Квазиоптический метод исследования магнитного резонанса
В приборах ММВ диапазона, построенных на базе ОР, во внутреннее поле резонатора, как правило, помещаются различного рода объекты. В радиоспектроскопии магнитного резонанса — это исследуемые вещества. Диэлектрические и магнитные свойства последних, в общем случае описывающиеся тензорами диэлектрической и магнитл л ной проницаемоетей б, ju, могут существенным образом изменять поляризационные… Читать ещё >
Содержание
- Глава I. Исследование спектральных свойств квазиоптических ОР в ММВ
- 1. 1. Экспериментальное и теоретическое исследование дифракционных явлений в ОР
- 1. 2. Исследование влияния цилиндрических экранов на поляризационные свойства дифракционных полей в
- 1. 3. Анизотропный диэлектрик в ОР
- Выводы
- Глава 2. Квазиоптический радиоспектрометр магнитного резонанса миллиметрового диапазона
- 2. 1. Анализ основных характеристик квазиоптической резонансной ячейки радиоспектрометра в коротковолновой части ММВ диапазона
- 2. 2. Исследование влияния эффекта резонансного парамагнитного вращения на разрешающую способность квазиоптического радиоспектрометра
- 2. 3. Основные характеристики квазиоптического радио-спектрометра-релаксометра для исследования магнитного резонанса в ММВ диапазоне
- Выводы
- Глава 3. Исследование спектральных и релаксационных свойств веществ поляризованных ядерных мишеней в коротковолновой части ММВ диапазона
- 3. 1. Стабильность и спектральные характеристики комплексов Сг
- 3. 2. Изучение релаксационных процессов в стабильных комплексах L-г при низких температурах
- 3. 3. Механизм динамической поляризации ядер в растворах стабильных комплексов
- Выводы
Квазиоптический метод исследования магнитного резонанса (реферат, курсовая, диплом, контрольная)
Интенсивное развитие физики и техники миллиметровых (ММВ) и субмиллиметровых волн открыло перспективные направления в физических исследованиях. Область применения ММВ довольно широка и распространяется от изучения поведения мнимой и действительной частей диэлектрической проницаемости, в зависимости от частоты, методами ЛОВ и лучеводной спектроскопии [1−4] до исследования биологических объектов и полярных жидкостей [5], радиолокации различных подстилающих поверхностей [6−8], изучения явлений плазменных колебаний и диагностики плазмы [9−12], создания динамически поляризованных ядерных мишеней [13 — 14] .
Значительный научный и практический интерес среди новых направлений исследований с применением ММВ представляет спектроскопия магнитного резонанса. Известно, что повышение рабочей частоты радиоспектрометров в принципе должно приводить к улучшению основных характеристик: чувствительности (минимально обнаруживаемого количества парамагнитных центров) и разрешающей способности. Чувствительность спектрометров электронного парамагнитного резонанса (ЭПР) пропорциональна о/*, где оС принимает значение от -½ до -9/2 в зависимости от условий регистрации [15]. Разрешающая способность, как следует из условий магнитного резонанса (У — рабочая частота, у — гиромагнитное отношение, //- напряженность магнитного поля) возрастает с увеличением поляризующих магнитных полей, поскольку парамагнитные центры различной природы, отличающиеся величиной гиромагнитного отношения упри фиксированной частоте, разнятся по значениям величин резонансных полей тем больше, чем больше величина этих полей. Величины-факторов для большинства органических радикалов [16] отличаются незначительно при ширине линий отдельных компонент спектра (10″- 10″ ^)Т > что приводит к неразрешимости их спектров. Естественно, такая ситуация, возникающая в хорошо освоенном 3-сантиметровом диапазоне длин волн, приводит в ряде случаев к невозможности получения необходимых данных из спектральных измерений. Подобное положение возникает и тогда, когда изучаются спектры от слабо анизотропных веществ в порошках и замороженных растворах [17−18]. Повышение разрешающей способности радиоспектрометров за счет перехода в коротковолновую область ММВ диапазона в большинстве случаев обеспечивает надежную интерпретацию и обработку спектров от различных парамагнитных центров [19−23], в особенности, если ширина линий индивидуальных компонент не возрастает с ростом частоты.
Важное место в спектроскопии магнитного резонанса в ММВ занимают исследования в области динамической поляризации ядер (ДЛЯ). В настоящее время эти работы получили широкое развитие в области создания и разработки высокополяризованных ядерных мишеней, применяемых для проведения фундаментальных исследований спиновой зависимости ядерных сил в опытах по рассеянию элементарных частиц [24−27). Известны три основных механизма, обеспечивающих ДЛЯ: солид-эффект, электронно-ядерная кросс-релаксация, динамическое охлаждение. Все эти эффекты сводятся к передаче ядерным спинам кристаллической решетки высокой электронной спиновой поляризации парамагнитной примеси вещества мишени. Различие между ними состоит в способе получения ДЛЯ и числе частиц, участвующих в элементарном акте передачи поляризации. Солид-эффект — простейший механизм ДЛЯ, наблюдающийся, в основном, в том случае, когда спектральные линии ЭПР от запрещенных и разрешенных переходов полностью разрешены. Детальное описание этого эффекта приведено в [24,28−31]. Механизм ДЛЯ, обусловленный электронно-ядерной кросс-релаксацией, впервые введен в рассмотрение в [32] и впоследствии более подробно изучен в [29, 33, 34]. Он характерен для однородно-уширенных линий и в чистом виде встречается довольно редко. Динамическое охлаждениенаиболее сложный механизм ДЛЯ, требующий учета коллективного взаимодействия электронных спинов образца. Этот механизм, введенный впервые Кожушнером [35] и изученный в работах [29, 36- 38], играет решающую роль во многих практических случаях применения ДЛЯ в поляризованных ядерных мишенях.
Из наиболее общих представлений о ДЛЯ следует, что величина максимально достижимой ядерной поляризации возрастает с увеличением отношения ^/Т (где V — частота накачки электронной спиновой системы, Т — температура). Поэтоцу именно в коротковолновой части ШВ диапазона при сверхнизких температурах (0,1- 0,04)К возможно получение практически 100% поляризации ядер [29,39,40] .
В качестве рабочих веществ поляризованных ядерных мишеней в основном применяются двойные спирты с различными парамагнитными добавками, причем величина максимально достижимой ядерной поляризации в значительной степени определяется параметрами электронной спиновой системы. В настоящее время в виде парамагнитной примеси используются: радикал порфирексида [41], комплекс Cx* [42,43], стабильный комплекс НМВА Сг [44], ЕНВА. Сг [45] и др. Все эти вещества обладают теми или иными недостатками. Так комплекс Сг чрезвычайно нестабилен и неудобен при практическом применении. Комплекс НМВА Сг стабилен, но в то же время дает несколько более широкую, чем комплекс Сг, линию поглощения ЭПР. Поиск новых парамагнитных добавок, которые были бы удобнее в работе с поляризованными ядерными мишенями, обладали высокой стабильностью в растворах двойных спиртов и, кроме того, давали достаточно узкую линию поглощения ЭПР, является актуальной и важной задачей.
Физические исследования процессов ДЛЯ позволяют создавать надежную базу для разработки новых веществ поляризованных ядерных мишеней. Они дают возможность непосредственно проверять предсказания теории, стимулируя тем самым дальнейшие фундаментальные исследования в области магнитного резонанса. В большинстве случаев изучение и идентификация механизмов ДНЯ затруднена наличием сильного неоднородного уширения линии ЭПР. При этом проявление различных механизмов становится сходным между собой [29]. В этом случае существует несколько основных подходов исследований [46−50]. Наиболее эффективным методом для надежной идентификации физической картины является измерение формы наблюдаемой линии поглощения ЭПР в условиях ДЛЯ [29]. Такие эксперименты, однако, не нашли широкого применения из-за нелинейных искажений при регистрации линий поглощения в низких температурах на высоких частотах. Более приемлемым является метод изучения, основанный на исследовании спектральных характеристик и динамических явлений, происходящих в электронной спиновой системе при hsf > ИТ, а также прямые измерения распределения ядерной поляризации.
В процессе получения ДЛЯ в неоднородно уширенных линиях важную роль играют динамические явления распространения насыщения в электронной спиновой системе по контуру линии. Теоретический анализ этих явлений при низких температурах дан в работах [51- 54], однако экспериментальные данные по этому вопросу до настоящего времени отсутствовали.
Для проведения широкого круга спектроскопических исследований в коротковолновой части ММВ диапазона требуется выполнение следующих условий: наличие элементной базы, источников излучения, магнитных систем, обеспечивающих однородные магнитные поля большой величины (до 7 Т). Особое внимание следует обратить на разработку электродинамической системы, обеспечивающей взаимодействие высокочастотного магнитного поля с веществом.
В настоящее время созданы генераторы СВЧ коротковолновой части ММВ диапазона: клистроны, лампы обратной волны, генераторы дифракционного излучения [84]. Генераторы дифракционного излучения позволяют получать высокочастотное излучение с уникальными характеристиками: высокой стабильностью, чистым фурье-спектром, достаточной для насыщения линий ЭПР мощностью, широким диапазоном частотной перестройки. Поэтому такие генераторы наиболее пригодны для применения в магнитных радиоспектрометрах ММВ диапазона. Разработаны сверхпроводящие магнитные системы с высокой однородностью и значительными по величине магнитными полями (до 10 Т).
Несмотря на то, что в ММВ диапазоне уже были созданы радиоспектрометры, вопрос об эффективной резонансной ячейке остается открытым. Так в работах [56,57] рассматривались нерезонансные системы, при которых исследуемое вещество помещалось в волновод. Однако в этом случае чувствительность радиоспектрометра мала. В [58,59] применяется сверхразмерный многомодовый цилиндрический резонатор. Хотя добротность такого резонатора достаточно высока (Q ~ 2*10^) [58], коэффициент заполнения оказывается чрезвычайно малым (< 10″ ^). Элементарные оценки чувствительности радиоспектрометров с таким и объемным одномодовым резонаторами показывают, что применение сверхразмерного резонатора приводит к ухудшению чувствительности.
Одномодовый объемный резонатор использовался в радиоспектрометре 2-миллиметрового диапазона [16]. Причем, несмотря на ухудшение добротности резонансной системы (Q ~ 500), переход в ММВ диапазон значительно улучшил чувствительность такого радиоспектрометра (/145*10^(^4.)) по сравнению с радиоспектрометрами в хорошо освоенном сантиметровом диапазоне длин волн.
Существует еще один подход к созданию резонансной ячейки радиоспектрометра — это применение открытых резонансных систем, которые обладают следующим преимуществом: существенно облегчается проведение экспериментов, которые требуют введения в исследуемое вещество дополнительного излучения — на радиочастоте (высокочастотная модуляция магнитного поля, насыщение линий ядерных переходов, измерение ядерной поляризации), на частотах оптического диапазона (оптическая накачка энергетических уровней), а также пучков элементарных частиц (для изучения радиационной стойкости материалов). Кроме того, при переходе в область субмиллиметровых длин волн характеристики ОР не ухудшаются.
Ранее в радиоспектрометрах использовался ОР в качестве резонансной ячейки. Так, в [60] для этой цели использовался бикони-ческий ОР, а в [61−67] - полусимметричный ОР. Величина коэффициента связи ОР с передающей линией для различных типов элементов связи исследовалась в [68,69]. В этих работах подчеркивались преимущества ОР как резонансной ячейки радиоспектрометра: высокая величина добротности (Q^ 5*10^), удобные геометрические размеры. Однако для применения ОР в радиоспектрометрах первостепенное значение имеет коэффициент заполнения резонатора изучаемым веществом. Для ОР с большими радиусами кривизны сфео рических отражателей он оказывается небольшим /? ^ 10. Поэтому выигрыш в добротности не компенсирует уменьшение величины?. Хотя, даже по грубым оценкам, чувствительность радиоспектрометра с таким резонатором оказывается незначительно хуже, чем для радиоспектрометра с объемным резонатором.
Создание эффективной резонансной ячейки открытого типа для радиоспектрометра требует проведения систематических исследований таких основных характеристик этих резонаторов, как коэффициент заполнения 0Р изучаемым веществом и его добротность. Кроме того, необходимо оптимизировать форму отражателей 0Р с учетом влияния образцов на внутреннее резонансное поле и определить оптимальную геометрию исследуемых веществ. С другой стороны, при прохождении линии поглощения магнитного резонанса наблюдается эффект резонансного парамагнитного вращения плоскости поляризации [68−73], который приводит к снятию вырождения в спектре резонатора (аксиально-симметричный 0Р), вследствие чего при регистрации линий ЭПР появляются искажения. Поэтому для проведения достоверных измерений ширины и формы линий спектра магнитного резонанса с помощью радиоспектрометров с аксиально-симметричным 0Р требуется определить величину возникающих искажений и найти пути их устранения.
Для применения 0Р в радиоспектрометрах прежде всего необходимо изучить пространственную структуру внешних резонансных электромагнитных полей. В [76] рассматривались вопросы, связанные с соответствующим выбором геометрии отражателей для обеспечения как разрежения спектра колебаний, так и концентрации электромагнитного резонансного поля в центре резонатора [77]. В работах [78,79] исследовались спектральные характеристики 0Р в случае, когда не выполняется условие (А — волновое число, а — размер апертуры). Строгая постановка задачи дифракции о свободных и вынужденных колебаниях двумерного резонатора при возбуждении его магнитным диполем дана в [78]. Теоретическое рассмотрение дифракционной задачи для резонансных систем с малыми апертурами проведено в [80,81]. Физическая картина формирования колебаний 0Р, образованного параллельными лентами, иселедовалась в [82]. Вопросы, связанные с экспериментальным изучением влияния внутренних и внешних неоднородностей на свойства ОР, приведены в [83]. Однако практически не проводились экспериментальные исследования свойств ОР в случаях, когда размеры апертур зеркал малы. Резонансная ячейка в радиоспектрометрах должна размещаться в ограниченных объемах. Причем ограничения на геометрические размеры ОР вызваны тем, что резонатор радиоспектрометра вместе с исследуемым веществом помещается в магнитную систему. Создание больших объемов, в которых поле достаточно однородно, является сложной технической задачей. Поэтому необходимым становится проведение исследований ОР с малыми размерами апертур зеркал. Уменьшение апертур отражателей должно привести к значительному влиянию краевых эффектов на спектральные и поляризационные свойства резонаторов. А так как ОР при этом размещается в замкнутом объеме (стенки криостата, каркас сверхпроводящего соленоида и т. д.), то необходимы также и исследования внешних дифракционных полей резонатора как с учетом влияния экранирующих поверхностей, так и без них.
В приборах ММВ диапазона, построенных на базе ОР, во внутреннее поле резонатора, как правило, помещаются различного рода объекты. В радиоспектроскопии магнитного резонанса — это исследуемые вещества. Диэлектрические и магнитные свойства последних, в общем случае описывающиеся тензорами диэлектрической и магнитл л ной проницаемоетей б, ju, могут существенным образом изменять поляризационные и спектральные характеристики ОР. Естественно, при использовании ОР для изучения явления магнитного резонанса н) Впервые экспериментальные исследования дифракционных полей в ОР были проведены в начале 70-х годов в работах А.А.Вер-тия. необходимо знать, к каким изменениям внутренних полей OP, а также спектра его колебаний приведет помещение в их объем маг-нитодиэлектриков. В оптическом диапазоне длин волн проведено достаточно полное изучение [85,86] влияния различного сорта анизотропных элементов на спектральные и поляризационные характеристики колебаний ОР. В ММВ диапазоне влияние анизотропных элементов на свойства ОР практически не исследовалось. В [87−88] рассматривается ОР в ММВ диапазоне с диэлектрическими слоями, а в [89] изучается влияние диэлектрика на собственные частоты резонансных колебаний. Однако в этих работах не учитывается тот факт, что изучаемые в радиоспектроскопии вещества проявляют анизотропию магнитных свойств.
Настоящая диссертационная работа посвящена развитию квазиоптического метода радиоспектроскопии магнитного резонанса в коротковолновой части ММВ диапазона длин волн.
Цель работы заключается в создании и развитии метода исследования магнитного резонанса в ММВ диапазоне длин волн на основе квазиоптического резонатора и его применения для изучения спектральных и релаксационных характеристик веществ поляризованных ядерных мишеней.
Структура работы. Диссертация состоит из введения, трех глав, заключения и приложений.
Основные результаты, полученные в диссертационной работе, заключаются в следующем:
I. В большинстве приборов ММВ диапазона, использующих открытые резонансные системы, резонатор помещается в металлический экран (корпус ГДИ, стенки соленоида в радиоспектрометре и т. д.). Поэтому с целью эффективного применения ОР в приборах ММВ диапазона, в частности в радиоспектрометрах, изучены внешние дифракционные поля ОР, а также влияние металлических экранов на спектральные свойства резонаторов. В результате экспериментального исследования и численного расчета пространственной структуры внешних дифракционных полей ОР на основном и высших типах колебаний выяснено, что:
I.I. ОР имеет внешнее дифракционное поле, обладающее сложной пространственной поляризационной структурой. Причем. симметрия ближнего дифракционного поля на ортогональных компонентах различна. Для основной поляризации она совпадает с координатными осями системы, связанными с направлением возбуждающего поля. Для кросс-поляризованного поля оси симметрии развернуты на 45° по отношению к осям симметрии поля на основной поляризации. Симметрия пространственного распределения дифракционного поля не нарушается при помещении ОР в соосный цилиндрический экран.
1.2. Диаграммы направленности дифракционных полей ОР для основного и высших типов колебаний имеют общие характерные черты: а) основное излучение сосредоточено вблизи оси резонатора — б) поле на кросс-поляризованной компоненте принимает минимальное значение в направлении оси системыв) уменьшение радиуса апертуры зеркал ОР приводит к увеличению ширины центрального лепестка диаграмм направленности и уменьшению количества боковых лепестков. Однако уровень дифракционного излучения из ОР, возбужденного на высших типах колебаний, существенно выше, чем из ОР, возбужденного на основном типе колебаний.
1.3. При отношении djR.
2. В большинстве случаев в радиоспектроскопии магнитного резонанса исследуются магнитные свойства диэлектриков. В связи с этим в работе изучено влияние диэлектрических слоев — как изотропных, так и анизотропных — на спектральные и поляризационные характеристики ОР.
2.1. В результате проведенных исследований разработаны: а) способ, позволяющий идентифицировать тип анизотропии методом круговых диаграммб) метод измерения диэлектрической проницаемости тонких пленок и определения величины ее анизотропии.
2.2. Эффект резонансного парамагнитного вращения, присущий явлению ЭПР в резонансных ячейках радиоспектрометров открытого типа, приводит к изменению спектра ОР, что в свою очередь ухудшает разрешающую способность прибора. Применение специальной кюветы с анизотропным диэлектриком позволяет использовать систему автоматической подстройки частоты, исключающую искажения формы линий поглощения.
3. В работе проведены экспериментальные и теоретические исследования электродинамических свойств ОР — резонансной ячейки спектрометра магнитного резонанса. Выяснено, что:
3.1. Конфигурация отражателей ОР и расстояние между ними должны быть такими, что d/R = 0*0,5. Причем при малых размерах апертур (ко^ 30) для достижения максимальной абсолютной и концентрационной чувствительности необходимо выбирать величину.
C/IR+ 0,2.
3.2. При использовании в радиоспектрометре полусимметричного ОР исследуемое вещество (либо кювету с ним) следует располагать вблизи плоского отражателя, а в случае симметричного резонатора — в области горловины пучка. При этом изучаемый образец должен иметь форму тонкого диска (I).
3.3. Если размеры исследуемого образца оказываются меньше диаметра пятна поля на зеркале ОР, необходимо использовать плоское зеркало с подвижным поршнем в центре. Диаметр поршня должен быть примерно равен диаметру образца.
4. Проведенные исследования электродинамических свойств ОР, а также оптимизация его параметров позволили разработать квазиоптический радиоспектрометр магнитного резонанса, работающий в коротковолновой части ММВ диапазона длин волн. Концентрационная чувствительность созданного радиоспектрометра существенно лучше (3,3*10® (п.ц.) смэ1 при Т = 4,2°К), чем у спектрометра с резонансной ячейкой в виде объемного резонатора. Абсолютная чувствительность оказывается одного порядка для спектрометров с 0Р и объемными резонаторами.
5. На базе разработанного квазиоптического радиоспектрометра проведены исследования спектральных и релаксационных характеристик растворов стабильных комплексов Сг — веществ для поляризованных ядерных мишеней в коротковолновой части миллиметрового диапазона. Установлено, что:
5.1. Форма линии поглощения ЭПР замороженных растворов неоднородно уширена за счет аксиальной анизотропии дфактора. Величина е i изученных комплексов лежит в водит к улучшению временной стабильности комплексов в растворах в 2−3 раза, уменьшению величины анизотропии рфактора.
5.3. Релаксационный процесс в замороженных растворах комплексов Сг определяется двумя механизмами: спин-решеточной релаксацией и спектральной диффузией в контуре линии поглощения.
5.4. Основным механизмом процесса, обеспечивающего динамическую поляризацию ядер, является динамическое охлаждение диполь—дипольного электронного резервуара.
Дальнейшую программу исследований в области радиоспектроскопии ММВ диапазона можно сформулировать следующим образом:
I. В области разработки резонансных ячеек радиоспектрометров на базе ОР представляется перспективным проведение исследований по следующим направлениям:
1.1. Изучение электродинамических свойств малогабаритных ОР с цилиндрическими зеркалами.
1.2. Разработка резонансных ячеек радиоспектрометров с распределенными элементами связи. Применение таких элементов связи становится актуальным при использовании ОР с малыми апертурами зеркал.
1.3. Создание радиоспектрометров магнитного резонанса на базе ОР, реализующих метод двойного электронно-ядерного резонанса (ОР с радиочастотным контуром в виде двойной дифракционной решетки).
1.4. Повышение чувствительности радиоспектромттров за счет пределах.
5.2.
Введение
краун-эфира в стабильные комплексы Сг прииспользования эффекта резонансного парамагнитного вращения. Создание спиновых индукторов на базе ОР.
2. В области исследования релаксационных явлений и процессов ДЛЯ:
2.1. Проведение экспериментального изучения температурных зависимостей длины спектральной диффузии в области h^/h Т = 0,5 «¦ 10. Такие исследования позволят проверить теоретически предсказанный экстремум этого параметра при h^/'кТ- 1,53.
2.2. Изучение взаимодействий между электронными и ядерными спиновыми системами в области сверхнизких температур в коротковолновой части миллиметрового диапазона.
2.3. Исследование новых классов веществ с целью их применения в поляризованных ядерных мишенях. Например, в веществах, где парамагнитные центры обусловлены радиационными дефектами.
2.4. С целью определения оптимальных концентраций комплексов Сг (НМВА) в растворах дейтерированных многоатомных спиртов целесообразно проведение комплексных исследований их спектральных и релаксационных характеристик.
В заключение считаю своим приятным долгом выразить благодарность научному руководителю — старшему научному сотруднику, кандидату физико-математических наук А. А. Вертию за постановку задачи, постоянное руководство при ее выполнении, а также академику АН УССР, профессору В. П. Шестопалову за консультации и обсуждение результатов исследований.
ЗАКЛЮЧЕНИЕ
.
В диссертационной работе на основании подробного изучения электродинамических свойств ОР развит квазиоптический метод исследования магнитного резонанса в коротковолновой части ММВ диапазона длин волн. На базе разработанного квазиоптического радиоспектрометра проведены комплексные исследования спектральных и релаксационных характеристик веществ поляризованных ядерных мишеней при условиях И > ИТ.
Список литературы
- Bystrov V.P., Irisova K"A., Kozlov G.V. et. al. Spectrometer for solid state investigations. — Proceed" of the Third International Conference on Submillimeter Waves Surrey, England, 1978, p. 167−168.
- Кононенко В.JI., Мальцев В. И. Диэлектрические характеристики водных растворов ацетона, диоксана, диметилсульфаксида в субмиллиметровой области спектра. М., 1981 (препринт / АН СССР: ФИАН, № 116).
- Девятков Н.Д. Взаимодействие миллиметрового излучения с биологически активными соединениями и полярными жидкостями. -Радиотехника и электроника, 1978, т.23, № 9, с. 1882.
- Мериакри В.В. Лучеводная спектроскопия субмиллиметрового диапазона и ее применение для исследования диэлектрическихи магнитных материалов: Автореф.дис.. докт.физ.-мат.наук. Москва, 1977. — 35 с.
- Андреев Г. А., Киритов В. П. Рассеяние миллиметровых волн земными покровами. В кн.: П Всесоюз.симп. по мм и субмм волнам (Харьков, 1978 г.): Тез.докл. Харьков: Ротапринт ИРЭ
- АН УССР, 1978, т.2, с.140−141.
- Reinwater J.H. Radiometers: Electronic eyes that see noise.
- Microwaves, 1978, v. 17, N 9, P. 58−62.
- Hayes D.T., Lammers U.H.W., Marr R.A. Multipath propagationof MM waves over snow covered terrain. — Int. URSI Symp. 1980, Electromagnetic Waves, Munich, 1980, Munchen, 1980, 244 B/I — 244 B/3.
- Бразис P.С., Пожела Ю. К. Активные взаимодействия электромагнитных волн с полупроводниковой плазмой. В кн.: 3-й Вее-союз.симп.по мм и субмм волнам (Горький, 1980 г.): Тез.докл. Горький: Ротапринт ИПФ АН СССР, 1980, с.215−216.
- Москалев И.Н., Стефановский A.M. Измерение пространственного распределения плотности плазмы с помощью открытого бочкообразного резонатора. Журн.тех.физ., 1972, т.42, № 6,с.1224-- 1234.
- Москалев И.Н. Распространение резонаторного метода определения плотности плазмы и ее распространение на большие концентрации и объемы. Журн.тех.физ., 1976, т.46,№ I, с.90−108.
- Воронин А.В., Кузнецов В. М., Тумакаев Г. К. Измерение концентрации электронов в плазме с помощью субмиллиметрового интерферометра с делением волнового фронта. Журн.тех.физ., I9SI, т.51, № II, с.2299−2301.
- Киселев Ю.Ф. Динамическая поляризация протонов при сверхнизких температурах: Автореф.дис.. физ.-мат.наук. Дубна, 1979. — 16 с.
- Пул Ч. Техника ЭПР-спектроскопии. М.: Мир, 1970. — 357 с.
- Гринберг О.Я., Дубинский А. А., Оранский Л. Г. и др. Спектроскопия ЭПР в миллиметровом диапазоне длин волн. В кн. :
- Нетепловые эффекты миллиметрового излучения. М.: 1981, с. 42 — 74.
- Интерпретация сложных спектров / Г. М. Жидомиров, Я. С. Лебедев, С. Н. Добряков и др. М.: Наука, 1975. — 170 с.
- Блюменфельд Л.А., Воеводский В. В., Семенов А. Г. Применение ЭПР в химии. Изд-во СО АН СССР, Наука, 1962. — 412 с.
- Гринберг О.Я., Дубинский А. А., Шувалов В. Ф. и др. Спектрометр ЭПР в 2-миллиметровом диапазоне. Докл. АН СССР, 1976, т.230, № 4, с. 804.
- Grinberg O.Ya., Dybinsky A*A, Moravsky А.Р. et. al. 2 mm wave band ESR of ROg radicals. Proceed. 20-Congress Ampere С Tallin, 1978): Berlin, Heidelberg, New-York, Springer-Verlag, 1979″ P. 571.
- Галкин А.А., Гринев Г. Г., Курочкин В. И., Немченко Э. Д. Резонансный радиодефектоскоп двухмиллиметрового диапазона для низкотемпературных исследований. Дефектоскопия, 1976, № 4, с.121−124.
- Lebedev Ya.S. Submillimeter magnetic resonance in chemical physics. Proceed. 20 Congress Ampere (Tallin, 1978): Berlin, Heidelberg, New-York, Springer — Verlag, 1979″ P*567#
- Дкефрис К. Динамическая ориентация ядер. М.: Мир, 1965. -319 с.
- Derkach A. Ya, Zhebrovskij Yu. V*, Karnaukhov I.M. et. al# Positive pion production from polarized protons by linearly polarized proton in the energy range 280−420 MeV Nucl.-Phys., 198I, p. 397−413.
- Беляев А.А., Гетьман B.A., Горбенко В. Г. и др. Поляризационные параметры IL, Т и Р для реакции в интервале энергий фотонов 280−450 МеВ. В кн.: Вопросы атомной науки и техники. Серия: Общая ядерная физика, 1982, вып.1 (19), с.3--9.
- Беляев А.А., Гетьман В. А., Горбенко В. Г. и др. Исследованием- реакции на поляризованных протонах. Ядернаяфизика, 1982, т.35, № 2, с.373−375.
- Абрагам А. Ядерный магнетизм. М.: Изд-во иностр.лит., 1973. — 475 с.
- Ацаркин В.А. Динамическая поляризация ядер в твердых диэлектриках. М.: Наука, 1980. — 195 с.
- Хуцишвили Г. Р. Эффект Оверхаузера и родственные явления. -Усп.физ.наук, I960, т.71, с. 9.
- Буишвили Л.Л., Звиадзе М. Д., Хуцишвили Г. Р. Квантовостатис-тическая теория динамической поляризации ядер в случае неоднородно уширенных линий ЭПР. ЖЭТФ, 1968, т.54, № 3, с. 876.
- Кессених А.В., Маненков А. А. Динамическая поляризация ядер при насыщении неоднородно уширенных линий электронного парамагнитного резонанса. ФТТ, 1963, т.5, № 4, с.1143−1146.
- Buishvili L.L., Zviadadze M.D., Porina K. Relaxation and nuclear dynamic polarization in the case of inhomogeneous EPR broadelug. Phys. State Solid (b), 1972, v.54, N2, pe40I-412.
- Hwang C.F., Hill D.A. lew effects un dynamic polarization.-Phys. Rev. Lett. 1967, v. I8, p. II0-II2.
- Кожушнер M.A. Поляризация ядер методом динамического охлаждения. ЖЭТФ, 1969, т.56, № I, с.246−255.
- Кожушнер М.А., Провоторов Б. Н. К теории динамической поляризации ядер в кристаллах. ФТТ, 1964, т.6, № 5,с.1472−1475.
- Boer W., liinikovsky Т.О. Dynamic proton polarization in pro-pannedid below 0,5 K. lucl. Instrum. and Met., 1974, v.114, I 3, P*4−95−4-98.
- Борисов H.C., Бунятова Э. И., Киселев Ю. Ф. и др. Протонная замороженная мишень. Дубна, 1976. — 17 с. (препринт / ОИЯИ, № 13- 10 257).
- Mango S., Runolfsson 0, Borgini М. A butanol polarized proton target. Hucl. Instrum. and Met., 1969″ v. 72, U I, p.45−50.
- Glattli H., Odehnal M., Ezratty I. et al. Polarization dyna-mique des protons dans Le Glycol Ethylique. Phys. Lett., 1969, v. A29, * 5, p.250 251.
- Be Boer В., Dynamic orientation of nuclei at low temperatures. Preprint CERH, H 74 — II, Geneva, 1974, 98p.
- Krumpole M., De Boer B.G., Rocek I. A stable chromium (V) compound synthesis properties, and crystal structure of potassium Bis (2-hydroxy-2-methylbutyrato) oxochromate (V) mo-nohydrate. Journ. of the Amer. Chamical Soc., 1978.
- Hiinikovski Т.О. Recent development in polarized targets at CERH. CERN, Geneva, Switzerland, Reprinted from AIP Conference Proceed. H 51″ p.62−69″
- Ацаркин В.A., Васнева Г. А., Новиков Е. А. Исследование механизма динамической поляризации ядер методом двухчастотной накачки. ЖЭТФ, 1975, т.68, вып.4, с.1491−1499.
- Ацаркин В.А., Мефед А. Е., Родак М. И. Связь электронных спин-спиновых взаимодействий с поляризацией и релаксацией ядер в рубине. -ЖЭТФ, 1968, т.55, вып.5(П), с.1671−1686.
- Ацаркин В.А., Родак М. И. Температура спин-спиновых взаимодействий в электронном парамагнитном резонансе. Успех.физ.наук, 1972, т.107, вып. I, с.3−27.
- Atsarkin V.A., Vasneva G.A., Mefed А.Е., Ryabushkin O.A. The enhanced longitudinal susceptibility effect (ELSE) and its applications in magnetic resomance. Bulltin of Magnetic Resonance, 1980, v. I, К 5, p.159 — 156″
- Borghini M., Scheffler K. Experimental edidence for dynamic nuclear polarization by cooling of electron spin-spin interactions. Phys. Rev. Lett., 1971, v. 26, H 22, p.1562−1565.
- Буишвили Л.Л., Гиоргадзе Н. Г., Давитулиани А. А. О насыщении неоднородно уширенной линии ЭПР при низких температурах. -ЖЭТФ, 1974, т.67, вып. I (7), с.161−167.
- Абесадзе Т.Ш., Буишвили Л. Л. Спектральная диффузия при низких температурах. §-ТТ, 1976, т.8, с.2158−2161.
- Абесадзе Т.Ш. Кросс-релаксация и спектральная диффузия при низких температурах: Автореф.дис.. канд.физ.-мат.наук. -Тбилиси, 1978. 14 с.
- Александров И.В. Теория магнитной релаксации. М.: Наука, 1975. 399 с.
- Кочелаев Б.И., Нигматулин P.P. К теории насыщения парамагнитного резонанса в твердом теле при низких температурах. -ФТТ, 1972, т.14, № II, с.3413−3419.
- Санина В.А., Мандель B.C., Гуревич А. Г., Головенчик Е. И. Спектрометр для исследования антиферромагнитного резонанса в двухмиллиметровом диапазоне СВЧ. ПТЭ, 1968, № 2, с.133- 136.
- Кочарян К.Н., Мирзаханян А. А. Чувствительный ЭПР-спектрометр миллиметрового диапазона. Изв. АН Армянской ССР, Физика.1976, № II, с.484−488.
- Лукин С.Н., Немченко Э. Д., Оранский Л. Г. Резонатор миллиметрового диапазона для спектрометра ЭПР. ПТЭ, 1974, № 4, C. II6-II7.
- Буланый М.Ф., Привалов Е. Н. Применение биконических резонаторов в радиоспектрометрах ЭПР. Материалы и приборы радиоэлектрон., Днепропетровск, 1982, с.161−165.
- Барчуков А.И., Прохоров A.M. Экспериментальное исследование дисковых резонаторов в миллиметровом диапазоне длин волн. -Радиотехника и электроника, 1959, т.4, № 12, с.2094−2095.
- Зверева Г. А., Ирисова Н. А., Мандельштам Г. С., Прохоров A.M. Исследование ЭПР иона 2 в коротковолновой части субмиллиметрового диапазона. Докл. АН СССР, 1970, т.193,№ 4, с.791- 794.
- Виноградов Е.А., Ирисова Н. А., Мандельштам Т. С. и др. Резо1. У+зв корунде на длине волны Л = 1,21 мм. Письма в ЖЭТФ, 1966, т.4, вып.9, с.373−375.
- Выставкин А.Н., Губанков В. Н., Казанцев Ю. Н., Павлов Н. Б. Открытый резонатор для исследования свойств твердого тела при низких температурах. ПТЭ, 1968, № I, с.138−140.
- Петунин А.И., Звягин А. И., Дюбко В. Ф. и др. Радиоспектрометр мм и субмм диапазонов волн. ПТЭ, 1970, № 4, с.163−165.
- Прозорова JI.A., Максименков П. П. Применение открытого резонатора в магнитном спектрометре. В кн.: Электроника больших мощностей. М.: Наука, 1968, № 5, с.59−63.
- Галкин А.А., Гринев Г. Г., Курочкин В. И., Немченко Э. О. Резонансный радиодефектоскоп двухмиллиметрового диапазона для низкотемпературных исследований. Дефектоскопия, 1976, № 4, с.121−124.
- Камышан А.В., Камышан В. В. О возбуждении открытого резонатора из волновода отверстием связи. Радиотехника, 1972, вып.20, с.203−207.
- Казанцев Ю.Н. Расчет характеристик открытых резонаторов. -Изв.вузов. Радиофизика, 1967, т.10, № 4, с.518−529. Wilson М.С., Hull G.F. On the Faraday effect at microwave frequencies. Phys. Rev., I94S, v. 74, N 5−6, p.7II.
- Непримеров H.H. Экспериментальное подтверждение формулы резонансного парамагнитного вращения. Изв. АН СССР, 1956, т.20, № II, с.1236−1237.
- Непримеров Н.Н. Об измерении резонансного парамагнитного поглощения методом стоячих волн в сантиметровом диапазоне. -Изв.АН СССР, 1954, т.28, № 3, с.360−367.
- Шекун А.Я. О вращении плоскости поляризации микроволн в парамагнетиках.- Изв. АН СССР, 1956, т.20, № II, с.1262−1264.
- Циршьникова Л.М., Шапошников И. Г. О феноменологической теории резонансного парамагнитного вращения. Изв. АН СССР, 1956, т.20, № II, с.1251−1254.
- Portis A.M. Teaney dale microwave Faraday rotation: design and analysis of bimodal cavity. Journ. of Appl. Phys., 1958, v. 29, IT 12, p. 1692 — 1698.
- Косарев Е.Л. Разрежение спектра открытого резонатора с помощью эшелетной решетки. Письма в ЖЭТФ, 1966, т. З, № 7, с.295−298.
- Маненков А.Б. Исследование открытого резонатора с концентрацией поля. В кн.: Электроника больших мощностей. — М.: Наука, 1968, № 5, с.64−80.
- Каценеленбаум Б.З., Сивов А. Н. Строгая постановка задачи о свободных и вынужденных колебаниях открытых резонаторов. -Радиотехника и электроника, 1967, т.12, № 7, с.1184−1191.
- Борзенков А.В., Сологуб В. Г. 0 рассеянии плоской волны двумя ленточными резонаторами. Радиотехника и электроника, 1975, т.20, № 5, с.925−935.
- Мележик П.Н. К теории свободных и вынужденных электромагнитных колебаний в открытых цилиндрических структурах: Автореф. дис. ь, 4 4 канд.физ.-мат.наук. Харьков, 1980. — 20 с.
- Виноградов С.С., З^чкин Ю.А., Шестопалов В. П. К теории рассеяния волн на незамкнутых экранах сферической формы. Докл. АН УССР, 1981, т.256, № 6, с. 1346.
- Уфимцев П.Я. Дифракционное поле открытого резонатора. Радиотехника и электроника, 1974, т.19, № 5, с.980−994.
- Попенко Н.А. Исследование открытых резонаторов миллиметрового диапазона с неоднородностями: Автореф.дис.. канд.физ.-мат.наук. Харьков, 1981. — 20 с.
- Шестопалов В.П. Дифракционная электроника. Харьков: Высшаяшкола, 1976. 231 с.
- De Laung Н. Polarization properties of optical resonators passive and active. Philips. Res. Reports, 1964, v.19,p.429.
- Молчанов В.Я., Скротский Г. В. Матричный метод вычисления собственных состояний поляризации анизотропных оптических резонаторов. Квантовая электроника, 1978, № 4, с.3−26.
- Jones P.G. The measurement of dielectric anisotropy using a microwave open resonator. J. Phys. D. Phys., 1976, v.9, N 5, p.819−827.
- Вайнштейн JI.А. Открытые волноводы. M.: Советское радио, 1966. — 474 с.
- Андросов В.П., Велиев Э. И., Вертий А. А. Поляризационные и спектральные характеристики открытых резонаторов с внутренними неоднородностями. Изв. вузов, Радиофизика, 1983, т.26, № 3, с.318−328.
- Вертий А.А., Иванченко И. В., Попенко Н. А., Попков Ю. П., Шес-топалов В.П. Исследование анизотропных пленок резонансным методом. Изв. вузов, Радиофизика, 1983, т.26,№ 5, с.616−624.
- Вертий А.А., Деркач В. Н., Попков Ю. П. Метод резонансной по-ляриметрии в миллиметровом диапазоне. В кн.: Физика и техника миллиметровых и субмиллиметровых волн. — Киев: Наукова думка, 1983, с.68−78.
- Андросов В.П., Вертий А. А., Иванченко И. В., Попенко Н.А.Попков Ю. П. Исследование поляризационных свойств резонансных квазиоптических пучков. В кн.:Физика и техника миллиметровых и субмиллиметровых волн. — Киев: Наукова думка, 1983, с.79−90.
- Вертий А.А., Деркач В. Н., Попков Ю. П., Шестопалов В. П. Спектр-поляриметр магнитного резонанса в миллиметровом диапазоне длин волн. ПТЭ, 1983, № I, с.127−129.
- Androsov V.P., Vertiy А.А., Popkov Yu.P., Shestopalov V.P.
- Application of 150 GHz quasi-optical EPR and EHDOR systems to examinations of materials for polarized nuclear targets.-International Journ. of Infrared and Millimeter Waves, 1982, v.3, N 5, p.597−606.
- Vertiy A.A., Popkov Yu.P., Shestopalov V.P. Spectral andVrelaxation-time measurements in HMBA Cr radical at 150 GHz.-International Journ. of Infrared and Millimeter Waves, 1984, v.5, N 2, p.191−206.
- Вертий A.A., Шестопалов В. П., Попков Ю. П. и др. Исследование динамической поляризации протонов в этиленгликоле и 1,2 про-пиленгликоле со стабильным радикалом Сг . Докл. АН СССР, 1981, т.260, № 5, с.1093−1095.
- Вертий А.А., Попков Ю. П., Шестопалов В. П. Влияние спектральной диффузии на релаксацию стабильного радикала НМВА 6 г в 1,2 пропиленгликоле. — Докл. АН СССР, 1983, т.273, № 6, с.1348−1351.
- Вертий А.А., Иванченко И. В., Попков Ю. П., Шестопалов В. П. Поляриметрия резонансных квазиоптических пучков. Харьков, 1979. — 39 с. (Препринт / АН УССР: ИРЭ, № 134).
- Вертий А.А., Попенко Н. А., Попков Ю. П. Исследование дифракции волн в открытых резонаторах миллиметрового диапазона. Харьков, 1981. — 36 с. (Препринт / АН УССР: ИРЭ, № 176).
- Вертий А.А., Попков Ю. П., Шестопалов В. П. Исследование основных характеристик квазиоптической резонансной ячейки радиоспектрометра на миллиметровых волнах. Харьков, 1983. — 47с. (Препринт / АН УССР: ИРЭ, № 208).
- А.с. № 868 506 (СССР). Резонансная система спектрометра двойного электронно-ядерного резонанса /В.П.Андросов, А. А. Вертий, Ю. П. Попков, В. П. Шестопалов. Опубл. в Б.И., 1981, № 36.
- А.с. № 1 062 580 (СССР). Резонансная ячейка спектрометра магнитного резонанса / А. А. Вертий, Н. А. Попенко, Ю. П. Попков, В. П. Шеетопалов. Опубл. в Б.И., 1983, № 47.
- Вертий А.А., Попков Ю. П., Шеетопалов В. П. Резонансный поляриметр. В кн.: 2-й Всесоюз.симп.по мм и субмм волнам (Харьков, 1978 г.): Тез.докл. Харьков: Ротапринт ИРЭ АН УССР, 1978. т.2, с. 213.
- Вертий A.A., Попков Ю. П. Изучение анизотропных диэлектриков в квазиоптических резонаторах. В кн.: Использование современных физических методов в неразрушающих исследованиях и контроле (Хабаровск, 1981 г.): Тез.докл. Хабаровск, 1981, т.2, с.74−75.
- Вертий А.А., Попков Ю. П. Метод круговых поляризационных диаграмм в исследованиях анизотропии веществ. В кн.:
- Оптические и радиоволновые методы и средства неразрушающе-го контроля качества материалов и изделий (Фергана, 1981 г.): Тез.докл. 1-й Всесоюзн. межвузовской конф., Фергана, 1981, с.83−84.
- НО. УфимцецуП.Я. Метод краевых волн в физической теории дифракции. М.: Сов. радио, 1962. — 242 с.
- XII. Третьякова С. С., Третьяков О. А., Шестопалов В. П. Дифракция волновых пучков на плоских периодических структурах. Радиотехника и электроника, 1972, т.17, № 7, с.1366−1373.
- Аустон Д., Примич Р., Хаями Р. Об использовании резонаторов Фабри-Перо для СВЧ диагностики плазмы. В кн.: Квазиоптика. — М.: Мир, 1966, с.387−423.
- Вертий А.А. Измерение кросс-компоненты краевой волны в квазиоптическом открытом резонаторе. Докл. АН УССР, 1981, сер. А, № 6, с.64−66.
- Андросов В.П., Вертий А. А. Анализ электромагнитного поля в открытом резонаторе. Укр.физ.журнал, 1982, т.27, № 9, с.1290−1295.
- Вертий А.А., Деркач В. Н., Попенко Н. А., Шестопалов В. П. Экспериментальное исследование характеристик открытых резонаторов в цилиндрических оболочках. Укр.физ.журнал, 1978, т.23, № 10, с.1666−1672.
- Иванченко И.В. Резонансная интерферометрия миллиметрового диапазона- Автореф.дис.. канд.физ.-мат.наук. Харьков, 1979. — 27 с.
- Белов Ю.А., Больбух Т. В., Малеев В. Я. Спектроскопические исследования пленок ДНК с красителями. В кн.: П Всесоюзная конференция по спектроскопии биополимеров (Харьков, 1974 г.): Тез.докл. Харьков: Ротапринт ИРЭ АН УССР, 1974, с. 8.
- Бреховских Л.М. Волны в слоистых средах. М.: АН СССР, 1957, с. 43.
- Дрягин Ю.А., Чухничев А. Н. Измерение параметров твердых диэлектриков в коротковолновой части миллиметрового диапазона резонансным методом. Изв.вузов. Радиофизика, 1969, т.12, If" 8, с.1245−1248.
- Cullen A.L., Yu Р. К" The accurate measurement of permittivity by means of an open resonators. Proc. Royal Society, 1971, v.325, p.493−509.
- Касандрова O.H., Лебедев B.B. Обработка результатов наблюдений. M.: Наука, 1970. — 104 с.
- Вертий А.А., Иванченко И. В., Шестопалов В. П. Экспериментальное исследование квазиоптического открытого резонатора с анизотропным заполнением. Радиотехника и электроника, 1981, т.26, № 2, с. 294.
- Гуревич А.Г. Магнитный резонанс в ферритах и антиферромагнетиках. М.: Наука, 1973. — 230 с.
- Лаке Б., Баттон К. Сверхвысокочастотные ферриты и ферромагнетики. М.: Мир, 1965. — 675 с.
- Clark P. A self consistent field analysis of spherical-mirror Pabry-Perot resonators. Proc. IEEE, 1965″ v.53″ p.36−41.
- Никольский B.B. Электродинамика и распространение радиоволн М.: Наука, 1973. — 481 с.
- Гарифьянов H.C., Козырев Б. М., Федоров B.H. Ширина линии ЭПР жидких растворов этиленгликолевого комплекса для четных и нечетных изотопов хрома. Докл. АН CCCP, I968, T. I78,M, c.808−8IQ
- Лебедев Я.С., Муромцев В. И. ЭПР и релаксация стабилизированных радикалов. М.: Химия, 1972. — 255 с.
- Верц Д., Болтон Д. Теория и практические приложения метода ЭПР. М.: Мир, 1975. — 548 с.
- Песковацкий С.А., Щульга В. М. Спин-решеточная релаксация в рубине при низких температурах. ФТТ, 1971, т.13, вып.12, с.3606−3615.
- Шевченко А.К. Спин-решеточная релаксация в рубине при больших магнитных полях. ФТТ, 1970, т.12, вып.12,с.3537−3542.
- Дараселия Д.И., Епифанов А. С., Маненков А. А. Релаксация в неоднородно уширенных линиях ЭПР. ЖЭТФ, 1970, т.59, вып.28, с.455−456.
- Буишвили Л.Л., Звиадзе М. Д., Хуцишвили Г. Р. Роль спектральной диффузии и диполь-дипольного резервуара при насыщении неоднородно уширенной линии. ЖЭТФ, 1969, т.56,вып.I, с.200−208.
- Альтшулер С.А., Козырев Б. М. Электронный парамагнитный резонанс соединений элементов промежуточных групп. М.: Наука, 1972,
- Borghini М. Spin-temperature model of nuclear-dynamic polarization using free radicals. Phys. Rev. Lett., 1968, v.20, p.419−421.
- Бунятова Э.И., Галимов Р. Н., Лучкина С. А. Исследование методом ЭПР стабильного комплекса хрома (У) в различных растворителях. Дубна, 1982. — 8 с.(Препринт/ АН СССР: ОИЯИ, № 12−82 732).