверждения приводится большой экспериментальный и расчетный материал для структурных молекулярных характеристик, термических коэффициентов расширения и сжимаемости, значения координационного числа и радиуса первой координационной сферы для широкого интервала температур.

5. В диссертации рассмотрены имеющиеся на данный момент вполне надежные подходы, связанные с определением энергетических параметров групп СНг и СНз в молекулах н-алканов и в других соединениях, содержащих аналогичные группы, в частности, потенциалов межмолекулярного взаимодействия, при этом в основу положено утверждение об аддитивности и постоянстве энергии взаимодействия групп в молекулах различного состава, а сами значения потенциалов имеют экспериментальное обоснование, выполненное рядом авторов.

6. Оценка объема решеточного места (вакансии) по результатам экспериментальных исследований методом электронной дифракции кристаллической структуры высокомолекулярных н-углеводородов с числом атомов С18 + Сзо (работы Смита, 1953) позволила рассчитать молекулярную плотность исследуемых н-алканов и коэффициент упаковки этих веществ при температуре, близкой к температуре кристаллизации жидкостей. Он оказался существенно выше коэффициента упаковки гране-центрированных структур. При этом получено возрастание молекулярной плотности с ростом молекулярной цепи, вывод, который позволяет еще раз подтвердить заключение об упорядовачивании структуры при переходе от низкомолекулярных к высокомолекулярным соединениям в ряду н-парафинов.

7. Попытка применить полученные автором экспериментальные результаты по определению вязкости н-алканов и их смесей к оценке объема решеточного места показала необходимость более детального исследования температурных и концентрационных зависимостей этого кинетического параметра. Оказалось, что даже для н-алканов предэкспоненциальный множитель в уравнении Френкеля имеет сложную зависимость от температуры и длины цепи молекулы г-мера. По экспериментальным значениям вязкости, тем не менее, удается рассчитать не менее важные характеристики смесей, такие как энтальпия и энергия дыркообразования. По данным характеристикам могут быть рассчитаны коэффициенты изотермической сжимаемости жидкости, которые экспериментально для невысоких температур часто определить трудно. Все расчеты представлены в виде таблиц и могут быть использованы как справочный материал.

8. Подготовительные расчеты, предшествующие расчету профиля плотности, концентрационной и ориентационной неоднородности поверхностного слоя потребовали разработки методики применения метода уточнения грубых приближений (метода Ньютона) к конкретной задаче — расчету объемных характеристик, а также характеристик поверхностной фазы в приближении беспорядочного смешения контактных участков частиц г-мерных молекул. Все полученные формулы адаптированы для инженерных расчетов и сопровождены расчетными программами для современных средств вычислительной техники.

9. Методом цельнопаянного стеклянного двухкапиллярного пикнометра экспериментально с точностью не хуже 0,1 кг/м3 определена плотность двойных и тройных смесей н-алканов с числом углеродных атомов больше десяти (декан-тридекан-октадекан) в широком концентрационном интервале и в интервале температур 30−170°С.

Методом максимального давления в газовом пузырьке (МДГТ1) с помощью усовершенствованного газового прибора с одной калиброванной трубкой (ГУ-ГАЗП-1 кт) конструкции П. П. Пугачевича с точностью не хуже 0,02 мН/м определено поверхностное натяжение этих же смесей в температурном интервале 30-ь170°С.

Методом Пуазейля, используя цельнопаянный стеклянный вискозиметр Мартина-Оствальда, измерена вязкость названных смесей в том же температурном интервале.

Конструкция термостата позволила гарантировать точность термостатирова-ния приборов и исследуемых систем с точностью точность не хуже 0,1 К в рассматриваемом интервале температур.

Экспериментальные значения плотности, поверхностного натяжения и вязкости были усреднены сглаживающими (выравнивающими) полиномами третьей степени по температуре и концентрации. Записанные полиномы — экспериментальные политермы и изотермы плотности, поверхностного натяжения и вязкости, а также полученные с их помощью рассчитанные значения р, ст, г|, вместе с экспериментальными результатами представлены в виде таблиц в приложении. Экспериментальные уравнения изотерм и политерм поверхностного натяжения позволяют корректно рассчитывать температурные коэффициенты поверхностного натяжения смесей налканов, физическую адсорбцию и зависимость этих характеристик поверхностного слоя изучаемых смесей от температуры и состава раствора.

10. В диссертации дан подробный анализ погрешностей для используемых методов, допускаемых при определении плотности, поверхностного натяжения и вязкости. Особое внимание уделено времени формирования газового пузырька на срезе калиброванной трубки ГУГАЗП-1кт и адсорбционным процессам, протекающим на вновь образованной поверхности. Показано, что для исследуемых концентраций смесей н-алканов экспериментальное минимальное время превышает и время чисто диффузионной релаксации, и время чисто адсорбционной релаксации. Значения поверхностного натяжения, полученные методом МДГП, соответствуют, таким образом, равновесному значению поверхностного натяжения рассматриваемых систем.

В главе по экспериментальной работе даны подробные методические рекомендации, указаны преимущества и недостатки использованных экспериментальных методик, а также рассмотрены вопросы расчета оптимальных параметров приборов при их изготовлении.

11. С помощью полученных экспериментальных данных для чистых веществ по уравнениям, записанным на основании однослойной решеточной модели, рассчитаны значения поверхностного натяжения для двойных и тройных смесей декан-тридекан-октадекан, а также для смесей полярных жидкостей 1-октен-псевдокумол-дифенилметан и растворов полимера в низкомолекулярном растворителе — полиме-тилсилоксана в толуоле. Рассчитанные значения стр и экспериментальные значения стэ отличаются не более чем на 5−7% в самом неблагоприятном случае (низкоконцентрированные растворы ПМС-500 в толуоле). Качественно полученные расчетные величины повторяют экспериментально установленные закономерности для политерм и изотерм поверхностного натяжения исследуемых растворов.

С ростом температуры для смесей н-алканов максимум на изотерме адсорбции смещается в сторону больших концентраций ПАВ в тройных смесях декан-тридекан-октадекан, и приходится на эквимолярную смесь в двойных смесях этих веществ. С ростом температуры значение адсорбции ПАВ уменьшается. Для полярных смесей (псевдокумол-дифенилметан) максимум адсорбции смещается в сторону меньших концентраций ПАВ, то есть адсорбция ПАВ в таких смесях максимальна для неконцентрированных составов смеси.

Формулы однослойной решеточной модели позволили рассчитать молекулярный состав поверхностною монослоя смесей разной концентрации и температуры. Как и ожидалось, расчеты показали преимущественное содержание в поверхностном слое молекул ПАВ. С ростом температуры концентрация ПАВ в слое поверхности убывает, хотя эта зависимость выражена слабо.

Ход изотерм состава поверхностного слоя весьма специфичен и определяется присутствием в растворе индивидуального компонента и различием в длине цепи гмерных молекул компонентов, из чего можно заключить, что механизм формирования поверхностного слоя достаточно сложный и зависит от многих факторов.

12. Хорошее согласие экспериментальных и расчетных характеристик поверхностного слоя указывает на возможность применения однослойной модели не только для неполярных жидкостей типа н-парафинов, но и для слабополярных смесей, в том числе и для смесей из цепочечных молекул, когда преобладает плоскопараллельная ориентация молекул в слое.

Простота полученных аналитических выражений и возможность применения средств ВТ делают проведенные исследования по одноослойной модели применимыми для инженерных расчетов.

13. Исследования многослойной модели оказались весьма плодотворными в плане изучения структуры протяженной поверхностной фазы с конечным числом слоев. Оказалось, что по своей структуре, плотности и ориентационной неоднородности резко контрастируют с объемной фазой только первые два-три слоя в чистых н-алканах и в их смесях. Из этого можно заключить, что основополагающая роль в формировании поверхностных свойств и процессах на поверхности в системах типа н-парафинов отводится очень небольшой поверхностной области.

Отсутствие специфических контактных участков на поверхности молекулы н-алкана, а, следовательно, отсутствие направленных взаимодействий приводит к тому, что изменение в составе первого слоя поверхностной области по сравнению с аналогичным слоем в объеме невелики.

14. Эффекты, связанные с наличием разделяющей поверхности, как следует из расчетов по формулам многослойной решеточной модели с вакансиями, обусловлены:

— увеличением объемной доли дырок (уменьшением плотности поверхностного слоя);

— повышенным содержанием концевых групп СНз в поверхностном слое (наиболее подвижных звеньев в цепи молекулы н-алкана);

— преимущественной ориентацией концевых групп к разделяющей поверхности;

— величиной межмолекулярного взаимодействия между группами в цепочках н-парафинов, которое с ростом температуры уменьшается.

15. Температурные изменения переменных, описывающих концентрационную и ориентационную неоднородность поверхностного слоя, с очевидностью коррелируют с изменением поверхностного натяжения н-алканов с ростом молекулярной цепи или увеличением температуры системы. Из этого можно заключить, что причины изменения поверхностного натяжения жидких н-парафинов с изменением температуры или состава смеси определяются особенностями структуры поверхностной области, обозначенными выше, и поведением звеньев, составляющих г-мерные цепи. Сформулированные выводы согласуются с данными других исследований.

16. Отклонения рассчитанных значений поверхностного натяжения двойных и тройных смесей н-алканов от полученных экспериментальных величин [96, 108] (Приложение: П.5), в самом неблагоприятном случае не превышают 4%, при том, что для большей части массива расчетных данных этот показатель лежит в пределах ±0,5^-2%. Такая точность при одновременной высокой информативности модели (рассчитывается плотность и состав поверхностного слоя, оценивается толщина его, описывается структура поверхностной фазы и выводятся корреляции ее с поверхностными свойствами смесей г-меров, появляется возможность объяснения причин изменения поверхностного натяжения с изменением температуры и состава раствора) вполне может рассматриваться как результат удачного построения модели поверхностной области.

17. Для систем с низкомолекулярными компонентами (гексан-октан) отклонение рассчитанных значений, стр, от экспериментальных, аэ, существенно выше, чем для смесей, содержащих молекулы с длиной цепи вдвое и втрое превосходящих Сб. Этому следует вполне логичное объяснение, связанное с ограниченностью применения рассматриваемой модели к низкомолекулярным жидкостям. Большие цепочечные молекулы в меньшей степени подвержены каким-либо флуктуационным отклонениям — с ростом длины цепочек молекул углеводородов увеличивается потенциал межмолекулярного дисперсионного взаимодействия, что способствует улучшению упаковки молекул жидкости и уменьшению способности к деформации межмолекулярных связей. С ростом молекулярной цепи имеет место тенденция к упорядочению упаковки молекул и их параллельной ориентации в слоях поверхности. Увеличение теплового движения молекул с ростом температуры ведет к росту отклонений между расчетными и экспериментальными значениями поверхностного натяжения не только для низкомолекулярных смесей, но и для таких систем, как тридекан-октадекан (С13-С18) и декан-октадекан (Сю-С^). Таким образом, используемая модель является более адекватной реальному исследуемому объекту.

18. В смесях н-алканов малые молекулы (например, декан) в большей степени сохраняют свою индивидуальность (гибкость, подвижность), вследствие чего как результат этого эффекта для тройных смесей декан-тридекан-октадекан наблюдается тенденция к увеличению отклонения рассчитанных значений поверхностного натяжения по формулам решеточной модели от полученных экспериментальных значений, особенно с ростом концентрации ПАВ (декана) в смеси С10-С13-С18. Для смесей, в которых концентрация поверхностно-инактивного компонента (ПИНАВ) (октаде-кана) существенна, рост концентрации ПАВ не приводит к значительным отклонениям, то есть, ПИНАВ как бы выполняет роль своеобразного буфера, сохраняющего тенденцию к параллельной ориентации молекул г-меров в поверхностной фазе.

19. Полученные теоретические соотношения для описания ряда основных свойств и характеристик поверхностного слоя г-мерных жидкостей и их смесей, а также выводы теоретического и практического характера, сделанные на их основе, позволяют надеяться на возможность дальнейшего развития теории и прикладных направлений решеточной модели не только в отношении линейных г-меров, но и для молекул с разветвленными и замкнутыми цепями, более детально дифференцировать не только концевые, но и внутренние группы цепочечных молекул.

20. Все результаты диссертационного исследования опубликованы в региональной и центральной печати, ссылки на эти статьи приведены в списке литературы полностью.

Основные условные обозначения:

А — предэкспоненциальный множитель в уравнении Френкеля В — коэффициент пропорциональности С — теплоемкость Е — свободная энергия в — энергия Гиббса Н — энтальпия.

Накт — энергия активации вязкого течения к — коэффициент пропорциональности для правильных размещений, определяемый из геометрии строения твердого тела М — молекулярная масса.

N — общее число молекул в системеобщее число узлов (ячеек) в решетке поверхностной фазы.

N01 — число молекул сорта, а в объемной фазе (а = А, В, 1, 2 и т. д.).

N° - число молей в слое решетки.

N3 — число Авогадро.

Н — число контактных участков.

N4 — число пар контактных участков типа 1-).

К®- - число молекул (или частиц, сегментов) в слое р (а = А, В, А1, А2) Р^ - число конфигураций молекул в слое I.

— общее число контактных участков типа I у молекулы (частицы) Я — газовая постоянная Б — энтропия Т — температура и — энергия межмолекулярного (межчастичного) взаимодействия.

Умол — объем на молекулу.

УЦА — молярный объем на молекулу сорта А.

XV — число способов размещения молекул по узлам (ячейкам) решетки Уа — энергия взаимодействия групп СНг и СНз.

X} - переменные, связанные с наиболее вероятным числом пар контактных участков типа 1.

Ъ — статистическая суммаЪ — общий член большой статистической суммы Га — адсорбция компонента, а (а = А, В).

3 — большая статистическая сумма Ф — объемная доля.

Q — площадь поверхности раздела фаз а, Ь, с, d — коэффициенты пропорциональности fa — трансляционная часть статистической суммы для молекулы (а = А, В) g — число конфигураций молекул в системе h — постоянная Планка к — постоянная Больцмана куп — коэффициент упаковки кристаллической системы.

1нн, 1мол — длина вытянутой цепи молекулы н-алкана при сохранении валентных углов то — масса молекулы, частицы.

1, m — доли ближайших соседей в слое и в соседних слоях, соответственно- 1 + m = 1 li — фактор объемности молекулы п — число компонентов смесиобщее число контактных участков р — номер слоя поверхностной фазы q — номер соседнего слоя по отношению к слою с номером р qa — вклад в статистическую сумму молекулы а, обусловленный вращательными и колебательными, внутренними степенями свободы молекулы qi — доля контактной поверхности частицы типа i q-z — число контактных участков частицы типа i Г{ - число мест молекулы i в решетке ГСН3″ число мест на группу СНз.

ГСН2″ число мест на группу СНг гв (г0) — число мест на группу (вакансию) в решетке s — обозначение фазы (слоя фазы), граничащей с жидкой фазой через поверхность раздела фаз Q t — число слоев поверхностной фазыномер последнего слоя поверхностной фазы идв — энергия взаимодействия частиц А, В.

Uij — энергия взаимодействия пары контактных участков типа i-j о — объем ио — объем решеточного места (дырки).

Омол — объем на молекулу.

Ufa — свободный объем молекулы a (a = А, В).

Xi — доля обычных контактных участков типа I с ван-дер-ваальсовым взаимодействием xj" 1 — доля контактных участков типа I в слое р, повернутых к слою q = р-1, р, р+1 xj-4 — доля пар контактных участков типа i-j в слое рориентированных к слоям q = р-1, р, р+1 ур — доля специфических контактных участков типа Р уР4- доля специфических контактных участков типа ?, повернутых к слою q = р-1, Р, Р+1 yi — мольная доля компонента i смеси (состав смеси) z — координационное число решеткифактор сжимаемости, а — изобарный коэффициент расширения — коэффициент изотермической сжимаемости.

SKp — коэффициент адиабатической сжимаемости.

8 — отклонение расчетного значения от экспериментального г — энергия химической связи г) — динамическая вязкость r|jj — энергетический параметр пары контактных участков i-j O — поверхностная доля молекулы i-ro компонента i2 — параметр Флори — потенциальная энергия взаимодействия пары молекул 1−2, расположенных в центрах соседних ячеек Ха — абсолютная активность компонента, а (I — молярная масса fXi — химический потенциал i-ro компонента vi — число частиц i (молекул) на единицу площади адсорбирующей поверхности р — плотность ра — число ориентаций молекулы в решетке, а — поверхностное натяжение стж — радиус первой координационной сферы в жидкости х — время адсорбции ф1 — доля мест i-ro компонента смеси в решетке (или в слое) ц/ - число дырок на молекулу — площадь на молекулу (на ячейку, частицу) в адсорбирующем слое cuij — энергия взаимообмена пар контактных участков типа i-j.

Индексы, не вошедшие в общий список условных обозначений:

Надстрочные Е — избыточная величина — переменная, относящаяся к полностью беспорядочной системе Подстрочные comb — комбинаторная составляющая термодинамической функции об — объемная фаза М — молярная величина кр — критическая область.

Показать весь текст

Список литературы

  1. A.C. 147 322 (СССР). Установка для измерения физико-химических характеристик веществ (П.П.Пугачевич, В.П.Бычков). — Опубл. в Б.И., 1962, № 10.
  2. Н.Г., Кочурова H.H., Русанов А. И. Исследование поверхностного натяжения водных растворов бромида додецилпиридиния // Колл. журнал. -1997. Т.59. — № 6. — С.725−728.
  3. Х.С. Моделирование фазового равновесия систем спирт-вода на основе дырочной квазихимической модели // Ж.физич.химии. 1992. -Т.66. -№ 8. -С.2133−2139.
  4. Т.А. Основы теории ошибок. М.: Наука, 1972. — 170с.
  5. Н.К. Физическая химия поверхностей. М.: Изд-во Мир, 1979. -568с.
  6. Ф. Парафиновые углеводороды. Пер. с нем. Под ред. В. И. Исагулянца. М.: Гостоптехиздат, 1959. 623с.
  7. М.В., Викторов А. И., Дмитриев Г. В., Смирнова H.A. Фазовые равновесия для смесей алканов и их моделирование // Химия и термодинамика растворов. Л.: Изд-во ЛГУ.1986. — Вып.6. — С.3−37.
  8. Г. Л. Теория концентрационных возмущений в растворах неэлектролитов // Ж.физич.химии. 1987. — Т.61. — № 1. — С.86−93.
  9. С.А. Курс теории перегонки и ректификации. М.: Гостоптехиздат, 1954. -478с.
  10. И.М. Экспериментальное исследование и расчет предельных коэффициентов активности компонентов в бинарных и тройных системах // Химия и термодинамика растворов. Л.: Изд-во ЛГУ. 1986. — Вып.6. — С.37−54.
  11. E.C. Критические параметры жидких веществ. 1. Углеводороды // Инж. физич. журнал. -1981, — Т.16, — № 3, — С.557−565.
  12. О.Ю., Критская С. Л. Опыт изучения термодинамических свойств многокомпонентных смесей. -М.:Газ. промышленность, 1987. 50с.
  13. О.Ю., Федянин В. К. Уравнение состояния жидкости в решеточной модели смеси r-меров с контактными участками различных типов. Дубна: Объединенный ин-т ядерных исслед., 1986. — 16с.
  14. Э.М., Дозоров В. А., Пугачевич П. П. О поверхностных свойствах многокомпонентных растворов молекул разных размеров // Ж. физич. химии. -1981. Т.55. — № 2. — С.524−525.
  15. Э.М., Пугачевич П. П. Поверхностное натяжение и состав поверхностного слоя смесей молекул разных размеров // Ж.физич.химии. 1987. -Т.61. -№ 12. -С.3318−3324.
  16. Э.М., Пугачевич П. П., Дозоров В. А., Токаев А. Г. Состав по-верхнсотного слоя и поверхностное натяжение многокомпонентных смесей гибких полимерных молекул // Ж.физич.химии. 1986. — Т.60. — № 4. — С. 1022−1023.
  17. В.П., Морачевский А. Г. Теплоты смешения жидкостей. JL: Химия, 1970.-251с.
  18. В.П., Морачевский А. Г., Панов М. Ю. Тепловые свойства растворов неэлектролитов. JI.: Химия, 1981. — 264с.
  19. Вер нов A.B. Функция распределения решеточных систем конечных размеров по числу частиц в большом каноническом ансамбле // Колл.журнал. 1989. — Т.51. — № 2. — С.358−361.
  20. М.М. Методы вычисления физико-химических величин и прикладные расчеты. Л.: Химия, 1977. — 360с.
  21. А.И., Смирнова H.A. Опыт применения дырочной модели к расчету термодинамических свойств систем, содержащих алканы // Тез.докл. IV Всесоюзной Менделеевской дискуссии. Харьков: 1983. — 4.1. — С.57.
  22. .Н., Воляк Л. Д. К вопросу о расчете капиллярной постоянной // Ж.физич.химии. 1972. — Т.46. — № 4. — С. 1025−1026.
  23. П.И. Техника лабораторных работ. М.: Химия, 1973. -717с.
  24. Дж.В. Термодинамические работы Пер. с англ. под ред.
  25. B.К.Семенченко М.-Л: ГИТТЛ, 1950. — С.288−421.
  26. Д.Г. Растворимость неэлектролитов. Пер. с англ. под ред. М И. Темкина М.: ГОНТИ, 1938. — 166с.
  27. Голик A.3., Адаменко И. И. Вязкость и структура циклических и линейных парафинов // Укр. физич. журнал, — 1969.- Т.14, — № 1, — С. 121−124.
  28. А.З., Скрышевский А. Ф., Адаменко И. И. Молекулярное строение жидких н-парафинов и н-спиртов // Ж. структурной химии. 1967. — Т.8. — № 6.1. C.1015−1020.
  29. А.З., Чолпан П. Ф. Плотность и ближняя координация некоторых жидкостей // Укр.физич. ж-л. 1962. — Т.7. — № 5. — С.559−562.
  30. А., Форд Р. Спутник химика. Пер. с англ. под ред. Е. Л. Розенберга и С. И. Коппель. М.: Мир, 1976. — 541с. (Gordon A.J., Ford R A. The Chemist’s
  31. Companion. A Handbook of Practical Date, Techniques and References. New York-london-Sydney-Toronto: A. Wiley — Interscience Publ., John Wiley and Sons. 1972).
  32. Григорьев Б А., Герасимов A.A., Курумов Д. С., Васильев В. А. Исследование термодинамических свойств нормального гексана вдоль линии насыщения // В сб.: Ультразвук и термодинамические свойства вещества, — Курск.- Курский пед. институт, 1983,-С.22−29.
  33. .В. Основные задачи исследований в области поверхностных сил.//В сб.: Поверхностные силы и граничные слои жидкостей. -М.: Наука, 1983. -С. 3−12.
  34. В.А. Расчет концентрационной и ориентационной неоднородности поверхностного слоя н-алканов и их смесей с помощью многослойной дырочной решеточной модели // Вестник С-Петерб. Ун-та, Сер.4, — 2001, — Вып.4 (№ 25).-С.
  35. В.А. Многослойная модель адсорбции для систем мономер-г-мер // В сб.: Наука Вуз — Школа. — Магнитогорск: Изд-во Магнитогорского гос. пед. ин-та, 1999. -Вып 5. — С.316−319.
  36. В.А. Модифицированная решеточная модель жидких растворов неэлектролитов.Дырочный вариант.//В сб.: Наука и школа. Тезисы докладов ХХХШ научной конференции преподавателей МГПИ. Под ред. проф. З. М. Уметбаева. Магнитогорск, 1995.-С.208−209.
  37. В.А. Концентрационный профиль поверхностного слоя гексана // Тез. докл. 38 научн. конф. МаГУ, — Магнитогорск: Изд-во Магнитогорского госуниверситета, 2000. С. 171.
  38. В.А. Квазихимические модели в физико-химии жидких неэлектролитов // Ж. физич. химии. 1993. — Т.67. — № 2. — С.290−304.
  39. В.А. Растворы неэлектролитов в жидкостях. М.: Наука, 1989. -С.36−102.
  40. А.П., Зорин З. М., Соболев В. Д., Старов В. М. Влияние конусности капилляров на измерение вязкости //Колл. журнал. 1997.- Т.59, — № 5, — С.608−612.
  41. A.A. Поверхностное натяжение растворов // Ж. физич. химии. 1943. -Т.17. — № 5−6. -С. 313−317.
  42. A.A. Поверхностное натяжение растворов // Ж. физич. химии. 1944. — Т.18. — № 5−6. — С.214−233.
  43. И.А., Балашова И. М., Смирнова H.A. Избыточный термодинамический потенциал и поверхностное натяжение растворов бензол-дифенилметан и хлорбензол-дифенилметан // Вестник Ленинград.гос.ун-та. 1977. — Т.22. — С. 107 110.
  44. A.A. Современное состояние вопроса об исследованиях силы тяжести на поверхности Земли // Ж. русского физ.-хим.об-ва. Физич.отдел. 1912. — (Т.44. — Вып.6. — С.205−227.
  45. Интерпретация экспериментальных данных в квазирешеточном приближении //В сб. Экспериментальные методы химии растворов: спектроскопия и колориметрия. Проблемы химии растворов. Под ред. Г. А. Крестова. М.: Наука, 1995. — С.68−72.
  46. В.Н. Изотермическая сжимаемость ряда н-алканов // Ж. физч. химии, — 1976, — Т.50.- № 3, — С.764−765.
  47. П.М., Загорученко Н. В. Расчет термодинамических свойств жидких н-парафинов с помощью модели эквивалентного алкана // Теплофизиче-ские свойства веществ и материалов. М.: 1988. — № 24. — С.49−55.
  48. П.М., Иншаков С. Л. Уравнение состояния и термодинамические свойства конденсированной фазы чистого вещества // Инж. физич. журнал. -1984. Т.46. — № 6. — С.959−964.
  49. П.М., Онуфриев И. В. Метод эффективного потенциала в ячеечной модели жидкости // Инж. физич. журнал. 1979. — Т.37. — № 2. — С.316−323.
  50. И.С., Боднар Р. Т., Малько А. Г. Исследование влияния плотности жидкости на результаты измерения ее динамического поверхностного натяжения // Ж. физич. химии. 1983. — Т.57. — № 8. — С.2092−2095.
  51. И.С., Малько А. Г., Дранчук М. М. О точности измерения поверхностного натяжения по методу максимального давления в газовом пузырьке // Ж. физич. химии. 1981. — Т.55. — № 2. — С.318−326.
  52. А.И. Молекулярные кристаллы. М.: Наука, 1971. — 424с.
  53. Л.П., Левич М. Ф., Мищенко Н. И., Скрышевский А. Ф. Влияние конфигурации молекул на структуру жидкости // В сб.: Физика жидкого состояния. Киев: Вища школа, 1985. — Вып. 13. — С.66−71.
  54. А.П., Шестопалов Е. В. Основы физического эксперимента и математическая обработка результатов измерений. М.: Атомиздат, 1977. — 199с.
  55. К. Физика жидкого состояния. Пер. с англ. под ред. А. И. Осипова. -М.: Мир, 1978. 400с.
  56. В.В., Русанов А. И. К кинетике адсорбции поверхностно активных веществ в жидких растворах //Колл. журнал. 1977. — Т.39. — № 1. — С.48−65.
  57. В.Л. Ряд по малому параметру для поверхностного натяжения в решеточной модели // Теор. и мат. физика. 1988. — Т.76. — № 3. — С.424−431.
  58. В.Л., Михайлов A.B. Расчет поверхностного натяжения леннард-джонсовского флюида в эффективной решеточной модели // Ж. физич. химии. -1992. Т.66.-№ 11,-С.3011−3017.
  59. Л.Г., Зверева И. А., Смирнова H.A. Решеточная модель поверхностного слоя растворов спирт-циклогексан // Химия и термодинамика растворов. -Л.: Ленинград, гос. ун-т, 1982. Вып.5. — С.138−157.
  60. А.М., Зорин А. Д. Расчет равновесия жидкость-пар на основе обобщенной теории Гуггенгейма // Ж. физич. химии. 1984. — Т.58. — № 3. — С.596−602.
  61. Н.Л., Волошин В. П. О плотности вероятности распределения ближайших соседних молекул // Ж. физич. химии. 1996. — Т.70. — № 6. — С. 11 401 142.
  62. В.Ш., Астапенкова Л. В., Гладышев П. П. Расчет полимолекулярной сорбции с помощью решеточной модели // Ж. физич. химии. 1992. — Т.66. -№ 6.-С. 1572−1579.
  63. А.Г. Производство и применение жидких парафинов. -М.: Химия, 1978.-272с.
  64. Мелвин-Хьюз Э. А. Физическая химия. М.: Изд-во иностр. л-ра, 1962. -Т.1. — С.473−488. (Moelwyn-Hughes Е.А. Physical Chemistry. — London. GB: Pergamon publ. -1961, — 2-hd edition).
  65. Г. А., Отпущенников Н. Ф. Вязкостные и структурные свойства жидкостей в рамках дырочной теории // В сб.: Физика жидкого состояния. Киев: Вища школа, 1985. — Вып.13. — С.71−81.
  66. Г. А., Скрышевский А. Ф., Отпущенников Н. Ф. Структурные характеристики жидкостей с линейными молекулами // В сб.: Физика жидкого состояния. Киев: Вища школа, 1986. — Вып. 14. — С.68−76.
  67. А.Г. Термодинамика равновесия жидкость-пар. —Л: Химия. 1089.-344с.
  68. .В., Григорьев Б. А. Поверхностное натяжение н-алканов // В сб.: Теплофизические свойства веществ и материалов. Серия: Физические константы и свойства веществ М: Гос. служба стандартных справочных данных., 1988. — № 24. — С.89−96.
  69. Ю.А., Зотов В. В. Рекомендуемые значения некоторых термодинамических свойств н-парафинов на линии насыщения // В сб.: Ультразвук и физико-химические свойства. Курск: Курский пед. институт, 1977, — Вып.11, — С.7−8.
  70. Н.Ф. Проверка дырочной теории по акустическим измерениям // В сб.: Ультразвук и физико-химические свойства вещества. Курск: Курский педагогич. институт, 1976,-Вып. 10.- С.19−33.
  71. П.В., Хохлов А. Ф. Физика твердого тела.- М.: Высш. школа, 1985.- 384 с.
  72. Е.М., Смирнова H.A. Расчеты по методу Монте-Карло для однокомпонентной системы с направленными взаимодействиями вблизи плоской граничной поверхности (система ацетон-хлороформ)// Вестник ЛГУ. 1977, — № 4.- С.90−96.
  73. Е.М., Смирнова H.A. Расчеты по методу Монте-Карло для бинарной системы с направленными взаимодействиями вблизи плоской граничной поверхности (система ацетон-хлороформ)// Вестник ЛГУ. 1977, — № 10. -С.94−101.
  74. И. Введение в термодинамику необратимых процессов. М.: Изд-во иностр. лит-ра, 1960. 230 с.
  75. И.В., Викторов А. И., Смирнова H.A. Расчеты термодинамических свойств легких компонентов нефти на основании квазихимической модели // Ж. приклад ной химии. 1989. — Т.62. — № 12. — С.2734−2744.
  76. И.В., Викторов А. И., Смирнова H.A., Решетова Л. И. Применение дырочной групповой модели для расчета фазовых равновесий в смесях нефтегазовых компонентов с водой // Химия и термодинамика растворов. Л.: Изд-во ЛГУ. 1991. -Вып.7. — С.42−68.
  77. П.П. Газовые приборы для измерения межфазового поверхностного натяжения жидкостей // Заводская лаб. 1963. — Т.29. — № 5. — С.622−624.
  78. П.П. Гравитационный газовый прибор для измерения поверхностного натяжения // Ж.физич.химии. 1964. — Т.38. — № 5. — С.1377−1379.
  79. П.П., Бегляров Э. М. Поверхностное натяжение и состав поверхностного слоя бинарных полимерных смесей // Колл.журнал. 1970. — Т.32. -№ 6. — С.895−898.
  80. П.П., Бегляров Э. М., Лавыгин И. А. Поверхностные явления в полимерах. -М.: Химия. 1982. -200с.
  81. П.П., Дозоров В.А Об адсорбции компонентов атермических двухкомпонентных растворов полимергомологов // Ж. физич.химии. 1984. -Т.58. — № 2. — С.509−511.
  82. П.П., Дозоров В. А. Поверхностная активность компонент многокомпонентных растворов полимергомологов // Ж. физич.химии. 1982. — Т.56. -№ 2. — С.492−493.
  83. П.П., Дозоров В. А. Экспериментальное определение вязкости декана, тридекана, октадекана и их растворов. М.: Моск.обл. пед. ин-т, 1980. -34с. Рукопись деп. в ВИНИТИ 23 марта 1981, № 1283−81.
  84. П.П., Дозоров В. А. Экспериментальное определение плотности декана, тридекана, октадекана и их растворов. М.: Моск. обл. пед. ин-т, 1980.- 35с. Рукопись деп. в ВИНИТИ 23 марта 1981, № 1284−81.
  85. П.П., Дозоров В. А. Экспериментальное определение поверхностного натяжения декана, тридекана, октадекана и их растворов. М.: Моск.обл.пед. ин-т, 1980. — 34с. Рукопись деп. в ВИНИТИ 23 марта 1981, № 128 281.
  86. П.П., Дозоров В. А., Иоаниди М. Г. Расчет состава поверхностного слоя и поверхностного натяжения органических растворов // Ж. физич.химии. 1982. — Т.56. — № 6. — С. 1479−1482.
  87. П.П., Дозоров В. А., Поддоскин А. Б. Температурный коэффициент поверхностного натяжения многокомпонентных растворов полимергомологов //Ж. физич.химии. 1982. — Т.56. — № 2. — С.493−494.
  88. П.П., Затковецкий В. М. Измерение плотности высоковязких полимерных жидкостей пикнометрическим способом // Заводская лаб. 1967. -Т.ЗЗ. — № 7. — С.837−838.
  89. П.П., Мартиросян А. Л. Изотермы свойство-состав и свойство-свойство растворов полиметилсилоксанов и этилацетата в толуоле. М.: Моск. обл. пед. ин-т, 1980. — 21с. Рукопись деп. в ВИНИТИ 23 марта 1981, № 1281−81.
  90. П.П., Мухтаров М. М. Экспериментальное определение поверхностного натяжения 1-октена, псевдокумола, дифенилметана и их растворов.- М.: Моск.обл. пед. ин-т, 1979. 32с. Рукопись деп. в ВИНИТИ 12 октября 1979, № 3553−79. ^
  91. П.П., Токаев А. Г., Камалян P.M. Изучение поверхностного натяжения и плотности полимерных растворов // Арм.хим.журнал. 1970. — Т.23. -№ 4. — С.376−381.
  92. П.П., Хворов Ю. А., Бегляров Э. М. Поверхностное натяжение и состав поверхностного слоя тройных растворов полимергомологов // Ж.физич.химии. 1978. — Т.52. — № 10. — С.2636−2640.
  93. П.П., Хворов Ю. А., Бегляров Э. М. Поверхностные свойства бинарных смесей полимергомологов // Ж. физич.химии. 1979. — Т.53. — № 2. -С.429−431.
  94. П.П., Черкасская А. И. Экспериментальное изучение вязкости нормальных алканов и их растворов. М.: Редколлегия Ж. физич. химии, 1976. -15с. Рукопись деп. в ВИНИТИ 12 апреля 1976, № 1567−76.
  95. П.П., Черкасская А. И. Экспериментальное изучение плотности нормальных алканов и их растворов. М.: Редколлегия Ж. физич. химии, 1976. — 14с. Рукопись деп. в ВИНИТИ 12 апреля 1976, № 1568−76.
  96. П.П., Черкасская А. И. Экспериментальное изучение поверхностного натяжения нормальных алканов и их растворов. М.: Редколлегия Ж. физич. химии, 1976. — 17с. Рукопись деп. в ВИНИТИ 12 апреля 1976, № 1566−76.
  97. Рид Р., Шервуд Д. Свойства газов и жидкостей. Пер. с англ. под ред. В. Б. Когана. Л.: Химия, 1971. — 704с.
  98. А.И. Фазовые равновесия и поверхностные явления. JL: Химия, 1967. -388с.
  99. А.И., Левичев С. А. Термодинамическое исследование поверхностных слоев жидких растворов // Коллоид, журнал. 1968. — Т.ЗО. — № 1. — С.112−118.
  100. В.К. Поверхностные явления в металлах и сплавах. М.: ГИТТЛ, 1957. -491с.
  101. Э.К., Теаро Э. Н., Миккал В. Я. Дистилляция. Л.: Химия, 1971. -216с.
  102. В.И. Диффузия в разбавленных жидких бинарных смесях н-алканов // Ж.физич.химии. 1985. — Т.59. — № 6. — С. 1427−1430.
  103. А.Ф. Межмолекулярные взаимодействия в жидкостях // В сб.: Физика жидкого состояния. Киев: Вища школа, 1987. — Вып. 15. — С.86−91.
  104. А.Ф. Структурный анализ жидкостей и аморфных тел. -М.: Высш. школа, 1980. -328с.
  105. А.Ф. Структурный анализ жидкостей. М.: Высш. школа, 1971.-256с.
  106. H.A. Групповые модели растворов // Химия и термодинамика растворов. Л.: Изд-во ЛГУ, 1982. — Вып.5. — С.87−127.
  107. H.A. Методы статистической термодинамики в физической химии. М.: Высшая шк., — 1973. — 480с.
  108. H.A. Модель поверхностного слоя многокомпонентного раствора, образованного близкими по размерам молекулами // Колл. журнал. 1979.-Т.41. — № 6.-С.1152−1156.
  109. H.A. Молекулярные теории растворов. — Л.: Химия, 1987. -334с.
  110. H.A. Применение решеточной многослойной модели для исследования концентрационной и ориентационной неоднородности раствора вблизи плоской граничной поверхности // Колл. журнал. 1973. — Т.35. — № 6. — С.1090−1099.
  111. H.A. Решеточная модель поверхностного слоя раствора, содержащего г-меры со звеньями произвольного типа. 1. Описание моделей и вывод общих соотношений //Колл. журнал. 1980.- Т.42. — № 1. — С.84−90.
  112. H.A. Решеточные модели жидкостей и растворов // Физическая химия. Современные проблемы. М.: Изд-во МГУ, 1984. — С.6−10.
  113. H.A. Статистические теории ассоциированных растворов // В сб.: Химия и термодинамика растворов. Л.: Изд-во ЛГУ, 1968. — Вып.2. — С. 87 127.
  114. H.A., Алексеева М. В., Морачевский Н. Г. Расчеты избыточных термодинамических функций в системах спирт-перфторбензол на основании решеточной теории ассоциированных растворов // Ж. физич. химии. 1976. — Т.50. -№ 7.-С. 1674−1678.
  115. H.A., Викторов А. И. Расчеты термодинамических свойств жидкостей и растворов на основании дырочной квазихимической модели // Ж.физич.химии. 1986.-Т.60. -№ 5. — С. 1091−1102.
  116. H.A., Пиотровская Е. М., Викторов А. И. Расчеты термодинамических свойств растворов на основании групповой квазихимической модели // Ж. прикладной химии. 1985. — Т.58. — С. 1261−1265.
  117. Справочник химика. М.-Л.: Химия, 1966. — 600с.
  118. Е.А., Орлова Н. Г. Расчет физико-химических свойств жидкостей. Л.: Химия, 1976. — 112с.
  119. В.М. Строение молекул. М.: Химия, 1977. — 512с.
  120. Г., Роулинсон Дж., Рашбрук Г. Физика простых жидкостей. Пер. с англ. под ред. В. М. Волькенштейна М.: Изд-во Мир, 1973. -ч.2. 400с.
  121. Ю.К. Молекулярные аспекты решеточных моделей жидких и адсорбированных систем // Ж. физич. химии. 1995. — Т.69. — № 1. — С.118−126.
  122. В.Б. Кинетика формирования адсорбционных слоев на границе раздела раствор-воздух // Успехи химии.-1985. Т.54. — № 10. — С.1613−1631.
  123. В.Б. Об измерении динамического поверхностного натяжения растворов методом максимального давления в пузырьке // Колл. журнал. -1979. Т.41. — № 1. — С.11−116.
  124. Р., Гуггенгейм Э. А. Статистическая термодинамика. М.:Изд-во иностр. л-ра, 1949. — 612c.(Fowler R.H., Guggenheim Е.А. Statistical Thermodynamics. — Cambrige, 1952,2-d ed).
  125. Физико-химические свойства индивидуальных углеводородов. Справочник. Под ред. В. М. Татевского. М.: Гостоптехиздат, 1960. — 412с.
  126. Л.П. О сжимаемости жидкости // Ж. физич. химии.- 1980.-Т.54, — № 10, — С.2699−2710.
  127. Л.П. Прогнозирование теплофизических свойств жидкостей и газов. М.: Энергоатомиздат, 1988, — 168с.
  128. И.З. Статистическая теория жидкостей. М.: ГИФМЛ, 1961. -280с.
  129. ЯМ. Кинетическая теория жидкостей. Л.: Наука, 1975. -592с.
  130. Я.И. Теория явлений конденсации и адсорбции. В кн.: Собрание избранных трудов. М.-Л.: АН СССР, 1958. — Т.2. — С.239−253.
  131. А.Н. Кинетика электродных процессов. Москва: Изд-во МГУ, 1952.- 187 с.
  132. Ю.А., Пугачевич П. П. Установка для измерения физико-химических характеристик жидкостей // В сб. Исследование молекулярных свойств вещества. -М.: Моск.обл. пед. ин-т им Н. К. Крупской, 1977. С.80−85.
  133. Д.В. Методы компьютерного эксперимента в теоретической физике. Пер. с англ. Под ред. С. А. Ахманова. М.: Наука, 1990. С.5−30. (D.W.Heermann. Computer Stimulation Methoods in Theoretical Physics. — Berlin -Heidelberg: Springer, 1986).
  134. А.К. Математическая обработка результатов химического анализа. Л.: Изд-во Ленинград, гос. ун-та, 1977. — 120с.
  135. Р.А., Бальчитис Г. А., Кимтис Л. Л. Квазирешеточное приближение для случая слабой самоассоциации молекул //Хим. физика. 1987. — Т.6. — № 7. — С.974−977.
  136. В.В., Лопаткин А. А. Одномерная решеточная модель адсорбции из бинарного раствора // Ж. физич. химии. 1993. — Т.67. — № 1. — С. 1557−1560.
  137. Aminabhavi T.M., Kallur G.A., Bilagi S.S. Some comments on the cell theory of classical fluids // Z.phys.Chemie. 1985. — Bd.266. — № 5 — S. 1023−1027.
  138. Aranovich G.L., Donohue M.D. A new model for lattice systems // J.Chem.Phys. 1996. — V.105. -№ 16. — P.7059−7063.
  139. Ash S.G., Everett D.H., Findenegg G.H. Multilayer theory for adsorption from solution mixtures of monomers + dimers // Trans. Faraday Soc. 1968. — V.64. -№ 550. — Part 10. — P.2645−2666.
  140. Ash S.G., Everett D.H., Findenegg G.H. Thermodynamics of adsorption from solution. Part 3. The parallel-layer model // Trans. Faraday Soc. 1968. — V.64. — № 550. — Part 10. — P.2639−2644.
  141. Bakker G. Kapillaritat und Oberflachenspannung. Handbuch der Experimental Physik. Leipzig: Academ. Verlags-gesellschaft M.B.H., 1928. -458s.
  142. Barker J.A. A new theory of fluids: the «tunnel» model // Austr.J.Chem. -1960. V.13. — № 2. — P.187−193.
  143. Barker J.A. Cooperative orientation effects in solutions // J.Chem.Phys. -1952. V.20. — № 10. — P. 1526−1532.
  144. Barker J.A. Cooperative orientation in solutions. The accuracy of the quasi-chemical approximation // J.Chem.Phys. 1953. — V.21. — № 8. — P.1391−1394.
  145. Barker J.A. Lattice theories of the liquid state. New York, 1963.
  146. Barker J.A. Orientation effects in solutions of Alcohols // J.Chem.Phys. -1952. V.20. — № 5. — P.794−801.
  147. Barker J.A., Brown I., Smith F. Thermodynamic properties of alcohol solutions // Disc. Faraday Soc. 1953. — № 15. — P.142−150.
  148. Barker J.A., Fock W. Theory of upper and critical solution temperatures // Disc. Faraday Soc. 1953. — № 15. — P.188−195.
  149. Barker J.A., Henderson D. Perturbation theory and equation of state for fluids // J.Chem.Phys. 1967. — V.47. -№ 11, — P.4714−4721.
  150. Barker J.A., Henderson D. What is «liquid»? Understanding the states of matter // Rev.Mod.Phys. 1976. — V.48. — № 4. — P.587−671.
  151. Barker J.A., Smith F. Statistical thermodynamics of associated solutions // J.Chem.Phys. 1954. — V.22. — № 3. — P.373−380.
  152. Bellemans A. La tension superficielle des solutions de r-Meres effect combinatoire superficiel // Bull.Sci.Acad.Roy.Belg. 1960. — V.46. — № 3. — Ser.5. -P.157−168.
  153. Bellemans A. Statistical mechanics of surface phenomena // Physica. 1962. -V.28. — № 5. — P.493−510.
  154. Beriy M.V. Liquid surface // Surface Sci.Lect.Int.Course, Trieste. 1974. -V.l.-P.291−327.
  155. Bonissent A., Gauthier E., Finney J.L. Monte Carlo simulation of the crystal-melt interface of a Lennard-Jones substances // Phil. Magazine B. 1979. — V.39. — № 1. -P.45 -59.
  156. Cantor R.S., Mcllroy P.M. Thermodynamics of flexible-chain surfactants in monolayer films // J.Chem.Phys. 1989. — V.90. -№ 8. — P.4423−4430.
  157. Chen L.-J. Area dependence of the surface tension of a Lennard-Jones fluid from molecular dynamics simulations // J.Chem.Phys. 1995. — V.103. — № 23. -P.10 214−10 216.
  158. Chhajer M., Gujrat P.D. New statistical mechanical treatment of systems near surface//J.Chem.Phys. 1997. — V.106. -№ 19. -P.8101−8115- - № 23. — P.9799−9809.
  159. Connors K.A., Wright J. Dependence of surface tension on composition of binary aqueous-organic solutions // Anal.Chem. 1989. — V.61. — № 3. — P.194−198.
  160. Cornelisse P.M.W. The gradient theory applied. Simultaneous modeling of interfacial tension and phase behaviour. Proefschrift. — Netherlands, Delft: Technische Universiteit, 1997.-236p.
  161. Costas M., Sanctuary B. Theory of pure r-mers in the Guggenheim approximation// J. Phys.Chem. -1981. V.85. — № 21. — P.3153−3160.
  162. Davis H.T. Statistical mechanics of interfacial properties of polyatomic fluids.I.Surface tension // J.Chem.Phys. 1975. — V.62. — № 9. — P.3412−3415.
  163. Defay R. Calcul de la tension superficielle en dehors de l’equlibre // J. Chem. Phys. 1954. — V.51. — № 6. — P.299−311.
  164. Defay R., Prigogine I. Surface tension and adsorption. London:, 1966. -432p.
  165. Defay R., Prigogine I., Bellemans A., Everett D.H. Surface Tension and Adsorption. New York: Longmans, 1966. — 203p.
  166. Dickinson E., McLure I.A. Test of monolayer model for surface tensions of simple liquid mixtures // J. Phys.Chem. 1976. — V.80. — № 17. — P.1880−1882.
  167. Dickinson E., Scott R.L., Knobler C.M. Solid/liquid phase equilibria in the mixture of methane-n-hexane, and methane-n-pentane // J. Chem. Soc. Faraday Trans. 1973. V.69. — № 12. — P.2179−2187.
  168. Ebner C., Saam W.F., Stroud D. Density-functional theory of simple classical fluids.// Phys .Rev. 1976. — V.A.14. — № 6. — P.2264−2273.
  169. Eisenriegler E. Polymer Near Surfaces. World Scientific, Singapore, New Jersey, London, Hong Kong, 1993.P.6−90.
  170. Everett D.H. Thermodynamics of adsorption from solution. Part 1. Per-fect systems // Trans. Faraday Soc. -1964. V.60. — № 502. — Part 10. — P. 1803−1813.
  171. Everett D.H. Thermodynamics of adsorption from solution. Part 2. Im-perfect systems // Trans. Faraday Soc. 1965. — V.61. — № 515. — Part 11. — P.2478−2495.
  172. Fainennan V.B., Miller R., Wustneck R., Makievski A.V. Adsorption isotherm and surface tension equation for a surfactant with changing partial molar area // J.Phys.Chem. 1996. — V.100. — № 18. — R7669−7675.
  173. Fenrych J., Reynhardt E.C., Basson I. Structures and molecular dynamics of binary mixtures of n-alkanes: C46: C38: and C^: C44// Chem.Phys.Lett. 1997. — V.275. -№ 3−4. -p.215−221.
  174. Flory P.J. Principles of polymer chemistry. Ch.10. Configuration of polymer chains. New York: Ithaca, Cornell University Press, 1953. — P.399−431.
  175. Flory P.J. Thermodynamics of high polymer solutions // J.Chim.Phys. 1941.- V.9.-№ 8. -P.660−661.
  176. Flory P.J. Thermodynamics of high polymer solutions // J.Chim.Phys. 1942.- V.10. № 1. — P.51−61.
  177. Flory P.J., Orwoll R.A., Vrij A. Statistical thermodynamics of chain molecular liquids. Liquid mixtures of normal parafin hydrocarbons // J.Amer.Chem. Soc. 1964. — V.86. — № 17. — P.3507−3515- P.3515−3520.
  178. Fowler R.H. Statistical Mechanics. Cambridge: University Press, 1936. -2nd edition. — § 2.6. — P.20−28. — § 13.1. — P.120−135.
  179. Freeman K.S., Mc Donald I.R. Molecular Theory of Surface tension// Molecular Phys. 1973. — V.26. — № 3. — p.529−537.
  180. Gaines G.L. Application of lattice theory equations to the surface tension of binary liquid mixtures // Trans. Faraday Soc. 1969. — V.65. — № 9. — P.2320−2325.
  181. Gaines G.L. The surface tension of polymer solution.I.Solutions of poly (dimethylsiloxanes) // J. Phys. Chem. 1969. — V.73. — № 9. — P.3143−3150.
  182. Goates J.R., Ott B.J., Snow R.L., Waite B.A., Thomas D.L. Thermodinamic properties of (hydrocarbon+ hydrocarbon) and of (hydrocarbon+tetrachlormethane): lattice interpretation//J.Chem.Thermodynamics 1980, — V. 12. — № 5. — P.447 -458.
  183. Guggenheim E.A. Application of statistical mechanics. London: Oxford University Press, 1966. — Ch.4.7.
  184. Guggenheim E.A. Mixtures. The theory of equilibrium properties of some simple classes of mixtures solutious and alloys. Oxford: Clarendon press, 1952. -27 lp.
  185. Guggenheim E.A. Statistical thermodynamics of the surface of a regular solutions // Trans. Faraday Soc.- 1945. V.41. — № 3. — P.150−156.
  186. Guggenheim E.A., Adam N.K. The thermodynamics of adsorption at the surface of solutions // Proc.Roy.Soc. (London). 1933. — V.139.- >837. — P.218−236.
  187. Hamad E.Z. A general mixture theory. ILMixtures of nonspherical mole-cules //J.Chem.Phys. 1997. -V.106.-№ 14. — P.6116−6125.
  188. Harasima A. Molecular Theory of Surface Tension // Advances in Chemical Physics.- New York, 1958, — V.l. 220 p.
  189. Hehre W.J., Radom L., Schleyer P.v.P., Pople A.J. An Initio Molecular Orbital Theory. New York: Wiley-Interscience: 1986. — P.31−63.
  190. Helfand E. Theory of inhomogeneous polymers: Lattice model for polymerpolymer interfaces // J.Chem.Phys. 1975. — V.63. — № 5. — P.2192−2198.
  191. Henderson D. Hole theory of liquids and dense gases // J.Chim.Phys. 1962. -V.37.-№ 3.-P.631−635.
  192. Hoover W.G. Molecular Dinamics Berlin, Heidelberg: Springer, 1986.-P.31−53.
  193. Huggins M.L. Solutions of long-chain compaunds // J.Chim.Phys. 1941. -V.9. — № 5. — P.440.
  194. Huggins M.L. Some properties of solutions of long-chain compaunds // J.Chim.Phys. 1942. — V.46. -№ 1. — P.151−158.
  195. Ischizuka I., Sarashina E., Arai Y., Saito S. Group contribution model based on the hole theory // J.Chem.Eng.Japan. 1980. — V.13. — № 2. — P.90−97.
  196. Jain R.K., Simha R. On the statistical thermodynamics of multicomponent fluids. Equation of state // Macromolecules. 1980. — V.13. — № 6. — P. 1501−1508.
  197. Jain R.K., Simha R. Pressure-Volume-Temperature relations in small-hidrocarbon liquids // J. Phys.Chem. -1981. V.85. — № 15. — P.2182−2185.
  198. Jeon S.H., Oh I.J., Ree T. The role of attractive force on the behavior of a polymer chain in solution// J. Phys.Chem. 1983. — V.87. — № 15. — P.2890−2894.
  199. Kawamata M., Yamamoto T. Molecular dynamics simulation of surface ordering in liquid n-alkanes// T.Phys.Society of Japan. 1997. — V.66. — № 8. — P.2350−2354.
  200. Kehiaian H.V., Groller J.P.E., Senson G.C. Thermodynamics of organic mixtures. A generalized quasichemical theory in terms of group surface interaction // J.Chim.Phys. 1978. — V.75. — № 11−12. — P. 1031−1048.
  201. Klinger D.J., Fisher M.E., Widom B. Surface tension variation in multiphase fluid systems // J. Phys.Chem. 1983. — V.87. — № 15. — P.2841−2845.
  202. Kloubek J. Measurement of the dynamic surface tension by the maximum bubble pressure method // J.Coll.Interface Sci. 1972. — V.41. — № 1. — P. l-22.
  203. Kloubek J. Messung der dynamischen oberflachenspannung mitteles der methode des maximalen blasendrucks // Tenside. 1968. — Bd.5. — № 11−12. — S.317−323.
  204. Kumar K.H., Starling K.E. The Most General Density-Cubic Equation of State: Application to Pure Nonpolar Fluids // Ind. Eng. Chem. Fundam. 1982, — V.21.-№ 3, — P.255−262.
  205. Lacombe R.H., Sanchez I.C. Statistical thermodynamics of fluid mixtures // J.Chim.Phys. 1976. — V.80. — № 23. — P.2568−2580.
  206. Lane J.E. A multilayer model of a solid-regular solution interface // Australian J. Chem. 1968. — V.21. — № 4. — P.827−851.
  207. Lane J.E. Experimental test of a multilayer model of a regular solution/vapour interface // Faraday Discus. Chem. Soc. 1975. — V.59. — P.55−62.
  208. Langmuir I. Phenomena, atoms and moleculas. An attempt to interpret phenomena in terms of mechanisms or atomic and molecular interactions. New York, Philosophical library, 1950. — 436p.
  209. Laplace P. S. de Traite de Mecanique Celeste. Supplement au dixieme livre du Traite de Mecanique Celeste. Sur l’Action Capillaier. Paris: Coureier, 1805. — V.4. -430p.
  210. Leermakers F. A.M., Stuart M.A. Self-consistent-field lattice gas model for the surface ordering transition on n-hexadecane // Phys.Rev.Lett. 1996. — V.76. — № 1. -P.82−85.
  211. Lunkenheimer K., Miller R., Becht J. On the determination of dynamic surface tension by means of a modified bubble pressure method // Colloid and Polymer Sei. 1982. — V.260. -№ 12. — P. l 145−1147.
  212. Marano J.J., Holder G.D. A general equation for correlating the thermodynamic properties of n-paraffins and other homologous series // Ind.Eng.Chem. Res. -1997. V.36. — № 6. — P.2399−2408.
  213. Marechal J. The influence of molecular size on the surface tension of hydrocarbon mixtures // Trans. Faraday Soc. 1952. — V.48. — № 7. — P.601−607.
  214. Matsuyama A., Umemoto K., Kato T. Adsorption-induced surface ordering on solutions of rigid-rodlike molecules // J. Chem. Phys. 1996. — V.105. — № 4. -P.1594−1600.
  215. Mentzer R., Greenkorn R., Chao K. Principle of corresponding states and vapor-liquid equilibria of molecular fluids and their mixtures with light gases // Ind. Eng. Chem. Proc. Des. Dev. 1981. — V.20. — № 2. — P.240−252.
  216. Metropolis N.A., Rozenbluth A.W., Rozenbluth M.N., Teller A.H., Teller E. Equation of state calculations by fast computing machines.// J. Chem. Phys. 1953. -v.21. — P.1087−1092.
  217. Miller A.R. The theory of solutions of high polymeres. London: Oxford of the Clarendon Press, 1948. — 118p.
  218. Miller R., Lunkenheimer K. On the determination of equilibrium surface tension values of surfactant solutions // Colloid and Polymer Sei. 1983. — V.261. — № 7. — P.585−590.
  219. Miller R., Lunkenheimer K. On the importance of the purity of surfactant solutions in determining their adsorption kinetics // Colloid and Polymer Sei. 1982. -V.260.-№ 12.-P. 1148−1150.
  220. Miller R., Lunkenheimer K., Kretzschmar G. Ein modell fur die diffusionskontrollierte adsorption von tensidgemischen an fluiden phasingrenzen // Colloid and Polymer Sei. 1979. — V.257. — № 10. — P. l 118−1120.
  221. Mukesh Chhajer, Gujrati P.D. New statistical mechanical treatment of systems near surfaces. Polydisperse linear and branched polymers in an interacting solution // J. Chem. Phys. 1997. — V.106. — № 23. — P.9799−9809.
  222. Murakami T., Ono S., Tamura M., Kurata M. On the theory of surface tension of regular solution // J. Phys. Soc. Japan. -1951. V.6. — № 5. — P.309−312.
  223. McGlashan M.L., Morcom K.W., Williamson A.G. Thermodynamics of mixtures of n-hexane+n-hexadecane // J. Chem. Soc. Faraday Trans. 1961. — V.57. -№ 4. — P.581−610.
  224. Nitta T., Turek E.A., Greenkorn R.A., Chao K.C. Group contribution molecular model of liquids and solutions // Amer. Inst. chem. engineers (AIChE) J. -1977. V.23. — № 2. — P.144−160.
  225. Ono S. Integral Eguations between distribution functions of molecules // Progr. Theor. Phys. 1950. — V.5. — № 5. — P.822−832.
  226. Orwoll R.A., Flory P.J. Equation of State Parameters for Normal Alkanes. Correlation with Chain Length. // J. Amer. Chem. Soc. 1967. — V.89. — № 26. — P.6814−6821.
  227. Orwoll R.A., Flory P.J. Thermodynamic properties of binary mixtures of n-alkanes // J. Amer. Chem. Soc. 1967. — V.89. — № 26. — P.6822−6829.
  228. Patterson D., Bardin J.M. Equation of State of Normal Alkanes and Termodinamics of their Mixtures // Trans. Farad. Soc. 1970.-V.66.- Part 2, — № 566,-P.321−333.
  229. Patterson H.T., Hu K.H., Grindstaff T.H. Measurement of interfacial and surface tension in polymer systems // J. Polymer Sci. Polymer symposia. 1971. — Part C.-№ 34.-P.31−48.
  230. Pena M.D. Isothermal compressibility of benzen + n-undecane + n-dodecane, + n-tetradecane + n-hexadecane // J. Chem. Therm. 1979.- V. 11.- P.951−957.
  231. Pena M.D., Colin A.C., Compostizo A., Esmdero I. Analyses of G date for binary sistems in terms of generalized quasi-lattice theory // Z. phys. Chemie. 1983. -Bd.264. — № 4 — S.698−704.
  232. Peters C.J., Lichtenthaler R.N. The non-analytical statistical mechanical virial equation of state to calculate fluid phase equilibria // Fluid Phase Equilibria.- 1983. -V.13. -P.77−89.
  233. Prigogine I. Sur la tension superficielle des solutions de molecules de dimensions differentes // J. Chem. Phys. 1950. — V.47. — № 1−2. — P.33−40.
  234. Prigogine I. The molecular theory of solutions. Amster Dam: North -Holland Publishins Company. — New York: Interscience Publishers Inc., 1957. — 448p.
  235. Prigogine I., Defay R. Tension superficielle dinamique des solutions Regulieres // J. Chem. Phys. 1949. — V.46. — № 7−8. — P.367−372.
  236. Prigogine I., Marechal J. The influence of differences in molecular size on the surface tension of solutions // J. Coll. Sci. 1952. — V.7. — № 1 — P.122−127.
  237. Prigogine I., Sarolea L. Sur la tension superficielle des solutions de molecules de dimensions differentes // J. Chem. Phys. 1950. — V.47. — № 9−10. — P.807−815.
  238. Roe R.-J. Multilayer theory of adsorption from polymer solution // J. Chem.Phys. 1974. — V.60. — № 11. — P.4192−4207.
  239. Roe R.-J. Theory of the interface between polymers or polymer solutions. I. Two components system // J. Chem. Phys. 1975. — V.62. — № 2. — P.490−499.
  240. Romagosa E.E., Gaines G.L. The surface tension of hexamethyldisiloxa-ne-toluenemixtures // J. Phys. Chem. 1969. — V.73. — № 9. — P.3150−3152.
  241. Rowlinson J.S. Liquids and liquid mixtures. London: Butterworth, 1968. -2nd edition. 371p.
  242. Rowlinson J.S., Curtiss C.F. Lattice theories of the liquid state // J. Chem. Phys. -1951. V.19. — № 12. — P.1519−1529.
  243. Sanchez I.C., Lacombe R.H. An elementary molecular theory of classical fluids. Pure fluids // J. Chim. Phys. 1976. — V.80. — № 21. — P.2352−2362.
  244. Sanyal M.K., Sinha S.K., Zhao W., Zhao X., Sokolov J., Rafailovich M. Surface scattering from complex fluid // Annu.Rept./Gov.India. Bhabha Atom. Res. Cent. — 1995. — №P/001. — P.372−373.
  245. Sarolea L. Sur la tension superficielle des solutions de molecules de dimensions differentes // Bull. Sci. Acad. Roy. Belg. 1954. — V.40. — Ser.5. — № 11. -P.l 120−1130.
  246. Scheutjens T.M.H.M., Fleer G.J. Statistical theory of the adsorption of interacting chain molecules. 1. Partition function, segment density distribution and adsorption isoterms // J. Chim. Phys. 1979. -V.83. -№ 12. -P.1619−1635.
  247. Schuchowitzky A. The surface tension of solutions // Acta Physico-chimica. URSS. 1944. -V. 19. -№ 2−3. — P. 176−207.
  248. Silberberg A. Adsorption of flexible macromolecules. Part П1. Generaliz-ed treatment of the isolated macromolecule: the effect of selfexclusion // J. Chem. Phys. -1967.-V.46.-№ 3. -P.1105−1114.
  249. Silberberg A. Adsorption of flexible macromolecules. Part IV. Effect of solvent-solute interactions, solute concentration, and molecular weight // J. Chem. Phys. 1968. — V.48. — № 7. — P.2835−2851.
  250. Silberberg A. The adsorption of flexible macromolecules. Part I. The isolated macromolecule at a plane interface // J. Phys. Chem. 1962. — V.66. — № 10. — P.1872−1883.
  251. Silberberg A. The adsorption of flexible macromolecules. Part П. The shape of the adsorbed molecule- the adsorption isoterm surface tension and pressure // J. Phys. Chem. 1962. — V.66. — № 10. — P.1884−1907.
  252. Simha R. Configurational thermodynamics of the liquid glassy polymer states // Macromolecules. 1977. — V.10. — № 5. — P.1025−1030.
  253. Smirnova N.A. Lattice model for the surface region of solutions consisting of different-sized molecules with orientation effect // Fluid Phase Equlibria. 1978. — V.2 -P. 1−25.
  254. Smith A.E. The Crystal structure of the normal paraffin hydrocarbons // J. Chem. Phys. 1953. — V. 21. — 42. — P.2229−2231.
  255. Su Y., Flumerfelt R. A continuum approach to microscopic surface tension for the n-alkanes // Ind. Eng. Chem. Res. 1996. — V.35. — № 10. — P.3399−3402.
  256. Sugden S. The determination of surface tension from the maximum pressure in bubbles. II. // J. Chem. Soc. 1924. — V.125. — Part I. — № 1. — P.27−31.
  257. Sugden S. The determination of surface tension from the maximum pressure in bubbles // J. Chem. Soc. 1922. — V.121. — Part I. — № 715. — P.858−866.
  258. Sugden S. The variation of surface tension with temperature and some related functions//J. Chem. Soc. 1924. — V.125. -Part I. -№ 1. -P.32−41.
  259. Taxvaerd S., Praestgaard E. Molecular dynamics calculation of the liquid structure // J. Chem. Phys. 1977. — V.67. — № 11. — P.5291−5295.
  260. Thompson S.M., Gubbins K.E., Sullivan D.E. e.a. Structure of a diatomic fluids near a wall // Mol. Phis. 1984. V.51. — № 1. -P.21−44.
  261. Timmermans J. Physico-Chemical Constants of Pure Organic Compaunds. -New-York: American Elsevier, 1950. V. l- 1965. — V.2.
  262. Toxvaerd S. The structure and thermodynamics of a solid-fluid interface // J. Chem. Phis. 1981. — V.73. -P.1998−2006.
  263. Van Ness K.E., Couchman P.R. Cell theory calculation of surface tension of simple liquifs soley from bulk properties // J.Coll.Interface Sei. 1996. — V.182. — № 1. -P.110−116.
  264. Vargaftik N.B. Tables on Thermophysical Properties of Liquids and Gases. -New York, Hemisphere Publ.Corp., John Wiley and Sons Inc., 1975. (Варгафтик Н. Б. Справочник по теплофизическим свойствам газов и жидкостей. М.: Наука, 1972. -720с.)
  265. Vidal М., Ortega J., Placido J. Thermodynamic properties of an ethyl + an n-alkanes // J.Chem.Thermodyn. 1997. — V.29. — № 1. — P.47−74.
  266. Waals J.D. Van der Thermodynamische theorie der Kapillaritat unter Voraussetzung stetiger Dichteanderung. z.f.Phys.Chem. — 1894. — Bd.13. — № 4. -S.657−725.
  267. Yoo S.J., Yoo K.-P., Lee Ch.S. Unified description of real fluids and their mixtures by group-contribution lattice-hole theory // J. Phys. Chem. 1997. — V.101. -№ 6. — P. 1072−1076.
  268. Young T. An Essay on the Cohesion of Fluids // Phil. Trans. Roy. oc., London. 1805. — V.94. — Part 1−2. — P. 65−87.
Заполнить форму текущей работой

На отлично!