Измерение T-нечетной поляризации мюона в распадах положительного каона и ограничения на параметры нестандартных моделей CP-нарушения

Актуальность темы

исследования.

Открытие в 1964 г. небольшого 1СГ3) CP-нарушения в системе нейтральных каонов К°-К° [1] на многие годы определило направление поисков как экспериментальной, так и теоретической физики высоких энергий. В результате интенсивных исследований сложилась стройная система описания экспериментальных данных, получившая название «Стандартной Модели», которая включает в себя квантовую хромодинамику для описания сильных взаимодействий и модель Глэшоу-Вайнберга-Салама для описания электрослабых взаимодействий (SU (3)C® SU (2)L ®-U (l)-группа) [2−4]. CP-нарушение в Стандартной Модели вводится через единственную фазу матрицы смешивания кварко-вых ароматов (матрицы Кабиббо-Кобаяши-Маскава, или СКМ) [5,6], и этого оказывается достаточным не только для описания подавляющего большинства известных явлений физики высоких энергий, но и для предсказаний еще не обнаруженных процессов. Так, в 1999;2001 г. г. появились подтверждения прямого CP-нарушения в системе нейтральных каонов [7−10]. В 2001 г. CP-нарушение в системе более тяжелых В-мезонов, предсказанное Стандартной Моделью, почти одновременно было обнаружено на двух экспериментальных установках (BaBaR и Belle) [11−14].

Тем не менее, несмотря на то, что экспериментальная информация о СР-нарушении достаточно хорошо объясняется в рамках Стандартной Модели, есть по меньшей мере два основания для расширения этих рамок.

Во-первых, Стандартная Модель не является «теорией всего», хотя бы потому что в нее не включена гравитация. Эта проблема решается в рамках различных моделей (теории струнтеории бранТеории Великого Объединения), которые пока не могут быть экспериментально проверены из-за недостижимости их характерного масштаба энергий [15−17].

Во-вторых, простая фаза матрицы смешивания кварковых ароматов может быть не единственным источником CP-нарушения. Еще в 1966 г. А. Д. Сахаров [18,19] выдвинул гипотезу о том, что одним из необходимых условий возникновения барионной асимметрии Вселенной (NB N§) является нарушение CP-инвариантности. Позднее было предложено много моделей, приводящих к наблюдаемой барионной асимметрии, однако включение небольшого СР-нарушения, вызванного единственной фазой СКМ-матрицы, сильно осложняет эту задачу [20−22].

Целый ряд расширений Стандартной Модели, например, мульти-хиггсовские, суперсимметричные и лептокварковые модели, содержат новые физические фазы, которые могут вызвать различные типы CPи Т-нарушающих взаимодействий. Одним из следствий этих взаимодействий может быть наличие ненулевой поперечной поляризации мюона из /^-распада, измерению которой посвящена данная работа.

Цель, научная новизна и методы исследования.

Основная задача работы — измерение поперечной поляризации мюона Рт в распаде К+ —> тг°ц+и Эта величина, определяемая как проекция вектора поляризации мюона на нормаль к плоскости /С^-распада, является мерой Т-нарушения, поскольку, с одной стороны, представляет собой тройную Т-нечетную корреляцию, а с другой — пропорциональна CP-нарушающему параметру 1тп (£), где? — отношение форм факторов данного распада.

Стандартная Модель предсказывает весьма малое значение поляризации — Рт < Ю-7, а учет взаимодействий конечных состояний приводит к величинам порядка 1СГ6. Однако, существует ряд расширений Стандартной Модели, таких как модели с несколькими хиггсовскими дублетами, суперсимметричные и лептокварковые модели, в которых Рт может достичь величин порядка 10~3. Таким образом, измерение ненулевого значения Рт на уровне Ю-4 -i-103 будет означать, с одной стороны, нарушение Т-инвариантности, а с другой — наличие физики вне рамок Стандартной Модели.

Измерение поперечной поляризации Рт осуществлялось на установке, которая включала в себя следующие детекторы: активную мишень из сцинтилля-ционных волоконтороидальный сверхпроводящий спектрометр с двенадцатью идентичными секторамитрековую систему из многопроволочных пропорциональных камер и кольцевого годоскопабочкообразный электромагнитный калориметр на основе кристаллов CsI (Tl) — а также мюонный поляриметр, состоящий из двенадцати алюминиевых замедлителей и позитронных счетчиков.

Предыдущий эксперимент по поиску Т-нечетной поляризации с /^-распадами на лету проводился в БЫЛ, США, в 1981 г. В соответствии с опубликованными результатами поперечная поляризация Рт не отличалась от нуля в пределах погрешностей измерения, однако, до сих пор не ясна ситуация с уровнем систематической ошибки этого измерения.

Уникальной особенностью нынешнего эксперимента является использование остановившихся каонов, что позволяет регистрировать частицы /{^-распада из обширной кинематической области. В результате становится возможным выделить два класса событий, различающихся знаком поперечной поляризации: в первой группе 7Г° движется вперед по отношению к направлению К+, а во второй — назад. Наличие азимутальной симметрии установки и использование различия знака поляризации для «вперед» /" назад" -событий позволяет подавить большинство систематических погрешностей в 20−30 раз, поскольку для измерения поляризации этих двух классов событий используются один и тот же поляриметр.

Другой особенностью является использование фоновых процессов и К£2 как для калибровки отдельных детекторов установки (спектрометра и электромагнитного калориметра), так и для дополнительного теста систематических ошибок.

Практическая ценность.

Полученные значения поперечной поляризации Рт и Т-нарушающего параметра Im (?) позволяют установить ограничения на параметры ряда расширений Стандартной Модели, таких как модели с несколькими хиггсовскими дублетами, суперсимметричные и лептокварковые модели. Уточнение параметров этих моделей является особенно актуальным в настоящее время, когда одновременно в нескольких лабораториях мира (FNALCERNDESY) ведутся интенсивные поиски сигналов нестандартных моделей (эти исследования будут продолжены на установках Большого Адронного Коллайдера в ЦЕРНе).

Кроме того, практическую ценность представляют разработанные методы калибровки электромагнитного калориметра как с помощью специальных пучков меченых фотонов/электронов, так и с помощью продуктов распадов положительного каона.

Полученные результаты и разработанные методы измерения поляризации мюона в /^-распадах представляют несомненный интерес для будущих экспериментов в ряде лабораторий: ИФВЭ (Протвино), БАФИЕ (Италия), а также на строящемся сильноточном ускорителе протонов с энергией 50 ГэВ (JHF) в Японии.

Личный вклад.

Автор принимал участие на всех этапах подготовки и проведения эксперимента: внес вклад в создание как прототипа, так и собственно электромагнитного калориметра на основе кристаллов CsI (Tl) — разработал несколько методов калибровки Csl-калориметравыполнил процедуру калибровки Csl-калориметра в каждом сеансесовместно с другими участниками эксперимента провел исследования по выявлению возможных источников систематических погрешностейучаствовал в большинстве сеансов по набору статистикивыполнил расчеты и провел анализ данных для оценки эффективности активной мишенисовместно с коллегами проводил анализ как основной, так и дополнительных мод распада каона (Х+з, К^, Ktzi -^77 > ^27)•.

Положения, выносимые на защиту:

1. Разработка методики и проведение калибровки прототипа электромагнитного калориметра на основе 30 Сз1(Т1)-модулей с PIN фотодиодами на пучке электронов и меченых фотонов в области энергий 404−400 МэВ. Измерение параметров прототипа калориметра.

2. Разработка методики и выполнение калибровки калориметра из 768 CsI (Tl)-модулей на пучке каонов с использованием продуктов распада остановленных положительных каонов в эксперименте Е246. Получение основных параметров калориметра: энергетического разрешения, разрешения инвариантной массы 7г° и углового разрешения калориметра. Исследование долговременной стабильности параметров CsI (Tl)-модулей.

3. Исследование факторов, определяющих аксептанс Х^-распада, изучение основных источников систематических погрешностей, разработка методики и измерение эффективности остановок каонов с импульсом ~660 МэВ/с в активной мишени.

4. Измерение величины поперечной поляризации Рт мюонов и Т-нарушаю-щего параметра /т (£) в Я^-распаде.

5. Новые ограничения на параметры нестандартных моделей СР-наруше-ния: моделей с несколькими хиггсовскими дублетами, суперсимметричных и лептокварковых моделей.

Апробация работы.

Непосредственно по материалам диссертации опубликовано 9 печатных работ [92,103,104,111−115,119], кроме того, результаты исследований были неоднократно представлены автором в виде докладов, в том числе:

1) на XXXV-й Конференции «Электрослабые Взаимодействия и Теории Объединения» (Recontres de Moriond), Лез Арк, Франция, в марте 2000 г. [Ill];

2) на Международной Конференции по Физике Высоких Энергий Европейского Физического Общества (EPS НЕР-2001), Будапешт, Венгрия, в июле 2001 г. [112].

Структура и объем работы.

Диссертация состоит из 8 Глав. Во Введении (Глава 1) излагаются цель и методы исследованияраскрываются актуальность, научная новизна и практическая ценность диссертацииперечисляются положения, выводимые на защиту, и приводятся фактические данные о работе и ее апробации.

В Главе 2 рассматривается связь СРТ-, CPи Т-инвариантности в физике элементарных частиц. Важными следствиями СРТ-теоремы являются эквивалентность CPи Т-инвариантности, а также равенство масс и времени жизни частиц и античастиц. Показано, что экспериментальная точность проверок этих следствий пока не достаточно высока, что не исключает нарушения СРТ-инвариантности на уровне Ю-3 [27]. Рассмотрен ряд процессов, в которых проверяется как СР-, так и Т-инвариантность: распады нейтральных каонов, распады В-мезонов, а также поиск электрических дипольных моментов нейтрона, электрона и атомов диэлектриков (нарушающих Ти Р-инвариантность). Уникальным процессом для проверки Т-инвариантности является измерение поперечной поляризации Рт мюона в распаде К+ -> -к°1х+и {К^з), пропорциональной мнимой части отношения адронных форм факторов С одной стороны, прямой вклад Стандартной Модели в Рт пренебрежимо мал (< Ю-7), а вклады электромагнитных взаимодействий конечных состояний не превышают 10~5. С другой стороны, ряд расширений Стандартной Модели, таких как мульти-хиггсовские, суперсимметричные и лептокварковые модели предсказывают Рт на уровне 103, достижимом экспериментально. Результат единственного эксперимента по измерению непосредственно Рт, проводившегося более 20 лет назад в БЫЛ (США), не отличается от нуля: Рт = (-3.1 ± 5.3) х 10~3 [75,76].

В Главе 3 описывается экспериментальная установка для измерения поперечной поляризации мюона в распаде. Установка расположена на каонном канале протонного синхротрона КЕК (Япония) и включает в себя несколько систем: детекторы для регистрации частицполяриметрэлектроникуа также систему сбора и визуализации данных.

Каон с импульсом 660 МэВ/с, идентифицируемый с помощью черенковско-го детектора, тормозится в веществе замедлителя (алюминий и оксид бериллия), затем останавливается и распадается в активной мишени, собранной из 256 сцинтилляционных оптических волокон. Нейтральный пион из .Кдз-распада детектируется с помощью электромагнитного калориметра, собранного из 768 кристаллов CsI (Tl) с фотодиодами в качестве светоприемников. Калориметр бочкообразной формы, окружающий мишень, имеет два отверстия для исходного пучка и двенадцать вырезов для прохождения мюонов из А^з-распада. Импульс мюона определяется с помощью магнитного спектрометра на основе сверхпроводящего тороидального магнита с двенадцатью азимутально симметричными секторами, а также системы из многопроволочных пропорциональных камер и кольцевого годоскопа. После отклонения магнитным полем в один из секторов мюон тормозится в замедлителе из меди и алюминия, а затем останавливается и распадается в поглотителе, изготовленном из особо чистого алюминия. Позитроны из мюонных распадов движутся преимущественно в направлении спина исходного мюона, поэтому поперечная поляризация мюо-на измеряется по асимметрии отсчетов позитронных счетчиков, расположенных справа и слева относительно медианной плоскости данного сектора.

Главными особенностями экспериментального метода являются: а) регистрация распадов остановившихся каонов и б) азимутальная симметрия установки (12 идентичных секторов).

В Главе 4 подробно рассмотрены методы и результаты тестирования прототипа калориметраописана методика калибровки основного калориметра с помощью продуктов распада положительных каонова также приведены результаты тестирования долговременной стабильности Сз1(Т1)-модулей за пять лет эксплуатации.

Прототип калориметра, собранный из 30 Сз1(Т1)-модулей с PIN диодами в качестве фотоприемников, тестировался на пучке электронов и меченых фотонов в диапазоне энергий 100—400 МэВ. Было разработано три метода калибровки Сэ1(Т1)-модулей: 1) метод «индивидуальных пиков» — 2) метод наименьших квадратов- 3) матричный метод. Наилучшие результаты показал «метод наименьших квадратов». Основные параметры сборки Сз1(Т1)-модулей 6×5, полученные с помощью этого метода таковы: энергетическое разрешение ое = 2.7%, пространственное разрешение ах = 7.6 мм при Ее = 200 МэВ.

Основной электромагнитный калориметр собран из 768 Сз1(Т1)-модулей с PIN диодами. Для калибровки каждого модуля был разработан метод, использующий продукты распада положительных каонов. Метод заключается в том, что в ходе сеанса по набору основной статистики электронный триггер модифицируется для регистрации распадов К+ —> (Км2). Мюоны известной энергии из Л',^-рас па до в детектируются каждым Сз1(Т1)-модулем. Затем в ходе анализа отбираются специальные события, когда соседние кристаллы не были затронуты. Для этих событий для каждого Сз1(Т1)-модуля вычисляются коэффициенты калибровки. Эти коэффициенты проверяются с помощью продуктов другого распада — К+ -4 7г+7г° (К^) — Получены следующие параметры калориметра: энергетическое разрешение для энергии двух фотонов Е77 =242.5 МэВ составляет ое = 4.1% (9.9 МэВ) — разрешение по пику инвариантной массы сг77 = 5.6% (7.5 МэВ/с2) — а угловое разрешение ад = 3.1°.

Сравнение результатов калибровок, проведенных на протяжении 5 лет набоpa экспериментальных данных, показало, что деградация световыхода CsI (Tl)-модулей не превысила 9.8%, т. е. не более 2% в год.

В Главе 5 описываются методы и приводятся результаты измерения эффективности активной мишени — важного параметра, определяющего максимально возможное количество Я^з-распадов. Этот параметр определяется как отношение каонов, остановившихся в одном из сцинтилляционных волокон мишени, к числу каонов, зарегистрированных черенковским детектором. Эффективность мишени зависит от настройки параметров пучка (поперечные размеры, импульсное разрешение, наличие пионов в пучке), а также от геометрии и материала замедлителя и активной мишени. Потери каонов связаны с распадами на лету, а также с ядерными реакциями и многократным рассеянием каонов в веществе замедлителя. Применение двух методов привело к одинаковому результату: эффективность активной мишени составляет £к = 38%, что соответствует ожидаемой из Монте-Карло расчетов величине (30—40%).

В Главе 6 описывается метод и приводятся результаты измерения Т-нечетной асимметрии Ат, величины поперечной поляризации мюона Рт и Т-нечетного параметра /т (£).

В результате анализа данных 1996—2000 г. г. выделено примерно 8.3×106 А'^з-событий, причем помимо событий с тт°, восстановленным по двум фотонам (27), принимались и события только с одним зарегистрированным фотоном (I7). Сравнивались события с пионами, движущимися вперед (fwd) и назад (bwd) по отношению к исходным каонам. Основными источниками фона были более интенсивные каналы распада каонов, такие как Кц2, -^ез и случайные совпадения в поляриметре. Большую часть фона удалось подавить с помощью ограничений на кинематические параметры: импульс заряженной частицы, инвариантную массу, энергию фотона, время пролета заряженной частицы, недостающую массу, а также с помощью временной информации детекторов и вето-счетчиков. Примесь случайного фона составила примерно 8% (9%) для 27 (I7) событий, а постоянный фон в поляриметре был на уровне 114−12%. Большое внимание было уделено поиску источников возможных систематических погрешностей, которые могли бы исказить результаты измерения. Основным источником систематических ошибок является примесь компонент поляризации, не нарушающих Т-четности — продольной PL и нормальной Рн. Присутствие этих компонент создает эффект ложной поперечной поляризации за счет асимметрии и неоднородностей различных элементов экспериментальной установки. Наибольший вклад в систематическую ошибку вносили смещения поляриметра, асимметрия магнитного поля и неоднородное распределение каонных остановок. Большая часть этих вкладов компенсировалась благодаря азимутальной симметрии экспериментальной установки и применению отношения fwd/bwd при вычислении АтВ результате анализа всех данных получены следующие значения: Рт = [—1.12 ± 2.17(стат.) ± 0.90(сист.)] х Ю-3 и /т (£) = [—0.28 ± 0.69(стат.) ± 0.30(сист.)] х Ю-2, что соответствует отсутствию Г-нарушения на данном уровне чувствительности. Полученные результаты можно представить в виде ограничений на 90%-ном уровне достоверности: |РТ| < 4.29 х Ю-3 и 1тп (0 < 1−32×10~2.

В Главе 7 полученные ограничения на РТ и |/m (?)| используются для определения верхних границ параметров некоторых нестандартных моделей СР-нарушения, которые предсказывали величину Р? на уровне 10~3 -г 10~2.

Для модели с двумя хиггсовскими дублетами (2HDM) со спонтанным СР-нарушением получено сильное ограничение на величину CP-нарушающей фазы: | sin 251 < 0.10.

Для 2НБМ-модели П-го типа получено ограничение на параметр tan /3/m#± < 0.22 (ГэВ/с2)-1, где tan /3 — отношение вакуумных ожиданий хиггсовских дублетов, а тпн±- — массы заряженных хиггсовских бозонов. Это ограничение примерно в 1.8 раза сильнее оценки, полученной из измерения относительной вероятности распада в~ —> t~vt в экспериментах на LEP, CERN.

Ограничение на мнимую часть констант юкавских взаимодействий (cry*) в модели с тремя хиггсовскими дублетами (3HDM), полученное с учетом |/т (£)|, Im (aijl) < 0.05 (ГэВ/с2)" 2 х m2H+, оказывается примерно в три раза сильнее ограничения, вытекающего из вероятностей распадов В~ —> т~иТ и bч г~итХ.

Для минимальной суперсимметричной стандартной модели (MSSM), помимо tan /3/тн±-, получена оценка мнимой части отношения параметра хиггс-скварк-скварк взаимодействий As и массы скварка: Im (^) < 186. v j.

Для MSSM моделей со смешиванием скварков получено ограничение на величины элементов матриц смешивания скварков и хиггсовских бозонов на уровне Im[VH+*VDL*Vv*ym2H+ < 1.3×10−5[(ГэВ/с2)-2].

Для суперсимметричных моделей с нарушением Д-четности получена оценка верхней границы мнимой часть произведения констант связи для слептонов и скварков /тл (АЛ*), которая не превышает 1.5 х Ю-4.

Аналогичная оценка получена для мнимой части произведения констант связи двух лептокварковых моделей Im{XX*) < 1.5 х Ю-4.

В Заключении (Глава 8) приводятся основные результаты и выводы, а также выражается благодарность тем, кто оказывал помощь и содействие при проведении работы.

Общий объем работы: 119 страниц, включая 39 рисунков, 10 таблиц и список литературы, состоящий из 119 ссылок.

Глава 2.

Теоретическое обоснование и обзор экспериментальной ситуации.

В данной главе рассматриваются вопросы о том, как связаны СРТ-, CPи Т-инвариантностькак с помощью измерения поперечной поляризации мюонов в распаде Кможно получить информацию о Т-инвариантностикаковы теоретические оценки эффекта Т-нарушения в данном процессе в рамках и вне рамок Стандартной Модели и каков современный уровень экспериментальной чувствительности к данному эффекту.

Заключение

.

Одной из наиболее актуальных задач физики элементарных частиц является изучение CP-нарушающих процессов. На протяжении последних десятилетий получены важные результаты при измерении электрических дипольных моментов элементарных частиц (нейтрона, электрона и атомов) — прямого СР-нарушения в амплитуде распада нейтрального каона (Re (e'/е))] наконец, получено подтверждение CP-нарушения в системе нейтральных В-мезонов (sin 2/3). Поиск Т-нечетной поляризации мюона в /С^-распаде является независимым тестом CP-нарушения, поскольку ненулевая величина Рт на уровне, соответствующем современной экспериментальной чувствительности, предсказывается целым рядом расширений Стандартной Модели.

Данная работа посвящена измерению Т-нечетной поляризации мюона в распаде К+ —> в эксперименте с остановленными каонами. Около 8.3 миллионов 1С+3-событий было проанализировано. Нарушение Т-инвариантности не наблюдалось при нынешнем уровне экспериментальной чувствительности к Рт. Ниже перечислены основные результаты и выводы:

1. Разработана методика и проведена калибровка прототипа электромагнитного калориметра на основе 30 модулей CsI (Tl) на пучке электронов и меченых фотонов в области энергий 40-j-400 МэВ. Из трех разработанных методов наилучшие результаты получены с помощью метода наименьших квадратов: энергетическое разрешение сборки 6×5 составило (¦ое/Е7) = 2.7% для Ее = 200 МэВпространственное разрешение ах — 7.6 мм.

2. Для электромагнитного калориметра эксперимента Е246, состоящего из.

768 модулей CsI (Tl), разработана специальная методика калибровки каждого модуля с помощью продуктов и .КТ+2-распадов. Получены следующие параметры калориметра: разрешение по пику инвариантной массы составляет 7.5 МэВ/с2- энергетическое разрешение по энергии двух фотонов (ое/Е^) — 4.1% для Е77 = 242.5 МэВугловое разрешение ад = 3.1°- временное разрешение at — 3.8 не.

3. Изучение долговременной стабильности Сз1(Т1)-модулей показало, что уменьшение световыхода кристаллов за 5 лет в среднем не превысило 9.8%, т. е. меньше 2% в год, что свидетельствует о высокой стабильности параметров калориметра.

4. Разработана методика измерения эффективности остановок каонов в активной мишени. Этот параметр, зависящий от характеристик пучка, геометрии и материала замедлителя и самой активной мишени, был измерен с помощью двух различных методов и составил ?-<�¦ л- 38%.

5. В результате анализа /^-данных получены следующие значения: поперечная поляризация Рт — [—1.12 ± 2.17 (стат.) ± 0.90 (сист.)] х Ю-3- Т-нарушающий параметр 1 т (£) = [—0.28 ± 0.69 (стат.) ± 0.30 (сист.)] х10~2, что означает отсутствие нарушения Т-инвариантности на данном уровне экспериментальной чувствительности. Полученные результаты можно представить в виде ограничений на 90%-ном уровне достоверности:

РГ| < 4.29 х Ю-3 и |Im (€)| < 1−32×10″ 2.

6. Полученные значения Рт и 1тп (£) позволяют ограничить параметры ряда нестандартных моделей CP-нарушения. Для 2НБМ-модели П-го типа получено ограничение на параметр tan /?/m#± < 0.22 (ГэВ/с2)-1 (90%-й уровень достоверности), где tan/? — отношение вакуумных ожиданий хиггсовских дублетов, а тпн±- — массы заряженных хиггсовских бозонов. Это ограничение примерно в 1.8 раза сильнее оценки, полученной из измерения относительной вероятности распада В~ т~ит в экспериментах на LEP, CERN.

Ограничение на мнимую часть констант юкавских взаимодействий (cry*) в модели с тремя хиггсовскими дублетами (3HDM), полученное с учетом |/m (?)|, /m (ai7*) < 0.05 (ГэВ/с2)-2 х т2 + (90%-й уровень достоверности), оказывается примерно в три раза сильнее результатов измерения вероятностей распадов В~ -4 г~ит и b —у т~итХ в экспериментах LEP, CERN.

7. Для минимальных суперсимметричных стандартных моделей со смешиванием скварков получено ограничение на величины элементов матриц смешивания скварков и хиггсовских бозонов (90%-й уровень достоверности):

Im[VH+*VDL*VUR/m2H+ < 1.3×10−5[(ГэВ/с2)-2].

Для суперсимметричных моделей с нарушением Д-четности получена оценка верхней границы мнимой части произведения констант связи слепто-нов и скварков с фермионами Im (АЛ*) < 1.5 х Ю-4. Аналогично, для лептокварковых моделей двух типов получена оценка верхней границы мнимой части произведения констант связи лептокварков с фермионами Im (XX*) < 1.5 х Ю-4.

В заключение выражаю глубокую признательность моему научному руководителю — Ю. Г. Куденко — за постановку задачи, полезные советы и критические замечания при подготовке диссертации, а также за создание творческой атмосферы в нашем научном коллективе.

Я благодарен В. М. Лобашеву, В. А. Матвееву, В. А. Рубакову и Л. В. Кравчуку за постоянное внимание и всестороннюю поддержку эксперимента Е246 на протяжение всего срока его подготовки и проведения.

Эта работа была бы невозможной без энергии и опыта Дж. Имазато, А. Ивашкина, О. Минеева, чей вклад в создание экспериментальной установки трудно переоценить.

Выражаю искреннюю благодарность И. Куно, А. Хотянцеву, В.П. Ефро-синину, Е. Шабалину, С. Шимизу, Т. Иокои, М. Аоки, К. Хорие, Ю. Игараши, Т. Икеда, П. Депомье, Д. Макдональду, М. Хасиноффу, М. Блекеру, Ч. Рангача-рюлу, К. Миндасу, М. Григорьеву, А. Левченко, В. Анисимовскому, М. Алиеву, Н. Ершову и другим сотрудникам ИЯИ РАН и КЕК за помощь при подготовке и проведении эксперимента Е246.