Эксперименты с применением эффекта каналирования в изогнутом кристалле при высоких энергиях

4.2. Эксперимент. 125.

4.3. Установка.. 129.

4.3.1. Изогнутый кристалл и относящееся к нему устройство.129.

4.3.1.1. Кристалл. 129.

4.3.1.2. Изгибающее устройство.129.

4.3.1.3. Гониометр.130.

4.3.2. Детекторы линии вывода. 131.

4.3.3. Диагностические детекторы ускорителя.135.

4.4. Каналирование в Е853. 136.

4.4.1. Выстройка кристалла.137.

4.4.2. Размер выведенного пучка.138.

4.4.3. Деканалирование.140.

4.5. Первое наблюдение вывода. 141.

4.6. Эффективность вывода и интенсивность выведенного пучка. 144.

4.6.1. Способы измерения эффективности. 144.

4.6.2. Вывод при работе ускорителя с протон-антипротонными столкновениями. 147.

4.6.3. Влияние на вывод «пролетающей нити» .149.

4.7. Организация тестового пучка в Фермилаб. 152.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

155.

ЛИТЕРАТУРА

157.

Идея о существовании эффекта каналирования возникла тогда, когда с помощью дифракции рентгеновских лучей было окончательно доказано существование кристаллической решетки (начало века). Первые эксперименты показали, что коллимированный пучок рентгеновских лучей, попадая на кристалл, разбивается на несколько пучков, образующих на фотопластинке так называемые пятна Лауэ. У. Г. Брэгг и У. Л. Брэгг, привлекая фотонную модель рентгеновского излучения, предложили объяснение лауэграмм на основе представлений о том, что рассеянные фотоны выходят из кристалла легче всего вдоль открытых каналов, которые, как предполагалось, существуют между атомными рядами в кристалле. Для проверки этой идеи они провели эксперимент, в котором кристалл поворачивался на некоторый угол. Если бы их предположение оказалось верным, то пятна на лауэграммах должны были бы повернуться на тот же угол. На самом же деле этот известный эксперимент показал вращение на угол вдвое больше, что привело к представлению о кристалле как о наборе плоскостей, действующих подобно зеркалам. Первая модель Брэггов теперь называется каналированием. Не смотря на то, что каналирование оказалось непригодным для описания рассеяния рентгеновских лучей, его существование для заряженных частиц было продемонстрировано экспериментально в 60-е годы (хотя провести эксперимент с заряженными частицами предложено Штарком еще в 1912 году).

Вообще 60-е годы отмечены всплеском активности в исследовании различных ориентационных эффектов, возникающих при прохождении заряженных частиц через кристаллы. В начале исследования в основном концентрировались в области низких энергий, что привело к разработке (на основе проявлений эффекта каналирования) в 70-х годах ряда методов изучения структуры, степени совершенства кристаллов и различных физических процессов, протекающих в них [1,2−7]. Однако в последующие годы интерес сместился к изучению каналирования частиц высоких и сверхвысоких энергий. Стимулирующее воздействие на экспериментальные исследования в этой области оказали теоретические предсказания ряда новых физических явлений, связанных с каналированием релятивистских частиц: эффект спонтанного излучения [8−11], вращение спина частиц [1214], радиационная поляризация электрон-позитронных пучков [15−17], электромагнитная конверсия фононов [18], поворот пучка заряженных частиц изогнутым кристаллом [19,20] и т. д.

Поясним (в объеме, достаточном для обсуждения экспериментов, лежащих в основе данной работы) несколько подробнее суть эффекта каналирования [21−23]. При этом под «каналированием» будем понимать «плоскостное каналирование», имеющее место для положительно заряженных частиц. Более того, речь пойдет о высокоэнергетичных частицах с массами порядка массы протона, что существенно упрощает картину.

Пусть положительно заряженная частица влетает в монокристалл под достаточно малым углом 9 по отношению к определенной кристаллографической плоскости. Каналирование — это режим движения, при котором частица, совершающая устойчивые колебания между двумя плоскостями (т.е. ее движение в направлении, перпендикулярном плоскостям, ограничено), перемещается вдоль плоскостей, оставаясь в межплоскостном пространстве. При каналировании процесс взаимодействия с кристаллом выглядит как совокупность последовательных актов упругого рассеяния от кристаллографических плоскостей, т. е. после отражения от одной плоскости частица будет падать под тем же углом 0 на соседнюю (параллельную первой), отражаясь от нее, снова упадет на первоначальную и т. д. Такой режим движения приводит к тому, что частица большую часть времени прохождения через кристалл проводит вдали от узлов кристаллической решетки, т. е. в областях кристалла с относительно малыми ядерной и электронной плотностями. Таким образом, для каналирующей частицы должен наблюдаться ряд характерных особенностей: резкое уменьшение интенсивности ядерных реакций, существенное уменьшение ионизационных потерь энергии, увеличение длины пробега, изменение характера многократного кулоновского рассеяния.

В приведенном описании эффекта каналирования ключевым является понятие — «отражение от кристаллографической плоскости». Это означает, что при определенных обстоятельствах кристалл воздействует на частицу не как совокупность отдельно стоящих независимых центров рассеяния, а скоррелировано, т. е. частица одновременно (когерентно) взаимодействует с группой атомов, составляющих кристаллографическую плоскость.

Каковы должны быть эти обстоятельства? На первый взгляд может показаться, что влияние всей среды в целом должно сказываться при прохождении через вещество тогда, когда длина волны частицы Л,=Ь/р (римпульс частицы) превышает расстояние между атомами ((1) или сравнима с ними (как в случае черенковского и переходного излучения в аморфных средах или дифракционных процессов в кристаллах), в противном случае (А.<�ё) реакции происходят на отдельных атомах независимо друг от друга. Однако, это не совсем так.

Волновые свойства частицы приводят к тому (в соответствии с принципом неопределенности), что изменение импульса частицы не может произойти в точке, а изменение энергии не может быть мгновенным. То есть взаимодействие происходит в конечной области пространства и за конечное время. Это можно показать на примере упругого рассеяния быстрой заряженной частицы на атоме. Ограничимся простейшим случаем, когда рассеивающее поле может рассматриваться как возмущение (случай далеких соударений, соответственно малых углов рассеяния). Тогда, амплитуда рассеяния.

Ыи (г)е" 1ч, с1У, (*) где д=рг" р| - передаваемый атому импульс;

Pi f — импульсы частицы до и после рассеяния;

U (г) — потенциал поля ядра и экранирующих его атомных электронов. Абсолютная величина переданного импульса q=2p? sin 0/2, где 0 — угол между p? и pf, т. е. угол рассеяния. При малых скоростях в (*) можно положить е" 'чг=1 и, тогда, f~J UdV, а если U=U (г), то f~Jb (г) r2dr. То есть рассеяние оказывается изотропным по направлениям и не зависящим от скорости. В случае же больших скоростей рассеяние резко анизотропно и направлено вперед в узком конусе с углом раствора G~l/(piR), где Rэффективный радиус действия поля U (г). С ростом энергии налетающей частицы направленность вперед усиливается. Действительно, вне этого конуса величина q велика, множитель e" iqr есть быстроосциллирующая функция и интеграл от его произведения на медленно меняющуюся функцию U близок к нулю. Если передаваемый атому импульс q и радиус-вектор г разложить на компоненты (q±, r! и q^ry), соответственно перпендикулярные и продольные по отношению к первоначальному импульсу рь то в соответствии с соотношением неопределенности можно выделить область пространства с размерами rj~h/qi и rrh/qn, в которой взаимодействие происходит «одновременно». Поперечные размеры этой области определяются радиусом действия потенциала и (г). В продольном же направлении при малых углах рассеяния (Gcl/piR) область чрезвычайно вытянута вперед, причем с ростом энергии ее продольные.

1 О размеры растут, поскольку qn=(Pi-Pf)||=qi" /2pi, и гц~ (2p-?h) /qj.-.

Если q|| настолько мало, что на расстоянии q¹ (вдоль оси движения) уместится не один атом, а несколько, то U® будет определяться суммой полей всех атомов, попадающих в эту область (атомы будут действовать когерентно). То есть амплитуды упругого рассеяния частицы на разных.

9 9 атомах, расположенных на участке длиной lKOr.=r||=(2pih) /q =2h/pi0~, называемой длиной когерентности, могут складываться в фазе, что, соответственно, приведет к возрастанию сечения упругого рассеяния: daN (0)=da, (0) (lKor/d)2, где N=lKor/d — число атомов, укладывающихся на длине когерентности, dрасстояние между атомами, dai (0) — сечение рассеяния на одном атоме.

Очевидно, амплитуды могут сложиться в фазе при упорядоченном расположении атомов вдоль движения частицы, то есть эффекты когерентности, связанные с упругим рассеянием быстрых заряженных частиц, возможны в монокристалле и должны быть пренебрежимо малы в аморфных средах.

Подводя итог, можно сказать, что при каналировании рассеяние происходит одновременно на группе атомов, принадлежащих кристаллографической плоскости, вдоль которой движется частица, и для описания этого рассеяния может быть использован суммарный потенциал атомов плоскости, усредненный по расположению атомов в этой плоскости. Другими словами каналирующая частица движется в потенциальной яме, образованной двумя соседними кристаллографическими плоскостями.

Отметим, что с ростом энергии (уменьшение длины волны частицы) частица все более локализована в пространстве и все более классическим становится характер ее движения в кристалле. Конечно, при сверхвысоких энергиях, когда существенный вклад начинает вносить излучение (например, для протонов это энергии >10 ТэВ), вновь возникает необходимость учета квантовых эффектов.

Рассмотрение каналирования в рамках классической механики с помощью усредненных потенциалов было проведено Линдхардом [24]. Траектория частицы в канале характеризуется ее смещением у от оси канала (вернее, от плоскости, расположенной на равных расстояниях между двумя кристаллографическими плоскостями) и углом 0 между скоростью частицы и осью канала (при выборе системы координат таким образом, что кристаллографические плоскости перпендикулярны оси у, на оси канала у=0, частица движется в плоскости уг при х=сопз1). Очевидно, что на оси канала влияние усредненного потенциала и (у) минимально и, соответственно, минимальной будет и потенциальная энергия. Это значение энергии можно принять за точку отсчета. Захват частицы в режим каналирования определяется соотношением между энергией поперечного движения.

2 ^ р 9″ /2ш (напомним, что при малых 9 поперечная составляющая импульсар0) и высотой потенциального барьера, созданного атомами плоскости. Полная энергия поперечного движения частицы: Е±=р2е02/2т=р292/2т+ и (у), 90 — значение угла 9 на оси канала.

Если координата точки наибольшего сближения частицы со стенкой канала есть у0 (в этой точке скорость поперечного движения меняет знак, то есть обращается в нуль), то:

Е±=?09о2=р29о2/2т= и (у0}, где Е0 — полная энергия частицы. То есть %=р{у)1Еп.

Тепловые колебания решетки кристалла изменяют условия отражения в различных точках. Очевидно, что тепловые колебания будут несущественны, если расстояние наибольшего сближения частицы со стенкой канала велико по сравнению с тепловым смещением атомов из положения равновесия. Условие применимости усредненного потенциала имеет вид.

Уо<�У,=^-^Я2+<�и2 > (1) где Л — радиус экранирования потенциала атома, <�и2> - средний квадрат теплового смещения атома, а — постоянная решетки.

Так как усредненный потенциал растет с увеличением у, ограничение сверху на у0 ограничивает сверху и углы 0О:

0о<�еь=Л/^,)/?" (2).

Частицы, приблизившиеся к стенке канала на меньшее расстояние, чем это разрешено условием (1), отражаются от кристаллографической плоскости под большими углами и пересекают ось канала под углами, большими 0^ В результате такие частицы выходят из режима каналирования и при движении могут проходить через стенки канала. Поэтому основное отличие каналированных частиц от неканалированных — сохранение малых углов между скоростью частицы и кристаллографической плоскостью в соответствии с (2), а, следовательно, и сохранение малой величины энергии поперечного движения, которая не позволяет частице пройти через потенциальный барьер стенки канала. Захват в режим каналирования при влете частицы в монокристалл возможен в том случае, если скорость частицы образует с кристаллографической плоскостью малый угол, удовлетворяющий условию (2). Это условие впервые было сформулировано Линдхардом [24], и угол 9 Г часто называют критическим углом Линдхарда. Более точный расчет, учитывающий релятивистские эффекты, приводит к выражению [3]:

01 — кТ.

II — глубина межплоскостного потенциала,. 2 тп+Т.

— релятивистский фактор,.

2 (т + Т).

Т — кинетическая энергия частицы, т — масса покоя частицы. В пределе сверхвысоких энергий ?=½ и.

М 2Ш-)''.

Значения угла можно оценить, зная усредненный потенциал ?/(у/).Для аналитических расчетов используются различные модельные потенциалы: прямоугольная яма [25], параболический потенциал [26], потенциал Мольера [27,28], потенциал из работы [29] и т. п. Так, при 7¹⁰⁰ ГэВ значение 0ь=2Омкрад.

На движение в непрерывном потенциале атомных плоскостей накладывается многократное рассеяние на электронах, тепловых колебаниях ядер решетки, дефектах кристалла, флуктуациях межплоскостного потенциала и т. д. [4,24], что может приводить к деканалированию.

Качественно интенсивность процесса деканалирования принято оценивать по так называемой длине деканалирования [3]:

Т (мм), где Ь½ — длина половинного ослабления пучка каналированных частиц,.

Ткинетическая энергия в ГэВ.

Видно, что с увеличением энергии частиц увеличивается длина пути в режиме каналирования, и при энергиях в сотни ГэВ частица может проходить десятки сантиметров в режиме каналирования. В том числе и этим объясняется возрастающий интерес к каналированию частиц высоких и сверхвысоких энергий.

В 1976 году Э. Н. Цыгановым была высказана гипотеза о том, что при некотором изгибе кристалла частица будет отслеживать изогнутый канал и, таким образом, откланяться [19,20]. Движение частицы по изогнутой траектории сопровождается действием на нее центробежной силы, которая видоизменяет межплоскостной эффективный потенциал. Т. е. каналирование в изогнутом кристалле (с постоянной кривизной) может рассматриваться как движение в эффективном межплоскостном потенциале плоского кристалла с добавочным членом, обусловленным действием центробежных сил: иэф (у)=Щу) — крчу, где.

Я — радиус изгиба кристалла, у — расстояние от плоскости, равноудаленной от атомных плоскостей, р, у — импульс и скорость частицы, к=1Я1- кривизна.

Изгиб приводит к смещению равновесной траектории частицы (смещение дна потенциальной ямы) к внешней атомной плоскости и понижает потенциальный барьер, понижая тем самым верхнюю границу для поперечной энергии, при которой еще возможно наблюдать каналирование в плоском кристалле. Этот эффект известен как «изгибное деканалирование». Очевидно, с увеличением кривизны изгиба потенциальный барьер понижается и при определенном радиусе кривизны называемом критическим радиусом, потенциальная яма отсутствует и каналирование невозможно.

В 1979 году предсказанный эффект был подтвержден экспериментально в ОИЯИ [30]: пучок протонов с кинетической энергией 8.4 ГэВ с помощью изогнутого кристалла кремния длиной 2 см был повернут на угол 26 мрад. Идея Цыганова оказалась чрезвычайно плодотворной. На всех крупнейших ускорителях мира проводились и проводятся эксперименты по каналированию в изогнутых кристаллах, на базе которых разработано и применяется целый спектр кристаллооптических элементов для управления пучками высоких и сверхвысоких энергий. Так в ИФВЭ (Протвино) с помощью изогнутого кристалла произведено расщепление пучка протонов с энергией 70 ГэВ и организовано два независимых пучка.

Эта система [31] работает без каких-либо видимых нарушений с 1988 года несмотря на то, что через кристалл за это время прошел поток >1019 см2. Там же в ИФВЭ, изогнутые кристаллы применяются для диагностики пучков (эмитанс, профиль, гало, импульсный разброс) [32]. Очень интересные работы проведены в ПИЯФ (Гатчина) при энергии протонов 1 ГэВ (предсказание и экспериментальное обнаружение эффекта объемного захвата и пионерский эксперимент по пространственной фокусировке пучка протонов) [33−35], в ИФВЭ[36−38] для протонов с энергией 70 ГэВ по фокусировке пучков с помощью изогнутых кристаллов. В ЦЕРНе успешно проведены эксперименты по отклонению пучков с импульсами 12 ГэВ/с, 200 ГэВ/с и 450 ГэВ/с. На сегодняшний день кристаллооптические элементы прошли стадию экспериментирования и широко применяются на практике. Так в Серпухове с помощью кристаллов организован специальный пучок для поляризационного эксперимента «Проза», в ЦЕРНе в эксперименте ЫА48 по измерению СР-нарушения (параметр е/е) изогнутый кристалл применен для создания пары одновременных коллиниарных пучков долгои короткоживущих нейтральных каонов [39]. Отклоняющая способность изогнутого кристалла во много раз превосходит традиционные магниты. Например, кристалл длиной 1=3 см, изогнутый по дуге с радиусом И=3 м, поворачивает пучок на угол 0=1/11= 10 мрад независимо от энергии пучка. Пусть мы хотим повернуть на такой же угол 10 мрад пучок протонов с энергией 1 ТэВ с помощью традиционного магнита, тогда его жесткость должна быть: В*1=0(мрад)-р (ГэВ/с)/ЗОО=1О-1О3/ЗОО"ЗЗТм, т. е. в данном случае эквивалентное магнитное поле создаваемое изогнутым кристаллом длиной 3 см составляет В*=ЗЗТм/(З Ю" 2м)=1 Ю0Т.

Еще одним важным практическим применением каналирования является вывод пучка из циклического ускорителя с помощью изогнутого кристалла. При выводе пучка изогнутый кристалл длиной всего лишь несколько сантиметров заменяет очень сложные и дорогостоящие системы вывода. Классическая схема медленного вывода, используемая сегодня практически на всех крупнейших ускорителях мира, основывается на резонансном возбуждении пучка, сдвигающем протоны поперек электростатического септума. Достигаемый при этом небольшой угол отклонения (типично, порядка 100 мкрад) является достаточным, чтобы попасть в магнитную систему, которая обеспечивает большие углы отклонения (порядка 10 мрад), необходимые для вывода. Такая схема требует около 100 м пространства, чрезвычайно дорога, сложна в управлении и, помимо того, несовместима с работой ускорителя в коллайдерной моде. Ситуация ухудшается с ростом энергии ускорителя. Так, классическая схема вывода кажется уже почти невозможной для реализации на прямых секциях ускорителя ЬНС (протоны с энергией 7 ТэВ). Однако, интерес к выведенным пучкам был сформулирован как на ЬНС, так и на БЭС (протонный пучок с энергией 20 ТэВ) [40,41].

В обоих случаях предлагалось использовать выведенный с помощью изогнутого кристалла пучок интенсивности ~2−108 протонов/сек для рождения ВВ пар с последующим наблюдением СР нарушения в распадах В-мезонов. Впервые вывод пучка был продемонстрирован в Дубне (1984 год, энергия около 10 ГэВ), затем в Серпухове (1989 год, энергия 70 ГэВ), в ЦЕРНе (1992 год, энергия 120 ГэВ) и на самом крупном на сегодняшний день сверхпроводящем ускорителе (Тэватрон) в Фермилаб (1995 год, 900 ГэВ).

Кроме применения для формирования пучков на ускорителях, изогнутые монокристаллы открывают новые возможности для измерения магнитных моментов короткоживущих частиц. Традиционным методом определения магнитного момента частицы является измерение угла прецессии вектора поляризации пучка в известном магнитном поле. Однако, для короткоживущих частиц (например «очарованные» барионы) время жизни слишком мало для того, чтобы обычный магнит оказал детектируемое воздействие на вектор поляризации частиц до их распада. Так, например, время жизни А+с порядка Ю" 13 сек [42], что соответствует при энергии Едс+"700 ГэВ (^"350) длине пробега усх~1 см. В 1979 году В. Г. Барышевский показал, что спин частицы должен прецессировать, если она каналирует в изогнутом кристалле. В изогнутом кристалле электростатическое поле атомных кристаллографических плоскостей трансформируется в магнитное поле в системе покоя частицы. Благодаря сверхсильным полям в кристалле (I Е | ~109 СГСЭ) угол прецессии спина частицы в кристалле длиной всего несколько сантиметров может достигать нескольких радиан, т. е. вполне измеряемых величин. Впервые эффект прецессии спина частиц, каналирующих в изогнутом кристалле, был подтвержден в эксперименте Е761 наТэватроне (Фермилаб, 1989;1990).

В основу настоящей диссертации легли два эксперимента, проведенных с применением эффекта каналирования в изогнутом кристалле на Тэватроне. Это эксперимент по наблюдению прецессии спина каналирующего Е+ гиперона [43,44,45], выполненный на экспериментальной установке эксперимента Е761, и эксперимент Е853 по выводу пучка из ускорителя [46,47,48,49,50]. Экспериментальное наблюдение эффекта вращения спина частицы, каналирующей в изогнутом кристалле, открывает возможность измерения магнитных моментов короткоживущих частиц, таких как с-барионы, методом, не имеющим альтернативы в настоящее время. В эксперименте Е853 впервые был выведен пучок протонов с максимально доступной на сегодняшний день энергией 900 ГэВ при работе ускорителя в коллайдерной моде. При этом на двух коллайдерных установках 00 и СОР, продолжающих набор статистики, не было замечено существенного возрастания фона.

Диссертация состоит из 4-х глав.

ЗАКЛЮЧЕНИЕ

.

В заключение сформулируем основные результаты работы.

1. Сформулировано предложение о проведении в рамках эксперимента Е761 (Фермилаб, США) наблюдения нового физического явления прецессии спина заряженной частицы, каналирующей в изогнутом кристалле, и впервые на примере поляризованных ?+ гиперонов с энергией 375 ГэВ экспериментально обнаружен этот эффект.

2. Экспериментально доказано (с точностью ~3%) отсутствие деполяризации поляризованного пучка заряженных частиц, проходящих через изогнутый кристалл в режиме каналирования.

3. Экспериментально продемонстрирован новый метод измерения магнитных моментов, который для короткоживущих частиц (время жизни.

12 13.

— 10″ 4−10″ сек.) таких, как очарованные и прелестные барионы, является единственным на сегодняшний день методом прямого измерения магнитных моментов. Величины магнитного момента гиперона, измеренные, с помощью каналирования (рх+=2.40±-0.46) и традиционной методикой вращения спина в магнитном поле (ц^+=2.42±-0.05), совпадают в пределах ошибок измерений.

4. Сформулировано предложение и подготовлен проект измерения магнитного момента А+с бариона методом прецессии спина в изогнутом кристалле применительно к действующей установке эксперимента Е781 (Фермилаб, США). Показано, что в предложенном подходе магнитный момент А+с может быть измерен со статистической точностью 5+7% за разумное ускорительное время (несколько сот часов) при интенсивности падающего на мишень протонного пучка 107 1/сек.

5. Сформулировано предложение об организации вывода пучка из 88С (США) и Тэватрон (Фермилаб, США) с применением каналирования в изогнутом кристалле. Впервые из ускорителя Тэватрон с помощью этого метода выведен пучок протонов с максимально возможной на сегодняшний день энергией 900 ГэВ (эксперимент Е853, Фермилаб).

6. Впервые в мировой практике вывод пучка осуществлен из сверхпроводящего ускорителя при продолжении набора статистики в коллайдерных установках СБР и 00 Таким образом доказана принципиальная возможность, не имеющая альтернативы, организации достаточно простым и дешевым способом постоянно действующих выведенных пучков на будущих сверхпроводящих ускорителях сверхвысоких энергий, подобных строящемуся ускорителю ЬНС, где не планируется вывод пучков традиционными способами.

7. Показано, что такие характеристики процесса каналирования, как значение критического угла каналирования, деканалирование и связанная с ними эффективность каналирования, при 900 ГэВ согласуются с величинами, полученными экстраполяцией со стороны более низких энергий. То есть с повышением энергии до 900 ГэВ в процессе каналирования в изогнутом кристалле не наблюдалось каких-либо неожиданных эффектов.

8. Продемонстрирована (на примере кристаллов для экспериментов Е761 и Е853) методология приготовления и тестирования кристаллов, способных работать в экспериментах с применением эффекта каналирования при высоких и сверхвысоких энергиях.

Работа над проблемами, затронутыми в диссертации, включала деловое и творческое общение с целым рядом групп и коллективов. Поэтому я считаю своим долгом поблагодарить сотрудников ОФВЭ ПИЯФ оказавшим большую помощь в нашей работе. я благодарен группам физиков из ОИЯИ, ИФВЭ и МИФИ за плодотворное сотрудничество. я особенно признателен проф. В. М. Самсонову, чьи идеи легли в основу этой работы, проф. А. А. Воробьеву за постоянный творческий интерес к обсуждаемым проблемам, В. В. Баублису, Н. М. Мифтахову, Г. П. Солодову, В. В. Куряткову, Т. И. Прокофьевой, В. Г. Рябову, внесшим большой вклад в проведенные исследования. Обсуждаемые эксперименты осуществлялись в рамках коллабораций Е761 и Е853. Я благодарю участников этих коллабораций и особенно Р. Карригана, Т. Мэрфи и Д. Чена за полезное сотрудничество.